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SISTEMAS LIQUIDO-LIQUIDOCapítulo II INTRODUCCION A LOS SISTEMAS HETEROGÉNEOS
Curso: Fisicoquímica para Ingenieros
Prof. Silvia Margarita Calderón, PhD
Departamento de Química Industrial y Aplicada
OBSERVACIÓN IMPORTANTE
Este material está diseñado para servir de apoyo visual durante el dictado de clases presenciales.
Se recomienda al estudiante tomar apuntes durante las clases con aquellos aspectos que le resulten de interés
Se recomienda al estudiante complementar la información dada durante las clases, con la lectura de los tópicos correspondientes en los libros texto (recomendados en la diapositiva final) y con la realización de los ejercicios resueltos y propuestos indicados en esta presentación, y/o en los libros texto recomendados.
Prof. Silvia Calderon EIQULA, Venezuela
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Contenido
CAPÍTULO 2 INTRODUCCION A LOS SISTEMAS HETEROGENEOS
Regla de las fases para los sistemas heterogéneos multicomponentes.
Sistemas de dos líquidos de solubilidad restringida.
Lagunas de miscibilidad.
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Objetivos
Comprender el concepto de miscibilidad parcial con base en las desviaciones del modelo de solución ideal
Conocer las condiciones del equilibrio termodinámico del sistema de soluciones conjugadas que se genera ante la miscibilidad parcial
Conocer los modelos de actividad que permiten la representación de sistemas con miscibilidad parcial
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La sustancia A se disolverá en la sustancia B, si las fuerzas intermoleculares entre A y B
son de naturaleza e intensidad similara las que actúan entre ellas mismas puras
Lo igual disuelve lo igual
Sustancia Fórmula Momento Dipolar
(Debye)
Factor
acéntrico
Solubilidad (moles de soluto por 100 moles de agua)
Metanol CH3OH 1,80 0,556
Etanol CH3CH2OH 1,73 0,644
n-propanol CH3CH2CH2OH 1,75 0,623
n-Butanol CH3CH2CH2CH2OH 1,61 0,593 0,12
n-Pentanol CH3(CH2)4OH 1,70 0,591 0,031
n-Hexanol CH3(CH2)5OH 1,65 0,579 0,0059
n-Heptanol CH3(CH2)6OH 1,71 0,567 0,0015
Nota importante
En las siguientes láminas verá como el aumento en las
desviaciones del modelo de solución ideal conduce a la
miscibilidad parcial del sistema alcohol-agua
En la figura de la izquierda ve reflejado el efecto de la
composición sobre el coeficiente de actividad
En la figura de la derecha ver reflejado el efecto de la
composición sobre el cambio de energía libre de Gibbs de
mezclado
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Desviaciones de la idealidad
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Nótese como aumenta el coeficiente de actividad del alcohol alifático con el incremento de la cadena hidrocarbonada
Desviaciones de la idealidad
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8
0 0.2 0.4 0.6 0.8 10.5
1
1.5
2
2.5
3
3.5
4
4.5
5
Fracción molar de alcanol
1
2
Etanol(1)-Agua(2) a P=1atm
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1-1200
-1100
-1000
-900
-800
-700
-600
-500
-400
-300
-200
Fracción molar de alcanol
G
M (
ca
l/m
ol)
Etanol(1)-Agua(2) a P=1atm
Nótese como aumenta el coeficiente de actividad del alcohol alifático con el incremento de la cadena hidrocarbonada
Desviaciones de la idealidad
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9
0 0.2 0.4 0.6 0.8 10
2
4
6
8
10
12
Fracción molar de alcanol
1
2
IsoPropanol(1)-Agua(2) a P=1atm
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1-1000
-900
-800
-700
-600
-500
-400
-300
-200
-100
0
Fracción molar de alcanol
G
M (
ca
l/m
ol)
IsoPropanol(1)-Agua(2) a P=1atm
Nótese como aumenta el coeficiente de actividad del alcohol alifático con el incremento de la cadena hidrocarbonada
Desviaciones de la idealidad
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Nótese como aumenta el coeficiente de actividad del alcohol alifático con el incremento de la cadena hidrocarbonada
0 0.2 0.4 0.6 0.8 10
20
40
60
80
Fracción molar de alcanol
1
2
n-Butanol(1)-Agua(2) a P=1atm
0 0.2 0.4 0.6 0.8 10
1
2
3
4
