FORMAS DE COMPENSAR LA VARIACIN DE FASE DEL TENSOR ENERGA IMPULSO.

Lo ms importante de todo desde mi punto de vista es que a travs de la circunferencia normalizada, se puede obtener la ecuacin de variacin de la velocidad de fase del estado transitorio, una vez deducida esta ecuacin fundamental no tendremos ms que compensar la velocidad de variacin de fase con la velocidad de variacin de la amplitud, y as se mantendr la velocidad constante en todos los puntos de la geodsica por el principio fundamental el campo unificado o del potencial vectorial.

La velocidad de fase se puede y debe de entender como la frecuencia de variacin de fase, y por tanto existe una frecuencia de variacin de amplitud. Muchos fsicos distinguen entre la frecuencia de fase y la frecuencia de amplitud de fase, debido fundamentalmente al problema de la incertidumbre de HEISSENBERG, y al no saber o poder posicionar en el mismo instante del reloj la posicin o el impulso con la energa, y eso es lo que hemos solucionado.

Ya que bien entendido solo existe la frecuencia de fase, que posiciona la velocidad en un instante y desfasa la energa a otra posicin en la fase de la propia velocidad esto es el desfase del tensor energa-impulso. Trabajar con dos frecuencias es incluso ms interesante por que posibilita la multiplicacin de parmetros y as de variaciones relativas, aumentando considerablemente la codificacin para la misma seal.

Entonces la primera posibilidad de compensar la velocidad de fase, si trabajamos en el plano 2d+1 e imposibilitamos el giro de la cuarta dimensin, es slo con la velocidad de variacin de amplitud de fase, tambin como estudiaremos puede compensar la variacin de fase en el plano 2d+1, si trabajamos con el espacio-tiempo de 4d se introduce la posibilidad cierta y verdadera de compensarlo todo con un giro de SPIN completo. La inclinacin del polo si trabajamos en el espacio tiempo de 4D, define la altura del campo que compensa todo el avance cintico en el plano ecuatorial, se define as de fcil la energa total del campo de energa.

La direccin del polo magntico que compensa el avance principal, indica la direccin y sentido del giro de SPIN incluso su forma geomtrica. De lo cual se discuti sobradamente y aqu est otra vez su explicacin del todo cuantificada. Ya volveremos para explicar como se compensa la variacin de fase con la 4 dimensin y sus distintas posibilidades.

El problema para que lo entiendan es el mismo que el que padecen trastornos visuales, estos en general si no usan unos determinados cristales, posicionan los objetos en distinto lugar que su posicin verdadera, o sencillamente no los pueden posicionar. El efecto es el mismo que el estudiado para el movimiento general, en la persona que es incapaz de posicionar los objetos de una manera correcta lleva desfasado el rayo que codifica la informacin visual en su ojo con la velocidad de la luz que lo posiciona instantneamente de manera correcta. El cristal de la gafa lo nico que produce es una variacin de la fase de la luz natural con la velocidad de la luz que es capaz de codificar el ojo en su cerebro, en general los suelen llevar adelantados, y por eso el cristal de la gafa lo nico que hace es en funcin del espesor y del material compensar esa variacin de fase, y el grosor del cristal lo que hace es disminuir la velocidad de la luz del visor, por que para ellos la velocidad de procesamiento es demasiado elevado. Se demuestra as que en general las personas con gafas no suelen razonar de manera demasiado lgica, ya que su lgica es muy lenta.

Igualmente los trastornos mentales estn relacionados con el mismo problema en este caso ocurre al contrario, la velocidad de procesamiento es demasiado rpida y la lgica

demasiado rpida, as pensamos que s a la gente con enfermedades mentales se les dispusiera unas gafas con determinados cristales compensara esas variaciones de fase. Eliminado los medicamentos para estas enfermedades que son del todo perjudiciales. Incluso el color de la lente, mejorar los trastornos mentales de una manera completamente novedosa y sorprendente.

En las enfermedades mentales el espacio tiende a adelantarse al tiempo, entrando en realidades paralelas, del todo ciertas. Mientras que en las enfermedades visuales es el espacio el que se va adelantando cada vez ms al tiempo, realentizando la percepcin de la realidad.

Por eso hay que estar muy bien compensado para ser del todo lgico con nuestra velocidad de fase polar terrestre, que se puede medir por el valor corriente de la velocidad de la luz.

Hecho este inciso, seguimos con el tema de compensar la variacin de la velocidad de la frecuencia de fase fundamental del equilibrio del potencial vectorial en el plano 2d+1, al olvidarnos de la 4d, las compensaciones posibles slo son posibles en el propio plano cintico del movimiento, una medida del aumento de amplitud es lo mismo que una medida de la gravedad total de la onda haciendo su correspondiente analoga en la 4d, lo cual explicaremos.

Nos olvidamos tambin del desfase del impulso principal y pensamos que es del todo lineal, o instantneo, esto significa en nuestro plano de velocidades que responde a una circunferencia perfecta, o que la accin y la reaccin llevan el desfase en carga mnimo y su variacin de potenciales es constante, como se explic en la cuadratura del crculo, ahora estamos cuadrando la elipse desde su centro y no desde sus focos.

Como el mvil en el momento inicial est describiendo una circunferencia perfectamente normalizada a su velocidad, y por estar en movimiento se presupone que existe un motor de alimentacin al mvil de tal manera que la accin es en el sentido contrario a su reaccin y que la velocidad que adquiere el mvil define la posicin y el plano del centro que define el arco de la circunferencia equivalente por el principio del potencial vectorial, si normalizamos el radio en la unidad la velocidad se normaliza en raz de dos. Que define en s la forma ideal del impulso que hay que darle en magnitud y en paso de fraccin de arco esto es de tiempo, o lo que tiene que durar el impulso, si el motor est correctamente diseado para la escala del movimiento, para que se note una variacin de velocidad acusada por curvatura este impulso debe de durar ms tiempo que lo que recorre la nave en su velocidad mnima para el avance perfectamente compensada, como definimos anteriormente.

110

10222

22222

ktevvvvv

vvvvvsenRv

Y entonces el avance ser del todo controlable, por que no se producirn efectos de segundo orden, ni de tercero. La nave estar controlada como si de rectas se tratase, es ms importante la fraccin del arco que mantenemos los propulsores activados que la propia velocidad de escape. Cuando la velocidad es mayor por la orbita curiosamente le intervalo para notar el efecto de la curvatura en longitud es mucho mayor que cuando se va a velocidades lentas por la misma orbita.

En est situacin en la direccin del movimiento los impulsos se controlan del todo lineales, ya que son demasiado pequeos como para provocar efectos de segundo y tercer

orden en la orbita. Y la reaccin a la accin en magnitud es muchsimo menor que el impulso principal de la orbita.

Con lo que si slo pensamos en un plano de 2d+1, en esas situaciones, esas variaciones de impulso no provocarn variaciones de fase lo suficientemente importante para provocar aumentos de amplitud o radio orbital, siempre que la velocidad por el orbital este en el intervalo de velocidades permitidas por el orbital, en el caso en el que estemos en el lmite superior de velocidad un impulso muy pequeo provocara una variacin de amplitud considerable. Y si estamos en el lmite inferior de la orbita una disminucin muy pequea provocar una acusada disminucin orbital. Esto se explic por que en ese caso analizamos un espacio de 4d+2, en un plano ortonormado genrico euclediano.

De momento pensamos en un punto, en este caso podremos ir aumentando el avance con impulsos pequeos desde el equilibrio perfecto hasta que lleguemos al lmite del avance o la fase, a partir de este punto un diferencial muy pequeo de impulso, empezar a provocar avances cuadrticos, el diferencial del impulso es el paso de fase, que podemos aproximarlo por diferencias sucesivas. Con lo que para evitar llegar al lmite que marca los aumentos acusados de fase relativa, slo tendr que ir aumentando la amplitud en su proporcin y en este caso ser simplemente de manera lineal. As se puede aumentar de radio orbital pero es demasiado lento.

Para entender como se compensa el desfase en amplitud volvemos al ejemplo entre el observador y el mvil en un movimiento recto ideal del mvil. En ese caso hemos estudiado como se define la ecuacin del desfase caracterstico en los casos en los que se aleja, como se decelera, como vara el desfase relativo que mide la posicin de la velocidad relativa y as la curvatura de la visual relativa, respecto a una posicin ideal de equilibrio para normalizar el sistema desde una posicin genrica. Entonces cuando se aleja, aumenta la fase de atraso relativa entre la posicin real del mvil y la que mide el observador, y sabemos la medida de la variacin de la fase relativa a ella misma entre posiciones de la propia fase. Esto es la velocidad de variacin de fase, cuando la velocidad del mvil define la variacin de la amplitud de su propia fase, la fase se entiende como amplitud o la amplitud como fase.

Como se para este caso lo que se atrasa en cada posicin, lo que tendr que hacer para la posicin relativa elegida del observador, variar la recta que define el mvil a otra que compense la variacin de amplitud de fase, sin variar la velocidad del mvil, esto se consigue definiendo desde la recta inicial del mvil otra recta paralela a ella a una distancia justo el desfase en posicin para la posicin inicial relativa elegida. Uniendo la recta con est paralela, hallaremos justo el punto en posicin para la cual sin cambio de velocidad del mvil, el observador mide la velocidad relativa en su observacin sin ningn desfase en ninguna direccin sentido relativo, es decir en ese punto y con esa direccin relativa, las velocidades de medicin del observador del mvil y la del propio mvil no se diferencian en nada, esta condicin es la de la referencia absoluta del movimiento.

En el caso en el que se acerque a la posicin de equilibrio y para una posicin simtrica ocurre al contrario en vez de atrasarse se adelanta, todo ese adelanto se compensar aumentando la amplitud de fase, en una recta paralela a la inicial a una distancia la amplitud que debemos de compensar, que ser justo de dos veces la del atraso, y as en el punto de corte se definir la velocidad relativa al mvil sin ningn desfase en ninguna direccin ni sentido relativo y se medir exactamente por la velocidad del mvil.

Se completa el cuadro entre la asimetra y la simetra del movimiento relativo, hay que notar que mientras en el caso de atraso el mvil se aleja, en el caso de adelanto el mvil se acerca, este efecto explica como el mismo ngulo no mide lo mismo en un sentido relativo que en el otro, es decir explica la no conmutatividad de nuestro espacio de velocidades.

