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7/23/2019 Investigacion Fisica LEY DE LA INERCIA. LEY DE LA FUERZA. LEY DE LA ACCION Y REACCION. DIAGRAMA DE CUERPO LIBRE. DINAMICA DEL MOVIMIENTO CIRCULAR

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Investigacion#3Temas a tratar:• FUERZA.

• LEY DE LA INERCIA.

• LEY DE LA FUERZA.

• LEY DE LA ACCION Y REACCION.

• DIAGRAMA DE CUERPO LIBRE.

• DINAMICA DEL MOVIMIENTO CIRCULAR.

Aníbal Andrés Gutiérrez Alvarado Elect y Telc. 1/2



uerzaCuando hablamos de fuerza, estamos refiriendo a una magnitud física que se manifiesta de manera lineal y representa la

intensidad de intercambio entre dos partículas o cuerpos (sistema de partículas). A partir de la fuerza, se puede modificar el

movimiento o la forma de los cuerpos. a fuerza, como magnitud, tiene un sistema de unidad y puede manifestarse de

diferentes maneras.

!entro del "#$ ("istema #nternacional de $nidades) la fuerza es representada por el ne%ton, que es su unidad de medida, cuyo

símbolo es & (ene may'scula). ste nombre se debe a quien ha realizado significativos aportes en la física respecto al estudio

de las fuerzas, el científico #saac &e%ton.

"i bien se reconoce que todas las fuerzas se manifiestan a una cierta distancia entre los cuerpos, podemos reconocer dos tipos

fuerzas de contacto y fuerzas a distancia. as fuerzas de contacto se producen por la interacci*n de los cuerpos, y +stos deben

estar en contacto directo. or e-emplo, cuando pateamos una pelota con el pie. n cambio, las fuerzas a distancia, se producen

a'n cuando los cuerpos se encuentran separados entre ellos, aunque sus campos (por e-emplo, el campo gravitatorio)

interact'an. $n e-emplo es la fuerza que e-erce la ierra sobre todas las cosas e/istentes sobre ella, como nuestros propios

cuerpos0 o incluso con cuerpos que se encuentran a determinada distancia, como su sat+lite natural, la una.

uego, encontramos a la fuerza el+ctrica, que se produce a distancia, pero se subdivide a su vez en fuerza atractiva o fuerza

repulsiva. ensemos por e-emplo en los imanes.

or otra parte, la fuerza el1stica es aquella que e-ercen por e-emplo los resortes, y pueden empu-ar o impulsar un cuerpo, ya

sea que se encuentren comprimidos o estirados, logrando e-ercer fuerza cuando su posici*n no es la normal.

a fuerza de rozamiento, por su parte, es una fuerza de contacto y se produce cuando un determinado cuerpo es deslizado o se

desliza sobre una superficie pero se opone al movimiento. odemos distinguir entre fuerza din1mica y est1tica. a din1mica

produce una fuerza mínima que es la necesaria para mover un cuerpo. n cambio la est1tica es aquella que no produce ning'ntipo de movimiento.

l instrumento para medir fuerzas se denomina dinam*metro, aunque tambi+n es utilizado para pesar ob-etos. 2ue inventado

por #saac &e%ton, y su funcionamiento se basa en la elongaci*n de un resorte ubicado en su interior. "u modo de medici*n es

similar al de una balanza, pero es diferente al modo de medir que poseen las balanzas de plato que com'nmente conocemos.



uerza

1" ie$%re act&a en %ares' una (uerza nunca se %resenta sola) si uncuer%o e*erce (uerza sobre otro) ese otro ta$bién e*erce) en el

$is$o $o$ento una (uerza sobre el %ri$ero2" e re%resentan' +as (uerzas se re%resentan gr,-ca$ente$ediante un ele$ento lla$ado E!T0 eca 4 tiene 3 ele$entos"a"alor o $edida' corres%onde al ta$a6o del vector y se $ide deacuerdo a su longitudb"7ireccion' Esta indicada %or un Angulo) esta esta (or$ado %or 2líneas) una %or el vector y una recta de re(erencia) 4 general$ente

es la orizontal %ositiva.c" entido' Esta indicado %or la %unta de la eca. y general$entese utiliza el ter$ino 8acia8 e*' 8acia8 arriba8acia8 aba*o.