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1-900
-800
-700
-600
-500
-400
-300
-200
-100
0
Fracción molar de alcanol
G
M (
ca
l/m
ol)
n-Butanol(1)-Agua(2) a P=1atm
Si
Se presenta la inmiscibilidad
Desviaciones de la idealidad
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Problema de estabilidad
Nótese como aumenta el coeficiente de actividad del alcohol alifático con el incremento de la cadena hidrocarbonada
Estabilidad de fases
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Cambio de energía libre de Gibbs de mezclado Cualquier sistema formado por α y β tendrá menor energía libre de Gibbs
Para que un sistema binario de fase única sea estable a T y P constantes, ΔGM y su 1º y 2º derivada deben ser funciones continuas de x1, y además la 2º derivada debe ser siempre:
ΔGM
Van Ness, Introducción a la Termodinámica Química
Estabilidad de fases
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Cambio de energía libre de Gibbs de mezclado Cualquier modelo de Gexcesoque pretenda modelar ELL deberá permitir que se cumpla la condición A)
A)
Van Ness, Introducción a la Termodinámica Química
Enfoque Gamma Phi
2- Equilibrio Liquido Liquido
Al Equilibrio
Donde
Se establece:
21 li
li ff
li
li
li
li
li
li
li
li fxffxf *,*, 222111 ,
1
2
2
1
21
li
li
li
lill
ix
xk
Mohammad Ali Fanaei, Ferdowsi University of Mashhad. Thermodynamic Property Methods http://profsite.um.ac.ir/~fanaei/_private/Thermodynamic%20Property%20Methods.ppt
Soluciones conjugadas
Las soluciones de composición x1α y x1β se denominan
soluciones conjugadas
La solución de composición x1αestá “saturada” en el compuesto B
La solución de composición x1βestá “saturada” en el compuesto A
A T=Tequilibrio, cualquier sistema con composición global xG, x1α<xG<x1β estará formado por dos fases líquidas en equilibrio termodinámico
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Modelos de Energía Libre de Gibbsde Exceso para estimar los coeficientes de actividad• NRTL• UNIQUAC• UNIFAC
Van Ness, Introducción a la Termodinámica Química
Diagrama del equilibrio de fases líquido-líquido
A T1=ctte se toma una porción de fenol y se añade agua, al llegar a la composición x1, el fenol se satura en agua y se forman las soluciones conjugadas de composición x1 y x3
La posterior adición de agua sólo ocasiona el aumento proporcional de las masas de ambas fases líquidas
La proporción de las fases líquidas se estudia a través de la regla de la palanca
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Diagrama de fases del ELL del sistema fenol/agua
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Sistema nicotina(1)-agua(2) con temperaturas críticas inferior y superior
Sistema trietilamina(1)-agua(2) con temperatura crítica inferior
Engel y Reid. Physical Chemistry
0 0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7260
280
300
320
340
360
380
400
Fracción molar en Alcohol(1)
Tem
pera
tura
(K
)
Sistema 1-butanol(1)/Agua(2) en ELL a P=1atm
J. Phys. Chem. Ref. Data Vol.35, no.3, 2006
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De Ben Mills - Trabajo propio, Dominio público, https://commons.wikimedia.org/w/index.php?curid=2416868CC BY-SA 3.0, https://commons.wikimedia.org/w/index.php?curid=105595
De Yikrazuul - Trabajo propio, Dominio público, https://commons.wikimedia.org/w/index.php?curid=3920745Dominio público, https://commons.wikimedia.org/w/index.php?curid=905817De Slashme - Re-drawn from scratch with chemtool and inkscape, Dominio público, https://commons.wikimedia.org/w/index.php?curid=2831576Dominio público, https://commons.wikimedia.org/w/index.php?curid=1030709
Modelo Non-Random-Two-Liquids (NRTL)
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Celdas de composición del modelo NRTL (Renon & Prausnitz, 1968)
Se consideran las posibles interacciones binarias en las celdas usando el concepto de composición local. La influencia de la composición sobre el comportamiento de cada celda se considera a través de un factor de aleatoriedad del mezclado, denominado α12. Este factor tiene una dependencia del tipo Boltzmann con respecto a la temperatura.
