heteroevaluación unidad 1 (2)
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8/17/2019 Heteroevaluación Unidad 1 (2)
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CURSO: TRANSFERENCIA DE CALOR GRUPO 301219_2
ACTIVIDAD INDIVIDUALHeteroeva!a"#$% U%#&a& 1
PRESENTADA POR:FENN'S (ARIA CA)RERA PA'ARES
C$*o: +9,93020
CAROLINA LEONT!tora
UNIVERSIDAD NACIONAL A)IERTA ' A DISTANCIAESCUELA DE CIENCIAS )-SICAS. TECNOLOG/A E INGENIER/A
CEAD VALLEDUPAR (ARO
201,
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DESCRIPCIÓN DE LA ACTIVIDAD
1. Calcular las pérdidas de calor por a) Conducción. B).Convención.
c).Radiación. Cada una por 10 m de tubería. 1) sin aislamiento 2) con
aislamiento.
Imagen 1. Perdidas de calor en tuberías. Tomado de:
http://www.cnpml.org.sv/ucatee/ee/docs/estimacion_energia_termica_1_1.pdf
Se utiliza la ecuación para el fluo de calor !pérdidas)"
#onde"
Suponiendo $ue
2. Calcular las pérdidas de calor por a) conducción b) convección c)
radiación. Cada una en un tan$ue de almacenamiento de lec%e. 1) sin
aislamiento 2) con aislamiento.
http://www.cnpml.org.sv/ucatee/ee/docs/estimacion_energia_termica_1_1.pdfhttp://www.cnpml.org.sv/ucatee/ee/docs/estimacion_energia_termica_1_1.pdf
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Completar el cuadro de fórmulas& unidades ' aplicaciones.
Imagen 2. Prdidas de calor en tan!ues. "ecuperado de:
http://www.cnpml.org.sv/ucatee/ee/docs/estimacion_energia_termica_1_1.pdf
3. Complete el si(uiente cuadro"
Fórmula Unidade
s
Ali!a!ión
*mero de
+lanc,.
#onde - ener(ía.
% constante de +lanc, !1&/31045)
v frecuencia de la vibración.
6cal7se( -8plicación
de los
fenómenos&
teoría de
cu9ntica de
la
radicación.
*mero de
:a8;ell.
Desarrollada paramodelar elcomportamiento desistemasfísicos
regidospor la
http://www.cnpml.org.sv/ucatee/ee/docs/estimacion_energia_termica_1_1.pdfhttp://www.cnpml.org.sv/ucatee/ee/docs/estimacion_energia_termica_1_1.pdf
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1
maxwell
= 1
gauss ×
cm2 =
10−8
weber
mecánicaclásica.stafunci!nestadística
clásicarige ladistribuci!n de uncon"untodepartículasen funci!nde losposibles#alores de
energía delosestados$ue %staspuedenocupar.
*mero de
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nal
utili(ado
en
cálculos
de
transmisi!
n de calor
* relaciona
la
transferen
cia de
calor por
conducci!
n dentro
de un
cuerpo *
la
transferen
cia de
calor porcon#ecci!
n en la
super+cie
de dic,o
cuerpo.
-ealar
$ue el
n'mero de
/iot tiene
numerosas
aplicacion
es entre
ellas su
uso en
cálculos
de
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transferen
cia de
calor en
disipadore
s por
aletas.*mero de
Re'nolds.
&dimensional
l n'merodee*noldse3 es unn'meroadimensionalutili(ado
enmecánicade 4uidosdiseo dereactores*fen!menos detransporteparacaracteri(
ar elmo#imiento de un4uido.
*mero de
usselt.
&dimens
ional
l 5'mero
de 5usselt
5u3 es un
n'mero
adimensio
nal $ue
mide el
aumento
de la
transmisi!
n de calor
desde una
super+cie
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por la $ue
un 4uido
discurre
transfere
ncia de
calor por
con#ecci!
n3
comparad
a con la
transferen
cia de
calor si
%sta
ocurriera
solamente
por
conducci!
n.*mero de
=ras%of.