+as $agnitudes (ísicas 4 se re%resentan con un vector se lla$an

$agnitudes ectoriales. +as $agnitudes (ísicas 4 solo se de-nen consu valor) su $edida se lla$a $agnitudes Escalares E*' +ate$%eratura.



9roble$as de (uerza:na (uerza le %ro%orciona a la $asa de 2); <g. una aceleraci=n de 1)2 $/s2.!alcular la $agnitud de dica (uerza en >e?ton y dinas.

Datos

$ @ 2); <g.

a @1)2 $/s2.

@ > y dyn"

Solución

>=tese 4ue los datos a%arecen en un $is$o siste$a de unidades B.<.."

9ara calcular la (uerza usa$os la ecuaci=n de la segunda ley de >e?ton'

ustituyendo valores tene$os'

!o$o nos %iden 4ue lo eC%rese$os en dinas) bastar, con $ulti%licar %or 1D;)luego'



+ey de la inercia.sta indica que si un cuerpo dado no est1 su-eto a la acci*n de fuerzas, mantendr1

sin cambio su velocidad (en magnitud y direcci*n). sta propuesta se le debe originalmente

a 3alileo, pero &e%ton la adopt* como la primera de sus leyes para describir

el movimiento de cuerpos.

A primera vista, esta ley parece ser menos comple-a que las otras dos, pues carece de una

e/presi*n matem1tica y para colmo parece un corolario de su segunda ley (2 4 m a), pues

la aceleraci*n de un ob-eto es nula (o sea, su velocidad es constante) cuando no hay

fuerzas actuando sobre +l. l sentido original de la primera ley de &e%ton (conocida comoey de la inercia), es que no se requieren fuerzas para mantener sin variaci*n el movimiento

de los cuerpos, sino solamente para cambiar la magnitud o la direcci*n de su velocidad.

n otras palabras, no es necesario que haya una fuerza para que un cuerpo se encuentre

en movimiento, sino 'nicamente para que cambie el estado del movimiento en sí. ste

enunciado result* fundamental cuando 3alileo y &e%ton lo propusieron, pues seg'n

la percepci*n antigua y contradictoria a este principio, sustentada sobre todo unfamoso libro de Arist*teles titulado precisamente 2ísica, se requiere un 5agente activo5, o

sea una fuerza, para mantener en movimiento un cuerpo, pues su 5estado natural5 es el de

reposo.



inercia

Sistemas de referencia inerciales

a primera ley de &e%ton sirve para definir un tipo especial de sistemas de referencia conocidos como sistemas de

referencia inerciales, que son aquellos desde los que se observa que un cuerpo sobre el que no act'a ninguna fuerza

neta se mueve con velocidad constante.

$n sistema de referencia con aceleraci*n (y la aceleraci*n normal de un sistema rotatorio se incluye en esta

definici*n) no es un sistema inercial, y la observaci*n de una partícula en reposo en el propio sistema no satisfar1 las

leyes de &e%ton (puesto que se observar1 aceleraci*n sin la presencia de fuerza neta alguna). "e denominan

sistemas de referencia no inerciales.

!iferencia de planteamiento de un problema debido a la posibilidad de observarlo desde dos puntos de vista el punto

de vista de un observador e/terno (inercial) o desde un observador interno

or e-emplo consid+rese una plataforma girando con velocidad constante, 6, en la que un ob-eto est1 atado al e-e de

giro mediante una cuerda, y supongamos dos observadores, uno inercial e/terno a la plataforma y otro no inercial

situado sobre ella.7

8bservador inercial desde su punto de vista el bloque se mueve en círculo con velocidad v y est1 acelerado hacia el

centro de la plataforma con una aceleraci*n centrípeta . sta aceleraci*n es consecuencia de la fuerza e-ercida por la

tensi*n de la cuerda.

