2015

APUNTES DECÁLCULO(en varias variables)

x

f

yx yx

||y|| |sen |f

y

xa+hv

a

v

f (a+hv)

f (a) ML

M

mL

m

D

f(x,y)

a

b

y

x

y=c(x) y=d(x)

z z=q(x,y)

z=p(x,y)

V

a

(x)

c (x)

b

y

x

d

D

xy

z

B

S

uv

2

2

Pepe Arandahttp://jacobi.fis.ucm.es/pparanda

Departamento de Métodos Matemáticos

Facultad de Físicas. UCM

https://www.ucm.es/ft2mm

Cálculo (2014-2015). Grupo C

ÍndiceBibliografía

Sobre estos apuntes

1. Conceptos básicos

1.1 El espacio R

n. Rectas y planos. Abiertos y cerrados. 1

1.2 Gráficas de funciones escalares 4

1.4 Límites y continuidad en R

n7

2. Cálculo diferencial en R

n

2.1 Derivadas de campos escalares 9

2.2 Campos vectoriales. Regla de la cadena 14

2.3 Extremos de funciones escalares 19

2.4 Funciones implícitas e inversas 23

3. Integrales múltiples

3.1 Integrales dobles 25

3.2 Integrales triples 30

4. Integrales de línea

4.1 Integrales de campos escalares a lo largo de curvas 33

4.2 Integrales de línea de campos vectoriales 35

4.3 Integrales de gradientes y teorema de Green 37

5. Integrales de superficie

5.1 Definiciones y cálculo 41

5.2 Teoremas de la divergencia y Stokes 44

Problemas I-IX

Bibliografía

[MT] J. E. Marsden y A. J. Tromba. Cálculo Vectorial. Ed. Addison-Wesley[R] J. Rogawski. Cálculo Varias Variables. Ed. Reverte[St] S. Stein. Cálculo y geometría analítica. Ed. McGraw-Hill[LHE] Larson-Hostetler-Edwards. Cálculo II (7a ed). Ed. Pirámide, 2003.[A] T. Apostol. Calculus. Ed. Reverté

En todas las asignaturas que imparto suelo elaborar apuntes. Esto tiene la ventaja de precisar qué se va aexplicar durante el curso. Además permite al estudiante no estar todo el rato pendiente de copiar lo quese escribe en la pizarra y permite al profesor remitirse a ellos cuando no hay tiempo (ni se cree adecuado)entrar en detalles de demostraciones. Pero tiene sus desventajas. La existencia de apuntes incita a noutilizar casi otros libros, que tratan los diferentes temas con más extensión y rigor, o con más ejemplos,o más aplicaciones. Tampoco se ven otras notaciones distintas que pueden sorprender en otros cursos.Recomiendo, pues, consultar varios libros. Esta asignatura (a diferencia de otras para las que he escritoapuntes) sí tiene un gran texto al que remitirse y del que he extraido buena parte de varios temas: elMarsden-Tromba. Un libro serio, pero también con muchos ejemplos y aplicaciones. Algunos quizásprefieran libros algo más elementales, como los tres siguientes [R], [St] o [LHE]. Me gustan en ese orden,pero el [R] no está en la biblioteca de Físicas de la UCM (aunque es fácil de encontrar en librerías). Del[St] hay un par de ejemplares (pero ya está descatalogado). Del [LHE] hay bastantes en la biblioteca(aunque las edciones posteriores a la venta cada vez tienen más colores y lo que me parece más ‘paja’).Y no puede faltar en una bibliografía de esta asigntura un clásico como el [A].

Sobre el contenido de estos apuntes

Los apuntes tienen dos grandes bloques de tamaño similar: el cálculo diferencial en Rn, formado por elcapítulo 1 y el extenso 2 (los preguntados en el parcial), y el cálculo integral en Rn de los 3, 4 y 5.En concreto, en el 1 se introducen los conceptos básicos (vectores y sus operaciones), se repasan lasrectas y planos, se presentan las gráficas de funciones de dos variables y se estudia la continuidad.En la sección 2.1 se presentan las derivadas de los campos escalares, la diferencial y Taylor de orden 2.En 2.2 se introducen ya las funciones y campos vectoriales (y sus operadores) y la regla de la cadena. Seaplaza a 2.3 el estudio de extremos (y de los multiplicadores de Lagrange). Y se acaba el capítulo en 2.4con los más sutiles teormas de la función inversa e implícita.La sección 3.1 estudian las integrales dobles y sus cambios de variable. En 3.2 se ven las triples y seintroducen las coordenadas cilíndricas y esféricas.4.1 trata las integrales de línea de campos escalares y 4.2 las de campos vectoriales. En 4.3 se estudianya los campos conservativos y el teorema de Green (que en otros textos se ven junto con Stokes).El último capítulo (el 5) se dedica a las integrales de superficie (de campos escalares y vectoriales) y seacaban los apuntes con los teoremas de Gauss y de Stokes.Las aproximadamente 60 horas reales de clase de un curso las distribuyo más o menos así entre los 5capítulos: 10 para el 1, 20 para el 2, 9 para el 3, 12 para el 4 y 9 para el 5.La base necesaria para seguir estos apuntes es simplemente dominar un buen Cálculo en una variable:tener claro los conceptos de límite, continuidad, derivada e integral, manejar bien los máximos y mínimos,conocer los desarrollos de Taylor, saber calcular primitivas no muy complicadas (las trigonométricas enparticular), dominar las coordenadas polares... No se suponen conocimientos algebraicos, que se estudianen el grado en Física de la UCM al tiempo que esta asignatura (segundo cuatrimestre de 1�), aunque seciten en letra pequeña términos como base o aplicacón lineal que luego se irán dominando en Álgebra.Casi todos los ejemplos son en R2 y R3 (principalmente en R2: el salto conceptual se da al pasar de 1 a2, más variables plantean sobre todo complicaciones técnicas). Más de una vez aparecen gráficas hechascon el programa Maple (con licencia universal en la UCM) para incitar a los estudiantes a su uso. Losdibujos los hago con el programa libre Inkscape. Las fuentes del texto (más sólidas que las habituales deLATEX) aparecen utilizando el paquete {mathptmx}.

Sobre las versiones de los apuntes

versión 2015: Es la primera vez que imparto completa la asignatura ‘Cálculo’ del grado en Física, y, porlo tanto, esta es la primera versión de estos ‘APUNTES DE CÁLCULO (en varias variables)’.Tenía apuntes manuscritos de gran parte de ella (de clases del viejo Análisis I de los años 80 cuyo segundoparcial era de cálculo en varias variables, pero, al existir Análisis II, los extremos, las inversas e implícitas,las integrales de superficie... se explicaban en esa asignatura). En 2011 di dos meses de Cálculo en uncurso compartido (temas 3 y 4) y elaboré los primeros apuntes para ello. Una versión resumida de granparte del curso la escribí en 2012 para los Métodos Matemáticos de la Ingeniería de Materiales.A lo largo de este curso he debido extender bastante los apuntes de 1, 2.1 y 2.2 de los ingenieros, escribira ordenador del todo las secciones 2.3 y 2.4, retocar los capítulos 3 y 4 y expandir el capítulo 5. E inventarbastantes nuevos problemas (y transcribir otros de los hechos con máquina de escribir).

2012. Primera versión de las ‘Notas de Métodos Matemáticos (ingeniería de materiales)’, asignatura(en su mayor parte de ecuaciones diferenciales) que comienza con 2 capítulos (sólo 5 semanas) de Cálculoen varias variables. Su capítulo 2 (cálculo integral en Rn) incluyó resumidos los apuntes de ‘Integralesmúltiples’ y de ‘Integrales de línea’ elaborados para Cálculo en el 2011. Escribí por primera vez en elordenador su capítulo 1 de cálculo diferencial en Rn y su sección 2.3 de integrales de superficie.

2011. Primera versión a LaTeX de los temas 3 y 4 transcribiendo los apuntes a mano.

años 80 (del siglo XX). Empecé a dar clases en el curso 1978-79 (de Análisis I). Un par de años despuéscomenzaría a pasar a mis estudiantes mis apuntes hechos a mano. Los que tengo en papel y escaneadosdeben ser del 85-86. Pasé la parte de cálculo en una variable hace ya muchos años a ordenador (primeroa Word y luego a LaTeX). Pero la de varias variables estuvo mucho tiempo en el archivador.

[Estos apuntes pueden ser utilizados y citados por cualquierasin ningún problema, siempre que no haga negocio con ellos].

1. Conceptos básicos

1.1 El espacio R

n

. Rectas y planos. Abiertos y cerrados.

El conjunto R

n se define como R

n⌘�

x=(x1, . . . ,xn

) : x

k

2R

.

xpunto

vector

z

y

x

(x,y,z)⇥Otras notaciones para los elementos de R

n son x o ~x .⇤

A cada elemento de R

n le llamaremos indistintamente punto o vector de R

n.Casi todos nuestros ejemplos serán en R

2 o R

3 donde llamaremos x=(x,y) ox=(x,y,z) . Un x2R

2 se puede ver como el punto de coordenadas cartesianas(x,y) o como el vector que une el origen (0,0) con (x,y)

⇥análogo en R

3⇤. R

es caso particular de R

n y a los números reales se les llama a veces escalares.

La suma de vectores x e y se define: x+y =(x1, . . . ,xn

)+(y1, . . . ,yn

)=(x1+y1, . . . ,xn

+y

n

) ,y tiene las mismas propiedades que la suma de números reales: es conmutativa, asociativa, existeel elemento 0=(0, . . . ,0) con x+0=x y el opuesto �x=(�x1, . . . ,�x

n

) con x+(�x)=0 .La diferencia de vectores se define entonces como x�y = x+(�y)=(x1�y1, . . . ,xn

�y

n

) .

El producto de un escalar k2R por un vector x es el vector k x =(kx1, . . . ,kx

n

) , con las

propiedades: k(mx)=(km)x , (k+m)x =kx+mx , k(x+y)=kx+ky , 1x=x , 0x=k 0=0 .

x

y

x+y

–x/2

x–y 2xx–y

En R

2 y R

3 estas dos definiciones tienen claro significado geométrico. Sumaes vector diagonal del paralelogramo de lados x e y . O lo que es lo mismo, esel vector cuya punta es el punto en el que acaba x si llevamos paralelamentesu base al extremo de y . La diferencia la da la otra diagonal. kx es otro vectorque tiene la misma dirección que x y que tiene mismo o distinto sentido queél. Su longitud, además, se ve modificada por el factor |x| .

Todas las propiedades anteriores eran inmediatas de demostrar a partir de las propiedades de R .Un conjunto en el que haya dos operaciones con esas propiedades se llama espacio vectorial

(estos conjuntos se tratan extensamente en el álgebra).Son importantes los vectores de R

n : e1=(1,0, . . . ,0) , . . . , e

n

=(0,0, . . . ,1) , pues todo vector sepuede escribir como una suma de escalares por esos vectores: x=(x1, . . . ,xn

)=x1e1+ · · ·+x

n

e

n

.⇥En idioma algebraico:

�e1, . . . ,en

es la ‘base canónica’ del espacio vectorial de ‘dimensión

n’ (número de elementos de la base) y todo vector se puede escribir como ‘combinación lineal’(suma de escalares por vectores) de esos n elementos

⇤. y

x

z

y

x

i

j

ij

kEn R

2 se suele escribir e1= i=(1,0) y e2= j=(0 ,1) .Y en R

3 , e1= i=(1,0,0) , e2= j=(0,1,0) , e3= k=(0,0,1) .

Otras definiciones que describen longitudes de vectores:

La norma o módulo de x es kxk=q

x

21+· · ·+x

2n

. La distancia de x a y es d(x,y)=kx�yk .⇥Ambas son reales �0 . En R

2 y R

3, kxk es su longitud y d(x,y) la distancia entre los puntos x e y

⇤.

||x–y||

||x||

||x+y||||y||

x

yPropiedades de la norma: kk xk= |k|kxk , kxk=0 , x=0 , kx+ykkxk+kyk .

La última, desigualdad triangular, geométricamente afirma que la longitud de unlado de un triángulo es menor que la suma de las longitudes de los otros dos. Lasdos primeras son de demostración inmediata y probaremos la segunda después dedefinir el producto escalar].

Un vector se dice unitario cuando tiene norma 1. Los vectores i , j y k son unitarios.Dado cualquier x,0 es muy fácil dar un vector unitario con su misma dirección y sentido: x

kxk .

1

Definamos dos importantes productos de vectores: el escalar y el vectorial.

Si x,y2R

n se define el producto escalar de dos vectores como x ·y = x1y1 + · · ·+ x

n

y

n

.⇥Obsérvese que kxk=(x ·x)1/2 y que, por tanto, kxk2= x ·x

⇤.

[El producto escalar de dos vectores es un número real que perfectamente puede ser negativo].[En el caso particular de R , el producto escalar es el producto y kxk pasa a ser el valor absoluto |x| ].

Las siguientes propiedades (menos la última, que demostramos) son fáciles de probar:

x ·y = y ·x , (k x)·y = k (x ·y)= x ·(k y) , x ·(y+z)= x ·y+x ·z , x ·x�0 , |x ·y|kxkkyk .desigualdad de Cauchy-Schwartz"

C-S: Si y=0 es trivial. Sea y,0 y sea el número real k= x·ykyk2 . Entonces:

0(x�ky)·(x�ky)=x·x�2kx·y+k

2y·y=kxk2� |x·y|2

kyk2 ) |x·y|2kxk2kyk2 ) |x·y|kxkkyk .

Probemos ahora la desigualdad triangular:kx+yk2=x·x+2x·y+y·ykxk2+2kxkkyk+kyk2=

�kxk+kyk

�2)kx+ykkxk+kyk .

x

y

f

Hay una forma alternativa de expresar un producto escalar, en términos de la normade los vectores y del ángulo formado por ellos, que a veces resulta ser más útil quela inicial. Del teorema del coseno se deduce (ver Marsden-Tromba):

En R

2 y R

3 es x ·y=kxkkykcosf , con f 2 [0,p] ángulo entre x , y , 0 .

De esto se deduce que x ·y =0 cuando son perpendiculares y que f =arccos x·ykxkkyk .

[ x ·y es, por tanto, el producto de la norma de un vector por la norma de la proyección del otro sobre él].

–2 –11

f

x+y

x

y

Ej 1. Sean x =(1,0)= i e y =(�2 ,1)=�2 i+ j . Entonces es:x+y=(�1 ,1) . 1

2 y=�� 1

2 ,1�

. kxk=1 , kyk=p

5 , kx+yk=p

2 .

Un vector unitario con la dirección y sentido de y es�� 2p

5, 1p

5

�.

x·y=�2⇥como f > p

2 debía ser x·y=kxkkykcosf <0 ; es f =arccos �2p5

⇤. |x·y|=2

p5 =kxkkyk .

Para n=3 , se define el producto vectorial de x=(x1,x2,x3) e y=(y1,y2,y3) como el vector:

x⇥y =

������

i j k

x1 x2 x3y1 y2 y3

������=(x2y3�x3y2) i�(x1y3�x3y1) j+(x1y2�x2y1)k

Propiedades inmediatas de este producto son: x⇥x=0 , x⇥y=�y⇥x .

Entre los vectores de la base canónica se dan las relaciones: i⇥j=k , j⇥k= i , k⇥i= j .

Lo que pasa con estos vectores ocurre en general. El vector x⇥y es perpendicular a x e y

(ver M-T) y tiene el sentido que sugieren esos ejemplos. [El que dice la ‘ley de la mano derecha’: silos dedos apuntan de x hacia y , su producto vectorial tiene el sentido del pulgar]. Además, se tiene:

(x2y3�x3y2)2+(x1y3�x3y1)2+(x1y2�x2y1)2=(x21+x

22+x

23)

2(y21+y

22+y

23)

2�(x1y1+x2y2+x3y3)2

x

f

yx yx

||y|| |sen |f

kx⇥yk2 "=kxk2kyk2�(x·y)2=kxk2kyk2(1�cos2f)) kx⇥yk=kxkkyk|senf | )

La longitud de x⇥y es el área del paralelogramo

que tiene por lados adyacentes a los vectores x e y .

Ej 2. Si x =(1,0,2) , y =(�2 ,1,3) Su producto escalar es x ·y=4 . kxk=p

5 , kyk=p

14 .kx�yk=k(3,�1,�1)k=

p11 nos proporciona la distancia entre los dos puntos x e y .

x⇥y=

������

i j k

1 0 2�2 1 3

������=(0�2) i�(3+4) j+(1�0)k =(�2,�7,1) . Que es perpendicular a x e y :

(1,0,2)·(�2,�7,1)=0 , (�2 ,1,3)·(�2,�7,1)=0 .kx⇥yk=3

p6 nos da el área del parelogramo cuyos lados son los vectores.

