final t3 - fisica iii
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DOCENTE: Bravo Taipe, Carlos Abelardo
INTEGRANTES:
Quispe Valencia, Javier
Montañez Balboa, Jhonatan
Fernández Vargas, Jorge
Aguirre Motta, Hugo
Vasquez Silva, Victor Andres
Rivera, Jesus
LIMA 2013
Cañón de Gauss – Física III Página 1
FISICA III CAÑON DE GAUSS
FACULTAD DE INGENIERÍA Y ARQUITECTURAESCUELA DE INGENIERÍA CIVIL
Cañón de Gauss – Física III Página 2
DEDICATORIAEste trabajo está dedicado a nuestros amigos y familiares; que fueron motivo de esfuerzo y dedicación en nuestro informe.
ÍNDICE
I. ResumenII. IntroducciónIII. ProblemáticaIV. Objetivos
a.Objetivos generalesb.Objetivos específicos
V. JustificaciónVI. Fundamento Teórico
a.Conceptos y definiciones básicasb.Marco teórico
VII. Análisis del ProblemaVIII.ResultadosIX. ConclusionesX. RecomendacionesXI. BibliografíaXII. Anexos
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I. RESUMEN
En el presente trabajo se analiza el diseño y construcción de un cañón de gauss
casero, que consiste en una bobina de alambre con un proyectil de acero colocado
a mediados de la bobina, donde una gran corriente es pulsada por la bobina
creando un campo magnético en la bobina y así acelerando el proyectil dándole
impulso y velocidad.
Se analizara el comportamiento del proyectil debido al campo magnético generado
por la bobina, y las diversas aplicaciones que derivan de este proyecto, tales como
armas en ciencia ficción (más utilizadas).
II. INTRODUCCION
Nuestra Universidad se preocupa de que nuestro aprendizaje sea de calidad y que
los conocimientos teóricos sean complementados con los prácticos, ya que el
mercado laboral de un Ingeniero civil, cada día se vuelve más exigente y
competitivo en lo que se refiere a práctica en campo. Es por esto, que debemos
prepararnos para dar soluciones eficientes, lo cuales sin la práctica adquirida en la
formación de pregrado, resultaría deficiente.
Es por esto que la realización de este trabajo teórico – práctico, el cual motiva y
desarrolla la capacidad de investigación en nosotros, estudiantes de ingeniería,
nos ayuda a adquirir nuevos conocimientos y enriquecernos de ellos y a la vez
aportar algo mas en nuestra preparación profesional.
III. PROBLEMÁTICA
El siguiente trabajo tiene como tema central dar a conocer el funcionamiento de un
cañón de gauss, y como el campo magnético funciona y trabaja en nuestro
proyecto, de allí que las interrogantes que nos planteamos son: ¿Para qué sirve el
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cañón de gauss? ¿Cómo funciona? ¿Qué utilidad y beneficios genera este
proyecto? ¿Qué relación a los temas de física vistos se presentan?
IV. OBJETIVOS
A) Objetivo general
Identificar los elementos que se ha utilizado para el experimento y
explicar el porqué de los fenómenos físicos que ocurren en la
naturaleza.
Reconocer la importancia que tiene la física dentro de las ciencias
básicas, como una asignatura que permita obtener herramientas de
análisis y sustentación, necesarias para la construcción del
conocimiento.
B) Objetivos específicos
Desarrollo del proyecto y dificultades.
Relación del curso, proyecto y beneficios como estudiantes.
V. JUSTIFICACION
La labor del Ingeniero Civil es variada y abarca numerosos aspectos, por lo cual
nos vemos en la obligación de tener un amplio conocimiento no solo en lo
relacionado a obras civiles, sino todo lo que pueda conllevar relación a estas, tal
que es fundamental tener conocimientos sobre propiedades de circuitos,
propiedades y leyes de electromagnetismo, campo magnético, ley de ohm, etc.
Por ende la importancia de este proyecto, que pone en práctica nuestros
conocimientos para poder plasmarlo en algo real, aplicarlo y compartir el
conocimiento con nuestros compañeros.
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VI. MARCO TEORICO
Fundamento teórico
El cañón de gauss hoy en día conocido por muchas personas, usado en ciencia
ficción, en video juegos, en arma militar, etc. La facilidad de este cañón es que no
es complicado de usar y fácil de entender, es sencillo y manejable, por ello su uso.