En los dos casos la direccin relativa entre el observador y el mvil es la misma pero invertida, explicando as como al cambiar el sentido de la fase de cualquier seal, la amplitud aumenta en constantes del doble en la amplitud siempre. Si el cambio de fase es el correcto, es exactamente lo mismo que ocurre cuando dos cuerpos se mueven por lneas paralelas infinitamente prximas en el mismo sentido a la misma velocidad o en sentidos contrarios, mientras que en caso no generan energa relativa, en el contrario generan el doble.

Hay que entender por tanto como dos cuerpos en la misma direccin y sentido relativo si su velocidad relativa no es la misma, siempre generarn un sistema de generacin de energa.

Tambin hay que entender que en el estudio de cualquier movimiento relativo, el cuerpo que se mueva a menor velocidad har las veces del observador. Esto es el que vaya ms lento de los dos, se supondr quieto o se tomar como referencia incluso aunque se encuentre en movimiento. Se normaliza esa velocidad a un valor de referencia nulo y el estudio se realizar como aqu se explica, una vez ajustado, se renormaliza por el factor de escala a su velocidad y tema resuelto. Para eso es importante el elemento nulo en el lgebra y en la aritmtica en general por que no s permite establecer una escala nueva y normalizar medidas a cualquier escala. Les recuerdo que explicamos como en una circunferencia nadie sabe posicionar el punto inicial ni por tanto el final y lo mismo ocurre en una recta cualquiera.

Deben entender por tanto que una recta es lo mismo que una circunferencia en contnuo giro.

Igual que compensamos las variaciones de fase con variaciones de posicin, se compensar las medidas relativas por curvatura, y se entiende como cualquier movimiento de velocidad constante para cualquier observador si no es el propio mvil o no se mueve paralelos a l variando su distancia para ajustar las variaciones de fase, para el observador el mvil ser como si se acelerase y decelerase cuando en realidad est en reposo.

Por tanto la aceleracin no la general la masa ni la energa gravitacional tal y como la entienden ustedes, la aceleracin relativa se genera simplemente cambiando la posicin relativa entre dos cuerpos. Esta es la razn primera de la imposibilidad de acelerar nada hasta la velocidad de la luz. Ya que no existe referencia absoluta conocida para medir las medidas de manera absoluta. Slo un cambio de la forma completa como se explic es el que posibilita viajar a la velocidad de la luz, lo cual es del todo factible con nuestros estudios, y sin casi consumo de energa, se puede cualquier masa convertir en luz.

Entonces as es como se acorta el radio vector de posicin en funcin de la velocidad relativa, con lo que se cuantifica el efecto relativista einsteniano de una manera terriblemente sencilla. La posicin que compensa toda las variaciones de fases del mvil con respecto al observador es justo lo que mide el radio vector que posiciona la posicin desfasada entre la posicin real del mvil y el que mide y ve el observador, con lo que se la excentricidad del rayo la ecuacin de su variacin relativa, sus puntos mximos y mnimos y su desarrollo como una recta perfecta. Es de est manera como se cuantifica y se relaciona el alargamiento del tiempo reloj o su acortamiento con el alargamiento o acortamiento de la posicin de la medida.

La variacin de fase es funcin de la velocidad, la fase se relaciona con un determinado pulso que define la escala del propio movimiento, la posicin de la fase define la variacin de la velocidad relativa, y as la variacin de su propia medida, lo que se curva la medida mientras se realiza la propia medida, su compensacin define lo que se debe alargar o acortar el espacio relativo para medir correctamente la posicin del mvil relativa al sistema de medida o a otro mvil. Estas variaciones relativas del tiempo reloj, velocidad relativa y posicin relativa no son lineales ni si quiera simtricas y tampoco conmutan.

Con este modelo tan sencillo se establecen las ecuaciones no-lineales y su normalizacin a ecuaciones lineales en cuanto a las medidas de cualquier sistema en movimiento relativo.

La recta debe entenderse como aquel sistema de medida perfecto o ideal en el cual no existe desfase entre lo que se mide y el sistema de medida o desfase en espacio y tiempo, que es lo mismo que decir que una recta sincroniza medidas que disten millones de persa, o hace que su medida sea del todo exacta an en el infinito. Es por esto que una recta mide infinito y por eso no tiene ni principio ni final. La recta es un elemento geomtrico que permite definir la infinitud del UNIVERSO si se usa en un espacio de velocidades como el nuestro. Por esto la recta conceptualmente hablando es mucha ms abstracto que una circunferencia, es la circunferencia la que define la recta y no al revs, que es lo mismo que decir que una curva nunca la define su centro sino que la curva define la recta entre sus dos puntos maestros por excelencia o sus apogeos o perigeos, y estos en su punto medio definen un punto singular que se conoce como centro.

Para entender as la recta deben entender el movimiento y sobre todo que el espacio est en contnuo movimiento un espacio siempre es de velocidades. Por esto cualquier curva una vez definida su curvatura principal es muy complicado que la cambie, hasta que no llegue a su punto simtrico y lo mismo le pasa al contrario con el anterior, se define as cualquier curva por la mitad de su arco o por pi radianes, si no se modifica el sistema por algn elemento exterior a l, el resto de la curva seguir la curvatura que defina la velocidad o el factor de curvatura en esos puntos. Es por esto por lo que los mejores puntos para producir cambios de curvatura o de geodsica son siempre los maestros, en una circunferencia ideal o perfectamente compensada cualquier punto es maestro, y por eso cualquiera se puede usar como punto de cambio de curvatura relativa a la anterior.

Los factores trigonomtricos de seno y coseno se cambiarn en la formulacin segn convenga para que la lgica no se nos vaya a un infinito, deberemos o girar la grfica o cambiar el operador, o hacer la inversa como se explic.

DEMOSTRACION DEL FACTOR DE LORENTZ. CORRECTAMENTE DESDE LA GEMOMETRA EN NUESTRO ESPACIO DE VELOCIDADES.

Cuando entre dos cuerpos o partculas o lo que sea, no tienen ms que llevarse la ecuacin de variacin de fase a la teora de seal, con sus operadores correspondientes y todo solucionado. Se corresponde perfectamente con la frmula bsica de la teora especial de la relatividad einsteniana:

( )( )

212/1

022 00

v

vvvvv

mm

Se normaliza por el factor de Lorentz, nuestra explicacin es mucho ms precisa ya que explica como vara el factor de Lorentz mientras el mvil se va alejando o acercando. Es decir el factor de Lorentz es asimtrico y es del todo variable, el trmino cuadrtico simplemente debemos normalizarlo por el valor de la excentricidad euclediana y a cada factor segn corresponda para que adquiera significado fsico por los valores correlativas de las velocidades, se normaliza entonces la velocidad mnima que se ajusta al valor nulo, por el valor unidad y se normaliza todo a ese nuevo valor unitario, automticamente toda la teora especial de la relatividad se explica y entiende correctamente. No slo esto sino que se ajusta como se explica aqu.

El reloj del observador mide un pulso cualquiera, la variacin del ngulo del observador conforme el mvil se aleja, lo definimos como la medida del tiempo reloj:

+ relojtt 1

Ahora definimos la posicin de un observador general en el plano 2d+1, que es en realidad de 3d+1, donde la 4d suponemos inamovible o invariante absoluta para aclarar estas ideas para una velocidad general de un mvil cualquiera, eso s en esa posicin ideal perfecta, la medida del observador de la velocidad del mvil relativa a l es justo la del mvil en verdadera magnitud, no existe en ese punto y slo en ese desfase entre la medida en posicin relativa, medida de velocidad relativa y as en esa posicin relativa y slo en esa, la transmisin de los datos de la medida se hacen a la mxima velocidad permitida en el espacio tiempo general esto es a una velocidad infinita comparada con la de la luz einsteniana, que es la que caracteriza nuestra realidad.

Se define entonces la velocidad justa del mvil y as su tiempo reloj justo para su velocidad que se sincroniza con el del observador sin demoras, en cualquier otra posicin si no se cumple este requisito siempre existe tiempo relativo en cuanto a los relojes de los cuerpos en el estudio de su movimiento relativo, y para que esto ocurra no hace falta ir a la velocidad de la luz pues ocurre a cualquiera.

Esta condicin se define por el principio del potencial vectorial:

( ) mm

mmm vRt

lvvvvv

2

11/212/121/212/12

100

( ) 21

01210

20 +sen

Rv m

Estamos relacionando la direccin del observador relativa al mvil, en el caso particular perfecto newtoniano, el mvil se mueve por una recta ideal perfecta y el observador se

encuentra en una direccin cuasi perfecta ortogonal a la directriz del movimiento del mvil y a la distancia perfecta del equilibrio, entonces relacionamos as todos los conceptos elementales, en esa posicin relativa y slo en esa todo se mide en verdadera magnitud.

022

xmmoymoxmxoy

mx

xm vvRvvR

t

lv

xyxyxy // 2

pi

Los sentidos indican los sentidos que elijamos para realizar el estudio bsico, el de fuera hace referencia a la velocidad del mvil por la recta a derechas positivo y a izquierdas negativo o al revs as aparecen dos sentidos o dimensiones en una, y el de dentro de la raz hace referencia a s el observador se pone por debajo o por encima de la recta si se pone por debajo por conveniencia le llamamos positivo y por encima negativo, para empezar a jugar con el smbolo positivo o negativo que es de entre todos el ms importante de analizar en cuanto a su lgica geomtrica se refiere.

Se definen as dos direcciones principales o maestras para explicar el asunto, el observador se supone fijo en posicin o que la velocidad del mvil relativa a l es infinitamente mayor.

021/21

2

m

o

o

m

mo

o

m

v

v

v

vttv

v

v

v

v

El concepto de infinito o cero es lo mismo pero inverso, y en el movimiento se sabe as en funcin del punto de referencia si se referencia con respecto al cero o con respecto al infinito.