Renon & Prausnitz, 1968
Concepto de Composición Local
g11
g21
2
1 1
1
22
2
g12
g22
2
1
1
1
2
2
2
En una solución binaria, al igual que en el modelo de Wilson, se asume que el fluido está formado sólopor dos tipos de celdas (figuras superiores)., pero la energía libre de Gibbs de cada celda viene dada por:
1 exp
exp gg
1 exp
exp gg
1121
22122
12121
22
12222212122
1121
11121
21122
11
21212111111
xxRTgx
RTgx
x
xxxg
xxRTgx
RTgx
x
xxxg
Modelo NRTL
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Ira Levine, Fisicoquímica
Equilibrio LL para sistema 1-butanol(1)/Agua(2) a 30 oC
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Variable 1-butanol Agua
X (Fase Acuosa) 0,02 0,98
X (Fase Orgánica) 0,48 0,52
Gamma (Fase Acuosa) 31,1993378 1,00528619
Gamma (Fase Orgánica) 1,17370991 1,90668302
X*Gamma (Fase Acuosa) 0,62398676 0,98518047
X*Gamma(Fase Orgánica) 0,56338076 0,99147517
Diferencia(X*Gamma) 0,060606 -0,0062947
Debe cumplirse para el ELL:
Ejercicio
Estimar la composición de las soluciones conjugadas del sistema 1-butanol(1)-agua(2) que se forman a T=295K
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Parámetro Valor
b12 (K) -97,58
b21 (K) 1312,2
α12 0,2860
Fracción molar en 1-Butanol(1) NRTL Experimentalx_11 0,014410888 0,01806636x_12 0,487889701 0,51562648
Ejercicios propuestos (Ira, Levine “Fisicoquímica” )
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Ira Levine, Fisicoquímica
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Ira Levine, Fisicoquímica
Equilibrio líquido-líquido-vapor
La elevación de temperatura del sistema f conlleva a la variación de la proporción másica de las soluciones conjugadas
Al alcanzar la Temperatura de 94oC se establece un equilibrio de tres fases: L1, L2 y V. El sistema es INVARIANTE. No cambia la temperatura ni la composición de las fases hasta que desaparece la fase líquida h
En el caso del sistema c, ocurre lo mismo pero desaparece la fase g
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R. Bortimer. Physical Chemistry
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0 0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1260
280
300
320
340
360
380
400
Fracción molar en Alcohol(1)
Tem
pera
tura
(K
)
Sistema 1-butanol(1)/Agua(2) en ELL-ELV a P=1atm
J. Phys. Chem. Ref. Data Vol.35, no.3, 2006
Enfoque Gamma Phi
3- Equilibrio Liquido LiquidoVapor Al equilibrio
Donde
Se establece
vi
li
li fff 21
tivi
vi
li
li
li
li
li
li
li
li
Pyf
fxffxf
ˆ
, *,*, 222111
tvi
li
li
li
ivli
tvi
li
li
li
ivli
P
f
x
yk
P
f
x
yk
ˆ
,ˆ
*,*, 2
2
2
1
1
1
Mohammad Ali Fanaei, Ferdowsi University of Mashhad. Thermodynamic Property Methods http://profsite.um.ac.ir/~fanaei/_private/Thermodynamic%20Property%20Methods.ppt
Equilibrio líquido-líquido-vapor
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Otros modelos para estimar coeficientes de actividad
Para tu conocimiento… No se evaluará la aplicación de estos métodos
El Modelo UNIQUAC
Universal Quasi -Chemical
Contribución entrópica dominante Parte combinatoriaDebida a diferencias en forma y tamaño de moléculas
Fuerzas Intermoleculares Efectos entálpicos Parte Residual
ln ln ln ln2
j jii i ii i i j j i j ji i i
j j ji i i k kjk
zq l x l q q q
x x
( ) ( 1)2
j j j j
zl r q r
i i i ii
j j j jj j
q N q x
q N q x
i i i i
i
j j j jj j
r N r x
r N r x
El Modelo UNIQUAC
• Parte combinatoria: se determina sólo por la composición, forma y tamaño de moléculas. Precisa de información de compuestos puros. ri y qise obtienen de medidas cristalográficas y son independientes de la temperatura.