2

Rectas y planos

En el curso de Matemáticas, una recta del plano la escribíamos y=mx+b ó y=y0+m(x�x0) ,fijándonos en la pendiente m , la ordenada en el origen b o el punto (x0,y0) por el que pasaba.

p q

v q-p=

x=p+tv

Veamos otras expresiones ahora utilizando vectores. La recta quepasa por los puntos p =(p1, p2) y q =(q1,q2) se puede escribir:

x = p+ t(q�p) o x =(1� t)p+ tq , t2R .⇥Para t2[0,1] , p+t(q�p) describe el segmento que une esos puntos

⇤.

O dado p y el vector dirección v =(v1,v2) : x = p+ tv , o en coordenadas:n

x= p1+tv1y= p2+tv2

.

Ej 3. Describamos paramétricamente de varias formas el segmento que une p=(�2,3) y q=(1,0) .

1

3

–2

v=(3,–3)

En coordenadas cartesianas la recta es y=1�x . De aquí: (t,1�t) , t2 [�2,1] .Usando las expresiones de arriba, como v=q�p=(3,�3) , obtenemos:

p+ tv = (�2+3t,3�3t) , t2 [0,1] .O cambiando los papeles de p y q : q+ t(p�q)=(1�3t,3t) , t2 [0,1] .[Las 2 primeras expresiones describen el segmento, al crecer t , en el mismo sentido y la tercera en el opuesto].

Las ecuaciones vectoriales de las rectas en el espacio son las mismas, pero con 3 coordenadas:⇢

x= p1+tv1y= p2+tv2z= p3+tv3

. Eliminando la t : x�p1v1

= y�p2v2

= z�p3v3

[interpretando que el numeradores 0 si se anula su denominador].

La ecuación general de un plano en el espacio es ax+by+cz=d

[con a,b,c no las tres cero][si d=0 , pasa por el origen]

u

v x=tu+sv

p Si u y v son dos vectores (no múltiplo uno de otro), x=tu+sv , t,s2R

describe el plano que contiene esos vectores y pasa por el origen.x=p+tu+sv es otro plano, paralelo al otroy que pasa por p y los puntos p+u y p+v . n

xx-pp

Un plano queda también determinado conocidos un punto p suyo y

un vector n normal (perpendicular) al plano pues: (x�p)·n =0 .

Si n=(a,b,c) , desarrollando: a(x�p1)+b(y�p2)+ c(z�p3)= 0 ,que podemos poner ax+by+cz=�ap1�bp2�cp3 . Comparando con la ecuación escrita arriba,concluimos que un vector normal a un plano ax+by+cz=d es el vector (a,b,c) .

Ej 4. Demos varias expresiones para la recta que pasa por los puntos p=(1,2,�8) y q=(7,5,1) .Un vector dirección es v=q�p=(6,3,9) , y la recta es: p+ tv = (1+6t,2+3t,�8+9t) , t2R .O con un vector más bonito u=(2,1,3) y q en vez de p : q+tu = (7+2t,5+t,1+3t) , t2R .

Eliminando t , por ejemplo, de la segunda:⇢

x=7+2t

y=5+t

z=1+3t

! x�72 = y�5 = z�1

3 .

Y eligiendo dos pares de términos (nosotros los primero = tercero y segundo = tercero) obtenemosla recta como intersección de dos planos:

3x�21 = 2z�2 , 3y�15 = z�1 , es decir,n 3x�2z=19

3y�z=14 .

Ej 5. Hallemos la ecuación del plano que pasa por p=(3,2,�1) , q=(1,�1,3) y r=(3,�2,4) .Es perpendicular al plano, por ejemplo, (q�p)⇥(r�p) = (�2,�3,4)⇥(0,�4,5) = (1,10,8) .El plano es, por tanto: 1(x�3)+10(y�2)+8(z+1) = 0 , o sea, x+10y+8z=15 .

Más largo es eliminar t y s de x= t(q�p)+s(r�p) =⇢

x=3�2t ! t= 32�

x

2 &y=2�3t�4s s= 3x

8 � y

8�58 & ···

z=�1+4t+5s

O, aún peor, resolver el sistema⇢ 3a+2b�c=d

a�2b+3c=d

3a�2b+4c=d

[imponiendo quepase por los puntos]

···�! a= d

5 , b= 10d

5 , c= 8d

5 .

3

Conjuntos abiertos y cerrados

Entorno de centro a2R

n y radio r>0 es B

r

(a)⌘�

x2R

n : kx�ak<r

[A veces se le llamadisco o bola].

Es un círculo en el plano y una esfera en el espacio, en ambos casos sin borde.[Para n=1 era un intervalo abierto centrado en el punto].

n=2

arB B*Llamaremos entorno perforado o reducido al conjunto B

⇤r

(a)=B

r

(a)�{a} .

El punto a2A es interior al conjunto A⇢R

n si hay algún r tal que el entorno B

r

(a)⇢A .A es abierto si todos sus puntos son interiores, es decir, si A= int A⌘{x interiores a A} .p2R

n es punto de acumulación de A si en todo entorno de p hay infinitos puntos de A .A es cerrado si contiene a todos sus puntos de acumulación , R

n�A es abierto (teorema).Frontera o borde de A es ∂A⌘

�x : 8r , B

r

(x) contiene puntos de A y de R

n�A

.

El cierre de A es el conjunto A= int A[∂A . A es un conjunto cerrado (teorema).A es acotado si existe M2R con kxk<M 8x2A . A es compacto si es cerrado y acotado.

[La demostración del primer teorema es la misma que se vió en R , y si p es de acumulaciónde A o pertenece a ∂A si en cualquier entorno suyo hay, además de los infinitos puntos de A ,otros que no son de A , o pertenece int A si para algún r todos son de A ].[Intuitivamente, A es abierto cuando no contiene a su frontera, y cerrado cuando lo hace].

a b

c

d

M

Ej 6. El producto cartesiano de intervalos abiertos (a,b)⇥(c,d) (rectángulo sin borde)es un conjunto A abierto en R

2: para cualquier a del conjunto hay un B

r

(a)⇢A

(por ejemplo, si r es el mínimo de las distancias a los 4 lados). A no es cerradopues los puntos de ∂A son de acumulación y no son de A . Como su frontera ∂A

son los 4 lados, es A=[a,b]⇥[c,d] . A no es abierto (los puntos de ∂A no soninteriores) y es cerrado, pues sus puntos de acumulación son los puntos de A ode ∂A y todos son del conjunto. Como también A es acotado es compacto.

Ej 7. Hay conjuntos que no son no ni abiertos ni cerrados, como A=[a,b]⇥(c,d) .

c

a b

dLos puntos de los lados derecho e izquierdo son de A , pero no son interiores.Los de los lados superior e inferior son de acumulación y no son de A .

[Los únicos conjuntos abiertos y cerrados a la vez son el ? y R

n ].

Ej 8. Es inmediato comprobar que R

2 como subconjunto de R

2 es abierto y cerrado.R2Pero visto como subconjunto de R

3 no es abierto pues ninguno de sus puntoses interior: dado cualquier a cualquier bola B

r

(a) se sale de R

2. Sigue siendocerrado como subconjunto de R

3 (pero no está acotado y no es compacto).

Ej 9. A=B

R

(0) es, para cualquier R , un conjunto abierto en R

n : xR

0||x||Para cualquier x2B

R

(0) , 9r=R�kxk tal que B

R�kxk(x)⇢A , [imagen en R

2

para intuir].pues si y2B

R�kxk(x) es kykky�xk+kxk<R�kxk+kxk=R .

4

1.2 Gráficas de funciones escalares

f : D⇢R

n �! R

x=(x1, ...,xn

)! f (x)

Los campos escalares (también llamadas funciones escalares ofunciones reales de varias variables reales) asignan a cada puntox de un dominio D⌘ dom f un único número real f (x) .

[Si no se dice nada más, el dominio D del campo serán los x para los que f tiene sentido].

La imagen o recorrido de f será (igual que en R ) el conjunto im f = f (D)⌘�

f (x) : x2D

.

Su gráfica es el conjunto de puntos de la forma�x1, ... , x

n

, f (x1, ... ,xn

)�

, con (x1, . . . ,xn

)2D .Si n=1 es una curva en el plano. Si n�3 se mueve en un espacio de dimensión �4 y no esdibujable. Pero si n=2 , es una superficie en el espacio que se puede trazar en perspectiva.

f : R

2 �! R

(x,y)! f (x,y)Para esquematizar (sin ordenador) su gráfica z= f (x,y) hallaremos secciones

(curvas en el espacio) obtenidas cortando la superficie con diferentes planos.Unas secciones interesantes se consiguen cortando con planos z= cte , llamadas curvas de nivel

(es decir, curvas del plano xy sobre las que f toma un valor constante). Otras fáciles de calcularson las obtenidas al hacer x= cte o y= cte (en particular los cortes con los planos yz o xz ).

Ej 1. Comencemos esquematizando un par de planos. El primero lleva a una f de las anteriores:

x

y

zy

x

3

63/2

z=0

z=3z=-3

3

6

xy

z

63/2

4x+ y+2z = 6 ! z= f (x,y)=3�2x� 12 y . Los cortes con

los 3 planos coordenados son z=3�2x , z=3� 12 y , y=6�4x .

Las curvas (rectas) de nivel son: z=C ! y=6�2C�4x

%C=0

[Sabemos además que el vector (4,1,2) es normal al plano].

4x+ y = 6 no define z= f (x,y) pero, al no depender de z , es

fácil dar su gráfica: la recta y=6�4x trasladada verticalmente.[Igual de fácil sería si no dependiese de y o de x ].

x

y1 2

z=f(x,y)Ej 2. f (x,y)=x

2+y

2 . Las curvas de nivel, dadas por x

2+y

2=C ,son circunferencias, de radio

pC , C�0

x

y

1

2

z=4z=1

⇥si C=0 es sólo (0,0) , la imagen es [0,•)

⇤.

Las secciones con x=0 ! z= y

2

y=0 ! z= x

2 son parábolas. Es fácil (en

este caso) dibujar la gráfica (un ‘paraboloide de revolución’).[Si las curvas de nivel son circunferencias centradas, la superficie es de revolución].

C=1 C=0

1

C=1

–1

1 C=4

C=4y

x

y=x

y1

z=g(x,y)

1

x

Ej 3. g(x,y)=(x�y)2 =C ! x�y=±p

C (rectas paralelas).

En concreto, si C=0,1,4 se tiene y=x , y=x±1 , y=x±2 .El corte con x=0 es una parábola: z=y

2 . También lo sonlos cortes con y=0

�z=x

2 � o con y=�x

�z=4x

2 �.Viene a ser la gáfica de la parábola z=y

2 trasladada enhorizontal siguiendo la recta y=x (que es donde se anula la g ).

Ej 4. Sea h(x,y)=y

2�x

2 . Dibujemos la gráfica de este ‘paraboloide hiperbólico’ (silla de montar).

y

x

z

y

xC=0

C=–1C=–1

C=1

C=1

Los cortes con y=0 y x=0 son las parábolas z=�x

2 y z=y

2

[y en general son parábolas los cortes con y=C y x=C ].Las curvas de nivel son las hipérbolas y

2�x

2=C

[en particular, para C=0 son las rectas y=±x ].No es fácil hacer el dibujo en 3 dimensiones, pero las curvasde nivel y los cortes ya nos daban una idea de la gráfica.

5

Hay otras superficies importantes que definen más de una (o no definen ninguna) función escalar. Las 3siguientes no vienen dadas en la forma z= f (x,y) sino en la forma más general F(x,y,z) = k .

Ej 5. Dibujamos x

2+y

2+z

2=R

2 (superficieesférica) , z

2=x

2+y

2 (cono), x

2+y

2=1 (cilindro).

Las primeras definen 2 campos escalares z=±p

R

2� x

2�y

2 y z=±p

y

2+x

2 y la otra ninguno.[las curvas de nivelson circunferencias]

x

y

x

y1

zz

R

R

Los cortes con x=0 son la circunferencia z=±p

R

2� y

2 (esfera), y las rectas z=±y (cono).El cilindro no depende de z . Es la circunferencia unidad llevada verticalmente (desde �• hasta •).

En todos los ejemplos vistos hasta ahora aparecían potencias 2 , con lo que son varios tipos de‘cuádricas’: Ax

2+By

2+Cz

2+Dxy+Exz+Fyz+ax+by+cz=d (equivalentes a las cónicas en R

3 ).Los términos en xy,xz,yz vienen a girar la cuádrica y los x,y,z a trasladar su centro. Además delas dibujadas, en problemas aparecerán otras: elipsoides, hiperboloides de una y dos hojas,...

Pero es claro que, en general, aunque se puedan dibujar algunas secciones será muy difícil dar su gráficaen perspectiva, aunque se pueda dar una idea de ‘por donde va la gráfica’. Como la siguiente:

x

y

z

1

1

1

1/2

Ej 6. f (x,y)= x

x+y

=C ! y=x

� 1C

�1�

(rectas pasando por el origen).

z=0

z=1

z=1/2

"z=∞"

Dando valores a C , o mejor, como son y=mx ,dando valores a m en f (x,mx)= 1

1+m

, se tienenlas curvas de nivel (y ya una idea de la gráfica).

y

z

1

1/2

1-1

x

z1

1/2

1-1

Los cortes con:x=1 ! z= 1

1+y

, y=1 ! z= x

x+1son los dibujos de la izquierda.

Todas las rectas y curvas pintadas en el espacio pertencen a la superficie.

[Para n=3 lo que sí se puede dibujar (si son sencillas) son sus ‘superficies de nivel’ f (x,y,z)=C .Por ejemplo, esas superficies de nivel son para f (x,y,z)=x

2+y

2+z

2 esferas de diferente radio].

6

1.3 Límites y continuidad en R

n

Las definiciones de límite y continuidad para un campo escalar f : D2R

n! R de dominio D

son muy parecidas (aparentemente) a las de R . Si a es interior a D es casi igual:

lı́mx!a

f (x)=L si 8e >0 9d >0 tal que si 0<kx�ak<d entonces | f (x)�L|<e .

Para n=2 , esto significa que debe existir un d tal que la imagen de f en B

⇤d (a)

esté comprendida entre los planos z=L�e y z=L+e , por pequeño que sea e . Daa

Con otra definición (generaliza los límites laterales) también incluimos los a2∂D :

lı́mx!a

f (x)=L si 8e >0 9d >0 tal que si x2D y 0<kx�ak<d entonces | f (x)�L|<e .

La definición de continuidad para puntos interiores es también como la de R :

f continua en a2 intD , lı́mx!a

f (x)= f (a), 8e 9d tal que kx�ak<d ) | f (x)� f (a)|<e .

Y si D incluye su frontera y a2∂D basta añadir x2D para definir su continuidad.Decir que una f es continua en un conjunto A significa que lo es en todos los puntos de A .

Teoremas (como los de R y que no demostramos) aseguran que suma, producto y cociente

con denominador no nulo de f y g continuas son continuas. Y también lo es la composición decampos escalares con funciones reales continuas:

Teor 1. f : R

n ! R continua en a , g : R ! R continua en f (a) ) g � f continua en a .

[En R probamos estos teoremas utilizando sucesiones que aquí no hemos tratado y podríamos usarahora sólo la definición e�d . Por ejemplo, para éste bastaría precisar que |g( f (x))�g( f (a))|<esi kx�ak<d lo que es cierto porque entonces | f (x)� f (a)| es pequeño y g es continua en f (a) ].

Probemos que f (x)=C y que f (x1, ... ,xn

)=x

k

son continuas en todos los puntos de R

n :| f (x)�C|=0<e 8d , | f (x)� f (a)|= |x

k

�a

k

|kx�ak<e si d =e -De ello y los teoremas deducimos que muchísimos campos escalares lo son en todos o en casitodos los puntos a simple vista. Por ejemplo, son claramente continuas en todo R

2 las funcionesf (x,y)= xy�x

2

y

2+3 o f (x,y)= exy

�composición de f (x,y)=xy y la continua g(z)= ez

�o los campos

de los ejemplos 1 a 4 de 1.2.⇥Y z=

pR

2� x

2�y

2 en su dominio k(x,y)kR , borde incluido⇤.

