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TRABAJO COLABORATIVO FASE 3
ECUACIONES DIFERENCIALES
PRESENTADO POR:
ANDRES MAURICIO VILLALBA
CODIGO: 1056771241
PRESENTADO A:
DELFINA REYES
100412_19
UNIVERSIDAD NACIONAL ABIERTA Y A DISTANCIA
PROGRAMA INGENIERIA INDSTRIAL
CEAD LA DORADA
DICIEMBRE 3 DEL 2014
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SEGUNDA ACTIVIDAD
A continuación se presenta una situación problema que el estudiante con su grupo colaborativo debe buscar la manera de resolver teniendo en cuenta los siguientes elementos: Leer y analizar el problema, realizar una lista de conocimientos previos y de lo que no se conoce, preparación y discusión en grupo, solución del problema.
ProblemaSe lanza un cuerpo de masa m hacia arriba de la tierra con velocidad inicial v0. Suponiendo que no hay resistencia del aire, pero tomando en cuenta la variación del campo gravitacional con la altura, encontrar la menor velocidad inicial v0 que necesita el cuerpo para que no regrese a la tierra. Esta velocidad inicial v0 se le llama velocidad de escape. (Ver figura 1.).
Solución
La ecuación diferencial de un cuerpo de masa m en caída libre cerca de la superficie de la Tierra está dada por:
md2 sd t2 =−mg , o simplemente
d2 sd t 2 =−g
Donde s representa la distancia desde la superficie de la tierra hasta el objeto y se considera que la dirección positiva es hacia arriba. La distancia s es pequeña comparada con el radio R de la tierra, porque la distancia y desde el centro de la tierra al objeto es aproximadamente la misma que R. Se combina la ley de gravitación de Newton y la ley de gravitación universal para obtener la ecuación diferencial en la variable y.
Si la dirección es positiva hacia arriba y se desprecia la resistencia del aire, la ecuación del movimiento es:
md2 yd t 2 =−k
Mmy2 ó
d2 yd t2 =−k
My2
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Donde k es una constante de proporcionalidad, y es la distancia desde el centro de la tierra a la masa m.
Cuando y=R → kMmR2 =mg → k= g R2
M
d2 yd t2 =−k
My2
d2 yd t2 =−g
R2
y2
Dado que v=dydt
y v=v o , y=R
dvdt
=−gR2
y2
Por la regla de la cadena: dvdt
=dvdy
dydt
=vdvdy
dvdt
=vdvdy
=−gR2
y2 vdv=−gR2dy
y2 ∫ vdv=−g R2∫ dy
y2
12
v2= g R2
y+c
Como v=v o , y=R :
12
v o2=g R2
R+c
12
v o2=gR+cc=−gR+ 1
2vo
2
12
v2= g R2
y−gR+ 1
2vo
2
Cuando y → ∞,v → 0
0=0−gR+ 12
vo2 12
v o2=gRvo=√2 gR