LA GEODESICA OPTIMA EN UN MOVIMIENTO RELATIVO HIPERCOMPLEJO.

Hemos visto cuales son las lneas de campo o de movimiento que genera el equilibrio entre dos ejes hipercomplejos en movimiento relativo y cuales son las trayectorias de potencia desde uno y otro eje relativas a cada eje. Pero cual es la geodsica que hace que el tiempo reloj sea constante en las dos referencias, o dicho de otra forma cual es la trayectoria para moverse entre esos dos movimientos en la cual la potencia es la misma medida desde uno u otro sistema. Es decir por que trayectoria la potencia del sistema es constante.

Esto fsicamente implica que debemos definir la mejor lnea de movimiento para la cual los dos sistemas mantienen su distancia relativa constante mientras te mueves entre esos dos movimientos. Por estas geodsicas la velocidad relativa de movimiento de la partcula que se mueve entre esos dos puntos del x-t es la misma medida desde uno y otro sistema.

Esta condicin slo se cumple mediante un operador que hace la suma igual al producto, el cual nosotros sabemos como se define. Y no es mediante el operador neperiano convencional.

Para llegar a saber esa geodsica, primero debemos definir y hacer el equilibrio entre sus relaciones relativas y queda:

1122 1

22

2

12

++

sensen

sensen

Esto geomtricamente define la superficie relativa hipercompleja que definen esos dos movimientos, nos olvidamos de los sentidos de movimiento y estudiamos su situacin genrica, cuando hallamos llegado a la ecuacin, se proceder al estudio de los signos.

Trabajando con la expresin como de normal se llega a la primera aproximacin de la geodsica ptima, la cual se puede dar como vlida con un pequeo error:

212

22

14 44 sensensensen +

Entonces queda que la trayectoria hipercompleja, que mantiene constante la velocidad relativa entre esos dos movimientos es:

2124 sensen

Est geodsica es justo la que define el tercer giro o el giro polar que establece el equilibrio de los dos ejes que la engendran.

La cual define completamente la forma del x-t que estamos analizando. Es decir si hacemos la matriz polar 2x2, y la estudiamos por KRAMER queda:

12

2

212

22 22

sensensensen

C X

La cual se puede descomplexificar en la matriz madre de 4x4, poniendo esos trminos en la diagonal principal y haciendo todos los dems nulos. El valor del determinante de esa matriz 2x2, es justo el valor de la trayectoria de su equilibrio perfecto o la que mantiene la distancias relativas constantes en ese x-t.

Esos cuatro trminos son los ejes conjugados que definen el fibrado o el x-t de su movimiento, en este caso se responde desde el algebra de euclides con el operador de kramer para grafiar la forma del x-t en Mikowski, a la esfera real y al hiperboloide de dos hojas. Sera una esfera de radio dos unidades absolutas. Si nos olvidamos de este detalle y pensamos que los dos ejes o movimientos entre los que nos queremos mover estuviesen contenidos en un plano ortonormado, algo complicado en la realidad, pero pensemos que su velocidad relativa en el eje polar es prcticamente despreciable. En ese caso la geodsica polar coincide con la lnea de movimiento que hace la potencia equivalente o constante entre esos dos orbitales.

Nosotros sabemos que el desarrollo del determinante define el rea que encierra esa lnea de movimiento, es decir define la energa del campo por esa lnea, con lo cual la energa dentro de ese campo, es distinta en funcin de la lnea que elijamos para movernos, demostrando as que la energa depende de la direccin y el sentido del movimiento, y que por tanto es un concepto del todo vectorial.

Y la lnea de movimiento es la traza de la matriz, se demuestra as que por ser la suma igual al producto en el x-t hipercomplejo la integral de lnea es igual que ella misma.

Es decir por estas lneas de movimiento y slo por estas se cumple una condicin fundamental y as se identifican dentro de todas las dems lneas interorbitales y es que por esas lneas de movimiento,:

211222112111221

211

11

21

21

11

2221

121122 ;211 aaaaaaaaa

aaa

aaaa

C X +++

La cual demuestra que esa lnea de movimiento define una superficie hipercompleja, y esa condicin hace por esa lnea el tiempo reloj constante cuando te mueves entre cualquier punto de ese x-t. Haciendo esos ejes conjugados.

Se generaliza con el signo para cualquier forma de x-t de 4D.