Sólo hay que detenerse a mirar la continuidad en algunos puntos patológicos (como sucedía enR ). Pero aquí el análisis muchas veces se complica. Veamos más ejemplos en R

2 :

11

y

z

x

Ej 1. f (x,y)= 1x

2+y

2 es claramente continua para (x,y),(0,0) y no tiene

límite en ese punto (‘tiende a • ’, es decir, para x en un entorno B

⇤d (0)

toma valores mayores que cualquier K dado para d pequeño).⇥No sería difícil dibujar nosotros la gráfica de esta superficie de revolución,pero le pedimos al ordenador (al Maple) que lo haga en [�1,1]⇥[�1,1]

⇤.

Ej 2. f (x,y)=(x2+y

2)sen 1x

2+y

2 , con f (0,0)=0 , es también obviamente continua si x,0 .Para ver que lo es además en el origen podemos acudir a la definición

| f (x,y)� f (0,0)| |x2+y

2|<e si k(x,y)�(0,0)k=p

x

2+y

2 <d =p

e ,o mirarla como composición de la conocida continua g(x)=xsen 1

x

y el campo h(x,y)=x

2+y

2 ,o incluso utilizar que sigue siendo aquí cierto (y es fácil de probar) que ‘cero⇥acotado = cero’.

Ej 3. El ejemplo 6 de 1.2: f (x,y)= x

x+y

es evidentemente continua todo (x,y) tal que x+y,0 .

¿Existe el límite en algún punto de esa recta? No, porque cerca de cada (a,�a) (incluido el 0 )f toma valores tan grandes (y tan pequeños) como queramos, como nos aseguran, por ejemplo,las secciones con cada x=a,0 ! z= a

a+y

que tienen su asíntota vertical en y=�a .

7

Ej 4. f (x,y)= xy

2

x

2+y

4 , f (0,0)=0 vuelve a ser continua claramente si x,0 . ¿Lo es en (0,0) ?Vamos a acercarnos al origen a lo largo de diferentes curvas.Empezamos con las rectas y=mx : f (x,mx)= m

2x

1+m

4x

2 !x!0

0 .

Pero esto no es la definición del límite en R

2.Sigamos ahora las parábolas x= py

2 : f (py

2,y)= p

p

2+1 .

Tan cerca como queramos del origen hay puntos en losel campo vale, por ejemplo, 1

2 (p=1). Discontinua en 0 .[Dibujada con un ordenador, presenta f el aspecto feo del dibujo de la derecha].

[Acercarse al punto problemático siguiendo diferentes curvas y obtener siempre el mismo límite no nosprueba nunca la existencia del límite en R

n , pues quedan siempre infinitas formas distintas de acercarse.Con estos cálculos lo que a veces conseguimos (como en el ejemplo anterior) es probar que no existe].

Para calcular límites (y analizar la continuidad) en (0,0) a veces es útil (en general lo complica)utilizar las coordenadas polares: x=r cosq , y=senq :

Ej 5. Sea f (x,y)= x

3

x

2+y

2 , f (0,0)=0 . ¿Es continua en (0,0) ? Escrito en polares, f (r,q)=r cos3q .Con esta expresión queda claro que cerca del origen se puede hacer tan pequeño como queramos:

| f (r,q)�0|=r|cos3q |r<e si k(x,y)�(0,0)k=r<d =e .

Usar cartesianas exige más vista:�� x

3

x

2+y

2 �0��= |x|

�� x

2

x

2+y

2

�� |x|p

x

2+y

2 <e si k(x,y)k<d =e .

Generalicemos la idea del cálculo anterior con un teorema:

Teor 2. Si��f (r,q)�L

��g(r) y g(r)�!r!0

0 entonces lı́m(x,y)!(0,0)

f (x,y) = L .

⇥Pues | f (r,q)�L|<e para el d que garantiza que |g(r)�0|<e

⇤.

El teorema no dice que el límite exista si f (r,q)�!r!0

L como muestra este último ejemplo:

Ej 6. Para f (x,y)= y

4

x

2 , f (0,y)=0 se cumple que f (r,q)=r

2 sen4qcos2q �!

r!00�

incluso si x=0 , q =± p2�.

Pero cualquier corte con y=a ! z= a

4

x

2 �!x!0

• y no tiene límite en (0,0)⇥ni en ningún (0,a)

⇤.

⇥Que f (r,q)!0 viene a equivaler a que el límite por rectas sea 0 . En este caso f (x,mx)=m

4x

2�!x!0

0⇤.

Acabamos la sección admitiendo el siguiente importante teorema sobre continuidad generaliza el cono-cido resultado del cálculo en R para funciones continuas en intervalos cerrados:

Teor 3. f continua en un compacto A ) f alcanza sus valores máximo y mínimo en A .

[Si f es discontinua, o A no es cerrado o no acotado es fácil dar ejemplos en los quealguno de los extremos no se alcanza].[Para calcular esos extremos, como en R , habrá que acudir a derivadas].

8

2. Cálculo diferencial en R

n

2.1 Derivadas de campos escalares

Derivadas direcionales, derivadas parciales y gradiente

Sean f : D⇢R

n! R y a2 int D para que f esté definida en un entorno de a . Para hallar la derivada enR usábamos los valores de f en a y en puntos cercanos a+h . En R

n hay puntos en cualquier dirección.Podemos ver cómo varía f a lo largo de una recta que pase por a (dada por un vector v ), es decir, en R

2,mirar la variación de la función de una variable obtenida al cortar sugráfica con un plano vertical que pase por a . Definimos entonces:

y

xa+hv

a

v

f (a+hv)

f (a)La derivada según el vector v de f en un punto a es:

Dv

f (a)⌘ fv

(a) = lı́mh!0

f (a+hv)� f (a)h (si existe).

Cuando v es unitario se le llama derivada direccional

(de f en la dirección del vector v en el punto a ).

Veremos pronto formas sencillas de hallar estas derivadas, pero por ahora sólo tenemos la definición:

(v,v)

Ej 1. Hallemos la derivada de f (x,y)=4�x2�4y2 en (1,0) según el vector (v ,v) :

Dv

f (1,0)= lı́mh!0

4�(1+hv)2�4(hv)2�3h = lı́m

h!0�2hv�5h2v2

h =�2v .

En particular, son D(1,1) =�2 , D(2,2) =�4 , D(�1,�1) =2 , . . .

Las dos derivadas direccionales son D( 1p2, 1p

2) =�

p2 y D(� 1p

2,� 1p

2) =p

2 .

El caso más importante aparece al tomar como v algún vector de la base canónica:A la derivada de f en la dirección de ek se le llama derivada parcial de f respecto a xk :

∂ f∂xk

(a)⌘ fxk(a)⌘ Dk f (a)⌘ Dek f (a) = lı́m

h!0

f (a1,...,ak+h ,...,an)� f (a1,...,ak ,...,an)h ,

es decir, ∂ f∂xk

(a) es la derivada en el punto x=ak de la función de una variable

g(x)= f (a1, . . . ,x, . . . ,an) obtenida mirando todas las xi constantes menos la xk .

Si las parciales existen para todos los x2D las ∂ f∂x1

, . . . , ∂ f∂xn

son otros n campos escalares.

Se dice que un campo es C1 en un abierto D si sus parciales con continuas en ese conjunto.

En R

2 usaremos la notación ∂ f∂x = fx , ∂ f

∂y = fy , y en R

3 además ∂ f∂ z = fz .

Se llama gradiente de f al vector —f =� ∂ f

∂x1, . . . , ∂ f

∂xn

�y es —f (a)=

� ∂ f∂x1

(a), . . . , ∂ f∂xn

(a)�

.

El significado geométrico de las derivadas parciales en R

2 es claro: representan las pendientes

de las tangentes a las curvas corte con planos x=a o y=b .

Ej 1b. Si f (x,y)=4�x2�4y2 es fx=�2x y fy=�8y . f es C1. —f =(�2x,�8y) .fx(1,0)=�2 , fy(1,0)=0 son las pendientes de las tangentes a las parábolas cortecon y=0 , x=1

⇥g(x)=4�x2 y g(y)=3�4y2 ⇤, respectivamente, en x=1 e y=0 .

[La primera negativa por decrecer f al crecer x y la segunda 0 por tener ahí un máximo].

En R se tenía ‘derivable) continua’. En R

n la existencia de las parciales no implica la continuidad (nisiquiera la implicará la existencia de todas las derivadas direccionales en el punto):

Ej 2. Para f (x,y)=n

1 si x=0 o y=00 en el resto se tiene que fx(0,0)= fy(0,0)=0 ,

(son derivadas de la función constante 1)pero la función es claramente discontinua en el origen.

9

Hallado el —f es muy fácil hallar derivadas según vectores:[la definición inicial, al igual que en R , sólo se necesitará para funciones raras].

Teor 1. Si f 2C1 en un entorno de a , la derivada según el vector v es Dv

f (a)= —f (a) ·v .

En R

2 : v=(u,v) , f (a+hu,b+hv)� f (a,b)h = f (a+hu,b+hv)� f (a,b+hv)

h + f (a,b+hv)� f (a,b)hv v!

h!0fx(a,b)u+ fy(a,b)v

⇥aplicando el TVM a g(x)= f (x,b+hv) en [a,a+hu] , 9c con g(a+hu)�g(a)=g0(c)hu , o sea:f (a+hu,b+hv)� f (a,b+hv)= fx(c,b+hv)hu y fx(c,b+hv)�!

h!0fx(a,b) por ser fx continua

⇤.

Significado del gradiente

vf (a)∆a

ø Sea v unitario y supongamos que —f (a), 0 . Entonces, por el teorema 1:D

v

f (a)= —f (a) ·v = k—f (a)kcosf . Así que la derivada direccional es lacomponente del gradiente en la dirección de v . La D

v

será máxima sicosf =1 (cuando los dos vectores tienen la misma dirección y sentido).La dirección y sentido de —f son aquellos en los que f crece más deprisa. Si cosf =0 ,será D

v

f (a)=0 : en la dirección perpendicular a —f el campo no varía. Así, en R

2, será —fperpendicular a las curvas de nivel de f (a sus tangentes).

Ej 1c. Para la f (x,y)=4�x2�4y2, ya es muy fácil hallar las Dv

del Ej 1: —f =(�2x,�8y) )D(1,1) f (1,0)=(�2,0)·(1,1)=�2 , D( 1p

2, 1p

2) f (1,0)=(�2,0)·

� 1p2, 1p

2

�=�p

2 , . . .

Dibujemos ahora algunos vectores gradientes y algunas curvas de nivel�elipses x2+4y2=4�C

�.

40

2

1

–12

–8

–44x

ySe dibuja —f en los puntos (1,0), (2,0), (0,1) y (2,1)⇥vectores (�4,0), (�8,0), (0,�8) y (�4,�8) a escala

⇤

y las curvas para C=4,0,�4,�8,�12 .Viendo la gráfica de f como una montaña, —f indica la má-xima pendiente. Entre las derivadas direccionales en (2,1)es máxima la fijada por —f , es decir, en la dirección de

v=�� 1p

5,� 2p

5

� ⇥y el valor máximo es D

v

f (2,1)=—f (1,2) ·v=4p

5=k—f (1,2)k⇤.

Es mínima en la dirección opuesta al gradiente v=� 1p

5, 2p

5

� ⇥su valor será �4

p5⇤.

Es nula en la dirección de los vectores perpendiculares a —f⇥(2,�1) o (�2,1)

⇤, vectores que

son tangentes a la elipse de nivel x2+4y2=8 que pasa por el punto (2,1) .

Ej 3. Hacemos cálculos similares a los del Ej 1c para el campo del Ej 3 de 1.2: g(x,y)=(x�y)2 .Aquí es —g(x,y) =

�2x�2y ,2y�2x

�= 2(x�y)(1,�1) . C=1 C=0

1

C=1

–1

1 C=4

C=4y

x

∆g

u

∆g=0

[Vector perpenticular a las rectas de nivel que apunta hacia donde crece gcon módulo 2

p2 |x�y| mayor según nos alejemos de la recta y=x ].

En el punto (0,�1) el vector —g es (2,�2) . El vector unitario u parael que es, por ejemplo, mínima la derivada direccional en el punto es:u=�� 1p

2, 1p

2

� ⇥pues (�1,1) es opuesto al gradiente de módulo

p2⇤.

⇥La derivada mínima será D

u

g(0,�1)=(2,�2) ·u =�2p

2 =�k—gk= k—gkkukcosp⇤.

[Obsérvese que —g=0 sobre y=x : los cortes con x=a e y=b son parábolas con mínimos ahí].

Ej 4. Los cálculos y significados son análogos en R

3. Para f (x,y,z)=x2y� cos(yz) es:—f (x,y,z)=( fx, fy, fz)=

�2xy,x2+ zsen(yz),ysen(yz)

�. En particular es —f (1,1,0) = (2,1,0) .

La derivada de f en el punto a=(1,1,0) según el vector v=(1,�1,2) es (2,1,0)·(1,�1,2)=1 .

Si buscamos la derivada direccional debemos dividir por el módulo: u = 1p6v ! D

u

f (a)= 1p6

.

La Du

máxima es en la dirección y sentido de —f y su valor es su módulop

5 .

y

x

z

2

1

∆f

Es Du

=0 en el la dirección de todo v=(a,b,c) perpendicular a —f ,que ahora no forman una recta, sino un plano. Si es perpendicular:(2,1,0)·(a,b,c)=2a+b=0 ! v=(a,�2a,c) , kvk=

p5a2+c2 !

u= 1p5a2+c2

(a,�2a,c) . Un par de u son: (0,0,1) y� 1

3 ,�23 ,

23�

.

10

Diferencial de campos escalares y plano tangente

Veamos que la existencia de todas las derivadas direccionales no implica la continuidad. [Se necesita unadefinición que recoja información globlal de todos los puntos cercanos a a : la diferencial].

Ej 5. La f (x,y)= xy2

x2+y4 del Ej 4 de 1.3, discontinua en (0,0) , tiene, sin embargo, derivadas según

cualquier vector en ese punto⇥es f (x,mx)= m2x

1+m4x2 derivable para todo m en x=0 y fy(0,0)=0⇤.

a a+h

f(a)

f(a+h)

f(a)+hf '(a)

Una función en R era derivable si tenía recta tangente. En R

2será diferenciable

si posee plano tangente. Reescribimos la definición de derivada:

f derivable en a , lı́mh!0

f (a+h)� f (a)� f 0(a)hh =

"0 , f (a+h)= f (a)+ f 0(a)h+o(h) .

si el numerador es o(h)

En R

n ser diferenciable será casi lo mismo, con el gradiente ocupando el lugar dela derivada. Como en R , la notación g(x)=o(kxk) significa que lı́m

x!0

g(x)kxk =0 .

f es diferenciable en a si existe —f (a) y es f (a+v)= f (a)+—f (a)·v+o�kvk�

.

o(||v||)y

x x=a+v

a

z = f (a)+df (v)azO sea, llamando x=a+v , si f (x)� f (a)�—f (a)·(x�a)

kx�ak �!x!a

0 .⇥Utilizando lenguaje algebraico, f es diferenciable en a si existe una

‘aplicación lineal’ dfa

: R

n!R , llamada diferencial de f en el puntoa , tal que f (a+v)= f (a)+ df

a

(v)+ o(kvk) . Esta aplicación linealviene dada por n números reales, que aquí son las parciales en a

⇤.

Si n=2 , llamando a=(a,b) y v=(u,v) , f es diferenciable cuandof (a+v)= f (a)+ fx(a)u+ fy(a)v+o(kvk) , es decir, si cerca de (a,b) ,su gráfica se parece a la de un plano z = f (a,b)+c1(x�a)+c2(y�b) .

Si f es diferenciable parece que existirán todas las derivadas direccionales y que va a ser continua.

Teor 2.

f diferenciable en a ) existe Dv

f (a) 8v , es Dv

f (a)=—f (a)·v y f es continua en a .

Si f diferenciable, f (a+hv)� f (a)h = —f (a)·hv+o(khvk)

h =—f (a)·v+ o(khvk)khvk

|h|kvkh �!

h!0—f (a)·v .

�� f (a+v)� f (a)��k—f (a)kkvk+

��o(kvk)���!

v!0

0 , f (x)�!x!a

f (a) , f continua en a .

¿Cómo saber en la práctica si una f es diferenciable? Con la siguiente condición suficiente (demostradaen los libros de cálculo en R

n) es inmediato en la mayoría de los casos:

Teor 3. f 2C1 en un entorno de a ) f diferenciable en a .

