3 análisis de tensiones
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Clase analisis de tensionesTRANSCRIPT
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9/16/2010
M. Hube 1
1M. HubeICE 1302 2-2010
3. Anlisis de Tensiones
3.1 Concepto de tensiones.3.2 Ecuaciones de equilibrio.3.3 Transformacin de coordenadas.3.4 Tensiones y direcciones principales.3.5 El crculo de Mohr para el caso plano.
2
3.1 Concepto de Tensiones
ICE 1302 2-2010 M. Hube
1Fr
2Fr
4Fr
iFr
3Fr
Fr
n
1Fr
2Fr
3Fr
Plano de corte
: Fuerza de interaccin por unidad de rea A
Consideremos un cuerpo sometido a un sistema de fuerzas en equilibrio.
Se define el vector tensin en un punto AFT
An
=
rr
0lim (Fuerza/rea)
Expresando el vector por componentes kTjTiTT nznynxn ++=r
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M. Hube 2
3ICE 1302 2-2010 M. Hube
Si hacemos calzar el eje x con el vector normal.
Vectorialmente
Tensin normal
Direccin del vector normal
kjiT xzxyxn ++=r
AFx
Ax
=
r
0limi
1Fr
2Fr
3Fr
jk
A Fr
Direccin de la tensin
Definimos
AFy
Axy
=
r
0lim
AFz
Axz
=
r
0lim
Tensiones tangencialeso de corte
4ICE 1302 2-2010 M. Hube
El estado de tensiones de un punto se expresa con el siguiente elemento elemento diferencial
y
xxy i
xz
z
yxyz
zy
zx
Cara positiva: superficie cuya normal coincide con los vectores unitarios .
j
k
Cara negativa: superficie cuya normal es opuesta a los vectores unitarios .
k,j,i
k,j,i
dxdz
dy
x
y
z
xy yx
xz zx
yz zy
Tensiones normales
Tensiones tangencialeso de corte
-
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M. Hube 3
5ICE 1302 2-2010 M. Hube
Convencin de signos para las tensiones
En cara positiva la tensin acta en direccin positiva de los ejes.En cara negativa la tensin acta en direccin negativa de los ejes.
Tensin positiva
Tensin negativa
Caso contrario al anterior
xj
ki
Tensiones positivas Tensiones negativas
xzy
yx
xz
xzzy
yx
6ICE 1302 2-2010 M. Hube
Las tensiones se pueden expresar como un tensor
=
zzyzx
yzyyx
xzxyx
=
333231
232221
131211
ij
Caso de Tensiones Planas
Cuando existen tensiones asociadas solo a 2 direcciones, podemos eliminar una direccin.
=
yyx
xyx
=
2221
1211
ij
Notacin indicial
Ejemplos PlacaMuro
El tensor de tensiones es simtrico
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7ICE 1302 2-2010 M. Hube
Y,X
3.2 Ecuaciones de Equilibrio
Estudiaremos el equilibrio para el caso de tensiones planas
x
dxx
xyxy
+
dyyyx
yx
+
dyy
yy
+
xy
yxy
dx
dy
x
y Supongamos tambin la existencia de fuerzas por unidad de volumen
0=+
+
Yyx
yxy
yxxy =
dxx
xx
+
0=+
+
X
yxyxx centroM
yF
xF
8ICE 1302 2-2010 M. Hube
Para el caso 3D se puede demostrar
0=+
+
+
Xzyxzxyxx
0=+
+
+
Y
zyxzyyxy
0=+
+
+
Zzyx
zyzxz
zxxz =
yxxy = Reciprocidad de las tensiones tangenciales
zyyz =
Usando notacin indicial
0=+ ij,ji x ndices repetidos en una variable (o en una multiplicacin de variables) implican sumatoria La coma indica derivada respecto a la coordenada especificada despus de la coma.
133122111111 xx ,,,j,j +++=+
1=iPara
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M. Hube 5
9
3.3 Transformacin de Coordenadas
ICE 1302 2-2010 M. Hube
Caso 2D
2sin2cos22' xy
yxyxx +
+
+=
2sin2cos22' xy
yxyxy
+=
2cos2sin2'' xy
yxyx +
=
xyx
xy
y
x
x
xy
y
Supongamos conocido el estado de tensiones segn los ejes cartesianos. Queremos conocer el estado de tensiones en un plano de orientacin cualquiera.
xdA
xF
yF
)2/( pi +X
10
Ejemplo 3.1
ICE 1302 2-2010 M. Hube
Se tiene el estado de tensiones que se indica. Determinar el estado de tensiones en ejes rotados a 30respecto al eje x.
2kgf/cm50=xy2kgf/cm100=x
2kgf/cm50=y
50
100
50
2kfg/cm201960sin5060cos2
501002
50100.
'x =
++
=
2kgf/cm803060sin5060cos2
501002
50100.
'y =+
+
=
2kg/cm958960cos5060sin2
50100.