Los cañones Gauss son en esencia idénticos al proyector de masas, aunque a
menor escala. Kristian Birkeland es considerado comúnmente el inventor del
cañón Gauss electromagnético.
Concepto y definiciones básicas
Campo magnético:
Un campo magnético es una descripción matemática de la influencia magnética de
las corrientes eléctricas y de los materiales magnéticos. El campo magnético en
cualquier punto está especificado por dos valores, la dirección y la magnitud; de tal
forma que es un campo vectorial. Específicamente, el campo magnético es
un vector axial, como lo son los momentos mecánicos y los campos rotacionales.
El campo magnético es más comúnmente definido en términos de la fuerza de
Lorentz ejercida en cargas eléctricas. Campo magnético puede referirse a dos
separados pero muy relacionados símbolos B y H.
Los campos magnéticos son producidos por cualquier carga eléctrica en
movimiento y el momento magnético intrínseco de las partículas
elementales asociadas con una propiedad cuántica fundamental, su espin. En
la relatividad especial, campos eléctricos y magnéticos son dos aspectos
interrelacionados de un objeto, llamado el tensor electromagnético. Las fuerzas
magnéticas dan información sobre la carga que lleva un material a través
del efecto Hall. La interacción de los campos magnéticos en dispositivos eléctricos
tales como transformadores es estudiada en la disciplina de circuitos magnéticos.
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Un cañón Gauss es un tipo de cañón que usa una sucesión de electroimanes
para acelerar magnéticamente un proyectil a una gran velocidad.
La denominación "arma Gauss" proviene de Carl Friedrich Gauss, quién formuló
las demostraciones matemáticas del efecto electromagnético usado por los
cañones Gauss.
Los cañones Gauss son a menudo llamados equivocadamente cañones de riel por
diversas fuentes, y mientras que ellos son similares en el concepto general (es
decir un arma magnética), difieren en su funcionamiento, dado que un cañón de
riel acelera los proyectiles sobre dos rieles conductores paralelos. Los cañones
Gauss son en esencia idénticos al proyector de masas, aunque a menor escala.
Kristian Birkeland es considerado comúnmente el inventor del cañón Gauss
electromagnético, por el cual obtuvo una patente en 1900. En 1934, este inventor
estadounidense desarrolló una ametralladora basada en un concepto similar al del
cañón-bobina pero las tentativas para convertir su invención en un arma utilizable
fracasaron, y la idea fue más o menos olvidada durante años. A excepción de una
foto en algunas publicaciones, se sabe muy poco sobre ella.
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Muchos aficionados usan diseños económicos rudimentarios para experimentar
con estos. Tales diseños debería incorporar el empleo de condensadores de flash
de fotos de una cámara desechable como fuente de energía, y una bobina de baja
inductancia para propulsar el proyectil hacia adelante.
Elaboración y/o construcción del cañón de gauss:
Un cañón Gauss, consiste en una bobina de alambre o solenoide con un proyectil
de acero colocado a mediados de la bobina inicial. Una gran corriente es pulsada
por la bobina creando un fuerte campo magnético, atrayendo el proyectil al centro
de la bobina. Cuando el proyectil se acerca a este punto, la bobina es
desconectada y la siguiente puede ser encendida, acelerando cada vez más el
proyectil con las etapas sucesivas. En diseños corrientes de cañón Gauss, el
cañón del arma está compuesto de un carril por donde discurre el proyectil, con
las bobinas conductoras alrededor de dicho carril. La energía es suministrada a los
imanes por algún tipo de descarga rápida de un dispositivo de almacenaje,
normalmente una batería con condensadores de alto voltaje y capacidad
diseñados para la rápida descarga de energía.
Un diodo se utiliza para proteger los componentes sensibles a la polaridad (como
los semiconductores o los condensadores electrolíticos) de daños debidos a la
inversión de polaridad de la tensión después de apagar la bobina. Hay dos tipos
principales o configuraciones de un cañón-bobina: de una sola etapa y de etapas
múltiples. Un cañón-bobina de una sola etapa utiliza un electroimán para lanzar un
proyectil. Un cañón-bobina de varias etapas utiliza una sucesión de electroimanes
para aumentar progresivamente la velocidad del proyectil.
