correlaciones para transferencia de calor convectivo
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Correlaciones Para Transferencia de Calor ConvectivoTRANSCRIPT
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Cálculo de coeficientes de transferencia de calor
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Pasos importantes para el cálculo de los coeficientes
Convección natural o forzada ?
Geometría? Flujo interno o flujo externo?
Qué tipo de régimen?
Seleccionar ecuación para cálculo
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Correlaciones Para transferencia de calor
convectivo
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Convección Natural
Placas verticales
Pared caliente
Ts
T∞
x
y
Fluido
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Smith and Beckmann1 midieron la temperatura y la velocidad del aire a diferentes distancias de la placa vertical y encontraron variaciones significativas en ambas cantidades.
1. E. Smith and W. Beckmann. Tech. Mech. U. Thermodynamik, 1, 341 and 391 (1930)
Las condiciones de la placa eran: L=12.5 cm, Ts= 65°C T∞=15°C
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Placas planas
2 casos limitantes
Temperatura constante en la superficie Flux de calor constante
Ostrach2 Sparrow and Gregg3
2. S. Ostrach, NACA Report 1111, 19533. E.M. Sparrow and J.L. Gregg. Trans A.S.M.E., 78, 435 (1956)
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Aproximación de Ostrach: Temperatura constante en la superficie de la pared
4/1
4(Pr)
x
xGrfNu
L
xLL dxhh0
1 Calor promedio transferido por una superficie vertical
dxxTgfLkh
L
L
0
4/14/1
24(Pr)
4/1
24(Pr)
34
Tgf
LkhL
4/1
4(Pr)
34
GrfNuL
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Convección de calor adyacente a la placa vertical• Las propiedades del fluido deben evaluarse a la temperatura de película Tf.
En convección libre se presenta flujo turbulento en la capa límite. La transición ente flujo laminar y flujo turbulento en convección libre está determinada por:
indica transición. Ra es el número de Raleigh
2
TTT s
f
910Pr tt RaGr
2
27/816/9
6/1
Pr)/492.0(1387.0825.0
L
LRaNu 9/4
4/1
Pr)/492.0(1670.068.0
L
LRaNu
Régimen turbulento y laminar Régimen laminar . RaL<109
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Cilindros verticales
Para cilindros planos es posible utilizar las correlaciones presentadas para una placa vertical cuando los efectos de curvatura no son muy grandes, es decir:
Lo que físicamente representa el límite donde el grosor de la capa límite es muy pequeña comparada con el diámetro del cilindro, D.
4/1
35
LGrLD
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Placas HorizontalesSe tiene la discriminación de si el fluido esta frío o caliente respecto a la superficie de la placa.
Si la superficie está caliente respecto al fluido.
Si la superficie está fría respecto al fluido.
Para estas correlaciones es necesario usar la temperatura de película Tf para evaluar las propiedades del fluido. L es la relación entre el área superficial de la placa y su perímetro
75 10210 xRaL 4/154.0 LL RaNu
107 103102 xRax L 3/114.0 LL RaNu
105 102103 xRax L 4/127.0 LL RaNu
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Para placas horizontales inclinadas un ángulo θ con la vertical se deben usar las siguientes ecuaciones.
Para régimen turbulento g se modifica como gcosθ. Para régimen laminar las correlaciones se utilizan normalmente.
2
27/816/9
6/1
Pr)/492.0(1387.0825.0
L
LRaNu
9/4
4/1
Pr)/492.0(1670.068.0
L
LRaNu
Régimen laminar y turbulento
Régimen laminar
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Cilindros HorizontalesPara cilindros lo suficientemente largos que los efectos finales son insignificantes
Con un número de Raleyg en el rango:
Existe otra ecuación más simple en términos de coeficientes variables
2
27/8
6/1
Pr)/559.0(1387.060.0
D
DRaNu
125 1010 DRa
nDD CRaNu
Debe utilizarse la Temperatura de superficie Para calcular las propiedades del fluido
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Esferas
4/143.02 DD RaNu
Esta correlación puede ser utilizada en el caso de que y 1Pr 4/11 DRa
Nótese que RaD es casi cero. La transferencia de calor de la superficie de la esfera al medio es por conducción. Este problema se debe resolver haciendo que el valor límite para NuD es igual a 2.
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Cajas Rectangulares
•La transferencia de calor depende del ángulo de inclinación, del radio aparente H/L y de Los parámetros Pr y RaL . •T1 es la temperatura de la superficie más caliente, T2 es la temperatura de la superfice más fría. Las propiedades del fluido están evaluadas respecto a la temperatura de superficie Tf.