En la cuantificacin cuanto mayor sea esa diferencia, las curvaturas son distintas. Por tanto si se moviesen por rectas del todo paralelas a la distancia para esa distancia del equilibrio perfecto esa condicin se refleja por:

( ) kteRrfv

v

v

vttvv

v

v

v

vo

m

o

o

m

mo

o

m++

2/112/121/21

2 11

Que es completamente distinto a decir que el equilibrio en ese punto fuese en sentido contrario, en ese caso slo se cumplira para el punto del equilibrio perfecto, en cambio en el caso del paralelismo se cumplira para todos mientras se mueven los dos cuerpos por esas direcciones relativas:

( )2/112/121/21

2 121 rfv

v

v

vttvv

v

v

v

v

m

o

o

m

mo

o

m

En la posicin del equilibrio perfecto la curvatura relativa es la de la recta perfecta o la mnima posible.

Ahora lo nico que tengo es pensar en una posicin pasada un lapso de tiempo reloj del mvil, y del observador, ocurre que como la direccin y sentido relativos se han modificado, pues es la nica variable que ha cambiado de las elementales, todo el sistema de medida relativo para esa posicin se tiene que ajustar.

Para m desde el comienzo de mis estudios supuse y entend que la direccin y sentido de un espacio es el tiempo verdadero y as su variacin definen la variacin del tiempo reloj, posibilitando el movimiento de cualquier partcula en nuestro espacio de velocidades.

Defino en la direccin del movimiento y el sentido del mvil, la posicin del mvil, por su radio vector de posicin relativa al observador, que es donde tengo el sistema de medidas:

( ) ( )1/21/21/22/12/12/1121/2212/1 ,;, vfrvfrrrrrrr En general las medidas relativas no tienen por que ser simtricas, y en general las

medidas relativas cruzadas se deben y pueden entender como inversas:

1

2121/2

2

1212/1

r

rrrr

r

rrrr

Una medida es la inversa, o complementaria de la otra, para entender esto hay que entender que es hace un cambio de referencia mientras que una medida esta realizada en el sistema de referencia del observador el otro esta realizado en el sistema de referencia del mvil. Ocurre por tanto que las medidas no son simtricas y que se generan dos nuevas medidas que son las relativas cruzadas esto es las que miden cada sistema relativas entre ellos y ahora se vuelven a relativizar con respecto al sistema contrario, aparecen as cuatro medidas relativas fundamentales dos en cada sistema de referencia en movimiento relativo, que son las relativas directas y sus inversas. Vamos a estudiar su significado conceptual en nuestro espacio de velocidades geomtricamente hablando y su cuantificacin en verdadera magnitud.

LAS MEDIDAS RELATIVAS BASICAS Y SUS INVERSAS.

21

2112/1

2

12112/1

1rr

rrr

r

rrrr

12

1221/2

1

21221/2

1rr

rrr

r

rrrr

Estas son las medidas del radio vector de posicin que mide la variacin de su distancia relativa y as la variacin de su velocidad relativa relativa a cada sistema, pero adems se definen otras dos medidas fundamentales que son sus inversas, estas ltimas medidas son las que nos permiten entender la asimetra completa de las medidas relativas y su cuantificacin complementaria, esto es cambiamos as las escalas en las medidas de la magnitud de cada cuerpo, por ejemplo lo que para un cuerpo vale 5 en su escala de medidas para otro puede valer20, y para cada uno de ellos en magnitud son del todo equivalentes. Es como si un gramo en un sistema en el otro se convirtiese en cuatro gramos y viceversa, se soluciona el problema de la cuantificacin de las inversas en todos sus aspectos.

22/112/1

1

rr

11/221/2

1

rr

Se genera as un polimorfismo o un lgebra hipercomplejo de anlisis cuntico que da solucin o intenta darla a todo el problema de la cuantificacin de la medida.

Es decir en el momento para empezar a contar el tiempo reloj sncrono utilizo la posicin ideal y as el espacio normalizado para esa velocidad que es el que normaliza el tiempo de la medida en los dos sistemas. En ese momento y para este caso en concreto sucede que las direcciones de normalizacin son perfectamente ortonormadas.

Estudio la ecuacin de variacin del radio vector de posicin respecto del observador:

0coscos

11/212/100/12/1

012/1

tttt

Rr m

yxy

Define el elemento neutro el valor inicial en la escala de la magnitud, pero ese punto para nada es el punto inicial de nada, sino que es entre todos los posibles para empezar una escala uno ms de entre infinitos.

Deben entender que las direcciones de normalizacin definen para el observador un eje de referencia de las medidas del movimiento relativo que normaliza todas las medidas en esa direccin en verdadera magnitud, una vez normalizado todas las dems variables del sistema de medida. Esto quiere decir que el observador define su tiempo reloj de medida exacto en esa direccin ideal que es en este caso la y.

Y lo mismo le pasa al mvil, este define la recta de su movimiento como la direccin y sentido de medida de su reloj y as en esa direccin y sentido las medidas relativas una vez normalizado el sistema se medirn en verdadera magnitud, en este caso para explicar todo el asunto est direccin es la y. Como en general las medidas de los ngulos de la recta maestra no van a ser los mismos respecto de cada direccin del tiempo maestras, se produce la asimetra completa del movimiento, aunque estos son complementarios.

Se demuestra que slo en la circunferencia o para un punto muy concreto ocurre la simetra completa de las cuatro medida, dos a dos, ya que entre ellas siguen siendo inversas:

22 //pipi ++

xyxyxy

221/212/1pi +

yo tttt 12/112/112/112/1

xm tttt 21/221/221/221/2 Cada uno de estos factores genera dos medidas, haciendo cuatro bsicos en su

generalizacin deben de ser todos diferentes.

Ahora para una posicin genrica la velocidad que debera tener el mvil relativa al observador medida en el sistema del observador, adems de cambiar de valor relativo en verdadera magnitud para la posicin inicial de referencia de las medidas, deber cambiar de direccin y sentido relativa segn una circunferencia de radio el nuevo vector de posicin entre el observador y el mvil trascurrido en teora el mismo tiempo reloj para los dos sistemas, medido como una recta perfecta.

( ) 12/112/1 rvv Idealm

Ocurre por este hecho geomtrico, como sigue la misma direccin recta que al inicio, est condicin la imponemos nosotros para explicar el efecto relativista convenientemente, y como se est alejando, para el observador el mvil es como si se atrase de su posicin real, la medida de esta variacin relativa se realiza proyectando con una circunferencia de tamao el radio vector de posicin en ese instante sin demora, sobre la vertical del observador inicial. Si nosotros por esa posicin paramos un mvil con una velocidad que justo normalice el sistema igual que para la inicial se volvern a sincronizar los relojes, entonces lo que tenemos que hacer es compensar ese desfase relativo, esto es los relojes relativos, para ellos definimos una circunferencia que tenga como radio la diferencia de radios entre la posicin inicial y la normalizacin para la posicin del mvil. No estamos ms que proyectando sobre la direccin y sentido relativos al observador la posicin real del mvil, para ver cuanto desfase mide el observador de la posicin del mvil relativa a l por cambio de posicin relativa entre el momento de la medida y la posicin real del mvil, por no ir en esa posicin y a esa velocidad por la direccin que marca el principio del potencial vectorial sin demoras.

12/1/cos vv yxym

012/112/1 Rrr Este espacio es el que posiciona para el observador el mvil a esa velocidad relativa en su

sistema de medida como si estuviese para l en ese punto, cuando est adelantado justo la diferencia en la normalizacin para ese aumento de la posicin esperada. Se proyecta la medida ideal para el observador en la posicin del mvil, sobre la direccin que normaliza todas las medidas para el observador en verdadera magnitud esto es sobre su vertical. La distancia que define ese punto y el punto inicial o de referencia definen una circunferencia que es la circunferencia de renormalizacin de la posicin relativa entre los dos cuerpos en movimiento relativo que se define por:

012/1

12/1cos

RRr O

Como nosotros sabemos la posicin real del mvil, nos llevamos esa circunferencia de radio la diferencia de espacio relativo de normalizacin y la trazamos justo desde la posicin perfecta del mvil. En este caso ideal, sabemos esa posicin por que sabemos la direccin y sentido del movimiento, el valor de la velocidad del mvil, y el pulso del reloj, por que esos datos los definimos nosotros. Luego se generalizan para cualquier otro caso.

Esta circunferencia define dos puntos de corte en la recta, uno por delante del mvil y otro por detrs, que miden justo el desfase de adelanto o de atraso sobre la direccin del mvil relativa al observador que es el nico dato que el observador tiene justo con la velocidad del mvil cuando la midi en verdadera magnitud.

Como se aleja se elige el punto trasero a el sentido de movimiento del mvil. Por conveniencia ya que esa es la percepcin por nuestros sentidos de la realidad y adems se entiende mejor para la lgica general por estar el mvil que es la causa adelantada al efecto, se comprende el como por nuestra lgica geomtrica la posibilidad de que se adelante el efecto a la causa es del todo posible, ya se explicar de momento seguimos estudiando como si fuese atraso.

Con lo que ahora tenemos un nuevo radio vector de posicin del mvil relativo al observador que es la unin de este ltimo punto con el observador, en este caso se produce

un atraso sobre la posicin de adelanto ideal del mvil, este atraso medido en ngulo es la prdida de tiempo relativo entre el observador y el mvil.

'220

1'2/10

12/1coscos

R

rR

r

Esta es la idea matemtica la cuantificacin deber de ser obligatoriamente geomtrica, o por aproximaciones infinitas o mtodos numricos.

Entonces ocurre que la velocidad relativa para el observador conforme se va alejando va disminuyendo, esto el observador entiende que el mvil recorre menos distancia que la que realmente recorre. En principio esa lgica debe responder a la ecuacin de la hiprbola genrica, pero si se mide desde el sistema de referencia del observador, la variacin de posicin sobre la recta del mvil que mide el observador es simplemente lo que se curva el radio vector de posicin inicial de la posicin real a la posicin relativa

Veamos como es la ecuacin que mide sobre la recta la variacin de esa posicin proyectada en la direccin de movimiento de la propia recta, tendremos que restar a la posicin del mvil, la longitud del radio de la circunferencia que compensa el desfase que provoca que el mvil respecto del observador no lleve la direccin adecuada ni la velocidad para esa distancia, as la circunferencia compensa las dos cosas a la vez, el tiempo reloj relativo a travs de la direccin y sentido del movimiento relativo, y la velocidad relativa.