Muchas personas son aficionadas a la utilización a bajo costo de diseños
rudimentarios para experimentar con el cañón de Gauss, por ejemplo, utilizando
condensadores de flash de una cámara desechable, o un condensador de un
televisor de tubo de rayos catódicos estándar como fuente de energía, y una
bobina de baja inductancia para propulsar el proyectil hacia adelante. Algunos
diseños no tienen proyectiles ferromagnéticos, como el aluminio o el cobre, con la
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armadura del proyectil que actúa como un electroimán con corriente inducida por
impulsos internos de las bobinas de aceleración. Un cañón-bobina
superconductora se puede crear mediante la sucesiva extinción de una línea de
lado las bobinas superconductoras coaxiales formando un cañón de la pistola, lo
que genera una ola de gradiente de campo magnético que viaja a cualquier
velocidad deseada. El dispositivo podría ser un conductor de masas o en el motor
lineal sincrónico con la energía de propulsión almacenan directamente en las
bobinas de la unidad.
Aunque el costo de cambiar de alimentación y otros factores pueden limitar la
energía del proyectil, un beneficio notable de algunos diseños más sencillos del
Cañón de Gauss es evitar un límite de velocidad intrínseca del contacto físico
hipervelocidad y la erosión. Si el agujero es un vacío total (por ejemplo, un tubo
con una ventana de plasma) no hay fricción del todo, lo que ayuda a la
reutilización prolongada.
Funcionamiento del cañón
La energía debe de llegar a cada sucesivo electroimán en un tiempo preciso,
debido a la histéresis. A los electroimanes les lleva un tiempo en alcanzar la
potencia máxima después de que el voltaje es aplicado, de esta manera el
suministro de electricidad debe comenzar antes de que el proyectil alcance al imán
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determinado. Lo mismo ocurre después de que la energía esta apagada, y si el
proyectil se encuentra en "el lado lejano" del imán en aquel momento, el imán
seguirá atrayéndolo, desacelerando. Una solución obvia sería accionar los imanes
mucho antes de que el proyectil los alcance, pero como la fuerza magnética
disminuye con el cuadrado de la distancia (es decir muy rápidamente) demasiada
energía se perdería con tal solución. Por esta razón la mayor parte de las armas
Gauss que usan más de un imán incluye algún tipo de dispositivo de cronometraje
electrónico para accionar los imanes, uno que pueda ser ajustado para distintos
parámetros como la potencia de disparo, y la masa del proyectil. El arma
comienza con todos los imanes conectados, y luego se los apaga uno por uno
antes de que el proyectil los alcance. Una ventaja del cañón Gauss sobre el
railgun consiste en que puede ser hecho arbitrariamente largo. Esto tiene un cierto
número de efectos secundarios, pero el principal es que la aceleración puede ser
muy lenta sobre una longitud más larga, lo cual significa que la energía necesaria
en cualquier sección del cañón Gauss es menos intensa. Sin embargo esta
ventaja es compensada por el coste y la complejidad del sistema de conmutación
que requiere el abastecimiento de un arma más larga.
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Como se a mencionado antes, el cañón de gauss se usa en diversas aplicaciones,
a continuación aremos mención de algunas, viendo y comprobando que este
cañón, puede ser fabricado y usado en distintos niveles, según la potencia y tipos
de materiales para su diseño.
Son dispositivos muy nombrados en la ciencia ficción, sobre todo en juegos de rol
y videojuegos, donde se les conocen por nombres como el cañón Gauss o el rifle
Gauss (por ejemplo, en BattleTech, S.T.A.L.K.E.R.: TDP4 Team
Battle, Evangelion, Syndicate, Fallout, Shadowrun, Crimsonland, Total
Annihilation, StarCraft, Fallout 3: Operation Anchorage, warhammer
40.000, Halo , Half-Life , Crysis , Ogame y S4 League e Imperion). En el juego de
mesa de BattleTech, el rifle Gauss es un arma pesada de proyectiles montada en
algunos tipos de Mechas. El arma crea un daño devastador en rangos de hasta un
kilómetro y produce muy poco calor; dado que el calor es una de las principales
preocupaciones en el uso eficiente delBattleMech, es una de las armas más
poderosas en el juego (sus defectos son la escasa munición y su gran peso).