Ej 4b. Como para f (x,y,z)=x2y� cos(yz) las fx=2xy , fy=x2+ zsen(yz) y fz=ysen(yz) soncontinuas 8(x,y,z) , será diferenciable en todos los puntos de R

3 y todo es fácil de calcular.Por ejemplo, cerca de (1,1,0) tenemos esta aproximación para f :

f (1+u,1+v,w)⇡ —f (1,1,0)·(u,v,w) = (2,1,0)·(u,v,w) = 2u+v .

Sólo en contadas ocasiones y en algunos puntos habrá que acudir a la definición de diferencial:

Ej 6. ¿Será f (x,y)= x3

x2+y2 , f (0,0)=0 (Ej 5 de 1.3) diferenciable en (0,0) ? (en cualquier otro lo es).

Vimos que era continua. Además f (x,0)=x ! fx(0,0)=1 , f (0,y)=0 ! fy(0,0)=0 .

Para ser diferenciable, debe tener f (x,y)� f (0,0)�—f (0,0)·(x,y)px2+y2

= �xy2

(x2+y2)3/2 límite cuando (x,y)!(0,0) ,

pero el límite no existe, ya que sobre las rectas y=mx su valor �m2

(1+m2)3/2 es distinto para cada m .

[Veremos que otras f no son diferenciables comprobando que no se da algo que implica la diferenciabilidad,como que f no es continua (por eso la del Ej 5 no lo es) o que no existe alguna derivada direccional].

Ej 7. f (x,y)= x4

x2+y2 , f (0,0)=0 sí es diferenciable en (0,0) . El polares la continuidad es inmediata.

Y es f (x,0)=x2, f (0,y)=0 ! —f (0,0)=0 y lı́mx!0

f (x)� f (0)�0 ·xkxk = lı́m

x!0

x4

(x2+y2)3/2 = 0 (polares).

11

Un resumen de las implicaciones que hemos visto anteriormente:

C1 en un entorno ) 1

diferenciable ) 2

existen todas las DD

+ " 3 7%.8 + " 4

continua5�! �6

existen las parciales

Todas las flechas son falsas si n>1 (para n=1 son 2 y 4 trivialmente ciertas). Contraejemplos para:

1. f (x,y)=(x2+y2)sen 1x2+y2 , f (0,0)=0 (Ej 2 de 1.3) es diferenciable pero no C1 .

4,6. f (x,y)=n

1 si x=0 o y=00 en el resto (Ej 2), con parciales en el origen, discontinua y sin más DD.

2,6,8. f (x,y)= xy2

x2+y4 , f (0,0)=0 (Ej 5) tiene todas las DD, es discontinua y no diferenciable.

3,5,7. f (x,y)=p

x2+y2 (cono superior), es continua pero sin ninguna DD (y no diferenciable).

Volvamos al plano tangente. De la página anterior se deduce para R

2 que si f es diferenciable,

el plano tangente a f en el punto (a,b) es: z = f (a,b)+ fx(a,b)(x�a)+ fy(a,b)(y�b) .

Ej 1d. Para f (x,y)=4�x2�4y2 hallemos el plano tangente la superficie descrita por f en (�2,1) :

f (�2,1)=�4 , —f (�2,1)=(4,�8) ! z =�4+4(x+2)�8(y�1) , z = 4x�8y+12 .⇥La diferencial de f en ese punto es la aplicación lineal: df(�2,1)(u,v)=(4,�8)·(u,v)=4u�8v

⇤.

Como en R

3 es —f perpendicular a las superficies de nivel, esto nos da un modo de hallar elplano tangente en un punto (a,b,c) de una superficie S dada en la forma F(x,y,z)=K :

—F(a,b,c) · (x�a,y�b,z�c) = 0�

si —F ,0�

Ej 8. Por ejemplo, hallemos el plano tangente en (1,�2,3) a la superficie esférica x2+y2+z2=14 :

—F(1,�2,3) = (2x,2y,2z)��(1,�2,3) = (2,�4,6) !

2(x�1)�4(y+2)+6(z�3)= 0 , o bien, z = 13 (14�x+2y) .

Más largo es hallar el plano tangente a z=+p

14�x2�y2

utilizando la fórmula de más arriba: zx=�xp , zy=

�yp ,

zx(1,�2)=� 13 , zy(1,�2)= 2

3 ! z=3� 13 (x�1)+ 2

3 (y+2) "

Hagamos ahora unos pequeños comentarios sobre la ‘diferencial de los físicos’, empezando conlas f derivables de R en R . Con la notación de la sección podemos poner:

x x+ xD

dy

yDy= f (x)dfx(h)= f 0(x)h o dfx(Dx)= f 0(x)Dx , y es Dy= f 0(x)Dx+o(Dx) .

O, llamando dy= f 0(x)Dx al incremento de la parte lineal: Dy=dy+o(Dx) ,y cuando Dx es pequeño se comete poco error tomando dy en lugar de Dy .No es raro ver escrito simplemente dy= f 0(x)dx , interpretando dy como un‘incremento infinitesimal’ de la y para otro dx de la x . Se está sustituyendo entonces sin decirloDy por dy , el incremento correspondiente a la función por el correspondiente a la tangente.

En R

2 , para una z= f (x,y) diferenciable (si no, carece de sentido), no es impreciso escribir:

Dz = f (x+Dx,y+Dy)� f (x,y) = ∂ f (x,y)∂x Dx+ ∂ f (x,y)

∂y Dy+o�p

(Dx)2+(Dy)2�

y se parecen, para Dx , Dy pequeños, Dz y el incremento de la parte lineal dz=df(x,y)(Dx,Dy) .(O, lo que es lo mismo, se parecen la función y su plano tangente).

Pero sí vuelve a ser impreciso escribir simplemente dz = ∂ z∂x dx+ ∂ z

∂y dy o df = ∂ f∂x dx+ ∂ f

∂y dy ,

típico de los físicos, suponiendo que los incrementos son ‘infinitesimales’. dz no es simplementeun número pequeño, es el incremento correspondiente a una aplicación lineal (la diferencial).

12

Derivadas de orden superior y desarrollos de Taylor

Si las ∂ f∂x j

existen para todos los x2D obtenemos n nuevos campos escalares ∂ f∂x1

, . . . , ∂ f∂xn

quepodemos volver a derivar consiguiendo las derivadas parciales de orden 2,3, . . . :

∂∂xk

⇥ ∂ f (x)∂x j

⇤⌘ ∂ 2 f (x)

∂xk∂x j⌘ fx jxk(x)⌘ Djk f (x) , . . .

Ej 9. Si f (x,y)=x2 e�2y sus derivadas primeras ∂ f∂x = fx=2xe�2y y ∂ f

∂y = fy=�2x2e�2y vuelven atener derivadas parciales 8(x,y) , con lo que tiene sentido calcular:

∂ 2 f∂x2 = fxx=2e�2y, ∂

∂y [∂ f∂x ]=

∂ 2 f∂x∂y = fxy=�4xe�2y, ∂ 2 f

∂y∂x = fyx=�4xe�2y , ∂ 2 f∂y2 = fyy=4x2e�2y.

Y podríamos seguir calculando derivadas: ∂ 3 f∂x3 = fxxx=0 , . . . , ∂ 3 f

∂y3 = fyyy=�8x2e�2y , . . .

Ej 10. Probemos que u(x, t)= 1pt e�x2/4t es solución de ut�uxx=0 (‘ecuación del calor en la recta’).

ut =� 12 t�3/2 e�x2/4t+ t�1/2 1

4 x2 t�2 e�x2/4t = x2�2t4 t5/2 e�x2/4t , ux=� 1

2 xt�3/2 e�x2/4t ,

uxx=� 12 t�3/2 e�x2/4t+ 1

2 xt�3/2 12 xt�2 e�x2/4t = x2�2t

4 t5/2 e�x2/4t . Por tanto, ut�uxx=0 .

Ej 4c. Si f (x,y,z)=x2y�cos(yz) se tiene que fx=2xy , fy=x2+ zsen(yz) , fz=ysen(yz) . Entonces:

fxx=2y , fxy=2x , fxz=0 ; fyx=2x , fyy=z2 cos(yz) , fyz=sen(yz)+yzcos(yz) ;

fzx=0 , fzy=sen(yz)+yzcos(yz) , fzz=y2 cos(yz) . Algunas derivadas coinciden (no es casual).

Se dice que f 2Cn en D abierto si sus derivadas parciales hasta orden n son continuas en D .

Igualdad de Schwartz: Si f 2C2 en un entorno de a ) Dkj f (a)=Djk f (a) , j,k=1, . . . ,n .[La demostración (ver libros), utiliza, como en otros casos, el teorema del valor medio en una variable].

Al igual que muchas funciones f (x) se pueden aproximar por polinomios y desarrollar en seriede Taylor en torno a un punto, se ve en los libros de varias variables que los campos escalares fadmiten también estos desarrollos. La diferencial representa el desarrollo de Taylor de orden 1.Sólo escribimos el polinomio de orden 2 de una f de dos variables, sin expresiones del resto:

Teor 4.

Si f 2C2 en un entorno de a=(a,b) y x=(a+h,b+k) está próximo a a , entonces:f (x)= f (a)+ fx(a)h+ fy(a)k+ 1

2⇥

fxx(a)h2 +2 fxy(a)hk+ fyy(a)k2⇤+o�h2+k2� .

En ocasiones convendrá escribir el polinomio P2(x,y) anterior en la forma más desarrollada:f (a,b)+ fx(a,b)(x�a)+ fy(a,b)(y�b)+ 1

2 fxx(a,b)(x�a)2+ fxy(a,b)(x�a)(y�b)+ 12 fyy(a,b)(y�b)2

y en muchas, más que calcular derivadas, lo útil será usar los desarrollos conocidos de una variable.

Ej 9*. Hallemos el desarrollo de orden 2 de f (x,y)=x2 e�2y en torno a los puntos (0,0) y (�1,1) :El primero es casi inmediato: f (x,y) = x2(1�2y+2y2+ · · ·) = x2 +o(x2+y2)

⇥coherente con el hecho de que la única derivada no nula es fxx(0,0)=2

⇤.

f (�1,1)=e�2, fx(�1,1)= fy(�1,1)=� fxx(�1,1)=�2e�2 , fyy(�1,1)= fxy(�1,1)=4e�2

! f (x,y)⇡ e�2⇥1�2(x+1)�2(y�1)+(x+1)2+4(x+1)(y�1)+2(y�1)2⇤ .⇥A lo mismo llegaríamos desarrollando (1�s)2 e�2te�2 en torno a (0,0) , s=x+1 , t=y�1

⇤.

13

2.2 Campos vectoriales. Regla de la cadena

En esta sección trataremos funciones cuyos valores no son escalares, sino vectores. Primerovemos el caso más sencillo

Funciones vectoriales: c : R�! R

n

t �! c(t)=�c1(t), ...,cn(t)

� . Sus gráficas son curvas en R

m .

Bastantes veces nos ocuparemos de c para t en un intervalo finito: t2 [a,b] . Entonces la imagende c es una curva finita que une (en ese sentido) el punto c(a) con el c(b) [extremos de la curva].A esa curva la llamaremos también a veces trayectoria o camino.Casi siempre trabajaremos en R

2 o R

3 y será c(t)=�x(t),y(t)

�o c(t)=

�x(t),y(t),z(t)

�.

Se dice que c es continua en un punto o intervalo si lo son sus n componentes c1(t), ...,cn(t) .

Y es derivable si las n lo son y su derivada es el vector c

0(t)=(c01(t), ...,c0n(t)) .

x

y

c(t+h)c(t)

c'(t)

c(a)

c(b)

CInterpretemos c

0(t) para n=2 (o n=3 ). Al ser c

0(t)= lı́mh!0

c(t+h)�c(t)h ,

la pendiente de la secante tenderá a la pendiente de la recta tangente a lacurva C descrita por c(t) . Físicamente, si c(t) describe el movimientode una partícula a lo largo del tiempo [es decir, si es su vector posición,que se suele llamar r(t) ], c

0(t) representa el vector velocidad v(t) .⇥El escalar kc0(t)k describe la rapidez (velocidad escalar) con la que la partícula avanza por la curva

⇤.

Por tanto, ecuaciones de la recta tangente a C en un punto c(to) (si c

0(to),0 ) pueden ser:

l(t)= c(to)+ t c

0(to) o l(t)= c(to)+(t�to)c

0(to)[esta toca c(to)cuando t= to ]

Si las c0k son también derivables se puede hallar la derivada segunda c

00(t)= (c001(t), ...,c00n(t))

[que representa el vector aceleración a(t) ]. Y se puede definir c

000(t) , c

iv(t) , . . .

t=0,√2π

Ej 1. Sea c(t)=�cos t2,sen t2�, con t2

⇥0 ,p

2p⇤. c(0)= c(

p2p )=(1,0) .

Por ser kc(t)k=p

cos2t2 +sen2t2 =1 , recorrerá c la circunferencia unidad.

c

0(t)=��2t sen t2,2t cos t2� será un vector tangente, y es kc0(t)k=2t

[con lo que este módulo (la velocidad escalar) crece con el tiempo].⇥Obsérvese que llega a (0,1) para t=

pp/2 ⇡ 1.25 , y que tarda el doble de tiempo en dar la vuelta entera

⇤.

c

0�q p2

�=��p

2p ,0�! l(t)=

��p

2p t,1�

recta tangente en (0,1)⇥más sencilla l

⇤(t)=(�t,1)⇤.

El vector aceleración será c

00(t)=�2�� sen t2,cos t2��4t2�cos t2,sen t2� .

[Tiene una componente en la dirección de la velocidad y otra en dirección normal al movimiento,que es algo que se ve que ocurre en general para cualquier c ].

⇥La misma curva se podría describir (de forma más simple) con c⇤(t)=(cos t,sen t) , t2 [0,2p] .siendo recorrida en este caso con velocidad kc0⇤(t)k=1 constante

⇤.

Más difícil es, desde luego, dibujar curvas en R

3. Tratamos el ejemplo cásico, la hélice:

x

y1

π

2π

3π

c(0)

c(3π)Ej 2. Dibujemos la curva descrita por c(t)=

�cos t,sen t, t

�, t2 [0,3p] .

Como es⇥x(t)⇤2+⇥y(t)⇤2=1 , la proyección sobre el plano xy es la

circunferencia unidad, mientras que z crece constantemente con t .El vector velocidad es c

0(t)=�� sen t,cos t,1

�, y es kc0(t)k=

p2 ,

independiente de t (se recorre la curva a velocidad escalar constante).Por ejemplo, para t=2p

⇥en el punto (1,0,2p)

⇤es c

0(2p)=(0,1,1)y la recta tangente en ese punto se puede escribir l(t)=(1, t,2p+t) .El vector aceleración c

00(t)=(�cos t,�sen t,0) no tiene componentevertical y apunta siempre hacia el eje z .

14

Pasemos ya al caso general, con valores vectoriales dependientes de varias variables:

Campos vectoriales. Funciones de R

n en R

m : f : D⇢R

n �! R

m

x=(x1, ...,xn)! f(x)=�

f1(x), ..., fm(x)� .

[O funciones vectoriales de varias variables reales con dominio D . Uno que ya ha aparecido, conn=m , es —f ; otro, para n=m=3 , será rot f ; otros serán los cambios de variable que iremoshaciendo; y caso particular importante ya tratado son las funciones vectoriales, con n=1 ].

f(x) =�

f1(x), ..., fm(x)�

será continuo si lo son sus m componentes fk(x) .⇥Esto equivale a una definición e�d : si 8e 9d tal que kx�ak<d )kf(x)�f(a)k|<e

⇤.

En la diferencial de f escalares cumplía un papel importante el vector —f . Aquí lo cumple una matriz:

Se llama matriz diferencial o jacobiana de f en a a Df(a)⌘✓

∂ f1/∂x1 · · · ∂ f1/∂xn· · · · · · · · ·

∂ fm/∂x1 · · · ∂ fm/∂xn

◆

x=a[Las m filas de Df son los gradientes de las m componentes].

f es diferenciable en a si existe Df(a) y es f(a+v)= f(a)+Df(a)v+"

o(kvk) .con v vector columna y escribiendo el resultado como fila⇥Es decir, si kf(a+v)� f(a)�Df(a)vk

kvk ! 0 cuando kvk! 0⇤.

Y se tiene un resultado similar al de los campos escalares:

Teor 1. Si todas las fk2C1 en un entorno de a entonces f es diferenciable en a .

f es diferenciable en a si existe una aplicación lineal df

a

: R

n! R

m, llamada diferencial de f enel punto a , dada por df

a

(v)= Df(a)v , tal que: f(a+v)= f(a)+df

a

(v)+o(kvk) .Una aplicación lineal viene dada por una matriz, incluso, abusando algo del lenguaje, se puededecir que df

a

es la matriz Df(a)⇥

f 0(a) es la matriz más simple y —f (a) es una matriz 1⇥n⇤.