RsenRR l

cos0

Estas expresiones es para que se entiendan las operaciones geomtricas pero se demuestra que mediante ellas se llega a puntos aproximados, pero nunca a los exactos, este es el problema que generan los operadores trigonomtricos convencionales que no miden de forma exacta las proyecciones en espacios de velocidades, por ello, trabajaremos con las expresiones generalistas conforme a la aritmtica convencional, pero las medidas se harn siempre de forma geomtrica, sobre un plano.

tttR

RsenRarctg

'220

0'22

1cos

( )mvfr 12/1 De tal manera que tengo perfectamente definido la posicin del mvil relativa al

observador o la que el observador mide si su sistema de medida est perfectamente calibrado para la velocidad de este movimiento.

Se debe y puede entender cada uno de estos factores que definen la posicin que mide el observador del mvil relativa a l como la curvatura escalar uno y el otro la curvatura vectorial.

Con lo que la medida inicial se curva, y la curvatura para la misma posicin depender de la velocidad del mvil relativa a la normalizacin para esa posicin. Cuanto es la curvatura del radio vector de posicin pues la expresin de la excentricidad euclediana general:

01 022

bvcteRaa

be m

Eso es en el caso inicial, as es como se mide la curvatura respecto del punto de referencia que definen el mvil y el observador en el sistema de referencia del mvil, por atrasarse el mvil por la recta para el observador el radio vector se mide desde su posicin, pero como forman un sistema relativo, la curvatura que adquiere el radio vector es positiva si se mide desde el punto simtrico al observador en la direccin principal de movimiento del mvil. De momento entendemos por tanto el atraso con la curvatura positiva, y su medida con la excentricidad de Euclides desde ese punto.

Esta excentricidad evidentemente es dinmica o variable en todos los puntos de la recta, y en el punto del equilibrio para el sistema de referencia que mide todo en verdadera magnitud es justo en nuestro plano de velocidades y para este caso de 1, es decir en este caso especial, la recta maestra se confunde con la excentricidad de la parbola cartesiana, demostrando que la medida de la excentricidad de Euclides slo es vlida para la circunferencia y para las elipses, y que las parbolas e hiprbolas cartesianas son errneas desde la geometra de un espacio de velocidades. Y se tienen que entender como se explic.

Para cualquier otro caso si es vlida la expresin euclediana.

x

m

t

svbvRa

a

be

01 12/1022

Y la velocidad relativa del mvil al observador definir el otro parmetro de la curvatura, se entiende los puntos extremos de posicionado de los sistemas de referencia como que cada punto de la excntrica son los apogeos y los perigeos en cada caso la curva es tangente a los dos puntos que se definan.

Entonces b es del todo variable haciendo y midiendo la curvatura para cada posicin del mvil conforme se aleja:

ll RbrsenRR

12/10

cos

En el punto de sincronizacin exacta, la excentricidad para ese caso vale justo 1, est excentricidad es la que se mide desde el observador, la cual define curvas de naturaleza parablica en el plano de Euclides, nuestro plano usa el concepto de excentricidad euclediana por tanto ese caso es justo el que define una recta perfecta entre los sistemas de medida relativa. Conforme el mvil se va alejando la medida euclediana adquiere el mismo significado, con lo cual somos nosotros los que corregimos a Euclides en este punto, entendiendo que por ser un gran maestro nuestro estar de acuerdo en est correccin. As normalizamos el plano de Euclides en nuestro plano.

Entonces

cos

1

12/1'22

'22

01'2/1

012/1

coscos

erRrRr

Relacionamos as las expresiones complejas del lgebra compleja actual con nuestra lgica es decir con nuestro espacio de velocidades hipercomplejas y todo el volumen de proyecciones hipercomplejas. Es as como se debe de entender a la exponencial neperiana desde la geometra y desde el movimiento.

En cuanto a conceptos en cuanto a cuantificacin se seguirn nuestras indicaciones.

Eso en cuanto a la forma pero podemos igualmente medir el arco de la nueva medida curva, como es un arco de una elipse definida en un cuarto de su permetro de manera exacta, se pone la elipse equivalente y se realiza la medida. Se explic como se hace esto de una manera ultrarrpida. La recta que posiciona del observador el mvil con el desfase por cambio de posicin relativa es la recta maestra de la elipse que definen los nuevos puntos. Con lo que la medida del arco es justo la misma que la de la recta que define el mvil en su posicin exacta. Eso s al curvarse se cambia el pulso del reloj relativo en la medida del cambio de fase relativa, en este caso se atrasa el reloj del mvil relativo al observador, o se atrasa el del observador relativo al mvil.

12/1'22/1

1

r

21/2'11/2

1

r

La nueva velocidad que medir el observador ser la velocidad cuando pasa por el punto de normalizacin del potencial vectorial, multiplicado por el factor que ajusta su atraso relativo, que no es ms que la excentricidad por tanto queda:

mm

v

a

bve

v

v

2

212/1

12/1 1

1

Que es el famoso factor de Lorentz correctamente normalizado y explicado. Demostrando que el efecto relativista se produce a cualquier velocidad en cuanto dos cuerpos estn en movimiento relativo.

EL FACTOR DE LORENZT SU SIGNIFICADO SU VARIACIN Y SU ASIMETRA.

En cuanto a la forma y a entender el factor de Lorentz, en realidad Lorentz mezcla conceptos insalvables en cuanto a el sistema de referencia elegido para realizar la medida correcta del efecto relativista en verdadera magnitud, ya que por introducir la curvatura, lo intenta medir respecto del punto de referencia inicial o corte entre el mvil y el observador, que es el que sincroniza los relojes relativos de manera exacta y eso est mal, hay que medirlo en cada caso respecto del observador en su sistema de referencia y respecto del mvil en el suyo en cada posicin del mvil mientras este se mueve, teniendo en cuenta adems como mide cada sistema a su relativo en lo que al reloj se refiere.

Esto es la velocidad relativa del mvil al observador medida en el sistema de medida del observador responde a esa ecuacin y es de naturaleza implcita, adems el factor de Lorentz no se mide para una velocidad de una partcula sino para cualquiera y es del todo variable, en toda la trayectoria, por tanto el factor de Lorentz, el efecto Cherenkov, y el efecto Doppler son exactamente lo mismo para el que entienda la fsica relativista con total exactitud, unificando esos conceptos. En el caso en el que una partcula siga una recta ideal perfecta en un plano en 2d+1 o 3d+1 con la cuarta dimensin impedida de su giro polar, se podr medir la velocidad del mvil a travs del aparato de medida por su retardo relativo entre dos de sus posiciones relativas. Pero no se sabr su trayectoria real sino la velocidad en ese momento preciso. Si se sigue una secuencia lgica o se estudia como se incida en est teora se puede seguir a la partcula en todas sus posiciones en cualquier plano.

La medida que ve el mvil del observador para este caso es justo su inversa que como se explic es la misma si se cambia a su sistema de referencia, pero si quiere medir el mvil la velocidad relativa del mvil al observador que mide el observador deberemos hacer simplemente la inversa de la velocidad anterior, y as queda:

2

2

22/122/1

11

m

mm

v

bvv

ev

v

Con las explicaciones hechas en cuanto a la cuantificacin, as se trasportan lo sentidos del movimiento entre referencias en movimiento relativo. Hay que entender que ese caso es cuando se atrasa, o cuando uno se aleja del otro, que pasa cuando se acerca, caso la excentricidad positiva se vuelve negativa y se hace el espejo del todo sistema respecto del eje vertical.

Se entiende por tanto y se demuestra como el factor de Lorentz no es simtrico ni conmuta, que es lo que la intuicin y la lgica nos decan en el volumen inicial, adems se demuestra as el como la velocidad de la luz ni es constante ni es una referencia vlida para el estudio del movimiento absoluto de tiempos, sino que es otra entre muchas.

Lo que se curva el radio de posicin de la medida relativo, es lo que se curva el espacio-tiempo relativo a los dos cuerpos en movimiento relativo. Y as se sabe como vara la medida en todos los puntos del radio vector de posicin respecto de cualquier otro de la misma trayectoria. Debemos entender que el punto o el sistema de referencia desde el cual el observador hace las medidas del movimiento del mvil, se miden desde su posicin y a su velocidad y no desde el punto de referencia inicial.

Pero gracias a Euclides podemos referenciar todo respecto de ese punto y posteriormente mediante un cambio de variables llegar a cualquier otro punto del radio vector de posicin relativa. Y ojo con las cuantificaciones, pues en general respondern a la lgica geomtrica y

no a la lgica de las funciones corrientes, se generan as nuestros funcionales al nivel de los funcionales de Lagrange, Hamilton, Clfford, Lie, o el que quieran es ms los nuestros son los realmente exactos.

La longitud del radio vector de posicin con la curvatura correspondiente es igual que el arco de la elipse para esa posicin, que es una manera muy sencilla de medir la longitud del arco de la elipse para la posicin relativa al observador.

LAS MEDIDAS O LAS CUANTIFICACIONES RELATIVAS A CADA SISTEMA RELATIVO EN MOVIMIENTO RELATIVO.

Entonces tenemos todo correctamente definido, ya que cuando la excentricidad positiva aumenta el mvil se atrasa y la velocidad relativa disminuye, en cambio cuando el mvil se acerca la velocidad relativa al mvil aumenta y la excentricidad aumenta que es el caso primero para darle coherencia a Lorentz en nuestro plano, con lo que tenemos todo desde la fsica actual normalizado.

Eso si hay que usar los puntos de referencia correctos para realizar las medidas exactas entre las referencias y as pasar las medidas de un sistema a otro, en general se usan los puntos de referencia que equilibrio perfecto y las direcciones perfectamente ortonormadas. Una vez hecho esto se pasa al sistema de referencia en el cual queremos hacer la medida, en este caso el observador y la medida se realiza desde ese punto para el caso en estudio coincide justo con el perigeo que define la curvatura por el efecto relativista, por tanto definimos el radio vector relativo al inicial y el compensando por cambio de direccin y sentido relativos a la posicin perfecta. Definimos as la recta maestra del cuarto de la elipse, para ese punto en concreto, que formar unos determinados ngulos con las direcciones principales, esos ngulos son los de las demoras respecto de la posicin real del mvil, con lo que se puede definir la curvatura del cuarto de la elipse que es el radio vector relativo de posicin, por la variacin de fase relativa a la real, si la medimos con respecto a la direccin del radio vector de posicin respecto del observador, nos dar para cada punto de la elipse la variacin de la medida de la velocidad relativa en el sistema de medida del observador.