También es destacado en juegos como la saga MechCommander,MechWarrior y
parte de la saga X-Com. En el juego online OGame es una opción de defensa
pesada muy útil para derribar flotas enemigas, y la más resistente a ataques de
misiles interplanetarios hasta la llegada del cañón de plasma. En el videojuego
de Halo 3, una variante del Warthog de la UNSC se ve armado con un cañón
Gauss, aunque es altamente poderosa contra blancos no blindados, se requieren
5 disparos para inutilizar un tanque Scorpion o Wraith. En el universo Halo, la
mayoría de las naves de la UNSC están equipadas con cañones MAC (Magnetic
Aceleration Cannon, o Cañón de Aceleración Magnética), que son básicamente
cañones Gauss que disparan proyectiles de tungsteno ferroso de gran masa
(F=m.a; donde m es el componente importante) para causar gran devastación sin
explosivos. En Fallout 3, es un rifle de precisión de alta potencia, que usa celdas
de microfusión para disparar balas 2mm pre-cargadas, aunque debido a la
potencia usada se necesita una celda por bala. En el videojuego para teléfono
móvil, Worms 2011: Armageddon, aparece como arma el cañón Gauss, el cual
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lanza un proyectil brillante guiado por una linea recta con apariencia de láser que
atraviesa cualquier terreno.
Como los railguns y los aceleradores estatorreactores, el cañón Gauss ha sido
propuesto para su uso en el envío de carga útil al espacio.
Como arma, las ventajas del cañón Gauss incluyen el hecho de que no tienen
partes movibles, aparte del proyectil, y el dato de que el único ruido perceptible es
el movimiento del proyectil cuando este alcanza una alta velocidad. Aunque se
hayan mostrado cañones Gauss para alcanzar velocidades supersónicas, están
mucho menos capacitados que los railguns.
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FORMULAS O LEYES A UTILIZAR:
LEY DE OHM
La ley de Ohm dice que la intensidad de la corriente que circula entre dos puntos de un circuito eléctrico es proporcional a la tensión eléctrica entre dichos puntos. Esta constante es la conductancia eléctrica, que es la inversa de la resistencia eléctrica.
La intensidad de corriente que circula por un circuito dado es directamente proporcional a la tensión aplicada e inversamente proporcional a la resistencia del mismo. Cabe recordar que esta ley es una propiedad específica de ciertos materiales y no es una ley general del electromagnetismo como la ley de Gauss, por ejemplo.
La ecuación matemática que describe esta relación es:
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Donde, I es la corriente que pasa a través del objeto en amperios, V es la diferencia de potencial de las terminales del objeto en voltios, G es la conductancia en siemens y R es la resistencia enohmios (Ω). Específicamente, la ley de Ohm dice que R en esta relación es constante, independientemente de la corriente.1
Esta ley tiene el nombre del físico alemán Georg Ohm, que en un tratado publicado en 1827, halló valores de tensión y corriente que pasaba a través de unos circuitos eléctricos simples que contenían una gran cantidad de cables. Él presentó una ecuación un poco más compleja que la mencionada anteriormente para explicar sus resultados experimentales. La ecuación de arriba es la forma moderna de la ley de Ohm.
Esta ley se cumple para circuitos y tramos de circuitos pasivos que, o bien no tienen cargas inductivas ni capacitivas (únicamente tiene cargas resistivas), o bien han alcanzado un régimen permanente (véase también «Circuito RLC» y «Régimen transitorio (electrónica)»). También debe tenerse en cuenta que el valor de la resistencia de un conductor puede ser influido por la temperatura.
La ley de Ohm es una ley empírica, válida para muchos materiales en cierto rango de diferencias de potenciales. Empíricamente se ha observado que la ley de Ohm es válida en un amplio rango de escalas de longitud. A principios del siglo XX, se pensaba que la ley de Ohm debía fallar a escala atómica, pero los experimentos no han confirmado esta sospecha. En 2012, por ejemplo varios investigadores mostraron que la ley de Ohm es aplicable a cables de silicio formado por sólo un puñado de cuatro átomos de ancho.