8bservador no inercial para el observador que gira con la plataforma el ob-eto est1 en reposo, a 4 9. s decir,

observa una fuerza ficticia que contrarresta la tensi*n para que no haya aceleraci*n centrípeta. sa fuerza debe ser .

ste observador siente la fuerza como si fuera perfectamente real, aunque solo sea la consecuencia de la

aceleraci*n del sistema de referencia en que se encuentra.

n realidad, es imposible encontrar un sistema de referencia inercial, ya que siempre hay alg'n tipo de fuerzas

actuando sobre los cuerpos0 no obstante, siempre es posible encontrar un sistema de referencia en el que el

problema que estemos estudiando se pueda tratar como si estuvi+semos en un sistema inercial. n muchos casos, la

ierra es una buena apro/imaci*n de sistema inercial, ya que a pesar de contar con una aceleraci*n traslacional y

otra rotacional, ambas son del orden de 9.9: y, en consecuencia, podemos considerar que un sistema de referencia

de un observador en la superficie terrestre es un sistema de referencia inercial.

https://es.wikipedia.org/wiki/Leyes_de_Newton#cite_note-MEDINA-4

https://es.wikipedia.org/wiki/Leyes_de_Newton#cite_note-MEDINA-4



!aracterísticas de la ley deinercia

Aplicación de la Primera Ley de Newton

"e puede considerar como e-emplo ilustrativo de esta primera ley una bola atada a una cuerda, de modo

que la bola gira siguiendo una trayectoria circular. !ebido a la fuerza centrípeta de la cuerda (tensi*n), la

masa sigue la trayectoria circular, pero si en alg'n momento la cuerda se rompiese, la bola tomaría una

trayectoria rectilínea en la direcci*n de la velocidad que tenía la bola en el instante de rotura.

ras la rotura, la fuerza neta e-ercida sobre la bola es 9, por lo que e/perimentar1, como resultado de un

estado de reposo, un movimiento rectilíneo uniforme.



9roble$as de la %ri$er ley dene?ton

:n cuadro de 2 <g se cuelga de un clavo co$o se $uestra en la -gura) de $anera 4ue las cuerdas4ue lo sostienen (or$an un ,ngulo de DF. ¿Cuál es la tensión en cada segmento de la cuerda?

e debe deter$inar la situaci=n del %roble$a. :na cuerda sostiene un cuadro de 2 <g) en dos

seg$entos) cada seg$ento tiene una tensi=n Ta y Tb res%ectiva$ente) co$o se ilustra en el 7!+.

7e las tres (uerzas %lanteadas) sola$ente se %uede deter$inar el valor de su %eso ?.

y @ D @ Ta sen DF H Tb sen DF ?J

Ta sen DF H Tb sen DF @ ? @ $g 1"

+uego) C @ D @ Ta cos DF H Tb cos DF

Ta cos DF @ Tb cos DF) entonces Ta @ Tb 2"

ustituyendo 2" en 1"'

2 Tb sen DF @ $g

7es%e*ando Tb'

!o$o se de$uestra en la ecuaci=n 2") las tensiones en los seg$entos de cuerda son iguales.

Es i$%ortante colocar el sentido de cada co$%onente) seg&n el $arco de re(erencia %ro%uesto.



Ley de la (uerzaa segunda ley del movimiento de &e%ton dice que el cambio de momentum lineal es

proporcional a la fuerza motriz impresa y ocurre seg'n la línea recta a lo largo de la cual aquella

fuerza se imprime.;<= sta ley e/plica qu+ ocurre si sobre un cuerpo en movimiento (cuya masa

no tiene por qu+ ser constante) act'a una fuerza neta la fuerza modificar1 el estado demovimiento, cambiando la velocidad en m*dulo o direcci*n. n concreto, los cambios

e/perimentados en la cantidad de movimiento de un cuerpo son proporcionales a la fuerza motriz

y se desarrollan en la direcci*n de esta0 esto es, las fuerzas son causas que producen

aceleraciones en los cuerpos. n t+rminos matem1ticos esta ley se e/presa mediante la relaci*n