211222112111221

211

11

21

21

11

2221

121122 ;211 aaaaaaaaa

aaa

aaaa

C X ++

Se establece as un teorema gracias a la geometra que soluciona gran parte de la fsica experimental y es el siguiente:

En un campo de energa-entropa de la naturaleza que sea, siempre existe dentro de ese campo unas geodsicas que mantienen la distancia relativa del campo constante o que hacen que la velocidad de movimiento entre dos lneas de campo genrica relativa a ellas por esa lnea sea la misma, se cumple as slo por estas geodsicas y por ninguna otra el principio de conservacin de la energa vectorial o el principio del potencial vectorial. En estas geodsicas, la integral de lnea coincide con el valor del rea de la lnea, es decir le energa de la lnea es igual a su potencia..

( ) 222222 XxX CTrazaCtC

Es as el tiempo vectorial energa y por eso espacio.

Esa matriz compleja de 2x2, evidentemente no es simtrica, por ser su traspuesta distinta de ella misma, esto indica que en el x-t general para que se cumpla el principio de conservacin de la energa de EINSTEIN, no es simtrico y esto indica que cuando dos operandos conmutan su resultado no es el mismo.

Es decir la esfera real y el hiperboloide de dos hojas son dimensiones conjugadas geomtricas pero eso no indica que esos dos x-t sean simtricos. En el equilibrio entre esos dos x-t, existen lneas de salto de dimensin que mantienen la energa constante, en particular la tierra lo verifica, en el equilibrio entre su onda ordinaria-rotacin extraordinaria traslacin y la polar.

Si todos los trminos fuesen positivos, ocurre una posibilidad que no tiene representacin en el x-t de Euclides ampliado por Mikowski. Ese x-t es simtrico y por eso mismo inexistente.

Un x-t simtrico impide la existencia de la variacin de sentido en la direccin y por eso son en 4D en movimiento inexistentes.

Entonces ya tenemos las condiciones para identificar las geodsicas optimas en funcin de nuestras necesidades, ya que en unos casos nos puede interesar la geodsica ideal y en otros nos interesar la geodsica optima relativa a la posicin del x-t que queramos alcanzar. En estas se deber estudiar cual es la variacin del tiempo reloj de los objetos que van en la lnea de movimiento respecto a los puntos del movimiento para elegir la trayectoria en funcin de nuestras necesidades de tiempo.

Esa es una primera aproximacin, bastante buena, pero se puede ajustar todava ms. Para ello debemos definir la orbita relativa a cada orbital entre los que nos movemos, para ello definimos dos funciones de onda para el que le guste as entenderlo que estudie esa variacin relativa, se define una con respecto al orbital circular y otra con respecto al orbital parablico:

12

212

14

sensenseny r

2

212

2 24

sensenseny r

Estas dos expresiones slo se pueden estudiar desde el osciloscopio y definen la posicin exacta de la partcula mientras se esta movimiento entre esos dos ejes relativa a cada eje. Pues no es la misma, es decir la posicin de la partcula relativa a cada orbital no es la misma en el mismo instante de medida, slo es la misma si t te mueves por esa lnea.

En cambio por esa lnea los dos planetas que se estuviesen moviendo en esos orbitales, estn siempre a una distancia relativa constante, este es el problema y la solucin al movimiento relativo por el x-t, entre dimensiones o formas de x-t distintas, o aun siendo iguales, que tengan distinto tiempo reloj o gravedad.

Ahora se genera una nueva lnea de movimiento que es una segunda aproximacin de la primera, se estudia igual y queda o redefine una nueva geodsica:

12

212

14

sensenseny r

+2

212

2 24

sensenseny r

21

221

42

21

2

2424

sensensensensenseny

+

Ahora se definen las geodsicas relativas entre ellas, es decir la que hace que la geodsica fundamental a cada una de ellas en su suma optimiza justo a la de su destino, o a la de su salida:

Es decir con respecto a el circular, es justo la relacin al parablico:

2

12

22 2

2

sen

senseny eficaz+

Y con respecto al parablico es justo la relacin al circular. Relaciones inversas:

12

12

21

2

sen

senseny eficaz+

La condicin suficiente y necesaria para elegir esa lnea de campo donde se cumple la constancia de la potencia relativa respecto de los dos orbitales es:

111

12

+efef yy

Se define as el tiempo reloj efectivo para cumplir esa condicin o el compas relativo efectivo, o el desfase efectivo que hace esa lnea de movimiento la ms rpida respecto de los dos orbitales:

122

2

22

2

12

12

2

2 +

++

sensen

sensensen

sen

Demostrndose lo dicho, por esas trayectorias la suma se hace igual al producto, con lo cual la mejor trayectoria es la siguiente:

12

22 sensen +

Las ecuaciones intermedias suministran mucha informacin, fundamentalmente la posicin en cada momento y en cada orbital no es la misma, esta explicacin es lo que demuestra el porque no se sabe posicionar en la actualidad mientras un satlite se mueve la posicin de los cuerpos entre los que se mueve, y de est forma las del propio satlite.