Sin embargo, no todos los materiales la obedecen, los materiales no óhmicos no la siguen, y enventualmente cualquier material sufre disrupción eléctrica para un campo eléctrico suficientemente grande, y en ese régimen la ley de Ohm no se cumple. Los materiales no óhmicos que no siguen la ley de Ohm tienen interés tecnológico para ciertas aplicaciones de ingeniería electrónica.
LEY DE OHM PARA DETERMINAR CORRIENTE ELÉCTRICA (AMPERIOS)
Despejando le ecuación anterior, se encuentran dos ecuaciones más:
LEY DE OHM PARA DETERMINAR VALORES DE RESISTENCIAS (OHMIOS)
LEY DE OHM PARA DETERMINAR VOLTAJE (VOLTIOS)De esta forma, la Ley de Ohm define la unidad de resistencia eléctrica así como también el voltaje y la corriente, haciendo sencillos despejes de las ecuaciones presentadas, siempre y cuando se tengan dos valores conocidos y una sóla incógnita.
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TIPOS DE CONEXIÓNCONEXIÓN SERIEDos o más resistencias se encuentran conectadas en serie cuando al aplicar al conjunto una diferencia de potencial, todas ellas son recorridas por la misma corriente. El esquema de conexión de resistencias en serie se muestra así:
Resistencias conectadas en serie
CONEXIÓN PARALELO
Dos o más resistencias se encuentran en paralelo cuando tienen dos terminales comunes de modo que al aplicar al conjunto una diferencia de potencial, UAB, todas la resistencias tienen la misma caída de tensión, UAB. Una conexión en paralelo se muestra de la siguiente manera:
Resistencias conectadas en paralelo
CONEXIÓN SERIE PARALELO
En una conexión serie paralelo se pueden encontrar conjuntos de resistencias en serie con conjuntos de resistencias en paralelo, como se muestra a continuación:
Resistencias conectadas en serie paralelo ------>
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RESISTENCIAS EN SERIE Y DIVISOR DE VOLTAJE
El divisor de voltaje es una herramienta fundamental utilizada cuando se desean conocer voltajes de resistencias específicas, cuando se conoce el voltaje total que hay en dos resistencias. Es necesario considerar que el divisor de voltaje funciona para analizar dos resistencias, y que si se quieren determinar voltajes de más de dos resistencias utilizando el divisor de voltaje, deberá hacerse sumando resistencias aplicando paso a paso el divisor de voltaje de dos en dos, hasta llegar al número total de resistencias. Esto es muy útil porque en muchas ocasiones no es posible aplicar la Ley de Ohm debido a que sólo se tiene el valor de las resistencias, pero no se conoce el voltaje. Es entonces que se aplica el divisor de voltaje, con las siguientes fórmulas y de acuerdo al esquema mostrado a continuación:
Otra herramienta importante es el divisor de corriente, que funciona para resistencias en paralelo. Sin embargo no fue necesario utilizarla en esta práctica, pues fue en las conexiones en paralelo ya se tenían los voltajes (que eran el mismo de la fuente por tratarse de conexión en paralelo) y los valores de las resistencias, por lo que las corrientes se encontraron fácilmente a través de la Ley de Ohm.
LEYES DE KIRCHHOFF
Las leyes de Kirchhoff son dos igualdades que se basan en la conservación de la energía y la carga en los circuitos eléctricos. Fueron descritas por primera vez en 1845 por Gustav Kirchhoff. Son ampliamente usadas en ingeniería eléctrica.
Ambas leyes de circuitos pueden derivarse directamente de las ecuaciones de Maxwell, pero Kirchhoff precedió a Maxwell y gracias a Georg Ohm su trabajo fue generalizado. Estas leyes son muy utilizadas en ingeniería eléctrica e ingeniería eléctronica para hallar corrientes y tensiones en cualquier punto de un circuito eléctrico.
Esta ley también es llamada ley de nodos o primera ley de Kirchhoff y es común que se use la sigla LCK para referirse a esta ley. La ley de corrientes de Kirchhoff nos dice que:
En cualquier nodo, la suma de las corrientes que entran en ese nodo es igual a la
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suma de las corrientes que salen. De forma equivalente, la suma de todas las
corrientes que pasan por el nodo es igual a cero
Esta fórmula es válida también para circuitos complejos:
La ley se basa en el principio de la conservación de la carga donde la carga en couloumbs es el producto de la corriente en amperios y el tiempo en segundos.