!onde 8p es la cantidad de movimiento y 28 la fuerza total. >a-o la hip*tesis de constancia de la

masa, puede reescribirse m1s sencillamente como

que es la ecuaci*n fundamental de la din1mica, donde la constante de proporcionalidad distinta

para cada cuerpo es su masa de inercia, pues las fuerzas e-ercidas sobre un cuerpo sirven para

vencer su inercia, con lo que masa e inercia se identifican. s por esta raz*n por la que la masa

se define como una medida de la inercia del cuerpo. or tanto, si la fuerza resultante que act'a

sobre una partícula no es cero, esta partícula tendr1 una aceleraci*n proporcional a la magnitud

de la resultante y en direcci*n de +sta.

t t



aracter st ca e a ey e a(uerza

+a aceleraci=n 4ue un cuer%o ad4uiere es directa$ente %ro%orcional a la resultante de las (uerzas 4ue act&an en él)y tiene la $is$a direcci=n y el $is$o sentido 4ue dica resultante.R = m a , o bien , å F = m a.!onsidere$os un cuer%o so$etido a la acci=n de varias (uerzas 1) 2) 3) etc.". abe$os 4ue al suceder esto) es%osible sustituir el siste$a de (uerzas %or una (uerza &nica) la resultante R del siste$a.

+a aceleraci=n 4ue el cuer%o vaya a ad4uirir %or la acci=n del siste$a de (uerza) se obtendr, co$o si el cuer%o

estuviese so$etido a la acci=n de una (uerza &nica) igual a R. +a ecuaci=n F = ma ser, en este caso) sustituida%or R = ma) y el vector a tendr, la $is$a direcci=n y el $is$o sentido 4ue el vector R. +a ecuaci=n R = ma es laeC%resi=n $ate$,tica de la egunda +ey de >e?ton en su (or$a $,s general.+a egunda +ey de >e?ton es una de las leyes b,sicas de la $ec,nica) se utiliza en el an,lisis de los $ovi$ientos%r=Ci$os a la su%er-cie de la tierra y ta$bién en el estudio de los cuer%os celestes.

El $is$o >e?ton la a%lic= al estudiar los $ovi$ientos de los %lanetas) y el gran éCito logrado constituy= una delas %ri$eras con-r$aciones de esta ley.+a $asa de un cuer%o es el cociente entre la (uerza 4ue act&a en el $is$o) y la aceleraci=n 4ue %roduce en él) osea'm = F / a .

!uanto $ayor sea la $asa de un cuer%o) tanto $ayor ser, su inerciaJ es decir) la $asa de un cuer%o es una

$edida de la inercia del $is$o.



9roble$as de la segunda ley de>e?ton

$na fuerza 2 se e-erce directamente hacia arriba sobre el e-e de la polea sin masa. Considere que la polea y el cable carecen de masa. !os ob-etos, de

masas m : 4 :,? @g m ? 4 :, @g, est1n unidos a los e/tremos opuestos del cable, el cual pasa por la polea. l ob-eto m ? est1 en contacto con el piso.

a) BCu1l es el valor m1s grande que la fuerza 2 puede tener de modo que m ? permanezca en reposo sobre el piso

b) BCu1l es la tensi*n en el cable cuando la fuerza 2 hacia arriba sea de ::9 & BCu1l es la aceleraci*n de m :

a" 9ara que m ? permanezca en reposo sobre la superficie, debe ser mayor que m : .

2uerzas sobre m ?

m : g D D & 4 9 ,

pero & 4 9 cuando est1 a punto de despegar.

uego m ? g D 4 9 (:)

2uerzas sobre m :

D m : g 4 m : a : (?),

donde es la aceleraci*n con que sube . Aquí e/iste una aceleraci*n, porque si la masa ? tiene que estar en reposo y la cuerda es ine/tensible,

obvio que la masa m: se mueve.