Para ser todava ms exquisitos, se demuestra as que la trayectoria polar, es consecuencia del equilibrio del movimiento relativo entre estos orbitales y que un movimiento es consecuencia del otro y viceversa, es decir usted puede elegir cualquiera de las dos trayectorias del plano polar para llegar a los mismos puntos con la misma rapidez, pero mientras que en uno se elije una trayectoria polar en otro se elije una trayectoria normal, la nica diferencia es que la distancia recorrida por uno u otro camino son distintas, y as la velocidad del movimiento relativa a la trayectoria, pero el tiempo de transito es el mismo por cualquiera de las dos.

12

22 sensennormal +

2124 sensenpolar

Por cualquiera de esas dos trayectorias la velocidad de movimiento es la misma respecto de los dos orbitales el de partida y el de llegada, adems por estas trayectorias siempre se vuelve por la misma por la que se ha ido, slo por estas por ninguna otra ocurre esto.

La velocidad de la nave no depende del impulso que se le de a la nave, sino de la direccin y el sentido que se elija para el viaje. Es decir prcticamente sin nada de energa eligiendo bien la trayectoria, el x-t nos da energa.

Estas trayectorias son las que mejor acomodan la variacin de gravedad entre dos planetas distintos, o las que hacen que la gravedad dentro de la nave respecto a los dos planetas sea la misma. Evidentemente esa gravedad no es ni la de un planeta ni la del otro, para saber cual es la gravedad que hace ese transito constante se debe de trabajar con la gravedad relativa, y despus, con la trayectoria. Como en cualquier movimiento existe el giro propio e impropio adems del polar, definiendo la gravedad en la nave, durante el viajes, se definir la relacin de giro, modificando la relacin de giro se modifica la geodsica y as la velocidad relativa y la gravedad por alcance, al igual que la temperatura de la nave. Ya lo estudiaremos.

Se debe definir un desfase que optimice el desfase en esas geodsicas, eso se consigue de la misma forma, se estudia la relacin entre los desfases relativos:

21

2

2

1 +

De aqu se define el tiempo reloj que sincroniza a los dos tiempos relojes de los dos orbitales o frecuencias de giro. De tal manera que para los cuerpos que se muevan en esa lnea, los dos planetas no tienen su relacin de giro respecto del centro, sino que para los astronautas de la nave, esa relacin es distinta. Y es justo la que debe definir su relacin de giro o la de la nave, es decir su gravedad y as todo su sistema de medidas.

polar 212

Aparecen as los desfases relativos entre la lnea de movimiento y cada orbital y viceversa:

1

22

21

1 +relativo

2

22

21

2

+

relativo

Se puede introducir los sentidos de giro del orbital en esas expresiones, para saber cual es el desfase justo.

Entonces ahora se hace el desfase total y luego el relativo eficaz conjugado, el desfase eficaz conjugado mide la relacin de giros real que se mide desde las orbitas de la lnea de movimiento y al revs, es decir se sabe as cual es la relacin de giros que han recorrido las tres partculas movindose en ese movimiento relativo.

Al final en las lneas de potencia mxima o mnima, siempre se cumple que:

111

21

+efef

Se puede igualar con el +1, si el movimiento del campo total gira en su eje polar en el sentido que marca el norte polar por convenio positivo, y si su avance en ese eje es la osa austral entonces el equilibrio se hace con el -1.

Est explicacin permite definir la trayectoria perfecta para cada relacin de giro de cualquier satlite, en su movimiento relativo con respecto de la tierra, y en general de cualquier movimiento en cualquier x-t con movimiento relativo, por muy complejo o hipercomplejo que este sea.

Pueden trabajar con sus formulaciones en pi, y sustituir por la expresin del tiempo reloj, de donde queda:

22122112112 efpolarefefefefefefefefefef ttt ++

Esta es la idea conceptual, evidentemente, todo el movimiento relativo se soluciona, con las formas en senos, ya que slo deben aproximar el seno por su infinitsimo y trabajan directamente con la curvatura, y as con la frecuencia y los tiempo relojes relativos entre las tres lneas de movimiento y por generalizacin entre cualquiera.