Para ello dividimos en la direccin del mvil el atraso en partes iguales o como queramos en una ley de variacin del incremento relativo, esa ley definir el modelo numrico que se quiera para aproximar la solucin de distintas maneras. Suponemos de momento que lo dividimos en fracciones iguales, cada fraccin se corresponder con una fraccin del radio vector deposicin en la variacin de la propia posicin relativa hasta que llega a la posicin de la medida relativa. Por tanto dividimos ese vector en partes proporcionales al atraso relativo, en tanto a cuanto de manera lineal, ahora llevamos esos puntos del radio vector de posicin real al que define el atraso relativo que es la recta maestra de la elipse.

De est manera tan sencilla se relaciona la curvatura de la elipse con su desfase fundamental y se puede definir por la recta en posicin real o por la recta atrasada.

Lo fundamental que definir uno de los teoremas bsicos de cualquier espacio tiempo de velocidades, es el siguiente:

Ahora definimos el arco de la elipse desde el centro de referencia del equilibrio perfecto, por el punto del observador que puede ser el apogeo o el perigeo de la orbita, en este caso en concreto el perigeo, con lo que desde el sistema de referencia del observador el arco de la elipse se trasforma en su sistema de medida relativo al movimiento del mvil. Y justo los valores de la curva del arco desde el punto de vista del observador se convierte en una parbola ideal perfecta, cuya cuantificacin en todos los puntos de la recta maestra, se

corresponden con sus homlogos en la curva, que son los verdaderos. Se establece para esa posicin del mvil relativo al observador la escala de las medidas del espacio-tiempo relativo, de tal manera que la direccin de movimiento del mvil se corresponde con la proyeccin en la curva del arco de la elipse con la valoracin de la medida relativa del mvil al observador mientras la medida relativa llega al observador, para el punto relativo de la medida.

Cada punto de la curva de la elipse por tanto se puede medir y se debe de medir siempre desde cualquier punto de ella misma y no desde el centro euclediano que la define. Se establece as para todos los puntos de la medida relativa mientras el espacio-tiempo relativo se curva, la variacin tanto del tiempo relativo de la medida como de la propia medida cuando la propia medida relativa se traslada entre los dos sistemas de referencia, que pueden ser en su generalizacin dos dimensiones espacio-temporales.

Ahora si queremos saber como vara la misma medida relativa respecto del mvil, para la direccin del movimiento del mvil, ocurre algo sorprendente que me ha costado aos deducir y entender. Para estudiar este efecto ahora estamos en el mvil, entonces ocurre que la fase o el ngulo que posiciona el radio vector por la posicin se define por el ngulo complementario del anterior:

21/2

0

12/1

021/2

cos

Rsen

Rr

Lo cual hace que ahora el radio vector sea el mismo pero las medidas se realizan desde el mvil en su posicin verdadera y como se mueve el observador es el que se atrasa respecto de su posicin verdadera, en principio la misma fraccin que antes y se clcula de la misma manera. Ahora el mvil es un punto maestro de la recta maestra, pero ya no mide las velocidades relativas a l del observador con el mismo valor que el observador, sino que se miden los mismos puntos del arco de la elipse desde el apogeo de la elipse.

Con lo que se hace la misma computacin que al principio se identifican los puntos del atraso con los puntos de la recta maestra y as con los de la curva, pero ahora las medidas de la velocidad del observador del mvil relativas al mvil, se miden por las proyecciones de la curva sobre la direccin maestra que define las medidas sin demoras de segundo orden, es decir sobre el eje ideal vertical inicial. Se establece una escala en las medidas y se observa como variarn todas las medidas para el mvil de la posicin del observador relativa a l y como variarn los relojes relativos, se comprueba como las medidas en el mismo punto de la curva para uno u otro observador no son simtricas. Ni valen lo mismo, con lo que el tiempo relativo en llegar la informacin entre esos dos sistemas relativos no conmuta ni es simtrico, se sabe su cuantificacin en todos los puntos y cuanto vale para cada punto en cada sistema sus parmetros elementales, y as se establecen parejas de velocidades relativas en cada direccin principal o tiempos relojes, esto es cuando para uno el tiempo que le queda de la medida es muy pequeo para el otro todava es muy grande, su valoracin se har de manera geomtrica. Se definen as las funciones de NASZ.

Es lo mismo que girar todo el sistema pi/2, o -pi/2, segn los casos y estudiar el arco de la elipse como su parbola afn. Para posteriormente proceder a la comparacin de sus valores cuantificados.

En estos dos casos, se entiende la curvatura como positiva respecto al punto de referencia inicial comn que sincroniza todas las medidas, y an siendo la excentricidad comn respecto de este punto, la curvatura no se mide igual respecto del apogeo que respecto del perigeo, y

por tanto un observador puesto en el perigeo de una elipse y otro el apogeo si un mvil se moviese a velocidad constante idealmente hablando por esa curva elptica, las medidas respecto de esos puntos seran completamente distintas. Con lo cual si no sincronizamos correctamente los relojes para esas velocidades, ninguno sabr ponerse en la posicin para el tiempo reloj verdadero del mvil, aunque lo vean. Que es el problema de la medida relativa, para que esto ocurra no hace falta moverse a la velocidad de la luz, y se demuestra como no es el campo gravitacional el que curva el espacio tiempo, sino simplemente dos sistemas en movimiento relativo curvan su espacio-tiempo relativo.

La medida de un sistema relativo al otro y viceversa, se debe de entender como el mismo radio vector relativo de posicin y para diferenciar una cuantificacin de la otra dibujaremos una flecha, cuando el sentido sea el de la flecha indicar que la medida se hace desde donde sale hacia donde apunta como de normal, indicando el propio cambio de sentido relativo a cada sistema como cuando lo que para uno es positivo para el otro es negativo por el mismo camino, las medidas no miden lo mismo, ya dems se hace un cambio completo del sistema de medida relativo, y as de direccin y sentido relativos.

Por tanto hemos definido dos valores fundamentales en el sistema de medida relativo con movimiento relativo, que sern los directos, estos dos sistemas, se pueden entender si se intercambia el concepto del observador con el reposo con el mvil y al revs, entonces se gira todo el sistema 180 y todo queda invariante. Pero la realidad es que la manera de saber cual de los cuerpos est en movimiento relativo es como hemos explicado o cual se mueve a mayor velocidad, el radio vector de posicin respecto del mvil se curva de distinta manera que respecto del observador, y para el mvil la medida de la velocidad relativa respecto de su reloj, es como si el observador para la mismas condiciones se moviese a mayor velocidad relativa al mvil que al contrario, simplemente por que las direcciones principales o los ejes de la elipse tienen distinta longitud y as distinta escala.

Eso si los dos sistemas estaran as en equilibrio o formaran un grupo perfecto o de NASZ. Un grupo algebraico perfecto. Siendo un sistema el inverso del otro o el complementario. Y formando entre ellos la unidad. Los conceptos los tengo claros desde el comienzo, pero las cuantificaciones a travs de los modelos propuestos por ustedes en la actualidad, hacen inviable cualquier entendimiento de la lgica racional, con la lgica de anlisis que es la geomtrica.

Se establecen ahora las medidas asimtricas respecto de sus propias medidas relativas iniciales. Ocurre que ahora queremos medir las medidas relativas del mvil respecto al observador en el sistema de medida del observador relativas al mvil, se hace as la inversin del todo el sistema de medida relativo, el mvil quiere saber que medidas relativas mide el observador respecto de l, y por que le interesa este apunte, por una razn muy sencilla por que sern las medidas que le permitan validar todo sus sistema de medida, para posicionar al observador correctamente y saber que tendr que hacer si lanza un pasajero o un cuanto de energa o informacin o lo que sea, en cuanto a direccin relativa para ir y volver a su sistema inicial de referencia.

Geomtricamente es muy sencillo de entender debemos usando el radio vector de posicin relativa generar, para cada caso la inversin de la ecuacin que definen la velocidad relativa entre los sistemas de referencia, para ello simplemente se traza la recta maestra de la curvatura del efecto relativista inicial, y hacemos una simetra respecto de ella de la curva elptica, aparecen entonces los espejos de las curvas iniciales, cada una de ellas se convierte respecto al punto del sistema general de referencia como hiprbolas, esto es como arcos

elpticos de curvatura negativa, en la asimetra total o la inversin se lleva cada geodsica el sentido y este tambin se invierten con todo su significado fsico y ahora la inversin de las velocidades relativas se cuantifica con el eje contrario al inicial segn la grfica y los ejes, se pueden comparar as todas las medidas relativas en su verdadera magnitud.

En realidad es la solucin al entendimiento de los ciclos de histresis de las teoras magnticas y como y por que aparecen lneas de campo atrasadas o adelantadas de su momento esperado. Es la solucin a la potencia reactiva de las teoras electromagnticas.

Es importante entender que a la vez que se hace la inversa se trasponen los ejes de cuantificacin, pero se hacen comparables todas las medias.

Se define as la condicin de matriz inversa de nuestro grupo algebraico, la velocidad relativa en la medida relativa cuando se va y cuando se vuelve hacen en cada punto un todo, y se complementan pero en tanto por uno en el sistema de medida son muy divergentes, ocurrir que curiosamente cuando se llega al sistema de salida en un viaje de ida y vuelta se recuperar todo el tiempo en un sentido con el contrario, y las velocidades ser completamente distintas.

En este asunto las ecuaciones las definirn las grficas que les suministramos y su cuantificacin tambin, se realizar con las grficas. Se sabe por tanto la velocidad relativa en cada sistema relativa a su contrario y viceversa. Es la manera correcta de entender el principio de la relatividad general desde la geometra.

El factor de Lorentz no entiende estos asuntos ni geomtricamente ni conceptualmente. Por tanto sus ecuaciones son inadecuadas.

La inversa de las velocidades relativas al igual que en el lgebra convencional genera una trasposicin de los ejes de referencia de las medidas.