Si n=1 , la matriz Df pasa a ser una matriz m⇥1 , el vector derivada de una función vectorial, yla diferencial es una aplicación lineal de R en R

m (cuya gráfica es una recta en R

m: la tangente).Para seguir la notación de aquí deberíamos escribir Dc(t) = c

0(t) como vector columna (de melementos), pero seguiremos con vectores fila y llamando a las c derivables más que diferenciables.

Ej 3. f(x,y)=�exy,y ,2x+y2�=

�f (x,y),g(x,y),h(x,y)

�es campo vectorial diferenciable en el punto

(1,0) [lo es en todo R

2] porque las 6 parciales existen y son continuas en un entorno del punto.

Su matriz diferencial es: Df =

0

@fx fygx gyhx hy

1

A=

0

@yexy xexy

0 12 2y

1

A) Df(1,0)v=

0

@0 10 12 0

1

A✓

uv

◆=

vv

2u

!.

La f : R

2! R

3 se parecerá, por tanto, cerca de (1,0) a la función lineal de R

2 en R

3 que alvector v=(u,v) le asigna el nuevo vector (1+v,v,2+2u)= f(1,0)+Df(1,0)v⇡ f(1+u,v) .O, escrito de otra forma, f(x,y)=

�exy,y ,2x+y2�⇡(1+y ,y ,2x) cerca de (1,0) .

[Las diferenciales de los campos escalares f , g y h llevarían a las mismas expresiones].

En caso de que sea m=n , típico de los cambios de variable, cumplirá un papel importante (por ejemploen la integración) el determinante de la matriz diferencial n⇥n , llamado jacobiano del cambio:

Si(

y1 = f1(x1, ..,xn)· · · · · · · · · · · · · · ·

yn = fn(x1, ..,xn), el determinante jacobiano es ∂ (y1,...,yn)

∂ (x1,...,xn)⌘ Jf⌘

��Df

��=

�������

∂ f1/∂x1 · · · ∂ f1/∂xn...

...∂ fn/∂x1 · · · ∂ fn/∂xn

�������.

⇥Jf(a),0 implicará, por ejemplo, que el cambio es inyectivo en un entorno del punto, con loque habrá función inversa f

�1 en un entorno, que era lo que sucedía en R cuando f 0(a),0⇤.

Ej 4. Sea f : R

2! R

2 , f(r,q)=(r cosq ,r senq)=(x,y) , que habitualmente escribimos x=r cosqy=r senq .

Su determinante jacobiano será Jf = ∂ (x,y)∂ (r,q) =

����cosq �r senqsenq r cosq

����= r(cos2q+sen2q) = r .

Ni siquiera en el caso más simple de las funciones de R

2 en R

2 como la anterior es posible dibujar gráficasde campos vectoriales. Habrá que limitarse a dibujar flechas entre dos planos (en este caso).

15

Regla de la cadena. Generalizamos la fórmula de una variable ( f �g)0(x)= f 0�g(x)

�g0(x) .

Empezamos con el caso más sencillo, que une funciones vectoriales y campos escalares:c f

tc(t)

f (c(t))RnTeor 2.

Sean c : R! R

n y f : R

n! R de C1 y sea h(t)= f�c(t)�.

Entonces h es derivable y es h0(t)= —f�c(t)�· c0(t) , o sea:

h0(t)= ∂ f∂x1

(c(t))x01(t)+ · · ·+ ∂ f∂xn

(c(t))x0n(t) . h : R! R

La última igualdad (por ejemplo cuando n=2 ) se suele escribir en la forma dfdt =

∂ f∂x

dxdt +

∂ f∂y

dydt ,

expresión imprecisa que no deja claro dónde está evaluada cada término [las parciales en ((x(t),y(t))y las derivadas ordinarias en t ] y que mantiene el nombre f para la h (pues es la f sobre una curva).De hecho, h describe la variación del campo f a lo largo de la curva dada por c , y de esto sededuce el resultado: en un to dado, h0(to) mide la variación de f según el vector tangente a la curvaen el punto c(to) , y esta derivada según el vector viene dada, como sabemos, por —f

�c(to)

�· c0(to) .

El resultado se podría escribir así: h0(t)= —f�c(t)�

c

0(t)=⇣

∂ f∂x1

· · · ∂ f∂xn

⌘

c(t)

0

@x01(t)...

x0n(t)

1

A [esto nos diráel Teor 3]

producto de matrices

Si las funciones son más derivables, la regla anterior nos permite hacer derivadas segundas y sucesivas.Por ejemplo, para n=2 , de la fórmula que da la h0(t)= fx x0+ fy y0 , deducimos la derivada segunda:

h00(t)=( fx)0x0+ fx x00+( fy)0y00+ fy y00 = fxx (x0)2 +2 fxy x0y0+ fyy (y0)2 + fx x00+ fy y00 .

Ej 5. Sea f : R

3! R de C2 y sea h(t)= f�t,�t, t2�. Hallemos h00 en función de las derivadas de f ,

y comprobemos la fórmula obtenida en el caso de que sea f (x,y,z)=x+y+z2 .

h0(t) = fx� fy +2t fz , h00(t) = ( fx)0 � ( fy)0+2t( fz)0+2 fz

= fxx� fxy+2t fxz� fyx+ fyy�2t fyz +2t fzx�2t fzy+4t2 fzz +2 fz

= fxx+ fyy+4t2 fzz�2 fxy+4t fxz�4t fyz +2 fz

En concreto, para la f dada es h(t)=t4, h00(t)=12t2. Con la fórmula: h00(t)=8t2+4z��z=t2 =12t2 .

Consideremos ahora el caso general de composición de campos vectoriales:

Teor 3.

Sean R

n g�! R

m f�! R

p

a! g(a)=b! f(b), g diferenciable en a , f diferenciable en b=g(a) )

f�g diferenciable en a y D(f�g)(a)= Df(b)Dg(a) [producto de matrices].

[La demostración para f,g2C1 se basa en aplicar el Teor 2. en cada fila].

Ej 6. Sean g(x,y)=(x�y ,y2) , f(u,v)=(u+v ,uv ,v) . Hallemos D(f�g) en (2,1) . Con el Teor 2:

Df(u,v)=

1 1v u0 1

!, Dg(x,y)=

✓1 �10 2y

◆, g(2,1)=(1,1) ) D(f�g)(2,1)=

1 11 10 1

!✓1 �10 2

◆=

1 11 10 2

!.

Comprobemos componiendo y calculando luego la diferencial:

(f�g)(x,y)= f(x�y ,y2)=(x�y�y2,xy2�y3,y2) , D(f�g)(2,1)=

0

@1 2y�1y2 2xy�3y2

0 2y

1

A

(2,1)

=

1 11 10 2

!.

Veamos la forma que adopta el teorema general en otros diferentes casos particulares. El primeromuestra el efecto de un cambio de variable sobre una curva:

g

u

v

x

y Dgc(t)

r(t)

Sean c : R! R

2 , g : R

2! R

2 , r(t)= g(c(t)) .(x,y)! (u,v)

[ r es la curva imagen de c a través del cambio g ].

r

0(t)= Dg(c(t))c

0(t) =✓

ux uy

vx vy

◆✓x0

y0

◆. Es decir: g transforma puntos y

Dg transforma vectores.

u0 = ux x0+uy y0

v0 = vx x0+ vy y0, o si se prefiere: du

dt =∂u∂x

dxdt +

∂u∂y

dydt , dv

dt =∂v∂x

dxdt +

∂v∂y

dydt .

La matriz diferencial Dg tansforma el vector tangente a una curva en el vector tangente a la curva imagen.

16

Otro caso más (quizás el que más usaremos): cambios de variable para funciones de 2 variables.s

r

y

x

g ff : R

2! R , g : R

2! R

2 , h= f �g : R

2! R

(r,s)! (x,y) (r,s)! f (g(r,s))= f (x(r,s),y(r,s))

� ∂h∂ r

∂h∂ s

�=� ∂ f

∂x∂ f∂y

� ∂x∂ r

∂x∂ s

∂y∂ r

∂y∂ s

!) ∂h

∂ r =∂ f∂x

∂x∂ r+

∂ f∂y

∂y∂ r , ∂h

∂ s =∂ f∂x

∂x∂ s+

∂ f∂y

∂y∂ s

[o escribiendof en vez de h ]

⇥Conviene memorizar estas fórmulas. No se olvide que fx y fy están evaluadas en (x(r,s),y(r,s))

⇤.

Ej 7. Sin

x=r+s2

y=rs , las derivadas de f (r+s2,rs) respecto a las variables (r,s) sonn fr = fx+s fy

fs=2s fx + r fy.

Si f 2C2 podemos hallar también las derivadas segundas. fx y fy son también funciones de r y sque se derivarán respecto a r y s de la misma forma que se derivaba la f :

frr =�

fr�r =�

fx�

r+ s�

fy�

r =[ fxx+s fxy]+ s[ fyx+s fyy] = fxx +2s fxy + s2 fyy

frs=�

fr�s=�

fx�

s+ s�

fy�

s+ fy = [2s fxx+r fxy]+ s[2s fyx+r fyy]+ fy = 2s fxx+(r+2s2) fxy+rs fyy+ fy (•)

fss=�

fs�s=2s

�fx�s+ r

�fy�s+2 fx = 2s[2s fxx+r fxy]+ r[2s fyx+r fyy]+2 fx = 4s2 fxx+4rs fxy+r2 fyy+2 fx

⇥Para escribir, por ejemplo, ( fx)r simplemente se ha utilizado que, según las expresiones para las derivadasprimeras de arriba, había que derivarla respecto a x y sumarle s por su derivada respecto a y

⇤.

⇥(•) se podía haber hecho también así, pues sabemos que las derivadas cruzadas coinciden:

frs=�

fs�r =2s[ fxx+s fyx]+ r[ fxy+s fyy]+ fy = 2s fxx+(r+2s2) fxy+rs fyy+ fy

⇤.

Similares son las fórmulas en R

3. Para una (r,s, t)! f (g(r,s, t))= f�x(r,s, t),y(r,s, t),z(r,s, t)

�

las derivadas son: fr = fx xr+ fy yr+ fz zr , fs= fx xs+ fy ys+ fz zs , ft = fx xt+ fy yt+ fz zt .

Divergencia, laplaciano, rotacional

Si f =( f1, ..., fn): R

n!R

n es campo vectorial C1, la divergencia

de f es el campo escalar: div f ⌘ —· f⌘ ∂ f1∂x1

+ · · ·+ ∂ fn∂xn

.—⌘

� ∂∂x1

, . . . , ∂∂xn

�

[sólo notación, esono es ningún vector].

En particular, cuando f =( f ,g) es div f = fx+gy , y si f =( f ,g,h) es div f = fx+gy+hz .

Si f : R

n! R es de C2, el laplaciano de f es D f ⌘ —·(—f )⌘ —2 f ⌘ ∂ 2 f∂x2

1+ · · ·+ ∂ 2 f

∂x2n

.

Es otro campo escalar. En particular, D f = fxx+ fyy o D f = fxx+ fyy+ fzz .

Para n=3 hay otro importante campo vectorial que se obtiene a partir de uno dado:

Si f =( f ,g ,h) : R

3! R

3 es de C1, el rotacional de f es el campo vectorial:

rot f = —⇥ f = (hy�gz) i+( fz�hx) j+(gx� fy)k =

�������

i j k

∂/∂x ∂/∂y ∂/∂ zf g h

�������.

interpretando adecuadamente los ‘productos’!

Algunas propiedades y relaciones�para n=3 y campos C2 � fácilmente comprobables son:

rot (—f )= 0 , div (rot f)= 0 , div (g f)=g div f+—g · f , rot (g f)=g rot f+—g⇥ f .

Por ejemplo, la primera: rot ( fx, fy, fz) = ( fzy� fyz) i+( fxz� fzx) j+( fyx� fxy)k = 0 , . . .

[No sólo el rotacional de un gradiente es 0 . En 5.3 veremos que si el rotacional de un campovectorial C1 se anula, este campo será el gradiente de un campo escalar que sabremos calcular].

Ej 8. Sea f =�xyz , eyz, y2� . div f =yz+ zeyz . rot f =

������

i j k

∂/∂x ∂/∂y ∂/∂ zxyz eyz y2

������=�2y�yeyz, xy ,�xz

�.

div (rot f)=x�x=0 (debíaserlo) . —(div f)=

�0 ,z+z2eyz, y+ eyz+yzeyz

�. D(div f)=(z3+y2z+2y)eyz .

[No tiene sentido hablar del gradiente o laplaciano de f , ni de divergencia o rotacional de escalares.Estos cuatro ‘operadores’ (reglas que convierten funciones en otras, como también hace la derivada)son ‘lineales’ (porque lo es la derivada): —(a f+bg)=a—f+b—g , a,b2R , e igual los otros].

17

Cálculos en polares

Ya utilizamos las coordenadas polares: x=r cosqy=r senq , r=

px2+y2

tanq = yx

, para analizar la continuidad.

Escribamos ahora —f y D f en polares. Por la regla de la cadena:n fr = fx xr + fy yr = cosq fx+ senq fy

fq = fx xq + fy yq =�r senq fx+r cosq fy)n fr cosq� 1

r fq senq = fx

fr senq+ 1r fq cosq = fy

)

x

y

rθ

ereθ

—f = fr er +1r fq eq , definiendo er =(cosq ,senq) , eq =(�senq ,cosq) .

⇥Esta pareja de vectores son unitarios y perpendiculares entre sí y se tiene que d

dq er = eq⇤.

⇢frr = cos2q fxx+2senq cosq fxy+ sen2q fyy

fqq =r2 sen2q fxx�2r2 senq cosq fxy+r2 cos2q fyy�r cosq fx�r senq fy) D f = frr +

frr + fqq

r2 .

Ej 9. Sea f (x,y)= x3

x2+y2 , f (0,0)=0 . [Ejemplo de f continua de 1.3]. En polares: f (r,q)=r cos3q .

Hallemos aquí —f y D f en el punto (x,y)=(1,1) , o lo que es lo mismo, en (r,q)=�p

2 , p4�

.

—f = cos3q er�3cos2q senq eq��(p

2 , p4 )=p

24� 1p

2, 1p

2

�� 3p

24�� 1p

2, 1p

2

�=�1,� 1

2�

.

D f = 0+ cos3qr + 6cosq sen2q�3cos3q

r = 2r cosq(3�4cos2q) que en

�p2 , p

4�

vale 1 .

Más largos serían los cáculos trabajando en cartesianas:

—f =� x4+3x2y2

(x2+y2)2 ,�2x3y

(x2+y2)2

�, D f = 4x3+6xy2�2x3

(x2+y2)2 +8x3y2�4x(x4+3x2y2)

(x2+y2)3 = 2x(3y2�x2)(x2+y2)2 .

También es útil, en ocasiones, usar polares con funciones vectoriales. El vector tangente a unac(t)=

�x(t),y(t)

�=�r(t)cosq(t),r(t)senq(t)

�= r(t)er(t)

será: c

0(t)= drdt er+r der

dqdqdt =

drdt er+ r dq

dt eq[componentes radialy transversal de c

0 ].

er

πeθ

t=πEj 10. Sea la curva c (espiral) definida en polares mediante r(t)= t , q(t)= t .

Con la fórmula de arriba: c

0(t)= er+ t eq =(cos t,sen t)+ t (�sen t,cos t) .

En este caso es fácil comprobar con cartesianas: c(t)=(t cos t, t sen t) "

[También son útiles los cálculos en R

3 utilizando coordenadas cilíndricas y esféricas,pero no presentaremos estas coordenadas hasta el capítulo 4].

18

2.3 Extremos de funciones escalares

En R , los puntos interiores a con f 0(a)=0 eran (junto a puntos sin derivada) candidatos a extremo local(aunque podían no serlo). Y si además f 00(a) era mayor o menor que 0 se concluía, respectivamente,que era mínimo o máximo. También muchas veces, sobre intervalos cerrados, los extremos de una f sedaban en los extremos del intervalo. Generalicemos estas ideas a campos escalares en R

n (y en particular,en R

2 donde trabajaremos casi siempre). Las definiciones de extremos absolutos y relativos son iguales:

El valor máximo (o máximo absoluto) de f sobre un conjunto A se toma en un punto a

si es f (a)� f (x) para todo x2A . Tiene un máximo local (o relativo) en a si existe unentorno Br(a) tal que f (a)� f (x) para todo x2Br(a)\A . Análogamente se define mínimo

(absoluto o local). Máximos y mínimos se llaman extremos de f .