&dimens
ional
l 5'mero
de 6ras,of
6r3 es un
n'mero
adimensio
nal en
mecánica
de 4uidos
$ue esproporcion
al al
cociente
entre las
fuer(as de
4otaci!n *
las fuer(as
#iscosas
$ue
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act'an en
un 4uido.*mero de
Stanton.
&dimensional
l 5'mero
de -tanton
-t3 es un
n'mero
adimensio
nal $ue
mide la
relaci!n
entre el
calor
transferido
a un 4uido
* su
capacidad
calorí+ca.
-e usa
para
caracteri(
ar la
transferen
cia de
calor en
4u"os de
con#ecci!
n for(ada.>e' de
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al a la
diferencia
de
temperatu
ras entre
los
distintos
puntos del
cuerpo
gradiente
de
temperatu
ras3. sta
ecuaci!n
es la
forma
unidimensi
onal de la
9:e* de la
)onducci!n de
)alor9Constante
de Stefan
Bolztman.
l #alor de la constante de -tefan;
/olt(mann es
:aconstantede -tefan;/olt(mannse puedeutili(arpara medir
lacantidadde caloremitidapor uncuerponegro elcualabsorbetoda laenergía
radiante$ue le
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golpea *emitiráposteriormente todaesa
energía.&demás laconstantede -tefan;/olt(mannpermite alatemperatura e' de
6irc%%off.
>oltio :as le*es
de
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propiedadfísica delosmateriales$ue mide
lacapacidaddeconducci!n de calor.n otraspalabras laconducti#idadt%rmica estambi%n la
capacidadde unasustanciadetransferirla energíacin%tica desusmol%culasa otrasad*acente
s o asustanciascon las$ue noestá encontacto.
-misividad
.
s laproporci!nde
radiaci!nt%rmicaemitidapor unasuper+cieu ob"etodebida asutemperatura
Coeficiente
n el casode
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total de
transferenc
ia de calor.
? paredesbaadaspor4uidostanto
compuestas comosencillasen muc,asocasionasinteresaobtener la#elocidaddetransferencia de
calor 7;punto 3 enfunci!n deun área *de lastemperaturassuperior einferior sin teneren cuenta
lastemperaturasintermedias 3siguiendoel modelode la :e*deenfriamiento de
5ewton
Conducció
n en
l9mina
plana.
-iendo B1latemperatura en laposici!nx1 $uecorresponde a la
super+cie* B la
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temperatura delcuero enla posici!nx
Conducció
n en
placas
planas en
serie.
-i el calor
se
propaga a
tra#%s de
#arias
paredes
en buen
contacto
t%rmico
capas
muliples
el análisis
del 4u"o
de calor
en estado
estacionari
o a tra#%s
de todas
las
secciones
tiene $ue
ser en
mismo. -inembargo
los
gradientes
de
temperatu
ra en
estas son
distintos.
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Coeficiente
de
película.
epresent
ado
,abitualm
ente como
,
cuanti+ca
la
in4uencia
de las
propiedad
es del
4uido de
la
super+cie
* del 4u"o
cuando se
produce
transferen
cia de
calor porcon#ecci!
n.Conducció
n de pared
cilíndrica.
Caracondiciones deestadoestacionario singeneraci!
n internade calorse utili(ala le* deourier encoordenadascilíndricas
Conducció
n enplacas
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concéntric
as.
-cuación
de
+oisson.
s unaecuaci!nen
deri#adasparcialescon unamplio usoenelectrostáticaingenieríamecánica* físicate!rica.
-cuación
de
>aplace.
-i f=0 de
la
ecuaci!n
de poisson
la
ecuaci!n
se
con#ierte
en la
ecuaci!n
de
:aplace.
"I"LI#$RAF%A
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• -stimación de pérdidas de ener(ía térmica. Recuperado de"
%ttp"77;;;.cnpml.or(.sv7ucatee7ee7docs7estimacion@ener(ia@termica@1@
1.pdf
• -cuación de +lanc,. Recuperado de"
%ttp"77cdi(ital.d(b.uanl.m87la7102011/57102011/[email protected]
• ACR?+-R