111

1

1

2

2

1

21/211/2

22/112/1

++

v

v

v

v

vv

vv

A

Estos son los conceptos para darles forma algebraica la cuantificacin es siempre geomtrica.

01

10

00

00

/

/

/

/1

/

/

xyx

yxyyx

yyx

xxyxy

xyx

yxyxy

v

vAv

vAv

vA

De tal manera que deben seguir nuestras indicaciones para su solucin que es:

11111

xyxy AA

11

1

1

1

1

21/211/2

22/112/1

21/211/2

22/112/1

vv

vv

vv

vv

A

Que es la condicin del espacio-tiempo inverso en nuestro espacio de velocidades del tiempo relativo.

Se establecen todas las medidas relativas entre estas cuatro medidas relativas, en sus cuantificaciones relativas en cualquier punto de cualquiera de las cuatro trayectorias, sabiendo absolutamente todos los parmetros relativos, posicin relativa y tiempo relativo, en los dos sistemas de referencia en movimiento relativo y en cualquiera de los puntos de sus lneas que equilibran todas las medidas.

Esto se generaliza para cualquier caso, es ms cualquier elipse se proyecta y se cuantifica como aqu se explica en su normalizacin fundamental, despus si aumentamos la velocidad relativa de viaje manteniendo la lnea del viaje, simplemente deberemos escalar las posiciones y los tiempos, por la constante que relacione las velocidades de manera completamente lineal.

POSIBILIDADES EN CUANTO A LA INTERPRETACION DE LOS SENTIDOS RELATIVOS.

Uno hace referencia a curvaturas positivas y el otro a negativas. En uno se acorta el espacio relativo recorrido de la medida mientras se aleja y en el otro se alarga mientras se acerca, en uno se atrasa el reloj y en el otro se adelanta y luego se estudian las asimetras tanto en las medidas directas como en sus inversas.

Hemos usado un caso concreto en el que el mvil se mueve a derechas y le llamamos a ese sentido por ejemplo negativo, y se puede producir por el efecto relativista en funcin de donde se encuentre el observador un atraso o un adelanto, se puede estudiar como un atraso para la misma posicin del mvil que es la que hemos usado y la denominamos por conveniencia negativa, con lo cual tenemos una configuracin negativa-negativa, y lo asociamos por conveniencia con curvaturas desde el origen de referencia como positivas.

Entonces el mismo atraso por la misma recta si se convierte en adelanto, la configuracin ser negativa-positiva, y esa non genera curvaturas positivas sino negativas respecto del origen.

Si vamos a la parte contraria respecto del eje de referencia que diferencia si un cuerpo se acerca o se aleja, como el alejamiento lo relacionamos con el sentido negativo, el acercamiento lo relacionaremos con lo positivo, aunque el sentido absoluto del mvil sea a derechas y as negativo, para la misma posicin que la anterior se hace un espejo respecto del eje vertical y lo que antes era atraso y as negativo ahora es adelanto y as positivo, entonces lo que desde una parte negativo-positivo generaba curvaturas negativas, en el contrario genera positivas, y pasa lo contrario para la combinacin negativa-negativa cuando se acerca genera curvas desde la referencia de curvatura negativa.

As se analizan unas y otras y simplemente girando convenientemente los sistemas de referencia manteniendo las escalas en los ejes en las trasposiciones de pueden comparar cargas elctricas negativa-negativa, con negativa positiva y la diferencia de su comportamiento para un sentido total del mvil. Esto explica la polarizacin a partir del sentido relativo, la corriente contnua y la corriente alterna.

Podemos llamar que el sentido a derechas fuese el positivo, manteniendo el atraso como negativo y el adelanto como positivo y el significado de las curvaturas, se intercambian, los sentidos. Lo interesante es mantener una lgica con los sentidos arbitarios iniciales, pues la combinacin simplemente de los sentidos en una partcula subatmica, nos dir como est

evolucionando su sistema interno de energa relativo. Esto se complementa con el volumen que se desarrollo a tal efecto y en general con toda nuestra teora de campo unificada.

Aparecen por tanto combinatorias lgicas:

Aleja con sentido a derechas negativo:

++ ;0

Se acerca con derechas negativo:

+++ ;0

Aleja con derechas positivo:

++ ;0

Acerca con derechas positivo:

++ ;0

Y sus contrarios para izquierdas positivo y negativo correlativo. Unos son espejos de los otros.

Si lo vemos respecto de un observador a la misma distancia que el observador para la posicin de equilibrio perfecta se intercambian las curvaturas:

Aleja con sentido a derechas negativo:

++ ;0

Y lo mismo para las dems con lo que aparecen ocho posibilidades de anlisis para la misma curva segn cuadrante, cambiando completamente sus cuantificaciones relativas.

Estas son las posibilidades de polarizaciones distintas de la carga, relativa a ellas mismas, es decir simplemente para las mismas condiciones de carga, cambiando el sistema de polarizacin relativo a otra situacin relativo, se consigue cambiar todo el sistema cuntico, todo el sistema de idas y vueltas entre las lneas del campo magntico y en ltimo caso el cambio completo de forma de espacio-tiempo. Se suele hacer con una modificacin del desfase relativo en carga, ponerlo por detrs o por delante, lo cual implica un cambio completo de curvatura y as del todo sistema de medida.

COMO SE COMPENSA EL DESFASE RELATIVO LA ECUACION DEL DESFASE RELATIVO.

Entonces hemos descubierto una manera muy sencilla de definir la posicin relativa entre dos sistemas de referencia en movimiento relativo y su cuantificacin relativa tanto en escala como en magnitud.

Como siempre usamos el sistema solidario con el observador y definimos su radio vector de posicin exacta para una posicin genrica despus de trascurrido un lapso de tiempo, la recta es la geometra que mide los puntos en movimiento relativo de una manera completamente instantnea en un espacio de velocidades cualquiera.

La velocidad y la direccin y sentido relativas entre el mvil y el observador para ese punto genrico ser la que define el equilibrio del potencial vectorial:

12/1

012/112/112/1

cos

Rrrv

Nomalizado en la curvatura mnima de la recta en su seno, o en 1/2. Entonces llevando con una circunferencia de origen el observador y radio su posicin terica exacta sobre la direccin inicial o de referencia principal, cortan en un punto, ese punto tiene un diferencial con el punto inicial de referencia de las medidas. Se define as una circunferencia de radio o amplitud la diferencia entre estos dos radios:

oRR

r cos

0

Este valor del espacio relativo es el que mide el observador de la lnea del movimiento del mvil en su sistema de referencia que es el radio vector de posicin exacto. Se lleva est circunferencia al punto terico exacto. Y se traza con el radio que compensa el defecto entre la posicin real y la relativa al observador se traza desde el mvil en su posicin real.

Se generan as cuatro puntos de corte, dos sobre la direccin del mvil y dos sobre la direccin del observador. Como el mvil en este caso le imponemos la condicin de que no puede cambiar la direccin principal de su movimiento. El punto de corte en la parte trasera al sentido principal del movimiento genera en su diferencia con respecto al exacto, una distancia de atraso, que posiciona correctamente la posicin que ve el observador del mvil para el mismo instante del reloj relativo. Y el punto por delante sera en caso de que se adelantase de su posicin exacta.

Entonces a la medida relativa antes calculada, la debemos de restar de la velocidad del mvil para saber su valor relativo exacto y en el caso de adelantarse se la deberemos de sumar.

12/112/12/1 vvv m

+

+ 12/112/12/1 vvv m

Que nos da la medida total relativa al observador, en la escala de la velocidad del mvil, es decir a los resultados anteriores, se les debe sumar una constante que es la velocidad del mvil, pero el parmetro variable es el que mide la velocidad relativa a travs del radio vector de posicin relativo y este su curvatura.

Por tanto para el que el observador mida para la posicin genrica que produce el desfase en posicin relativa su posicin verdadera a la vez que su velocidad lo nico que tendr que hacer es compensar la diferencia que provoca el cambio de direccin y sentido relativo. Y que tiene que hacer pues simplemente en el caso de atraso deber de pasar el mvil con la misma velocidad que la inicial de normalizacin, por la direccin y sentido relativos elegidos que provocaba el atraso, en una recta paralela trazada por el punto de corte que genera la circunferencia de compensacin y el radio vector de posicin.

En estas nuevas condiciones, el observador medir la posicin y velocidad del mvil relativas a l como si estuviese en el sistema de medida del mvil, slo en esa posicin, sin cambiar de direccin y sentido relativos, disminuyendo la amplitud justo el desfase del atraso que provocaba la situacin anterior y cuando el mvil pasa por esa posicin el observador medir su velocidad en verdadera magnitud de manera exacta.

Se observa como no tiene por que ser tangente e el radio vector de posicin, que era una de las dudas fundamentales que tenamos. As se compensa el atraso en fase con variacin de amplitud de fase.

Otra manera es que el observador cambio su posicin respecto de la inicial a la posicin complementaria de la anterior, es decir el observador se mueve por el radio vector de posicin hasta el punto de corte que marca la circunferencia de compensacin y el efecto es exactamente el mismo.

En el caso de que se adelante, lo que se tiene que hacer es alargar el radio vector de posicin y trazar una paralela por ese punto a la direccin inicial, en ese caso se compensar todo el adelanto, y si se mueve el observador se tendr que alejar de su posicin de equilibrio inicial.

Es as como se compensa la curvatura, o como se estudia una recta como si fuese curva.

Cuando se compensa as la fase, por variaciones de amplitud, toda esa compensacin aparece ahora como desfase relativo en los dems puntos de la trayectoria que sigue el mvil, se define por tanto as el giro o el cambio entre direcciones principales del movimiento, o cambios de base efectivos en nuestro lgebra hipercomplejo.

Por ejemplo en el caso del atraso si se traza una recta paralela en ese punto de corte, y estudiamos ahora como pasa por la direccin inicial entre el observador y el mvil, ocurre que ahora todo ese desfase aparece en la vertical, y justo en tamao el radio de la circunferencia de compensacin.