ML

M

mL

m

Miremos la gráfica de la derecha de una f en el rectángulo A=[�1,1]⇥[0,2] .⇥En concreto es f (x,y)=(y�1)e4y�2y2�3x2 que trataremos en un ejemplo

⇤.

El máximo absoluto parece estar en�0 , 3

2�

(ahí también habrá máximo local).El mínimo se tomará, según el dibujo, en dos puntos de ∂A :

�±1, 1

2�

. Se venademás, por ejemplo, un máximo local en (0,0) y un mínimo local en (�1,2) .Se observa que en

�0 , 3

2�

las derivadas parciales se anulan. Y lo mismo sucedeen�0 , 1

2�, aunque en ese punto no hay ningún extremo (ni siquiera local).

Teor 1. Si f es diferenciable en a2 intD y f tiene extremo local en a ) —f (a)=0 .

Pues f (a1, ...,x, ...,an) tendrá un entremo en x=ak interior ) fxk(a)=0 .A los puntos en los que se anula —f (todas las parciales) se les llama puntos críticos de f .

Pero aquí es más complicado discutir lo que pasa en los puntos críticos (en R

2 esto sólo dice que el planotangente es horizontal). Comencemos viendo que puede ser —f =0 y no haber ningún extremo:

Ej 1. Para h(x,y)=y2�x2 (silla de montar) es —h(0,0)=(�2x,2y)��(0,0)=(0,0)

y

x

z

pero no tiene extremo local en el origen⇥

h(0,0)=0 y cerca hay puntosh(x,0)=�x2 de valor negativo y otros h(0,y)=y2 con valor positivo

⇤.

[Lo mismo le pasa a h(x,y)=xy , cuya gráfica es la misma, girada en torno al eje z ].

En el siguiente ejemplo, el punto crítico sí nos proporciona un máximo:

Ej 2. Sea f (x,y)=1�2x2+xy�y2 . [Las curvas de nivel son elipses giradas(hay término xy ) y no fáciles de pintar].

Los cortes con los ejes son: x=0 ! z=1�y2 , y=0 ! z=1�2x2 .

Sus puntos críticos salen de:n fx=�4x+y=0

fy=x�2y=0 ! x=0 , y=0 .

Pero aún no hemos probado que haya un máximo. Podemos verlo así:f (x,y)=1� 7

4 x2�� x

2�y�2 ) f (0,0)=1 valor máximo absoluto en todo R

2 (mínimo no hay).

Pueden aparecer infinitos puntos críticos y pueden no ser extremos estrictos (campo dibujado en 1.3):

Ej 3. g(x,y)=(x�y)2 . A la vista de la gráfica (o de la propia función) es claro

y=x

y1

z=g(x,y)

1

x

que posee infinitos mínimos (locales y absolutos): todos los puntos de y=x(las definiciones de extremo son con ). Que son detectados por el —g :

gx=2(x�y)=0 , gy=2(y�x)=0 , cuando y=x .

Y, por último, como en R , pueden existir extremos locales en puntos sin derivadas parciales:

x

y

Ej 4. Sea k(x,y)=p

x2+y2�mitad superior de la superficie cónica z2=x2+y2 �.

Los cortes con los ejes son z= |x| y z= |y| . No existen en (0,0) ni derivadasparciales (ni ninguna direccional), ni es diferenciable (no hay plano tangente).⇥

En cualquier otro punto sí es k diferenciable, pero es —k=� xp , yp

�,0

⇤.

Y claramente hay un mínimo (local y absoluto) en el origen.

19

¿Cómo distinguir en R

2 si en un punto crítico a=(a,b) de una función f (x,y)2C2 hay unmáximo, un mínimo o ninguno de los dos? (se dice en el último caso que hay un punto silla).Empecemos desarrollando por Taylor. Como en el punto a se anulan las derivadas primeras, eldesarrollo se reduce a:

f (a+h,b+k)= f (a,b)+ 12⇥

fxx(a,b)h2 +2 fxy(a,b)hk+ fyy(a,b)k2⇤+o�p

h2+k2�

.

Así, la forma de la gráfica cerca de a dependerá de los términos de orden 2. ¿Cómo es la gráficade los campos cuadráticos Q(x,y)=Ax2+2Bxy+Cy2 con A,B,C constantes no las tres nulas?Supongamos que A,0 , entonces AQ(x,y)=A2x2+2ABxy+ACy2=(Ax+By)2+(AC�B2)y2 .Entonces, si AC<B2 tiene Q en (0,0) un punto silla

�en x=�By

A es <0 , y en y=0 , >0�.

Si AC>B2 , AQ tiene un mínimo. También lo tendrá Q si A>0 . Y si A<0 , tendrá un máximo.⇥Si AC=B2 (cuadrados perfectos), o si A=0 o C=0 aparecen casos más fáciles de analizar

⇤.

Con lo anterior (y probando que los términos de mayor orden no cambian la gráfica cerca delpunto) se llega a este resultado, en el que aparece el llamado determinante hessiano Hf (a) :

Teor 2.

Sea Hf = fxx fyy� f 2xy=

����fxx fxy

fxy fyy

���� .

Si en a es fx= fy=0 y además esHf >0 , fxx>0 ) f tiene mínimo local en a .Hf >0 , fxx<0 ) f tiene máximo local en a .Hf <0 ) f tiene un punto silla en a .

[Cuando Hf =0 , el teorema no dice nada y puede pasar de todo en un entorno del punto].

Ej 5. Veamos qué dice este teorema sobre los ejemplos 2, 3 y 4. Respectivamente, los hessianos son:Hh(0)=2 · (�2)�02=�4 ) punto silla. Hf (0)=(�4) · (�2)�12=7 , fxx<0 ) máximo.Hg(x,x)=(�2)·(�2)�(�2)2=0 , y el teorema no nos dice nada sobre estos mínimos no estrictos.⇥En un a con Hf =0 puede haber extremos estrictos. Por ejemplo, f (x,y)=x4+y4 tiene un claro mínimo

⇤.

Ej 6. Clasifiquemos los puntos críticos de f (x,y)=x3+y2�3x�4y+6 . fx=3x2�3=0! x=±1fy=2y�4=0! y=2

fxx=6x , fxy=0 , fyy=2 ) Hf =12x , que en (1,2) es >0 (y también fxx), y en (�1,2) es <0 .Por tanto, hay un mínimo en (1,2)

⇥con f (1,2)=0

⇤y un punto de silla en (�1,2)

⇥f (�1,2)=4

⇤.

A la misma conclusión podríamos llegar desarrollando por Taylor en torno a ambos puntos:f (x,y)=3(x�1)2+(y�2)2+ · · · , f (x,y)=4�3(x+1)2+(y�2)2+ · · · .

⇥El mínimo local no es absoluto, pues claramente f toma valores negativos; por ejemplo, f (�3,0)=�12

⇤.

Citemos ahora brevemente los resultados para R

3 que ilustran lo que pasa en R

n . Debemos saber (y esoserá estudiado en álgebra) cuándo la ‘forma cuadrática’ Q(x,y,z)=Ax2+By2+Cz2+2Dxy+2Exz+2Fyz(o lo análogo en R

n ) es estrictamente positiva o negativa. Para una f (x,y,z) se llega a este resultado:

Sean H1= fxx , H2=����fxx fxy

fxy fyy

���� , H3=

������

fxx fxy fxz

fxy fyy fyz

fxz fyz fzz

������

o sea los ‘menores principales’ de

0

@fxx fxy fxz

fxy fyy fyz

fxz fyz fzz

1

A�.

Supongamos que en el punto a es —f =0 y que ningún Hk =0 . Entonces si H1>0 , H2>0 , H3>0 , ftiene un mínimo. Si H1>0 , H2<0 , H3>0 , un máximo. Y ni máximo ni mínimo en los demás casos.

Ej 7. Estudiemos el campo escalar f (x,y,z)=sen2x+y2+z2�ysenx+zsenx�yz cerca de (0,0,0) .fx=cosx(2senx�y+z)=0fy=2y�senx�z=0fz=2z+senx�y=0

) (0,0,0) es punto crítico.⇥Hay más, por ejemplo

� p2 ,

13 ,�

13� ⇤

.

fxx=2cos2x+(y�z)senx , fyy= fzz=2 , � fxy= fxz=cosx , fyz=�1 .0

@2 �1 1�1 2 �11 �1 2

1

A! H1=2 , H2=3 , H3=4 . Hay un mínimo en el origen. [En el otro, silla].⇥O Taylor en 3 variables: f (x,y,z)=x2+y2+z2�xy+xz�yz+o(x2+y2+z2)

⇡ 12⇥(x�y)2+(x+z)2+(y�z)2⇤, claro mínimo

⇤.

20

Pasemos a ocuparnos del cálculo de extremos absolutos sobre un conjunto A⇢R

n . Sabemosque su existencia está garantizada cuando f es continua en A compacto (en otro caso no).

11

y

z

x

Ej 8. f (x,y)= 1x2+y2 , f (0,0)=7 (discontinua), no tiene máximo en [0,1]⇥[0,1] .

En todo R

2 no tiene ni máximo ni mínimo. En [1,2]⇥[0,1] (en ese compactosí es continua) los alcanza seguro [claramente el máximo 1 se da en (1,0),punto más próximo al origen, y el mínimo 1

5 en (2,1), punto más lejano].

La estrategia para hallar extremos sobre compactos A es similar a la que se utiliza en R :• Encontrar en int A los puntos críticos y los puntos en que no existan las parciales.• Localizar los extremos de la función sobre ∂A (quizás con ‘multiplicadores de Lagrange’).• Comparar los valores en todos estos puntos.

Ej 9. Encontremos los extremos de f (x,y)=(y�1)e4y�2y2�3x2 , en [�1,1]⇥[0,2] (primer dibujode esta sección)

fx=�6x=0 ! x=0 .fy=(�4y2+8y�3)e4y�2y2

=0! y= 12 ,

32 .

En esos puntos: f�0, 1

2�=� 1

2 e3/2, f�0, 3

2�= 1

2 e3/2 .

Además f (x,0)=�1�3x2 tiene por valor máximo f (0,0)=�1 y el mínimo es f (±1,0)=�4 .f (x,2)=1�3x2 tiene por valor máximo f (0,2)=1 y el mínimo es f (±1,2)=�2 .f (±1,y)=(y�1)e4y�2y2�3 toman valores entre � 1

2 e3/2�3 y 12 e3/2�3 .

Comparando todos estos valores se deduce que el máximo es 12 e3/2 y el mínimo � 1

2 e3/2�3 .⇥En todo R

2 no alcanza su mínimo, pues, por ejemplo, f (x,0)�!x!±•

�• , pero 12 e3/2 sí es máximo global

⇤.

Ej 1b. Hallemos los extremos de h(x,y)=y2�x2 en el conjunto A acotado por la elipse x2+4y2=4 .

2

h=-4

h=0h=1

1

Ya vimos que esta silla de montar no tenía extremos en el interior yasí el máximo y mínimo han de tomarse en la ∂A de este compacto.Nuestra elipse se puede describir como: (2cos t,sen t) , t2 [0,2p] .Sobre ella, la h vale h|∂A= 4sen2t�cos2t ⌘ g(t) , g0(t)=5sen2t .Los máximos de g se dan si t=0,p y los mínimos para t= p

2 ,3p2 .

O sea, h(0,±1)=1 y h(±2,0)=�4 son los extremos de h en A .

Una técnica alternativa para buscar extremos de f sobre curvas suaves o, más en general, dehallar ‘extremos condicionados’ (de funciones sometidas a condiciones g=K ) es mediante elcálculo de los llamados ‘multiplicadores de Lagrange’:

Teor 3.

Sean f ,g : D⇢R

n! R de C1, S el ‘conjunto de nivel’ g(x)=K , a2S einterior a D y —g(a),0 . Si f |S ( ‘ f restringida a S ’ ) tiene un máximo oun mínimo en a entonces existe un número real l tal que —f (a)=l—g(a) .

x

y ∆f=l g

g(x,y)=K

f=C

∆El teorema proporciona n+1 condiciones para determinar l y las n coordenadasde a : las n de los gradientes y además g(a)=K . No lo demostramos pero damosuna justificación geométrica en R

2 : si buscamos el mayor C para el que es g=K ,será aquel en que las curvas de nivel f =C y la curva sean tangentes, es decir, parael que ambos gradientes sean múltiplos uno de otro.

Ej 1c. Hallemos con el teorema los extremos de h|S , si h(x,y)=y2�x2 y S es la elipse x2+4y2=4 .

—h=l—g , (�2x,2y)=l (2x,8y) y además g=4 !( 2x(l+1)=0 ! x=0 ó l =�1

2y(4l�1)=0#

y=0x2+4y2=4

#y=±1

#x=±2

⇥En los puntos dados por el sistema (los mismos de 1b) son tangentes S y las curvas de nivel

⇤.

Cambiemos ahora la restricción por esta recta R : y=3x�4 . Busquemos los extremos de h|R .[Como ahora el conjunto R no es compacto podrían no existir ni máximos ni mínimos].y�3x=�4 , (�2x,2y)=l (�3,1) ! l = 2x

3 =2y , x=3y , �8y=�4 . Punto� 3

2 ,12�

con h=�2 .Mirando la recta y las curvas de nivel, queda claro que en ese punto hay un mínimo.

Directamente: h(x,3x�4)=8(x2�3x+2) tiene mínimo si x= 32 (de valor�2 ) y no tiene máximo.

21

Los multiplicadores de Lagrange permiten resolver problemas abordables por otros caminos. Algunasveces acortan los cálculos y otros los alargan (por ejemplo, si la restricción es de expresión sencilla):

Ej 10. Hallar los puntos de la curva 3y2=21+20x�x4 situados a mayor y menor distancia del origen.

–1 2 3

⇥Existen por estar x e y acotadas

⇤. f (x,y)=x2+y2 con g(x,y)=x4�20x+3y2=21 .

(2x,2y)=l (4x3�20,6y) y g=21 !( 4lx3�2x�20l =0 x=2

2y(3l�1)=0 ! y=0# ó l = 13"#

y2=21+20x�x4 x=�1,3 y=±p

15

f (�1,0)=1 (mínimo), f (3,0)=9 , f�2,±p

15�=19 (máximos).

⇥En ninguno de los ejemplos vistos se anulaba —g sobre la curva S . Si fuera —g(a)= 0

para algún a2S , a la vista del teorema, habría que incluir este a entre los candidatos⇤.

1

–1 –1/2

5/4

1/2

1/4

0 1

y=x2Ej 11. Hallemos el punto de la parábola y=x2 más cercano al punto

� 12 ,

54�

.

Para ello minimizamos�x� 1

2�2+�y� 5

4�2 con la restricción y�x2=0 .

�2x�1,2y� 5

2�=l (�2x,1) e y=x2 !

⇢2xl+2x=1! 4x3�3x�1=0l = 2x2� 5

2%

! x=1 ,� 12 (doble). El punto (1,1) está mas cerca

�a distancia

p5

4�.

⇥Con técnicas de una variable: basta hallar el mínimo de

�x� 1

2�2+�x2� 5

4�2, que lleva a la misma ecuación

en x , dándonos además la derivada información sobre crecimiento y decrecimiento que no da Lagrange⇤.

Hay otra forma de obtener el conjunto de ecuaciones —f (x)=l—g(x) y g(x)=K : pensar en la funciónL(x1, . . . ,xn,l )= f (x)�lg(x)�K , con l como una variable más, y hacer —L= 0 , pues de esto salenlas misma ecuaciones. Operemos así en el siguiente ejemplo en R

3 :

Ej 12. Hallemos los máximos y mínimos de f (x,y,z)=x+y2+z sobre la superficie 2x2+y2+2z2=1 .Los extremos existirán por ser f continua y ser la superficie (un elipsoide) un conjunto compacto.Consideremos L= f�lg = x+y2+z�l (2x2+y2+2z2�1) y hagamos —L= 0 :8>>><

>>>:

Lx=1�4lx = 0 , x= 14l

Ly=2y�2ly=0 , y=0 ó l =1 !Lz=1�4l z = 0 , z= 1

4lLl =2x2+y2+2z2�1 = 0

(y=0 ! 1

8l 2 +1

8l 2 = 1 , l =± 12 !