'y'x =
+=
Solucin:
20.1980.30 95.89
= 30
20.19 80.30
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11ICE 1302 2-2010 M. Hube
Caso 3D
xx
y
z
xy
xzz
zy
zx
y
yzyx
x
y
z
Supongamos conocido el estado de tensiones segn los ejes cartesianos. Queremos conocer el estado de tensiones en un plano de orientacin cualquiera.
n
nlnm
Plano de rea y vector normal n
Definamos 2 vectores y contenidos en el plano inclinado
0 = ln0 =mn0 =ml
l m
knjninn zyx ++=
kljlill zyx ++=kmjmimm zyx ++=
Los 3 vectores cumplen
zdA
xdA
ydA
ndA
La relacin de reasxnx ndAdA =
yny ndAdA =
znz ndAdA =
12ICE 1302 2-2010 M. Hube
[ ]
=
z
y
x
zzyzx
yzyyx
xzxyx
zyxn
n
n
n
nnn
jijin nn =
nF
Realizando equilibrio
nntn =
lF [ ]
=
z
y
x
zzyzx
yzyyx
xzxyx
zyxnl
lll
nnn
lntnl
=
mF [ ]
=
z
y
x
zzyzx
yzyyx
xzxyx
zyxnm
m
m
m
nnn
mntnm
=
[ ] [ ]mlnntnmnln
~
=
Matricialmente
El tensor de tensiones en las direcciones TT xyztnlm =
=
mmlmn
lml
nmnln
nlm
ln
=
zzz
yyy
xxx
mlnmlnmln
T Matriz de rotacin
jijinl ln =
jijinm mn =
jlklikij TT =
mln ,,
-
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13ICE 1302 2-2010 M. Hube
Para el caso particular en 2D
i
nj
mjsenin cos +=
jisenm cos +=
=
cossinsincos
T
TT xyt
nl =
=
yyx
xyxxy
Luego
22'
sincossin2cos yxyxx ++=
22'
coscossin2 yxyxy sen +=
( ) cossinsincoscos 22' yxyxxy sen ++=
Obtenemos las mismas ecuaciones que antes
14
3.4 Tensiones y Direcciones Principales
ICE 1302 2-2010 M. Hube
Caso 2D
x
xy
y
Para un estado de tensiones plano, existe un ngulo de rotacin donde la tensin es mxima.
2sin2cos22' xy
yxyxx +
+
+=
0' =
dd x
yx
xy
=
22tan 1
012 =
( )222,1 22 xyyxyx
+
+=
En la direccin de las tensiones principales la tensin de corte es cero.
xy
y
y
x x
11
1
2
2
Tensiones principales
212pi +=
-
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15ICE 1302 2-2010 M. Hube
Esfuerzo de Corte Mximo
xy
yx
22tan 3
=
La direccin de corte mximo est orientada a 45% de la direccin principal
2cos2sin2 xy
yx'y'x +
=
0'' =
dyx
( )22max 2 xy
yx
+
=
12tan2tan 13 =
Adems
13 22 413pi +=
11
1
2
2
o4513 += max
Direccin principal Direccin de corte mximo
La tensiones normales en esta direccin son iguales
16
Ejemplo 3.2
ICE 1302 2-2010 M. Hube
Determinar las tensiones y direcciones principales para el estado de tensiones siguiente.
2kgf/cm50=xy
2kgf/cm100=x2kgf/cm50=y
50
100
50
Solucin:
( )22
2,1 50250100
250100
+
+=2
1 kg/c14.115 m=2
2 kg/c14.65 m=
( )22
max 50250100
+
+= 2max kg/cm14.90=
501001002tan 1 +
= = 85.161= 15.732
Tensin mxima
Corte mximo
)50(2501002tan
+= = 15.283
14.11514.65
14.65 14.11585.16
14.90
0.25
15.28
0.25 0.25
0.25
-
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17ICE 1302 2-2010 M. Hube
Caso 3D
Tenemos que buscar una plano donde los esfuerzos tangenciales sean cero.
0 = nntn
0 == nl tnl 0 == nmtnm
nn = Problema de valores y vectores propios
( ) 0det = I
321 ,, Tensiones principales
Luego
Las direcciones principales son los vectores propios asociados a cada direccin
( ) 0 = nILa solucin no trivial se obtiene resolviendo
Tensin de corte mxima ( )lnmax t Sujeto a lnt 2
31
=max
18
Ejemplo 3.3
ICE 1302 2-2010 M. Hube
Determinar las tensiones y direcciones principales para el siguientes estado de tensiones.
=
800005050050100
xy
14.1151 =
14.652 =
85.16
Solucin:
[ ]100 =tm23 kg/cm80=
21 kg/c14.115 m=
22 kg/c14.65 m=
[ ]0290.0957.0 =tn[ ]0957.0290.0 =tl
Tensiones principales plano xy
-
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M. Hube 10
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3.5 El Crculo de Mohr para el caso plano
ICE 1302 2-2010 M. Hube
De la ecuacin de transformacin de coordenadas
2sin2cos22' xy
yxyxx +
=
+
2cos2sin2'' xy
yxyx +
=
( ) ( )222''
2
' 22 xyyx
yxyx
x
+
=+
+ Ecuacin de un crculo
y
( )2222 xy
yxR
+
=
R1
2
max
C
2yxC
+=Centro
Radio
x
Dimetro representa un estado de tensiones
RC +=1
RC =2
20ICE 1302 2-2010 M. Hube
Convencin de signos
Las tensiones en 3D tambin se pueden representar utilizando 3 crculos de Mohr. Esto no lo veremos en el curso.
Para
xy
x
y
0>xy
Se dibuja hacia abajo de x
Para 0
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Ejemplo 3.4
ICE 1302 2-2010 M. Hube
Dibujar el crculo de Mohr para el siguiente estado de tensiones2kgf/cm50=xy2kgf/cm100=x 2kgf/cm50=y
100
50
14.652 = 50
14.90max =
25
50
14.1151 =
32
12
14.11514.65
14.65 14.115= 85.161
14.90
0.25
= 15.283
0.25 0.25
0.25
50
100
50