Si nosotros ahora definimos la variacin de la velocidad relativa del mvil al observador en el sistema de medida del observador, respecto del origen inicial de referencia que sincroniza los relojes relativos iniciales, nos quedar que la ecuacin ser del todo variable en todos sus parmetros bsicos o no lineal de grado por lo menos cuatro. Ya que para una posicin determinada podemos saber la variacin de todos los valores pero como el mvil se mueve en la posicin siguiente ha cambiado toda la curvatura y as todos los valores relativos entre los sistemas de referencia. Con lo que no queda ms remedio que definir un paso de estudio que puede ser el que se quiera, y generar un modelo numrico recurrente

20

012/112/112/12/1

cosmom vRR

Rvvvv

m

m

t

sv

m

iiiv

s

+ 0

El propio modelo geomtrico genera la escala de la velocidad apropiada para su espacio-tiempo relativo, esto es cuando se escala la posicin del observador que normaliza la velocidad del mvil en el estudio bsico por nosotros propuesto, se define por parte del mvil una circunferencia que define para su velocidad de movimiento el espacio-tiempo mnimo que le pertenece. Y siempre guarda la misma relacin entre la velocidad de normalizacin del mvil su tamao relativo y la distancia a la posicin del observador en la normalizacin de los relojes relativos o las direcciones principales fundamentales. Esa relacin es justo de 1/10.

Est claro que el sistema puede definir cualquier otro par de direcciones como las principales para sincronizar sus relojes, cambiando considerablemente est relacin.

Nkkv

si

m

iii

+2

10

pi

Si se hace de forma geomtrica que es de entre todas la ms vlida y exacta, ocurre que conforme el mvil se va alejando, el desfase de atraso, cada vez va siendo mayor entre la posicin real y la relativa al observador. Ocurre as que en el caso de atraso cuando se aleja una onda de luz emitida por un emisor de onda, cada vez la medida de la velocidad relativa al observador va siendo menor, y si nosotros vamos uniendo los puntos de la medida para cada posicin, en unos ejes cartesianos comunes su variacin responder a la hiprbola comn.

Y ocurre otra cosa sorprendente que nos lo dice la geometra y es que a partir de un determinado punto que se corresponde con el infinito de la recta, o cuando este se va aproximando a el infinito para el observador, esto es cuando el observador se pondra del todo solidario con la recta del movimiento del mvil, que la velocidad relativa al observador un puede rebasar un desfase mximo que lo define justo para su recta maestra por aproximaciones sucesivas en su desfase mximo que es pi/4. Es decir para el observador existe un punto geomtrico par el cual el mvil o desaparece de su punto de visin, o sino desaparece es como si estuviese quieto, y el observador no lo sabra posicionar en ningn punto del espacio tiempo-general.

Esa posicin en el caso de atraso se responde con la mxima curvatura del radio vector de posicin relativa, y justo en esa posicin la recta maestra hace la conmutatividad perfecta de las medidas relativas.

Esto es lo que demuestra que una recta siempre acaba curvndose y soluciona la paradoja del paralelismo en cualquier espacio-tiempo de velocidades en especial en el de Euclides.

LA SOLUCIN A LA CONJETURA DEL PARALELISMO.

El paralelismo euclediano postula que dos rectas paralelas no se cortan y si lo hacen lo hacen en el infinito.

Nosotros lo vamos a demostrar en nuestro espacio de velocidades usando la recta euclediana y el movimiento recto adems del todo constante, con respecto a un observador que se encuentra en el inicio de la referencia en la posicin del todo perpendicular a la recta inicial, sincronizan sus relojes para esa posicin perfecta, y trazo otra recta desde el observador igual que la que desarrolla el mvil.

Hemos estudiado la cuantificacin del efecto relativista, pero para ello al posicionar las nuevas posiciones del mvil respecto del observador, ocurre que incluso usando las rectas de posicin corrientes en las proyecciones en las direcciones principales, al usar los operadores cosenos y senos eucledianos, impiden que incluso en proyecciones entre rectas a travs de un tringulo rectngulo perfecto se cumpla la regla de tres o lineal, es decir el propio espacio tiempo de Euclides ortonormado impide el que todo sea recto en ese plano y el que antes o despus se acabe curvando. Euclies relaciona la recta con la curva perfecta, y as es como la direccin del espacio-tiempo de Euclides antes o despus se tiene que curvar, adems la circunferencia es la forma geomtrica que permite posicionar puntos distintos del espacio-tiempo general a la misma distancia.

Con lo cual el espacio de Euclildes no se entiende sin la circunferencia incluso antes que sin la recta, y aunque a ustedes les parezca mentira la recta en ese espacio nace despus que la recta, esto es no es la recta la que define a la circunferencia sino que es la

circunferencia la que define a la recta, este concepto que es del todo asimtrico, y su comprensin es el que permite entender el paralelismo euclediano y su solucin.

Si nosotros analizamos nuestro mecano desde el observador, veremos como cada vez aumenta el atraso relativo entre la posicin real y la que ve el observador, y como cuando el radio vector se aproxima por una distancia muy lejana, el punto que marca la posicin relativa y as la curvatura mxima del radio vector de posicin no puede rebasar el radio vector que se posiciona con un desfase de Pi/4, si se entiende que para el infinito, las dos rectas la del observador y la del mvil que las suponemos paralelas se confunden en la misma o convergen esto es la idea es la misma que como si se cortasen en el infinito.

En nuestro espacio de velocidades por lo tanto existe una relacin entre la posicin del mvil relativa al observador y la distancia que define su paralelismo euclediano con su posicin real para la cual las dos rectas se confunden, como el lmite lo marca el desfase mximo de la amplitud que es pi/4, a partir de esa posicin real entre el mvil y el observador, el paralelismo se empezar a perder en el infinito y empezar a converger cada vez ms.

Otra manera de entenderlo es a partir de la explicacin de la compensacin del atraso relativo, este para cada posicin del mvil respecto al observador genera la medida del desfase relativo y este se va compensando con la disminucin del radio vector de posicin relativa, de tal manera que se define para cada posicin la disminucin de amplitud relativa al mvil para que con esa fase la medida sea en verdadera magnitud, ocurre que si vamos uniendo los puntos que ajustan el radio vector de posicin para que el mvil compense todo su atraso con disminucin de amplitud si se mide con respecto a la de referencia, se define una circunferencia justo que tiene de radio la distancia inicial que sincroniza los relojes relativos, es decir cuando esta circunferencia ajusta los diferentes desfases para que el observador mida la velocidad del mvil relativa a l en esa posicin relativa en verdadera magnitud, se llega a la posicin que compensa el infinito de la recta del mvil, que es cuando corta justo con una recta paralela a la del mvil, en esa situacin lmite ocurre que la direccin y el sentido relativos del mvil al observador se hacen colineales, con lo cual en ese punto justo el observador podr medir la velocidad relativa igual que en cualquier otro, y en verdadera magnitud, con un a particularidad y es que en esa posicin en cuanto el mvil rebasa esa posicin el observador o perder al mvil de visin, y en caso de que no lo pierda no sabr en posiciones sucesivas ni su velocidad ni su posicin relativa y por tanto la realmente exacta. Es como si el mvil incluso movindose se aprecise del todo inmvil y adems no se sabr colocarlo en ninguna direccin del espacio tiempo general aunque se vea.

En otros casos cuando se rebasa ese punto que es un plano lmite lo ms normal es que se pierda de visin y la sensacin es como si desapareciese de nuestro espacio-tiempo, y entrase en otro ya que en general sabemos que el mvil no ha dejado de existir.

Este hecho demuestra como el infinito siempre se curva, y como existe un desfase relativo para el cual el movimiento acaba curvndose, por tanto para Euclides si se le entiende correctamente la condicin del paralelismo es igual que para nosotros la condicin del infinito.

Dicho de otro modo los puntos que estn por dentro de la circunferencia de compensacin, son los puntos de las teoras relativistas de Einstein o de su famoso cono de luz. Los puntos justo de la compensacin son los puntos frontera y los puntos del ms halla son los puntos exteriores.

Por tanto se demuestra que el cono de luz eisnteniano y los conceptos que el Sr. Einstein asocia a cuerpos que se mueven a la velocidad de la luz ocurre para cualquier cuerpo y a cualquier velocidad, en el lmite einsteniano a la velocidad de la luz ocurre el salto completo de dimensin espacio temporal.

Es decir el concepto de Euclides del paralelismo en cuanto a fsica se refiere y a movimiento, es exactamente el mismo que el de Einstein, me atrevo a afirmar que mucho ms complejo. Sin duda demuestro as que para Euclides la tierra obligatoriamente era curva y estaba en continuo movimiento. Que no se lo dijese no quiere decir que Euclides no lo supiese simplemente quiere decir que ustedes no entienden la manera de Euclides de explicar el movimiento.

Una persona que es capaz de generar una recta a partir de una curva, es una persona que entiende que a todas luces el infinito de la recta es la curva, esto es que las dos fomras geomtricas son la misma cosa representada de distinta manera.

Se demuestra as que una recta no se entiende sin otra, por lo mismo que no se entiende el cero sin el infinito. Y que al final las dos convergen en la misma recta, que es la circunferencia de compensacin de nuestro ejemplo.

Deben de notar que la circunferencia de compensacin, para el mvil es una hiprbola perfecta, mientras que para el observador es una circunferencia perfecta.

Los distintos puntos de corte de la circunferencia de compensacin del atraso mantienen el radio vector inicial de posicin relativo constante y por eso sincronizan los relojes correctamente.

Por lo tanto en general el infinito de una recta por la que se mueve un mvil en movimiento relativo con respecto a otro sistema de referencia donde se encuentra un observador, se puede cuantificar y es en general de dos veces el radio vector de sincronizacin ideal. Esto es en el infinito de la recta para el desfase no cuantificable si imaginamos la recta de longitud infinita se corresponde con el punto contrario a la sincronizacin inicial, o para el desfase relativo mximo de pi/4, el mvil se encontrar justo en la vertical del observado a una distancia exacta de:

pipi

012/1 24

Rr

Que sobre la recta de movimiento se corresponde con una posicin asociada desde el observador a una circunferencia de radio dos veces el inicial de sincronizacin, que es el abatimiento de el desfase del infinito de la posicin del mvil relativa al observador, se corresponde con una inclinacin sobre la recta inicial de sincronizacin de 60 exactos de nuestro sistema sexagesimal de medida o lo que es lo mismo:

123432

4 1'22/10012/1

pipipi

pipi

pi

Rr

Est relacin adems es mgica pues define el lmite del infinito o nos dice a que distancia relativa entre el mvil y el observador el observador dejar de ver al mvil. Y como incluso al posicionar el observador al mvil con mxima curvatura en ese punto, la medida de la velocidad relativa no es constante en su no-linealidad en todos los puntos de la mitad del arco completo de la circunferencia relativa a este estudio, que es el mismo para cualquiera.