2uerzas sobre la polea

2 D ? 4 9 (7)

!e la e/presi*n (7)

Eeemplazando en (:) queda

m ? g D 2F? 4 9 0 por lo tanto 2 4 ?m ? g (G)

Eeemplazando m ? 4:, @g y g4:9mFs ? queda 24 7H&

b) Calculo de la tensi*n del cable

Eeemplazando 2 4 ::9 & en la e/presi*n (7)

::9 D ? 4 9 , luego 4 II&

Calculo de a :

Eeemplazando , m : y g en (?)

II D :? 4 :,?a : ,

luego a : 4 7I,H mFs ?



+ey de la acci=n y reacci=n.ercera ley de &e%ton odas las fuerzas en el universo, ocurren en pares (dos) con direcciones opuestas.

&o hay fuerzas aisladas0 para cada fuerza e/terna que act'a sobre un ob-eto hay otra fuerza de igual

magnitud pero de direcci*n opuesta, que actua sobre el ob-eto que e-erce esa fuerza e/terna. n el caso

de fuerzas internas, una fuerza e-ercida sobre una parte del sistema, ser1 contrarrestada, por la fuerza de

reacci*n de otra parte del sistema, de modo que un sistema aislado, no puede ba-o ning'n medio, e-ercer

ninguna fuerza neta sobre la totalidad del sistema. $n sistema no puede por si mismo ponerse en

movimiento con solo sus fuerzas internas, debe interactuar con alg'n ob-eto e/terno a +l.

in es%eci-car el origen o naturaleza de las (uerzas sobre las dos $asas) +atercera ley de >e?ton establece 4ue si esas (uerzas surgen de las %ro%ias dos$asas) deben ser iguales en $agnitud) %ero direcci=n o%uestas) de $odo 4ueno surge ninguna (uerza neta de las (uerzas internas del siste$a.

+a tercera ley de >e?ton es uno de los %rinci%ios (unda$entales de si$etría del universo.9uesto 4ue no tene$os evidencia de aber sido violada en la naturaleza) se convierte en unautil erra$ienta %ara analizar situaciones 4ue son de alguna (or$a antiintuitivas. 9or e*e$%lo)cuando un %e4ue6o ca$i=n colisiona de (rente contra otro grande) nuestra intuici=n nos dice4ue la (uerza e*ercida sobre el $as %e4ue6o) es $ayor. K>o es asíL



!aracterísticas de la ley deacci=n y reacci=n

Algunos e-emplos donde act'an las fuerzas acci*nDreacci*n son los siguientes

"i una persona empu-a a otra de peso similar, las dos se mueven con la misma velocidad pero en sentido contrario.Cuando saltamos, empu-amos a la tierra hacia aba-o, que no se mueve debido a su gran masa, y esta nos empu-a con la misma

intensidad hacia arriba.

$na persona que rema en una lancha empu-a el agua con el remo en un sentido y el agua responde empu-ando la lancha en

sentido opuesto.

Cuando caminamos empu-amos a la tierra hacia atr1s con nuestros pies, a lo que la tierra responde empu-1ndonos a nosotros

hacia delante, haciendo que avancemos.

Cuando se dispara una bala, la e/plosi*n de la p*lvora e-erce una fuerza sobre la pistola (que es el retroceso que sufren las

armas de fuego al ser disparadas), la cual reacciona e-erciendo una fuerza de igual intensidad pero en sentido contrario sobre la

bala.

a fuerza de reacci*n que una superficie e-erce sobre un ob-eto apoyado en ella, llamada fuerza normal con direcci*n

perpendicular a la superficie.

as fuerzas a distancia no son una e/cepci*n, como la fuerza que la ierra e-erce sobre la una y viceversa, su correspondiente

pare-a de acci*n y reacci*n?:

a fuerza que e-erce la ierra sobre la una es e/actamente igual (y de signo contrario) a la que e-erce la una sobre la ierra y

su valor viene determinado por la ley de gravitaci*n universal enunciada por &e%ton, que establece que la fuerza que e-erce un

ob-eto sobre otro es directamente proporcional al producto de sus masas, e inversamente proporcional al cuadrado de la

distancia que los separa. a fuerza que la ierra e-erce sobre la una es la responsable de que esta no se salga de su *rbitacircular.