• Parte residual: depende también de las fuerzas intermoleculares. El parámetrode interacción es independiente de la temperatura.
Útil para no electrolitos, polares o no polares: hidrocarburos, alcoholes, nitrilos, cetonas, aldehídos, ácidos orgánicos, etc. y agua
UNIQUAC para sistemas binarios
Z: número de coordinación, número de moléculas vecinas que tocan a una
molécula en particular
Z=10 para la gran mayoría de líquidos.
Pero puede ser variable con la temperatura
Z=35.2-0.1272*T+0.00014*T2 (TK)
Prausnitz, Termodinámica de los equilibrios de fase
El Modelo de UNIQUAC
Tiene tres características útiles:
Sus parámetros tienen una dependencia con la temperatura más pequeña que otros modelos; lo que facilita su uso para rangos amplios de T o suajuste a datos en un amplio intervalo de T.
Es aplicable a moléculas pequeñas o grandes, incluyendo polímeros; debido a que la concentración es descrita principamente a travésde la fracción de superficie, y no de la fracciónmolar.
Puede ser extendido a un modelo de contribuciónde grupo como el UNIFAC, para mejorar sucapacidad predictiva. [Anderko, 2002. Modelling vapor-liquid-equilibria]
Aplicación del modeloUNIQUAC
Equilibrio Líquido-Vapor Sistema Agua(1)-Piridina(2) a 90 oC
Datos Necesarios: Parámetro de interacción: -332.9 (uij-uii)=(uji-ujj)
Coeficientes de Antoine para la presión de vapor: log(P) = A-B/(T+C) con P en mmHg y T en oC
ID formula compound name A B C Tmin Tmax 187 C5H5N pyridine 6.98820 1344.200 212.010 12 152H2O water 8.07131 1730.63 233.426 1 100
Sustancia ri qi
Agua (H2O) 0.92 1.40
Piridina (C5H5N) 2.9993 2.113
0 0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1300
350
400
450
500
550
600
650
700Equilibrio Líquido-Vapor del sistema agua(1)-piridina(2) a 90oC
Fracción molar de agua
Pre
sio
n (
torr
)
x1exp
y1exp
UNIQUAC-x
UNIQUAC-y
Wilson-x
Wilson-y
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1-5
0
5
10
15
20Equilibrio Líquido-Vapor del sistema agua(1)-piridina(2) a 90oC
Fracción molar de agua
Dis
cre
pancia
Porc
entu
al (%
) para
y1
UNIQUAC-y
Wilson-y
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1-1.5
-1
-0.5
0
0.5
1
1.5
2
2.5
3
3.5Equilibrio Líquido-Vapor del sistema agua(1)-piridina(2) a 90oC
Fracción molar de agua
Dis
cre
pancia
Porc
entu
al (%
) para
Pre
sió
n
UNIQUAC-P
Wilson-P
UNIQUAC:
Ventajas Aplicabilidad a mezclas
multicomponentes usandosólo parámetros binarios
Aplicabilidad a equilibriolíquido-líquido
Dependencia de la temperatura en un rangomoderado
Representación mejoradapara mezclas para moléculascon tamaños muy distintos
Constituyó la base para el método UNIFAC, partiendode datos de sustanciaspuras
Desventajas
Complejidad algebraica superior en comparación con otros modelos
Descripción inapropiada de algunos sistemas en comparación con modelos más simples
De Walas, S.: “Phase Equilibria in Chemical Engineering”p.205
UNIFAC: UNIQUAC Functional Group Activity Coefficientes(Fredeslud et el. 1975)
Modelo de composición local
Las moléculas de la solución están formadas por grupos característicos o unidades estructurales
Cada unidad estructural tiene un área superficial y volúmen relativo característico
Subgrupos similares se asignan a un grupo principal, y se consideran idénticos con respecto a las interacciones grupales.
