aplicaciÓn de ecua diferenciales
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ESCUELA POLITÉCNICA DEL EJÉRCITO
JUNIO - 2011
ANÁLISIS MATEMÁTICO
PROBLEMA DE APLICACIÓN A ECUACIONES DIFERENCIALES
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OBJETIVOS
OBJETIVO PRINCIPAL
1. Realizar una investigación de una aplicación en la ingeniería civil de las
ecuaciones diferenciales de segundo orden.
OBJETIVOS SECUNDARIOS
1. Realizar un trabajo escrito de la aplicación de ecuaciones diferenciales.
2. Resolver un ejercicio de aplicación de las ecuaciones diferenciales de
segundo orden.
3. Realizar una investigación de diversas fuentes de consulta.
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SOPORTES Y COLUMNAS
A una barra larga, delgada, sometida a compresión axial se le llama soporte, columna
o pilar. Frecuentemente, se usan estos términos para designar a los elementos
verticales, mientras que se suele llamar codal a las barras inclinadas.
En la ingeniería civil, la ecuación diferencial de segundo orden tiene una amplia
aplicación en el tema de flexión de vigas. Este tema se estudia en Resistencia De
Materiales la misma que se relaciona con la siguiente fórmula de flexión:
M=EI d2 yd x2
Donde:
M: Momento Flexionante
E: Modulo de Elasticidad del Material
I: Es el momento de segundo orden
La derivación sucesiva de esta fórmula nos da como resultado el esfuerzo cortante y la
carga externa.
Esfuerzo Cortante
V=dMdx
=EI d3 yd x3
Carga Externa
W=d2Md x2
=EI d4 yd x10
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COLUMNA DE EULER
Es interesante mencionar un tema muy aplicativo a columnas la cual se resuelve según
Euler de la siguiente forma:
Consideremos una columna esbelta, de longitud L y sección transversal constante,
cuyos extremos están restringidos a mantenerse sobre una misma línea vertical pero
que puede girar libremente.
La columna se encuentra sometida a una carga vertical P. Si esta carga sobrepasa
cierto valor, la columna resistirá sin experimentar deformaciones transversales. Cuando
sobrepasa determinada carga la columna se abomba y se producen deformaciones
laterales.
El problema es una aplicación de la ecuación
diferencial, pues en la sección SS de la columna
se produce un momento dado por –PI el cual es
igual a EId2 yd x2
, esto es:
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M=EI d
2 yd x2
O también:
x´´ + k² x = 0
PROBLEMA DE APLICACIÓN
Determinar la carga crítica para una barra delgada articulada en los extremos, cargada con una fuerza de compresión axial en cada extremo. La línea de acción de las fuerzas pasa por el centro de gravedad de la sección de la barra.
La carga crítica se define como la fuerza axial suficiente para mantener a la barra en una forma ligeramente deformada. Bajo la acción de la carga P, la barra tiene la forma flexada representada en la figura.
Para que se produzca la flexión lateral es necesario, individualmente, que un extremo de la barra pueda moverse axialmente respecto al otro. La ecuación diferencial de la curva deformada es:
M=EI d2 yd x2
→ Ecuación 1
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Aquí, el momento flector en el punto A de coordenadas (x,y) no es más que el momento de la fuerza P aplicada en el extremo izquierdo de la barra, respecto a un eje por el punto A perpendicular al plano.
El momento flector es:
M= -Py
Reemplazamos en 1
−Py=EI d2 yd x2
→ Ecuación 2
Si hacemos que:
PEI
=K2 → Ecuación 3
Esta ecuación se transforma en:
d2 yd x2
+k2 y=0 → Ecuación 4
Resolviendo la ecuación:
y ' '+k2 y=0 → Ecuación Homogénea de Coeficientes Constantes
Ecuación Auxiliar: m2+k2=0
m2=−k2
CASO III
p= 0
q = ki
Soluciones Particulares
y1=epxcos (qx) y2=e
px sin (qx )
y1=e0 xcos (kx ) y2=e
0 xsin (kx )
y1=cos (kx) y2=sin (kx )
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Solución General
y=epx¿
y=e0 x¿]
y=C1 cos (kx )+C2sin (kx ) → Ecuacion 5
Determinamos C1 y C2. En el extremo izquierdo de la barra, y= 0 cuando x= 0, sustituyendo los
valores en ecuación 5 se tiene:
C1=0
En el extremo derecho de la barra, y= 0 cuando x= L, sustituyendo los valores en la ecuación 5 se tiene:
0 = C sinkL
Evidentemente, C= 0 o sinkL= 0, pero si C= 0y es nulo en todos los puntos y tenemos solamente el caso trivial de una barra recta, que es la configuración anterior a producirse el pandeo. Como esta solución no es de nuestro interés, tomaremos:
sinkL = 0 → Ecuación 6
Para que sea cierto debemos tener:
kL= nπ radianes (n=1,2,3,….) → Ecuación 7
Sustituyendo PEI
=K2 en la ecuación 7 obtenemos:
√ PEI nπP=n
2 π2EIL2
→ Ecuación 8
Indudablemente, el menor valor de esta carga P corresponde a n= 1. Entonces tenemos el primer modo del pandeo, en que la carga crítica está dad por:
Pcr=π 2EIL2
→ Ecuación 9
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Es la llamada carga de pandeo de Euler para una columna con extremos articulados. La forma flexada correspondiente a esta carga es:
y=C sin√ PEI x → Ecuación 10
Sustituyendo en esta ecuación el valor de (9), obtenemos:
y=C sin πxL
→ Ecuación 11
Por tanto, la deformación es un sinusoide. A causa de la aproximación adoptada en la deducción de la ecuación 1, no es posible obtener la amplitud del pandeo, representada por C en la ecuación 11.
Como se puede verse en la ecuación 9, el pandeo de la barra se produce respecto al eje de la sección para el cual I adopta un valor mínimo
BIBLIOGRAFÍA
Libro: “Resistencia De Materiales”Autor: William A. Nash
Libro: “Ecuaciones Diferenciales”Autor: René Sandoval