Densidad de carga variante
La LCK sólo es válida si la densidad de carga se mantiene constante en el punto en el que se aplica. Considere la corriente entrando en una lámina de un capacitor. Si uno se imagina una superficie cerrada alrededor de esa lámina, la corriente entra a través del dispositivo, pero no sale, violando la LCK. Además, la corriente a través de una superficie cerrada alrededor de todo el capacitor cumplirá la LCK entrante por una lámina sea balanceada por la corriente que sale de la otra lámina, que es lo que se hace en análisis de circuitos, aunque cabe resaltar que hay un problema al considerar una sola lámina. Otro ejemplo muy común es la corriente en una antena donde la corriente entra del alimentador del transmisor pero no hay corriente que salga del otro lado.
Maxwell introdujo el concepto de corriente de desplazamiento para describir estas situaciones. La corriente que fluye en la lámina de un capacitor es igual al aumento de la acumulación de la carga y además es igual a la tasa de cambio del flujo eléctrico debido a la carga (el flujo eléctrico también se mide en Coulombs, como una carga eléctrica en el SIU). Esta tasa de cambio del flujo , es lo que Maxwell llamó corriente de desplazamiento :
Cuando la corriente de desplazamiento se incluye, la ley de Kirchhoff se cumple de nuevo. Las corrientes de desplazamiento no son corrientes reales debido a que no constan de cargas en movimiento, deberían verse más como un factor de corrección para hacer que la LCK se cumpla. En el caso de la lámina del capacitor, la corriente entrante de la lámina es cancelada por una corriente de desplazamiento que sale de la lámina y entra por la otra lámina.
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Esto también puede expresarse en términos del vector campo al tomar la Ley de Ampere de la divergencia con la corrección de Maxwell y combinando la ley de Gauss, obteniendo:
Esto es simplemente la ecuación de la conservación de la carga (en forma integral, dice que la corriente que fluye a través de una superficie cerrada es igual a la tasa de pérdida de carga del volumen encerrado (Teorema de Divergencia). La ley de Kirchhoff es equivalente a decir que la divergencia de la corriente es cero, para un tiempo invariante p, o siempre verdad si la corriente de desplazamiento está incluida en J.
Ley de tensiones de Kirchhoff
Ley de tensiones de Kirchhoff, en este caso v4= v1+v2+v3. No se tiene en cuenta a v5 porque no forma parte de la
malla que estamos analizando.
Esta ley es llamada también Segunda ley de Kirchhoff, ley de lazos de Kirchhoff o ley de mallas de Kirchhoff y es común que se use la sigla LVK para referirse a esta ley.
En un lazo cerrado, la suma de todas las caídas de tensión es igual a la tensión
total suministrada. De forma equivalente, la suma algebraica de las diferencias de
potencial eléctrico en un lazo es igual a cero.
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De igual manera que con la corriente, los voltajes también pueden ser complejos, así:
Esta ley se basa en la conservación de un campo potencial de energía. Dado una diferencia de potencial, una carga que ha completado un lazo cerrado no gana o pierde energía al regresar al potencial inicial.
Esta ley es cierta incluso cuando hay resistencia en el circuito. La validez de esta ley puede explicarse al considerar que una carga no regresa a su punto de partida, debido a la disipación de energía. Una carga simplemente terminará en el terminal negativo, en vez de el positivo. Esto significa que toda la energía dada por la diferencia de potencial ha sido completamente consumida por la resistencia, la cual la transformará en calor. Teóricamente, y, dado que las tensiones tienen un signo, esto se traduce con un signo positivo al recorrer un circuito desde un mayor potencial a otro menor, y al revés: con un signo negativo al recorrer un circuito desde un menor potencial a otro mayor.
En resumen, la ley de tensión de Kirchhoff no tiene nada que ver con la ganancia o pérdida de energía de los componentes electrónicos (Resistores, capacitores, etc. ). Es una ley que está relacionada con el campo potencial generado por fuentes de tensión. En este campo potencial, sin importar que componentes electrónicos estén presentes, la ganancia o pérdida de la energía dada por el campo potencial debe ser cero cuando una carga completa un lazo.