Las interacciones grupales se cuentan a través de parametros binarios.
Se toma el conjunto con menor número de grupos para Moléculas con distintas posibilidades de formación
(Van Ness, Apendice G 5ta ed.)
UNIFAC: UNIQUAC Functional Group Activity Coefficientes(Fredeslud et el. 1975)
Las contribuciones de cada grupo a las características de la moléculas son aditivas
La contribución de un grupo no es influenciada por la naturaleza de los grupos adyacentes en la molécula
UNIFAC : GRUPOS 1010: -CH2- 1005: -CH 1015 –CH3 1200 -OHN- Butanol 3 0 1 1Tert-butanol 1 1 2 1Ciclohexano 6 0 0
Ciclohexano
Tert-butanol
oupsnumberofgr
kkkii
oupsnumberofgr
kkkii
Rr
UNIFAC: UNIQUAC Functional Group Activity Coefficientes (Fredeslud et el. 1975)
Ri
C
ii lnlnln
Parte Combinatoria: Para explicar el tamaño moleculas y las diferencias de formaIgual a la establecida en UNIQUAC
ln ln 1 ln 1
2C i i i ii
i i i i
Z
x x
2
2
i i
i
j jj
zq x
zq x
i i
i
j jj
r x
r x
Z=10
oupsnumberofgr
kkkii
oupsnumberofgr
kkkii
Rr
UNIFAC: UNIQUAC Functional Group Activity Coefficientes (Fredeslud et el. 1975)
Ri
C
ii lnlnln
Parte Residual: Para explicar las interacciones molecularesSimilar a la UNIQUAC pero incorpora las consideraciones del modelo ASOG
ln 1 lnng
m kmk k m mk
m m n nmn
Q
2
2
k k
k numberofgroups
m mm
zQ X
zQ X
oupsnumberofgr
k
i
kkki
R
i lnlnln
i
k
i
k
i
k
i
kkkkk
kkkkkk
mkmk
FEQFEQ
EEFE
Ta
ln1ln ln1ln
... ...
exp
2
22
1
112211
1. Contribucion del grupo funcional k a la mezcla2. Contribución del grupo funcional k a una mezcla hipotetica de i puro a la misma T y P de la mezcla
Referencias
Fisicoquímica para Ingenieros Químicos. Julián Gómez Suárez de Cuenca.
Introducción a la termodinámica en ingeniería química .J. M. Smith, H. C. Van Ness, M. M. Abbott.
Thomas Engel, Phillip Reid. PhysicalChemistry
Ira, Levine Fisicoquímica
Prausnitz, J. M., Lichtenthaler, R. N., & Azevedo, E. G. (2001). Termodina ́micamolecular de los equilibrios de fases. Madrid: Prentice-Hall.
Prof. Silvia Calderon EIQULA, Venezuela
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