� 12 ,0 ,

12�,�� 1

2 ,0 ,�12�.

l =1 ! x=z= 14 , 1

4+y2=1 !� 1

4 ,p

32 , 1

4�,� 1

4 ,�p

32 , 1

4�.

f� 1

2 ,0 ,12�=1 , f

�� 1

2 ,0 ,�12�=�1 , f ( 1

4 ,±p

32 , 1

4�= 5

4 .

Por tanto, el valor mínimo absoluto es �1 , y el valor máximo es 54 (que se alcanza en dos puntos).

⇥En R

3 los multiplicadores abrevian más. Deberíamos parametrizar el elipsoide para trabajar directamente⇤.

Se pueden resolver problemas con varias restricciones, incluyendo más de un multiplicador de Lagrange.Si, por ejemplo, queremos hallar los extremos de una f (x,y,z) sujeta a dos condiciones g(x,y,z)=0 yh(x,y,z)=0 basta considerar L= f�lg�µh , imponer —L= 0 y resolver las 5 ecuaciones resultantes.⇥Cada una de las condiciones define una superficie y, en general, tendrán una curva de intersección S .

En el punto en que haya un extremo la superficie de nivel f =C y la curva S serán tangentes. Como —gy —h determinan el plano normal a la curva en el punto y —f está en ese plano, deben existir escalaresl y µ (los multiplicadores de Lagrange) tales que —f =l—g�µ—h

⇤.

Ej 13. Hallar el punto más cercano al origen de la recta intersección de los planos x+y+z=3x+2y+3z=18 .

Minimizamos x2+y2+z2 con 2 condiciones: L=x2+y2+z2�l (x+y+z�3)�µ(x+2y+3z�18) .Lx=2x�l�µ =0 , Ly=2y�l�2µ =0 , Lz=2z�l�3µ =0 , Ll =0 , Lµ =0 dan los planos.

2a�1a y 3a�2a ! 2x�2y=µ =2y�2z , z=2y�x ! 3y=38y�2x=18 ! x=�5 , y=1 , z=7 .

Más largo sin usar multiplicadores. Por ejemplo, parametrizando la recta. El vector dirección lo da(1,1,1)⇥(1,2,3)=(1,�2,1) y un punto, por ejemplo, es (�9,9,3)

⇥z=3 ! x+y=0 , x+2y=9

⇤.

Sobre la recta: d(t)⌘(t�9)2+(9�2t)2+(t+3)2 , d0=12t�48 , mínimo si t=4 ! (�5,1,7) .

22

2.4 Funciones implícitas e inversas

En Matemáticas ya hemos derivado implícitamente, pero ¿cuándo una expresión F(x,y)=0 , con F2C1,define realmente una función derivable y= g(x) cerca de un punto (a,c) de la curva? Entonces seríaF�x,g(x)

�=0 , y la regla de la cadena nos daría: Fx

�x,g(x)

�+Fy

�x,g(x)

�g0(x)=0 ) g0(a)=�Fx

Fy

��(a,c) .

(0,1)

(1,0)

y=

y=–

x

y

F=0

¿Cuándo no definirá una función? Parece haber problemas cuando sea Fy(a,c)=0 .Por ejemplo, para la circunferencia F(x,y)= x2+y2�1= 0 , Fx= 2x , Fy= 2y , siy=0 define 2 funciones y=±

p1�x2 , no derivables además en los puntos (±1,0) .

Cerca de cualquier otro punto, por ejemplo (0,1) , sí define una sola g(x) derivable⇥aunque en ese mismo punto, con Fx=0 , no define una única función x=h(y)

⇤.

Algo análogo sucede en R

3. La superficie esférica F(x,y,z) = x2+y2+z2�1= 0 define una funciónz=g(x,y) de C1 cuando Fz=2z,0 . Por ejemplo, cerca de (0,0,�1), tal función es z=�

p1�x2�y2 .

Cuando una F =0 defina z=z(x,y) , dar sus derivadas es de nuevo fácil derivando implícitamente:

F(x,y,z(x,y))=0 ) Fx +Fz zx=0 , Fy +Fz zy=0 ) zx=�FxFz

, zy=�FyFz

.

El siguiente teorema particular de la función implícita (demostrado en M-T) generaliza estas ideas:

Sea F : R

n+1!R

(x,z)!F(x,z)de C1, F(a,c)=0 y Fz(a,c),0 . Entonces existe una única z=g(x) que

cumple F�x,g(x)

�=0 para x cerca de a , z cerca de c , y son ∂g

∂xj=� ∂F/∂xj

∂F/∂ z , j=1, . . . ,n .

Cambiando papeles, el teorema también precisa que F(x,y)=0 define una función x(y) cuando Fx,0 , ocuándo F(x,y,z)=0 define una y=y(x,z) o una x=x(y,z) . Que la derivada respecto a lo que queremosdespejar sea nula no implica que no defina una función (aunque deje de ser C1 ):

F=0–2e–2/3

Ej 1. Para F(x,y)=8x+y3 ex+1= 0 es Fx=8+y3 ex+1, Fy=3y2 ex+1=0, y=0 .Entonces F =8x=0 . El teorema afirma que hay una y(x) de C1 salvo en (0,0) .Pero podemos despejar: y=�2x1/3e�(x+1)/3 , función única por (0,0)

⇥no C1 ⇤.

En el mínimo de esta función�1,�2e�2/3�, F =0 sí define dos funciones x(y) .⇥

A este punto malo podemos llegar sin despejar: 8=�y3 ex+1! F =8x�8=0 ! 8+ e2y3=0⇤.

El teorema asegura cuándo existe la función definida implícitamente, pero no dice cuál es. De hecho esmás interesante si no podemos calcularla (a diferencia de los ejemplos anteriores). Lo más complicadoentonces para aplicarlo es, usualmente, localizar puntos que pertenezcan a la curva o superficie.

Ej 2. Sea F(x,y)=x3+y3�3xy=0 . Dibujo de la curva con el ‘implicitplot’ de Maple:

Fx=3(x2�y) , Fy=3(y2�x) . Cuando x,y2 , F=0 define y=y(x) de C1

y si y,x2 , una x=x(y) . Como Fx=Fy=0 en (1,1) , que no es de la curva,y en (0,0) , salvo en este último punto la curva describe una función C1 deuna de la variables (en casi todos los puntos, de las 2). Hay problemas si:

x=y2! F =y3(y3�2)=0 ! y=21/3 !�22/3,21/3�⇡(1.59,1.26

�,

punto en que hay 2 funciones y(x) [y en el punto simétrico para x(y) ].En el resto de puntos, aunque la y(x)2C1 no sea calculable, podemos saber muchas cosas de ella.Por ejemplo: y=x ! 2x3�3x2=0 ! (0,0) y

� 32 ,

32�. Hallemos en el segundo la recta tangente:

3(x2�y)+3(y2�x)y0= 0 ! y0� 3

2�= x2�y

x�y2

��(3/2,3/2) =�1 ! y = 3

2��x� 3

2�= 3�x .

Y ahora, y00� 3

2�

: (2x�y0)+(2yy0�1)y0+(y2�x)y00=0 ! y00� 3

2�= 2x�2y0+2y(y0)2

x�y2

��(3/2,3/2) =�

323 .

Ej 3. Sea F(x,y,z)=x3+y2+xz2�2z3=1 . —F =�3x2+z2,2y,2z(x�3z)

�=(0,0,0), x=y=x=0 .

Como (0,0,0) no pertenece a la superficie, cerca de todo punto suyo (con una parcial no nula) sepuede ‘despejar’ alguna de las variables, definiendo una función C1 (y tendrá plano tangente).En concreto, seguro que existe la z(x,y) si z,0 y x,3z . Hay problemas con x(y,z) si x=z=0(e y=±1 por tanto). Y los tiene y(x,z) si y=0

�sí se puede despejar y : el ±p los confirma

�.

Demos el plano tangente en (1,1,1) . Lo mejor: (4,2,�4)·(x�1,y�1,z�1)=0 ! z=x+ y2�

12 .

Ahora hallando zx=3x2+z2

2z(3z�x) y zy=2y

2z(3z�x) , y con la otra fórmula de 2.1: z=1+(x�1)+12 (y�1) .

23

Veamos el caso general de funciones implícitas. Queremos ahora resolver m ecuaciones con m variables:(

F1(x1, . . . ,xn,u1, . . . ,um)=0· · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · ·

Fm(x1, . . . ,xn,u1, . . . ,um)=0, F(x,u)= 0 . El papel de Fz lo cumple D=

�������

∂F1/∂u1 · · · ∂F1/∂um...

...∂Fm/∂u1 · · · ∂Fm/∂um

�������.

El teorema general de la función implícita asegura:

F2C1, F(a,c)=0 , D(a,c),0 ) el sistema, cerca de (a,c) , define m únicas funciones C1:uk=gk(x1, . . . ,xn) , k=1 . . .m , cuyas derivadas se pueden hallar derivando implícitamente.

Ej 4. La curva intersección de las superficies x2+y2�2x=0 y x2+y2+z2=3puede escribirse paramétricamente en la forma c(x)=

�x,y(x),z(x)

�cuando:

D=

�����∂F1/∂y ∂F1/∂ z

∂F2/∂y ∂F2/∂ z

�����=����2y 02y 2z

����=4yz,0 . Por ejemplo, cerca de (1,1,1) .

Para hallar el c

0 tangente: 2x+2yy0�2=02x+2yy0+2zz0=0

y0=(1� x)/yz0=�1/z

! c

0(1)=(1,0,�1) .

Se puede dar un vector tangente de otro modo. —F1 , —F2 son ortogonales acada superficie y —F1⇥—F2=2(x�1,y,0)⇥2(x,y,z)=4

�yz,(1�x)z,�y

�será tangente a la curva.

Ej 5. Veamos dóndenu+v=x+y

xu+yv=2 definen u(x,y) y v(x,y) .nF1= u+v�x�y

F2=xu+yv�2 ) D=����1 1x y

����=y�x .

Por ejemplo, están bien definidas cerca de x=1 , y=2 , u=4 , v=�1 . Hallemos ux(1,2) y vx(1,2) :ux+vx=1u+xux+yvx=0 ! ux=

u+yy�x , uy=

u+xx�y . Evaluando en (1,2,4,�1) : ux(1,2)=6 , vx(1,2)=�5 .

Análogamente se calcularían uy(1,2)=1 , vy(1,2)=0 .⇥(1,1,1,1) también cumple el sistema, pero probablemente u y v no estén definidas cerca del punto

⇤.

a

b

x

y

u

v f

f –1

Una f :R!R derivable con f 0(a),0 tenía inversa f�1 en un entorno de b= f (a) .Un caso particular del último teorema nos precisa cuándo la tiene f : D⇢R

n�! R

n

(u1,..,un)!(x1,..,xn):

(x1= f1(u1, . . . ,un)· · · · · · · · · · · · · · ·

xn= fn(u1, . . . ,un), x= f(u) . ∂ (x1,...,xn)

∂ (u1,...,un)=Jf=

�������

∂ f1/∂u1 · · · ∂ f1/∂un...

...∂ fn/∂u1 · · ·∂ fn/∂un

�������jacobiano de f .

Teorema de la función inversa:

Sea f : D⇢R

n�! R

n

(u1,..,un)!(x1,..,xn)de C1, a2 intD , f(a)=b y Jf,0 . Entonces x= f(u) es resoluble

en forma única como u= f

�1(x) , con f

�1 también C1, para u cerca de a y x cerca de b .[Que exista la inversa no significa, como sucedía en R , que su expresión explícita se pueda dar].[El teorema (y todos los de la sección) sólo da resultados ‘locales’ (en entornos de los puntos)].

Ej 6.

nx=au+bvy=cu+dv . Podemos despejar u e v en función de x e y ,

es decir, existe la función inversa f

�1 cuando:∂ (x,y)∂ (u,v) =

����a bc d

����= ad�bc, 0 .

[En este caso la inversa el global en todo R

2 y no sólo en el entorno que asegura el teorema. Cuandoel determinante es nulo, la aplicación lineal lleva todo R

2 a una recta o un punto y no hay inversa].

Ej 7.

nx= eu cosvy= eu senv . ∂ (x,y)

∂ (u,v) =����eu cosv � eu senveu senv eu cosv

����= e2u, 0 ) existe f

�1 en un entorno de cada punto.⇥A pesar de que hay inversa local en cada punto, no hay inversa global, pues f no es inyectiva en R

2 :cada (x,y) de la imagen

�que es R

2�{0}�

proviene de infinitos (u,v) distintos: f(u,v+2kp)= f(u,v)⇤.

Aunque no se pudiese despejar u y v podríamos hallar sus derivadas derivando implícitamente.1= eu cosvux� eu senvvx0= eu senvux+ eu cosvvx

1a⇥c+2a⇥s�! cosv= euux , ux= e�u cosv , y análogas las otras.⇥Podemos despejar u= 1

2 log(x2+y2) , v=arctan yx , y llegamos a lo mismo: ux=

xx2+y2 =

eu cosve2v

⇤.

Ej 8.

nx=uy=v2 . ∂ (x,y)

∂ (u,v) =����1 00 2v

����=2v) existe f

�1 en un entorno de la imagen de cada (uo,vo) , vo,0 .

¿Por qué fallan las cosas en v=0 ? f lleva cada pareja derectas v=±k a la misma recta y=k2 . En ningún entornode f(uo,0)=(uo,0) es inyectiva y no existe la f

�1.En los otros puntos, f

�1 viene dada por x=u e y=p

v ó y=�p

v , dependiendo del semiplano.

24

3. Integrales múltiples

3.1 Integrales dobles

[Las demostraciones son similares a las de R y hacemos pocas].

Generalizamos la definición de la integral en una variable. Sea f (x,y) acotada en un rectángulo

R = [a,b]⇥[c,d]⇢R

2 . Dividimos R en n⇥n subrectán-gulos iguales R

i j

= [xi�1,xi

]⇥[yk�1,yk

] , del mismo áreaDxDy= b�a

n

d�c

n

. Llamamos M

ik

y m

ik

, respectivamente,al supremo e ínfimo de f en cada R

i j

y formamos lassumas superior U

n

e inferior L

n

: y

y yx

xx

a

b

c d

k-1 k

i-1i

Mik

mik

U

n

=n

Âi, j=1

M

i j

DxDy , L

n

=n

Âi, j=1

m

i j

DxDy

(sumas de volúmenes de prismas, una superior y otrainferior al volumen que encierra f (x,y) si f �0 ).

Si ambas sucesiones {L

n

} y {U

n

} tienden hacia un mismo límite, decimos que f

es integrable en R , representamos el límite común porRR

R

f óRR

R

f (x,y)dxdy

y le llamamos integral de f en R .RR

R

f representará (similar a lo que sucedía en R ) la suma delos volúmenes encerrados entre la gráfica de f y el plano z=0en R , con signos + o � adecuados. Y al igual que sucedía allí:

Teor 1. f continua en R ) f integrable en R .

También aquí las funciones ‘poco’ discontinuas siguen siendo integrables:

Teor 2.

Si el conjunto de puntos de R en que una f acotada es discontinua es comomáximo en un número finito de puntos y un número finito de gráficas de funcionescontinuas, entonces f es integrable en R .

Para calcular integrales dobles no necesitaremos la definición, el problema se reduce a calculardos integraciones sucesivas de funciones de una variable:

Teorema

de Fubini:

f es continua en R )ZZ

R

f =Z

d

c

h Zb

a

f (x,y)dx

idy =

Zb

a

h Zd

c

f (x,y)dy

idx .

y

x

a

b

c d

y=cte

A(y)

Para cada y constante A(y)=R

b

a

f (x,y)dx representa el área de lasección del sólido determinado por la gráfica de f ; integrando estaA(y) entre c y d obtenemos el volumen dado por

RRR

f =R

d

c

A(y)dy .La segunda igualdad es lo simétrico.[Hay funciones raras (discontinuas, claro) para las que el teorema falla].

Ej 1. Sean R = [0,p]⇥[0,1] y f (x,y) = 2x�ysenx . Calcular la integral es fácil:ZZ

R

f =Z p

0

⇥Z 1

0(2x�ysenx)dy

⇤dx =

Z p

0

⇥2xy� y

2 senx

2⇤1

0 dx =Z p

0

�2x� senx

2�dx =

⇥x

2+ cosx

2⇤p

0 = p2�1 .

O también podríamos hacer:ZZ

R

f =Z 1

0

⇥Z p

0(2x�ysenx)dx

⇤dy =

Z 1

0

⇥x

2+ycosx

⇤p0 dy =

Z 1

0

�p2�2y

�dy =

"p2�

⇥y

2⇤10=p2�1 .