CAMPO ELECTRICO Y POTENCIAL ELECTRICO
La ley de tensión de Kirchhoff puede verse como una consecuencia del principio de la conservación de la energía. Considerando ese potencial eléctrico se define como una integral de línea, sobre un campo eléctrico, la ley de tensión de Kirchhoff puede expresarse como:
Que dice que la integral de línea del campo eléctrico alrededor de un lazo cerrado es cero.
Para regresar a una forma más especial, esta integral puede "partirse" para conseguir el voltaje de un componente en específico.
VII. SOLUCION DEL PROBLEMA
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Para poder realizar el cañon de gauss fue necesario primero realizar un elevador
de voltaje con la finalidad de que el proyectil tenga mucho mayor aceleración,
velocidad y por lo tanto recorra una mayor distancia
Para esto realizamos un circuito eléctrico donde lo graficamos de la siguiente
manera:
AQUÍ FALTA UN PROBLEMA SOBRE CORRIENTE Y VOLTAJE POR ESO
PONDRE EL FLORO SOBRE LEY DE OHM Y
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KIRCHHOFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFF
FFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFFF
JAVIER ESTA ES TU PARTE SOLLO HAZ ESTO Y LO MANDAS AL GRUPO
PARA QUE JESUS Y ANDRES HAGAN LAS DIAPOS!!!
Después de lo aprendido y con todo el conocimiento plasmado, podemos dar
respuesta a la problemática, que el cañón de gauss, genera en su bobina una gran
corriente, lo cual genera un campo magnético que atrae al proyectil al centro
desde el borde donde está situado y este adquiere una aceleración yes expulsado
a gran velocidad, esta depende de la potencia, del números de vueltas de
rebobinado, y la carga que se le pueda dar para que genere su campo magnético,
este será útil como un arma casera, o en trabajos aun más elaborados como
envíos rápidos, mencionado anteriormente, los temas vistos en clase son claros,
la energía almacenada e impulsada, el campo magnético generado etc.
VIII. RESULTADOS
Se pudo apreciar que el disparo del cañón resulto, solo que no tal la aceleración
esperada, debido a materiales y la carga que se alamacena, pero como parte
experimental, resulto el experimento.
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IX. CONCLUSIONES
Se puede concluir de este trabajo teórico-práctico que diseñar un cañón de gauss,
no es tan complicado y que incluso la teoría necesaria para comprender su
funcionamiento es relativamente sencilla, el cañón genera su aceleración según la
potencia que se la da (numero de vueltas de la bobina) y la corriente para generar
su campo magnético.
X. RECOMENDACIONES
Las recomendaciones para este proyecto es que se debe tener identificadas las
partes del proyecto, las cargas que reciben y con cuales se deben trabajar para
tener un buen funcionamiento y no tener sobrecalentamiento o algún cruce.
Ya que se trabaja con energía, se debe tener cuidado con las descargas e incluso
el accionar del cañon y función de cada pieza, por si se presenta algún problema
con uno solo, puede afectar a los demás como conjunto.
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XI. BIBLIOGRAFIA
ikkaro.com. Madrid – España. 12 de Enero del 2006. Disponible en
http://www.ikkaro.com/book/export/html/60
wikipedia.org. Lima – Perú. 28 de Octubre del 2013. Disponible en
http://es.wikipedia.org/wiki/Ca%C3%B1%C3%B3n_Gauss
imrishale.com. Madrid – España. 11 de Abril del 2007. Disponible en
http://www.imrishale.com/blog/2007/04/11/canon-gauss-casero
http://museodelaciencia.blogspot.com. Sur América. 23 de Octubre del
2007. Disponible en
http://museodelaciencia.blogspot.com/2007/10/construyendo-un-caon-
gauss.html
http://sistemasembebidos.com.ar. Buenos Aires – Argentina. 23 de Agosto
del 2010. Disponible en http://sistemasembebidos.com.ar/foro/index.php?
topic=1159.0
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XII. ANEXOS
Proyecto Cañon de Gauss
En esta imagen obeservamos cuadno el proyectil es lanzado por la bobina
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