•El flux de calor convectivo es expresado como
)( 21 TThAq
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Caso 1. θ=0
Para la superficie inferior caliente:
Cuando θ=180° la superficie superior esta caliente. La transferencia se da por conducción. NuL=1
1700)( 213
TTgLRaL
074.03/1 Pr069.0 LL RaNu
95 107103 xRax L
1700LRa
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Caso 2. θ=90° 4/128.0
Pr2.0Pr18.0
LHRaNu LL
Cuando Pr)2.0Pr/(10,10Pr10,2/1 353 RaLLH
4/128.0
Pr22.0Pr22.0
LHRaNu LL
Cuando 105 10,10Pr,10/2 LRaLH
3.0012.04/1 )/(Pr42.0 LHRaNu LL
Cuando 744 1010,102Pr1,40/10 RaLxLH
3/1046.0 LL RaNu
96 1010,20Pr1,40/10 RaLLHCuando
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Caso 3. 0<θ<90°
• Las siguientes correlaciones son para cuando H/L>12
Cuando
Cuando
1
5830cos
cos)8.1(17081
cos1708144.11
3/16.1
L
LLL
RaRa
senRa
Nu
700,12/ LH
4/1)( senNuNu LvL
9070,12/ LH
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Flujo laminarSuposiciones
•El perfil de velocidad es parabólico y completamente desarrollado antes del intercambio de calor
•Todas las propiedades del fluido son constantes.
•La temperatura de superficie es constante durante la transferencia de energía.
Convección Forzada
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Perfil de velocidad
Ecuación de energía en coordenadas cilíndricas en estado estacionario, dirección radial:
Condiciones iniciales: T=Te en x=0 en 0≤ r ≤ R T=Ts en x>0 en R=r en x>0, r=0
La solución de la ecuación toma la forma:
2
max 1Rrvvx
avgvv 2max
rTr
rRxT
Rrvavg
1122
0
rT
0
2expn avg
nnes
e
Rx
RvRrfc
TTTT
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nn Rrfc ,
Son coeficientes que se evalúan usando las condiciones de frontera
)/)(/)(/(4
/4
xDkcDvrR pavgvavg
PeDx
xD/4
/PrRe4
Pe es el número de Peclet. Otro parámetro encontrado en convección forzada laminar es el número de Graetz, Gz
para Twall= cte
para q/Awall =cte
valores límite
PexDGz
4
658.3xNu
364.34xNu
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14.03/1
86.1
w
bD L
DPeNu
Sin embargo existe una correlación formulada por Sieder-Tate para el número de Nu para convección forzada.
Flujo Turbulento
1. n= o.4 si el fluido está caliente. n=0.3 si el fluido está frío.
2. Todas las propiedades del fluido son evaluadas a la media aritmetica de la
temperatura.
3. El valor de ReD debe ser > 104
4. Pr está en el rango 0.7< Pr <100
5. L/D = 60
nDDNu PrRe023.0 8.0
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Existen otras correlaciones que usan el número de Stanton St en lugar de Nu.
1. ReD y Pr son evaluados a la temperatura de pelicula. St es evaluado a la temperatura del
fluido.
2. ReD, Pr y L/D deben ser evaluados entre los siguientes límites:
ReD>104 0.7<Pr<160 y L/D>60
Para fluidos que tienen un numero de Prandtl muy grande como los aceites se utiliza la siguiente ecuación.
1. Todas las propiedades del fluido excepto son evaluadas a la temperatura del fluido.2. ReD > 104
3. 0.7 <Pr < 170004.L/D > 60
3/22.0 PrRe023.0 DSt
14.03/22.0 PrRe023.0
w
bDSt
w
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Flujo paralelo a superficies planas.
• Para flujo laminar
• Para flujo turbulento
• Para flujo turbulento en capa límite
Convección Forzada para flujo externo
3/12/1 PrRe332.0 xxNu
3/12/1 PrRe664.0 LLNu
3/15/4 PrRe0288.0 xxNu 3/15/4 PrRe036.0 LLNu
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Cilindros en flujo cruzado
Números locales en cilindros cilculares a bajos números de Reynolds
Números locales en cilindros cilculares a altos números de Reynolds
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Nu vs Re para cilindrosPr=1
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3/1PrRenD BNu
5/48/5
4/13/2
3/12/1
282000Re1
Pr/4.01
PrRe62.03.0
DD
DNu
Cuando ReDPr >0.2 se usa la siguiente correlación:
Donde B y n son funciones del número de Reynolds y se relacionan en la siguiente tabla:
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Esferas simples
Coeficientes de transporte de calor convectivo a varias posiciones relativas al punto de estancamiento
NuD vs ReD para flujo de aire pasando por una esfera. 0.71< Pr<380, 3.5<ReD<7.6x104
1< µ∞/ µs<3.2. Todas las propiedades son evaluadas a la T∞ menos µs que se evalúa a la temperatura de la superficie.
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La correlación usada para esferas es:
Cuando se modelan gotas de líquido como esferas se utiliza la siguiente correlación
4/14.03/22/1 /PrRe06.0Re4.02 sDDDNu
3/12/1 Re06.0Re6.02 DDDNu
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Banco de Tubos en flujo cruzadoLos Bancos de tubos pueden ser encontrados en intercambiadores de calor donde el coeficiente de transferencia de calor es afectado por el arreglo de tubos y el espacio entre ellos. Es por esto que se trabaja con el diámetro equivalente.
Donde SL es la distancia de centro a centro entre los tubos paralelos al flujo. ST es la distancia de centro a centro entre los tubos normales al flujo.
DDSSD TL
eq
)4/(4 2
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Transferencia de calor convectivo intercambiado entre líquidos en flujo laminar
Transferencia de energía y pérdidas por fricción para líquidos en régimen laminar y de transición.
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Sensación térmica de temperatura equivalente (wind-chill equivalent
temperature).