La relacin de giro define el valor numrico de pi, el cual es fundamental para realizar las medidas. Entre los tres sistemas en movimiento relativo.

Si ustedes piensan que el radio polar de la geodsica ptima es el radio de euclides convencional, este evidentemente vara en toda la orbita de su movimiento, lo cual indica que, la partcula mientras se mueve entre esos dos orbitales modifica en toda su orbita su relacin de giro para mantener el potencial vectorial constante. Y esa variacin implica que la velocidad de la nave por esa lnea de movimiento no es constante:

pip

pipropioi

rvvvg 11

284

Define as cada trayectoria, la variacin de su relacin de giro, cuando la nave cambie bruscamente de curvatura, entonces debe de modificar sus relacin de giro y as su excentricidad, con lo cual todos los puntos de medida, varian. Eso si siempre si se mueve por la geodsica perfecta, en esas variaciones de excentricidad, la distancia efectiva entre los puntos entre los que se mueve permanecen constantes. Y sus medidas relativas, slo entre los puntos que definen esa geodsica, cualquier medida de cualquier otro punto vara su posicin relativa de forma considerable. Es decir si cambia la relacin de giro los puntos del x-t, que no definen esa geodsica, seria como se cambiasen de posicin relativa.

Esto demuestra que no se sabe en la actualidad la distancia a ningn punto del x-t, mientras un satlite se mueve entre dos planetas. Ya que la medida que medimos desde la tierra de la distancia entre Marte y Mercurio, por ejemplo, no es igual que si se mide desde Neptuno, usando el centro como punto de regencias comn.

De esta forma la distancia y el tiempo reloj, dependen de la relacin de giro y as de la velocidad de movimiento, este efecto posibilita, que dos ciudades a distinta velocidad cambien su distancia relativa. E indica que nuestro movimiento es un equilibrio entre dimensiones con distintas frecuencias de giro o frecuencias de resonancia.

Es decir si ustedes realizan la medida de un satlite en movimiento relativo con un fotn rojo o con un fotn violeta, la velocidad del movimiento relativa de la nave respecto al emisor del rayo laser es diferente y as su posicin en el espacio tiempo.

Ese cambio de curvatura, provoca variaciones bruscas del alcance de posicin por lo que se entiende gravedad de Newton.

En un movimiento curvo en el que la relacin de giro fuese la unidad la aceleracin gravitacional de Newton por definicin es nula, no existe alcance de posicin por rotacin propia, y solo existe alcance de posicin por sentido del giro impropio, o lo que se conoce como inercia lineal, si esa relacin es distinta de uno entonces existe la inercia angular,

que provoca la aceleracin gravitacional en casos del mismo sentido de giro o antigravitacin si esto no fuese as.

En un caso en el que la relacin de giro fuese cero, o inexistente, ocurre lo mismo que se su relacin fuese la unidad. Se explic. En el caso en el que su relacinfuese mayor de uno, la relacin entre gravedades no es lineal respecto de la relacin de giro.

Pues la excentricidad es muy importante para valorar la aceleracin gravitacional, se demostr como Mercurio con su relacin de giro provoca una aceleracin newtoniana comparable de tres veces mayor, y en cambio el tiempo reloj es mucho menor, es decir el tiempo reloj en la teora actual de la relatividad, no se relaciona convenientemente con la gravedad de newton. En cambio Mercurio casi carece de masa. Con lo cual donde hay mucha gravedad el tiempo puede pasar muy despacio o muy rpido, no es la masa la que define ni el tiempo reloj ni la gravedad, sino las formas del movimiento.

En el caso concreto del anlisis queda:

221

22

412

1

2

2

21 22

++

Siempre existe una relacin entre los giros entre los orbitales, o un comps, en el caso de que se mantenga constante, entonces la relacin de giro es la unidad, y siempre mantienen un diferencial de ngulo que define completamente su movimiento relativo y as sus relaciones de tiempo reloj.

En el caso en el que la relacin de giro no sea la unidad, automticamente el tiempo reloj relativo entre los orbitales, vara conforme a la visualizacin de la grfica en el osciloscopio.

Se puede as definir las relaciones de giro relativas que hacen resonancia en la trasmisin de la seal por cualquier campo de fuerzas de cualquier naturaleza. Y cual es el desfase relativo que debe de mantener una seal con respecto de las dems para que se mantenga el tiempo reloj constante.

As es como se puede generar masa del x-t.

Si atendemos al volumen del algebra no-lineal, resulta que un orbital parablico y uno circular definen un paraboloide elptico en su forma ms natural, si adems los dos giran en el mismo sentido.