Las medidas relativas sufren fuertes distorsiones en toda la medida relativa segn la curvatura y se definirn sus cuantificaciones segn las indicaciones geomtricas.

La curvatura de dos rectas paralelas define el punto del infinito relativo al observador que es justo su punto simtrico o el que define el dimetro de su circunferencia del infinito, es as como la recta jams existe en un movimiento relativo o es as como se debe de entender la recta de Euclides en el espacio-tiempo general.

Por tanto el infinito para el observador a la velocidad del movimiento por una recta ideal posicionar el mvil relativo a su posicin como si estuviese en su antpodas, es decir el punto de desfase relativo de pi/4 relativo cuando el movimiento es de atraso se corresponde con una posicin ideal perfecta de justo de la antpoda o pi, y la longitud del infinito de la recta est a pi/3, si se entiende el radio vector como recto y exacto por la recta. Y si se entiende como que la recta del observador y la del mvil convergen o se hacen la misma en el infinito est distancia es de 2pi, para el radio vector de normalizacin.

Est es la demostracin geomtricamente exacta, del como el centro de una circunferencia si se entiende el observador en el momento inicial de la normalizacin y el mvil si se entiende como un punto de tangencia para la normalizacin de la circunferencia para esa recta por el punto de sincronizacin, como en el infinito relativo a los dos sistemas de referencia se confunde es lo mismo que decir como el centro que es el observador y el mvil, se confunden en la misma curva o son lo mismo, y as la curva jams se define desde su centro sino desde cualquier punto de ella misma solucionando el problema genrico de las referencias.

Por lo que se demuestra que el centro real de la medida relativa, y el mvil que genera por su movimiento la medida, estn en puntos opuestos de la misma circunferencia, y de que el centro euclediano actual se define por la unin de estos puntos y luego se define su punto medio, que es lo que explica de una vez por todas el principio del potencial vectorial, se demuestra entonces como es la curva la que define el centro geomtrico que ustedes entienden en la actualidad y que jams es el centro el que define a la curva.

1212

r

v

Cualquier movimiento se normaliza por esa ecuacin, que es el principio del potencial vectorial.

El entendimiento del atraso, hace que entendamos mejor la lgica, pero nuestro entendimiento va mucho ms halla.

EL EFECTO Y LA CAUSA QUE VA PRIMERO LA CAUSA O EL FECTO.

En el estudio bsico de la curvatura y la medida relativa, se llega a entender el atraso cuando un cuerpo se aleja, el estudio es el mismo que si en vez de alejarse un cuerpo con masa por un medio que es el espacio-tiempo general estuviese inmerso en el vaco espacial, o como si una onda de energa generase las mismas medidas por el espacio-tiempo vaco, de la actualidad tal y como ustedes entienden el vaco espacial.

Ocurre lo mismo si en vez de que el medio sea el vaco ideal, este fuese otro medio fsico, por ejemplo agua, u otro lquido, incluso un gas, y me atrevo a afirmar que un slido tambin responde a este estudio, la nica diferencia entre unos y otros es que en funcin de algn parmetro que caracterice al medio, las medidas tendrn distintos tiempos de propagacin y

se establecer una escala en la medida pero las relaciones fundamentales son para todos los materiales exactamente iguales.

Es ms si siguen las grficas, se observa como funciona el efecto Doopler, o el efecto Cherenkov, no slo esto se observa igualmente como evoluciona una onda de cualquier tipo.

Se genera as otro anlisis todava ms preciso que los presentados en volmenes anteriores.

Hemos visto como cuando un cuerpo se aleja, el desfase para posicionar el mvil relativo al observador en general se atrasa, en este caso el efecto que es la medida relativa del mvil al observador se atrasa con respecto a la cauda que es el movimiento del mvil. Y si me pongo en el sistema de medida relativo al mvil el concepto de causa efecto es el mismo lo que cambia es la cuantificacin de las medidas.

Cuando paso a la zona de que el mvil se acerque, entonces la medida de la posicin del mvil se adelanta respecto de la posicin de la medida relativa, y son asimtricas en primer grado respecto de cuando se aleja, en tanto en cuanto tendr que aumentar el radio vector de posicin para compensar todo ese adelanto, pero en lo que se refiere al concepto de causa efecto sigue siendo el mismo que el inicial, esto es el mvil cuando se acerca genera el efecto que es la medida relativa, y la posicin de la medida se atrasa respecto de la del mvil, que se entiende como que el mvil se adelanta respecto de su posicin de la medida, las curvas son completamente distintas en cuanto a cuantificacin si se adelanta o si se atrasa para la misma fraccin del arco considerado para hacerlas comparables. Pero el concepto de causa efecto no vara en tanto en cuanto un hijo nace despus que un padre, y alguien cumple antes 30 aos que 40 aos, el efecto se entiende en nuestra lgica como que la causa va antes siempre que el efecto, un coche se pone en movimiento cuando alguien le suministra energa, la causa es la energa y el efecto es el movimiento.

Segn nuestro estudios geomtricos fundamentales y segn nuestra lgica elemental, puede ocurrir que cuando el mvil se aleje, no se atrase la posicin de la medida sino que se adelante, esto genera un fuerte impacto en la lgica normal, ya que implica que el efecto que es la medida, nos define una situacin futura del mvil sin que ni si quiera hubiese llegado a ella, es decir se genera el futuro desde el pasado, y no se genera el pasado desde el presente. O lo que es lo mismo la causa va detrs de su efecto, antes que sepamos de la existencia del mvil, sabemos el efecto que genera, se conoce as antes el futuro que el propio presente.

Es como si los padres nacieran de los hijos. Que es lo mismo que entender la entropa negativa, ya que el atraso o el efecto despus de la causa est relacionado a la idea del espacio-tiempo como evolucin de sistemas de entropa positiva.

Este estudio bsico demuestra como existe la posibilidad cierta de conocer antes el futuro que el pasado, y adems se genera una forma de anlisis cuntico en magnitud exacto.

Se relaciona convenientemente como en toda la teora con el concepto de curvatura negativa, pero adems ahora como hemos relacionado las velocidades relativas inversas para pasar de un sistema de referencia a otro, es lo mismo que ir al pasado y luego al futuro, esto es como se miden las variables fundamentales cuando vas al pasado y que trayectoria debes elegir para ir al futuro entre distintos puntos del espacio general, recuperando en trminos de tiempo relativo todo el tiempo que se consume en una y otra direccin.

Lo ms importante se consigue saber a que velocidad relativa tienes que hacer el teletrasporte, esto es como hay que ir adecuando la velocidad relativa si vas o vuelves para

que no se produzcan distorsiones en el sistema fsico, biolgico o qumico. Es igual que el concepto de descompresin o compresin, pero ahora con la velocidad del tiempo entre espacios-tiempo de distinta dimensin o velocidad del tiempo.

Las representaciones de los infinitos y las explicaciones son iguales que para la circunferencia simplemente deberemos hacer sus espejos en cuanto a como se convierte en la hiprbola, se vuelve a observar como no es igual medio arco de la circunferencia que define el infinito del mvil relativo al observador y as el del propio observador, que en su forma de curvatura negativas, se define la circunferencia hiperblica, que tiene puntos de cambio completo de curvatura, que genera nuevas asimetras, por eso se entiende mejor desde el plano 3d+1. Las formas de curvatura negativa.

Esta explicacin nos permite entender el como se trasforma una curva de curvatura positiva a una de curvatura negativa y que es lo que tenemos que hacer.

Es ms fcil provocar un cambio de curvatura, mediante cambios de polaridad total que mediante aumentos de fase relativa, como existen unos puntos en los cuales en la medida relativa el observador o cualquiera de los dos sistemas de medida relativo no saben o no distinguen si la fase responde a un atraso o aun adelanto, y por tanto no saben si responden a una geometra de curvatura absoluta positiva o negativa, los usaremos para hacer un cambio completo de fase relativa y as de polarizas, en ese momento se trasformar todo el espacio-tiempo relativo, y podremos ir a nuestro propio futuro, pudiendo volver a nuestro pasado.

Esto es del todo factible, o lo que es lo mismo se genera energa de la nada.

Un presente se genera por el equilibrio intradimensional, o por el equilibrio entre la velocidad de ida al futuro y el equilibrio con la velocidad del tiempo al pasado en la cual el desfase fundamental va atrasado, esto es el efecto en nuestra realidad va atrasado respecto de su causa, que es lo mismo que el tiempo va atrasado del espacio, existen espacio-tiempos en los cuales el tiempo va adelantado del espacio. Incluso en unos muy especiales el espacio y el tiempo estn en fase es en estos ltimos en los que se genera un presente eterno sin pasado ni futuro.

Por tanto se confirma toda la teora de campo unificado.

La explicacin einsteniana del cono de luz, quiere dar solucin a este problema, el cambio de curvatura explica para la fsica terica, el cambio de espacio tiempo y el cambio de la forma de espacio tiempo general, explica igualmente la paradoja de los gemelos, y el como se salta de dimensin o el como se trasforma la energa entre distintas dimensiones del espacio-tiempo. Incluido la explicacin de los espacio-tiempos de entropa negativa y nula, los espacios tiempos de entropa nula son los de un eterno presente. En ellos el efecto no tiene causa ni la causa tiene efecto, no se entiende ni el pasado ni el futuro, slo se entiende la eternidad.

El efecto relativista en general pasa en cualquier posicin relativa, por tanto incluso en movimientos alrededor de la tierra o cuando vas y vuelves entre dos planetas o naves espaciales, para recuperar el tiempo de ida con el del viaje debes cambiar de trayectoria conforme indica est teora que se solucion, en volmenes precedentes, est es la explicacin geomtrica bsica.

Viajar al futuro desde un pasado