Adem1s, la fuerza que la una e-erce sobre la ierra es tambi+n responsable de las mareas, pues conforme la una gira

alrededor de la ierra esta e-erce una fuerza de atracci*n sobre la superficie terrestre, la cual eleva los mares y oc+anos,

elevando varios metros el nivel del agua en algunos lugares0 por este motivo esta fuerza tambi+n se llama fuerza de marea. a

fuerza de marea de la luna se compone con la fuerza de marea del sol proporcionando el fen*meno completo de las mareas.

https://es.wikipedia.org/wiki/Leyes_de_Newton#cite_note-FOOTNOTETiplerMosca2006.7B.7B.7Bc.7D.7D.7D87-27

https://es.wikipedia.org/wiki/Leyes_de_Newton#cite_note-FOOTNOTETiplerMosca2006.7B.7B.7Bc.7D.7D.7D87-27



9roble$as de la tercer ley de>e?ton

7os ni6os est,n %atinando sobre una %ista de ielo. e e$%u*an y salendes%edidos con velocidades de 3$/seg y 3);$/seg. i la $asa del %ri$erni6o es de 2;Mg) calcular la $asa del segundo.

7atos'

v1 @ 3$/seg

v2 @ 3);$/seg$1 @ 2;Mg

$2 @

or$ula 4ue utilizare$os'

$2@ $1 C v1

v2

0esolve$os'

$2@ 2;Mg C 3$/seg @ 21)N2Mg

3);$/seg



7iagra$a de cuer%o libre

$n diagrama de cuerpo libre es un boceto de un ob-etode inter+s despo-ado de todos los ob-etos que lo rodean

y mostrando todas las fuerzas que act'an sobre el

cuerpo. l dibu-o de un diagrama de cuerpo libre es un

paso importante en la resoluci*n de los problemasmec1nicos, puesto que ayuda a visualizar todas las

fuerzas que act'an sobre un ob-eto simple. "e debe

obtener la fuerza neta e/terna que actu+ sobre el ob-eto

con el prop*sito de aplicar la segunda ley de &e%ton al

movimiento del ob-eto.



!aracterísticas de un diagra$ade cuer%o libre

l diagrama de cuerpo libre del bloque sobre el plano inclinado es una aplicaci*n sencillade estos principios

odos los soportes y estructuras se han sustituido por las fuerzas que e-ercen sobre el

bloque

mg peso del bloque.

N 2uerza normal del plano sobre el bloque.

F f fuerza de rozamiento entre el bloque y el plano.

os vectores muestran la direcci*n y el punto de aplicaci*n.

"e acompaJa del sistema de referencia que se ha usado para describir los vectores.



9roble$as con diagra$a de cuer%olibre



7in,$ica del $ovi$ientocirculareg&n la %ri$era ley de >e?ton) %ara 4ue una %artícula se$ueva seg&n una trayectoria no rectilínea es necesario 4ueact&e una (uerza sobre ella) ya 4ue si no %er$anecería en$ovi$iento en línea recta inde-nida$ente.

Esta (uerza) si tiene una co$%onente %er%endicular al$ovi$iento) %rovoca 4ue el cuer%o describa una trayectoria

curva) a&n cuando su velocidad lineal %ueda ser constante. Enel caso 4ue la (uerza tenga un $=dulo constante y sea sie$%re%er%endicular al $ovi$iento) se tiene un $ovi$ientodeno$inado circular uni(or$e m.c.u.". Este ti%o de$ovi$iento) %or su si$%licidad) nos servir, co$o base delestudio del $ovi$iento de los %lanetas y satélites 4ue va a

desarrollarse en esta :nidad.En un $ovi$iento de este ti%o) su trayectoria es circular y)seg&n se vio) eCiste una relaci=n sencilla entre la co$%onentenor$al de la aceleraci=n) la velocidad lineal de la %artícula y elradio de la trayectoria.