En el caso en que giren a contrasentido cualquiera de los dos ejes se genera un paraboloide hiperblico. Con lo cual tenemos las lneas de movimiento tpico en ese tipo de campos de energa-entropa no lineales en movimiento.

Sabemos adems que desfases caracterizan a unos orbitales y a otros. Con lo cual si mantenemos constante la relacin de giro interorbital y modificamos el desfase a u desfase acorde a otros ejes, cualquiera de esos ejes se covertira en el que defina su compas. De

est manera se deforma un x-t a otro. Otra manera es cambiar el sentido de giro de uno de los orbitales o de las cargas del doblete electromagntico.

Con lo que sabemos definir todas las lneas de un campo de energa-entropa en equilibrio.

Dense cuenta que desde el algebra de euclides en el espacio ampliado de Mikowski, mediante el operador kramer, la matriz compleja de 2x2, indica que esos ejes interorbitales definen una esfera real y un hiperboloide de dos hojas, en cambio desde nuestro algebra deducido, deben definir un paraboloide elptico. Para se justos con los dos algebras, las deducidas por kramer les llamaremos dimensiones conjugadas geomtricas y a la deducida por nosotros que es evidentemente conjugada de las anteriores, le denominaremos conjugadas magnticas. Es decir estas tres dimensiones estn siempre en equilibrio perfecto.

Y en cualquiera de ellas la circunferencia es una forma de movimiento tpico. Es decir es la forma ms natural de la interseccin entre esas tres dimensiones. O entre la interaccn entre esas tres formas de x-t.

Y si analizamos de la misma forma la posibilidad del cambio de signo en uno de los ejes, desde el algebra de euclides, aparecen en equilibrio la esfera imaginaria y el hiperboloide de una hoja, que son dimensiones conjugadas magnticas del paraboloide hiperblico, siendo justos con toda nuestra teora de campos.

Todas son conjugadas de todas, ya que si suponemos que la esfera real e imaginaria tienen el mismo sentido del eje polar, como ocurre en el movimiento del sistema solar. Ocurre que si nosotros cambiamos el sentido del eje de giro polar, la esfera real se debe de convertir en un hiperboloide de dos hojas y la esfera imaginaria en un hiperboloide de una hoja.

Por eso la esfera real, la esfera imaginaria y el paraboloide elptico son conjugadas magnticas, y todas tienen el eje de giro polar magntico dirigido hacia el Norte polar convencional del movimiento terrestre y el hiperboloide de una hoja, el hiperboloide de dos hojas y el paraboloide elptico tienen el sentido del eje polar hacia la OSA austral. Y tambin son conjugadas magnticas, gracias al algebra de euclides se hacen conjugadas geomtricas.

Es as como sabemos como una lnea de movimiento entra en un x-t y sale de otro, o como una partcula se puede mover entre distintas formas de x-t.

Es as como sabemos generar resonancia en las otras dimensiones y acompasarlas con nuestra dimensin en particular se puede acompasar con nuestro tiempo propio o realidad, pudiendo acompasarlas con cualquier otro tiempo propio pasado o futuro de nuestra realidad y de cualquier otra.

Es as como se puede viajar no en el espacio en nuestra dimensin sino en el tiempo entre dimensiones y as en la nuestra.

Adems sabemos como se diferencian unas dimensiones de otras en el algebra de Kramer en el x-t de Mikowski en cuanto a energa escalar, entropa escalar, tiempo escalar.

Sabemos tambin definir los rayos de proyeccin interorbitales o interdimensionales, los cuales definen en s el campo en cada dimensin.

Podemos as saber cuanta energa nos va a dar una dimensin, en funcin de las relaciones de giro interorbitales o frecuencias.

Ahora slo hay que experimentar.

Nosotros vamos a experimentar con el viaje entre la Tierra y Marte.

Para ello primero debemos de calcular la gravedad Marciana segn est teora, y despus definir las distintas geodsicas posibles en base a nuestras necesidades de tiempo.

Este captulo lo realice hace aproximadamente unos 5 aos, el cual es correcto, les puedo decir que acabo de demostrar el efecto relativista en el movimiento terrestre, y el por que y como desaparecen los 60 segundos de nuestra orbita de rotacin propia cada 4 aos, por eso se le tiene que sumar en febrero un da, demostrando de nuevo lo confundida que est la fsica actual en cuanto al movimiento se refiere, lo publicare cuando me apetezca.

19/10/2012.