!aracterística din,$ica del$ovi$iento circularn todo movimiento la aceleraci*n puede descomponerse en dos componentes1) Aceleración normal (an) responsable del cambio de direcci*n (si an 4 9 la trayectoria es

una recta)

2) Aceleración tangencial (at) responsable del cambio en la velocidad lineal con la que se

mueve el ob-eto.

n un movimiento circular uniforme (m.c.u.) de radio la aceleraci*n es 'nicamente de

tipo normal y constante, siendo su valor



!aracterística din,$ica del$ovi$iento circular

a segunda ley de &e%ton determina el movimiento de una partícula. n el caso de un m.c.u. tambi+n debe ser así,con la 'nica consideraci*n que el valor de la aceleraci*n corresponde 'nicamente al t+rmino perpendicular, esto es,

a la aceleraci*n normal. !e esta forma

a ecuaci*n de la din1mica para un m.c.u. toma la forma

sta fuerza recibe el nombre de fuerza centrípeta, es la responsable del movimiento circular y est1 dirigida siempre

en direcci*n hacia el centro de rotaci*n.



9roble$as de din,$ica del$ovi$iento circular

$n pequeJo bloque de : @g de masa est1 atado a una cuerda de 9.< m, y gira a <9 r.p.m.describiendo una circunferencia vertical. Calcular la tensi*n de la cuerda cuando el bloque se

encuentra

n el punto m1s alto de su trayectoria.

n el m1s ba-o de su trayectoria.

"oluci*n0 ω4<9 rpm4<9K?LF<94?L radFs

n el punto m1s alto de su trayectoria.

T+mg=man

T =mω2 R-mg

n el m1s ba-o de su trayectoria.

T’-mg 4 man

T’ 4 mω2 R+mg

Con los datos del problema

T 4:7. &, T’=77.I &



Oebgra-a

tt%'//de-nicion.$C/(uerza/tt%s'//el$undodela-sica.?iMis%aces.co$/caracteristicasHdeHlasH(uerzastt%s'//leyesdne?ton1P2P.?ord%ress.co$/e*erciciosresueltos2/tt%'//

???.$onogra-as.co$/traba*osQ;/%ri$eraleyne?tonleyinercia/%ri$eraleyne?tonleyinercia.st$ltt%s'//

es.?iMi%edia.org/?iMi/+eyesRdeR>e?ton#9ri$eraR+eyRdeR>e?tonRoR+eyRdeRInercia

tt%'//???.aula(acil.co$/cursos/l1D33S/ciencia/-sica/-sicageneralii/%roble$asdea%licaciondela%ri$eraleydel$ovi$ientoitt%'//???.-s.%uc.cl/*al(aro/-s1;D3/clases/N.%d( tt%'//-sica(acil*intraz.blogs%ot.co$/2D11/DQ/caracteristicasdelasegundaleyde.t$ltt%'//genesis.uag.$C/ed$edia/$aterial/-sica/leyesne?ton3.t$tt%'//y%er%ysics.%yastr.gsu.edu/basees/ne?t.t$ltt%s'//

es.?iMi%edia.org/?iMi/+eyesRdeR>e?ton#TerceraR+eyRdeR>e?tonRoR9rinci%ioRdeRacci.!3.U3nRyRreacci.!3.U3ntt%'//leyesdene?ton-sica.blogs%ot.co$/%/e*ercicios.t$ltt%'//y%er%ysics.%yastr.gsu.edu/basees/(reeb.t$ltt%'//aCelCavier.blogs%ot.co$/2D11/DP/diagra$adecuer%olibre.t$ltt%'//

???.tae.edu.$C/tae/i$ages/%re%aratoria/!oordinaciones/isica/series/e*ercicioR1R-sicaRiii.%d( tt%'//???.sc.eu.es/sb?eb/-sicaR/

%roble$as/dina$ica/circular/%roble$as/dinRcircularR%roble$as.t$l

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http://www.tae.edu.mx/tae/images/preparatoria/Coordinaciones/Fisica/series/ejercicio_1_fisica_iii.pdf



http://www.sc.ehu.es/sbweb/fisica_/problemas/dinamica/circular/problemas/din_circular_problemas.html








































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