[No olvidemos que la integral de una constante es la constante por la longitud del intervalo].

Ej 2.

Rd

c

Rb

a

f (x)g(y)dxdy =R

d

c

g(y)⇥R

b

a

f (x)dx

⇤dy =

⇥Rb

a

f (x)dx

⇤⇥Rd

c

g(y)dy

⇤. [Este tipo de atajo lo

haremos más veces].

25

Generalicemos el recinto de integración. Sea ahora D región acotada del plano. Sobre un

rectángulo R�D definimos la función f

⇤(x,y) =n

f (x,y) si (x,y)2D

0 si (x,y)<D

.

��

������Se define

ZZ

D

f =ZZ

R

f

⇤ si f

⇤ es integrable.

Describe (si f �0 ) el volumen limitado por la gráfica de f en D .[Y en el caso particular en que f =1 , es el área de D ].

Si la frontera de D se puede poner como unión finita de gráficas defunciones continuas y f es continua ya sabemos que

RRD

f existirá.Consideremos dos tipos sencillos de regiones D de integración (recintos más complicados sepodrán descomponer en otros de esa forma). A la vista del significado de

RRR

f

⇤ está claro que:

a

bx

y

a(y)d

x

y

d(x)

c(x)

b(y)

c

Teor 3.

i) Si f continua en D=�(x,y) : axb, c(x)yd(x)

,

con c(x)d(x) continuas en [a,b] )ZZ

D

f =Z

b

a

Zd(x)

c(x)f (x,y)dydx .

ii) Si f continua en D=�(x,y) : cyb, a(y)xb(y)

,

con a(y)b(y) continuas en [c,d] )ZZ

D

f =Z

d

c

Zb(y)

a(y)f (x,y)dxdy .

⇥Cuando x varía entre a y b , la y varía entre c(x) y d(x) , e igual la otra

⇤.

Db(y)=π

d(x)=x

0 c(x)=0

a(y)=y

π

πEj 3. Integremos f (x,y) = xcos(x+y) sobre el D del dibujo:

ZZ

D

f =Z p

0

⇥Zx

0xcos(x+y)dy

⇤dx =

Z p

0x [sen2x� senx]dx

=⇥x(cosx� 1

2 cos2x)⇤p

0 +Z p

0

⇥ 12 cos2x� cosx

⇤dx =� 3p

2 .

O, con cálculos más largos, integrando primero respecto a x :ZZ

D

f =Z p

0

⇥Z p

y

xcos(x+y)dx

⇤dy

partes=

Z p

0[�p seny� cosy� ysen2y� cos2y]dy =� 3p

2 .

A veces, no sólo es preferible integrar primero respecto de una de las variables y luego respectode la otra, sino que no tenemos otra opción. Por ejemplo, si fuese f (x,y)=senx

2, no se podríahallar

R p0⇥R p

y

senx

2dx

⇤dy , por ser la primitiva no calculable, pero sí se puede hacer:

Z p

0

⇥Zx

0senx

2dy

⇤dx =

Z p

0xsenx

2dx =� 1

2 cosx

2⇤p0 = 1

2⇥1� cosp2⇤ .

Dy=–2x–1 y=2x–1

y=x2

1

–1

1–1

En recintos más complicados habrá que dividir. La integral sobre el recintototal D será la suma de las integrales sobre cada uno de los subconjuntos:

Ej 4.

ZZ

D

f =Z 0

�1

Zx

2

�2x�1f (x,y)dydx +

Z 1

0

Zx

2

2x�1f (x,y)dydx . (Los [ ] no se

suelen poner).

O bien, como y=x

2 , x=±py , y =±2x�1 , x =± 1

2 (y+1) ,se puede hacer (calculando más integrales) también de esta forma:

ZZ

D

f =Z 1

0

Z �py

�(y+1)/2f (x,y)dxdy +

Z 1

0

Z (y+1)/2

py

f (x,y)dxdy+Z 0

�1

Z (y+1)/2

�(y+1)/2f (x,y)dxdy .

Si en particular integramos f ⌘1 obtendremos el área de D :A =

RRD

1 =R 0�1(x

2+2x+1)dx+R 1

0 (x2�2x+1)dx = 1

3+13 = 2

3 .⇥Integrales iguales por ser f ⌘1 par en x y D simétrico respecto a x=0 ; bastaba hacer 2

R 10⇤.

O bien: A =RR

D

1 = 2R 1

0⇥

y

2+12�

py

⇤dy+

R 0�1⇥y+1

⇤dy = 2 1

12 +12 = 2

3 [ 12 = área triágulo].

Tomemos ahora f (xy)=2xy y hallemos la integral por el primer camino:ZZ

D

f =Z 0

�1

⇥xy

2⇤x

2

�2x�1dx+Z 1

0

⇥xy

2⇤x

2

2x�1dx =Z 0

�1[x5�4x

3�4x

2�x]dx+Z 1

0[x5�4x

3+4x

2�x]dx

= [� 15+1� 4

3+12 ]+ [ 1

5�1+ 43�

12 ] =� 1

30 +130 = 0 .

⇥Debía anularse por ser f impar en x y D simétrico respecto a x=0 . El ‘volumen negativo’ definido

por la gráfica de f en la parte de D con x0 se concela con el positivo de la parte con x�0⇤.

26

Cambios de variable

Generalicemos para integrales dobles la fórmula para integrales en R:R

b

a

f (g(u))g

0(u)du =R

g(b)g(a) f (x)dx , con g2C

1([a,b])

en concreto, el caso de g inyectiva (creciente o decreciente) en [a,b] :

g

a b

g

a bR[a,b] f (g(u)) |g0(u)|du =

Rg([a,b]) f (x)dx .

v

u

D*

y

x

gD= (D )*gEn R

2 nuestra situación será esta: para hallarRR

D

f (x,y)dxdy ;realizaremos un cambio de variable g : D

⇤⇢R

2 ! D⇢R

2

(u,v)!�x(u,v),y(u,v)

�

con el fin de que el nuevo recinto de integración D

⇤ o la nuevafunción a integrar sean más sencillas.

Teor 1.

Sea g:(u,v)!�x(u,v),y(u,v)

�de C

1, inyectiva en D

⇤, g(D⇤)=D y f integrable.

Entonces:ZZ

D

f (x,y)dxdy =ZZ

D

⇤f

�x(u,v),y(u,v)

���� ∂ (x,y)∂ (u,v)

��� dudv .

La demostracón es complicada y no se da. Pero hacemos observaciones sobre hipótesis y resultado.

• El teorema sigue siendo cierto aunque g deje de ser inyectiva en puntos sueltos o curvas continuas.

• Si el determinante jacobiano ∂ (x,y)∂ (u,v) =

����x

u

x

v

y

u

y

v

����,0 en un punto, el teorema de la función inversa nosasegura que g es inyectiva en un entorno de ese punto, pero sabemos que aunque no se anule enningún punto de D

⇤ esto no basta para que sea inyectiva en todo D

⇤.

• En el caso de que f ⌘1 quedaZZ

D

dxdy =ZZ

D

⇤

�� ∂ (x,y)∂ (u,v)

��dudv = área de D , con lo que el jacobiano

viene a ser una medida de cómo un cambio de variable distorsiona el área.

Si D

⇤ es un pequeño rectángulo del plano uv , al ser g diferenciable una buena aproximación es

D* g d (D )*gD

(u ,v )o o (u ,v )o og

∆v

∆u

g(uo

+Du,vo

+Dv)⇡ g(uo

,vo

)+Dg(uo

,vo

)(Du,Dv) ,y, por tanto, D=g(D⇤) será ‘aproximadamente igual’ alparalelogramo Dg(D⇤) de vértice g(u

o

,vo

) y de lados

Dg(Du,0) = Du

✓x

u

y

u

◆y Dg(0,Dv) = Dv

✓x

v

y

v

◆,

v

u

y

x

g

cuyo área es el valor absoluto de ∂ (x,y)∂ (u,v) DuDv

⇥pues

��(a1,a2,0)⇥(b1,b2,0)��= |a1b2�a2b1| mide áreas

⇤.

Si D

⇤ es un conjunto más general, el área de D=g(D⇤)

será aproximadamente Â�� ∂ (x,y)

∂ (u,v)��DuDv , expresión que en el límite será la integral sobre D

⇤.

Como primer ejemplo de cambio de variable consideramos los cambios lineales:n

x = Au+Bv

y =Cu+Dv

. Si ∂ (x,y)∂ (u,v) =

����A B

C D

����= AD�BC , 0 define biyección de R

2 en R

2.

!ZZ

D

f (x,y)dxdy = |AD�BC|ZZ

D

⇤f (Au+Bv,Cu+Dv)dudv .

[Las regiones se transforman de forma sencilla por llevar las aplicaciones lineales rectas a rectas].

v

u

y

x1

1

y=x

y=–x

y=1–x

y=x–1

Ej 1. Sea D el cuadrado de la figura y calculemosZZ

D

(x�y)2ex+y

dxdy .

La forma de f y el recinto sugieren:n

x+y = u

x�y = v

,n

x = (u+v)/2y = (u�v)/2 .

Las rectas que definen los lados pasan a ser: u=0 ,1 , v=0 ,1 .

El jacobiano�����1/2 1/21/2 �1/2

�����=� 12 . Así pues,

ZZ

D

= 12R 1

0R 1

0 v

2eu

dudv= e�16 .

27

Más a menudo aparece y más útil es el cambio a polares:n

x=r cosqy=r senq . El jacobiano es ahora: ∂ (x,y)

∂ (r,q) =����cosq �r senqsenq r cosq

����= r(cos2q+sen2q) = r .

Y la fórmula adopta la forma:ZZ

D

f (x,y)dxdy =ZZ

D

⇤r f (r cosq ,r senq)dr dq .

r

y

x

θ

α

βα

β

r1 r2 r1 r2

¿Qué D provienen de conjuntos D

⇤ sencillos del plano rq ?Un rectángulo [r1,r2]⇥[q1,q2] pasa a ser un sector de coro-na circular limitado por las circunferencias de radio r1 y r2y las rectas que pasan por el origen de pendientes q1 y q2 .

r

y

x

θ

α

β

α

β

D*

r=f ( )2 θ

r=f ( )1 θ

Si queremos hallar el área en polares de una región D

limitada en q 2 [a,b ] por r= f1(q) y r= f2(q) será:

área =Z b

a

Zf2(q)

f1(q)r dr dq = 1

2

Z b

a

⇥f

22 (q)� f

21 (q)

⇤dq ,

coincidente con lo visto en los apuntes de matemáticas.

En el primer ejemplo, tanto el recinto como el x

2+y

2 del integrando piden a gritos las polares:

y

x2

D

r

θπ/2

2D*

Ej 2. HallemosZZ

D

p4�x

2�y

2dxdy , con D el sector circular del dibujo:

ZZ

D

⇤r

p4�r

2dr dq =

Z p/2

0

hZ 2

0r

�4�r

2�1/2dr

idq =

"p2⇥ (4�r

2)3/2

�3⇤2

0 =4p3

el [·] no depende de q octante de esfera %

,Obsérvese que el cambio a polares no es inyectivo en lado izquierdo delrectángulo D

⇤ (todos los puntos con r= 0 van al origen), pero como yadijimos, no importa que falle la inyectividad en puntos o rectas sueltas.

y

x1

D

1x+y=1

En otros D el cambio a polares complicará normalmente el recinto.Por ejemplo, el triángulo del dibujo daría lugar a la integral:

RRD

f =R p/2

0R 1/(senq+cosq)

0 r f (r cosq ,r senq)dr dqy no haríamos el cambio salvo que f se simplificase notablemente.

Aquí es el recinto el que pide usar polares:

Ej 3. Hallar la integral doble!

D

(x�y)2dxdy , siendo D el semicírculo dado por x

2+y

24 , x�0 .

En polares es (r cosq�r senq)2= r

2�cos2q+sen2q �2senq cosq�= r

2�1� sen2q�

. Por tanto:

4–y 2

r=2

x=

R p/2�p/2

R 20 r

3"

�1� sen2q

�dr dq = 4

R p/2�p/2(1� sen2q)dq = 4p .

por el jacobiano (es impar)

Debía ser mayor que 0 por ser el integrando positivo. En cartesianas sería mucho peor:Z 2

�2

Z p4�y

2

0

�x

2�2xy+y

2�dxdy =

R 2�2�y

3�4y+ 23 (y

2+2)p

4� y

2�

dy = · · ·

En el siguiente ejemplo, aunque el recinto no parecería adecuado a las polares, por no estar limitado porcurvas r=cte o q =cte , el aspecto del integrando las pide indudablemente:

1

Ej 4. Integremos f (x,y)= y

x

2+y

2 , sobre el semicírculo x

2+(y�1)21 , y�1 .

Las curvas que limitan el recinto, escritas en polares quedan:y=r senq =1 ! r = 1/senq , x

2+y

2=2y , r

2=2r senq ! r=2senq .Z 3p/4

p/4

Z 2senq

1/senqr

2 senqr

2 dr dq =Z 3p/4

p/4(2sen2q�1)dq =�

R 3p/4p/4 cos2q dq = 1 .

Las cuentas se complican bastante si se intentan hacer de cualquier forma en cartesianas:Z 1

�1

Z 1+p

1�x

2

1

y

x

2+y

2 dydx = 12

Z 1

�1

⇥ln2+ ln

�1+

p1�x

2�+ ln(1+x

2)⇤

dx = · · ·

O peor:Z 2

1

Z p2y�y

2

�p

2y�y

2

y

x

2+y

2 dxdy =⇥par en x

⇤= 2

Z 2

1

⇥arctan x

y

⇤p2y�y

2

0 dy =Z 2

1arctan

p2�yp

y

dy = · · ·

28

Usemos el cambio a polares para hallar un integral impropia de una variable con primitiva no elemental:

0

1π /2

Ej 5. Para calcular I =Z •

0e�x

2dx consideramos la integral doble:

Z •

0

Z •

0e�(x2+y

2)dxdy =

Z •

0e�y

2Z •

0e�x

2dxdy =

Z •

0I e�y

2dy = I

2 .

En polares queda:Z p/2

0

Z •

0re�r

2dr dq = p

2⇥� 1

2 e�r

2⇤•0 = p

4 ) I =p

p2 .

Deducimos además, por la paridad del integrando, queZ •

�•e�x

2dx =

pp .

Una modificación del cambio a polares nos es útil en el siguiente ejemplo:

a

bEj 6. Calculemos el área A de una elipse de semiejes a y b : x

2

a

2 +y

2

b

2 =1 .

El cambio a polares no es útil, pero sí este modificado:n

x=ar cosqy=br senq ,

∂ (x,y)∂ (r,q) =

�����acosq �ar senqsenq br cosq

�����= abr . La elipse pasa a ser r=1 ! A =Z 2p

0

Z 1

0abr dr dq = pab .

⇥Con integrales en R: A = 4

Za

0b

a

pa

2�x

2dx =

"4ab

R p/20 cos2

t dt = 2ab

R p/20 (1+cos2t)dt = pab

⇤.

x = asen t , dx = acos t dt

Además del área de D , A =RR

D

dxdy , y del volumen en D bajo f (x,y)� 0 , V =RR

D

f dxdy , lasintegrales dobles tienen otra serie de aplicaciones (las fórmulas son análogas para R

3 ).Por ejemplo el promedio de una magitud f en D es f = 1

A

RRD

f .La masa de una placa D es M =

RRD

r(x,y)dxdy , si r(x,y) es su densidad.

El centro de masa de D es el punto (x,y) con x= 1M

RRD

xr , y= 1M

RRD

yr (centroide si r = cte).

Los momentos de inercia respecto a los ejes x e y son: I

x

=RR

D

y

2r , I

y

=RR

D

x

2r .

Ej 7. Sea un semicírculo D de radio R de densidad directamente proporcional a la distancia al centrode D . Hallemos su centroide, su centro de gravedad y sus momentos de inercia respecto de los ejes.

RD centroide

c.masaSe puede probar que si una lámina tiene un eje de simetría, su centroide está enen dicho eje (y si tiene dos, está en su intersección). Por tanto, x

c

=0 . La otray

c

= 1A

RRD

ydxdy = 2pR

2

R p0R

R

0 r

2 senq dr dq = 2pR

2

⇥r

3

3⇤

R

0 = 4R

3p ⇡ 0.42 R .

Para el centro de gravedad hay que incluir la densidad r(r)=kr (simétrica). También x=0 .

Como la masa es M=R p

0R

R

0 kr

2dr dq = pR

3k

3 , será y= 3pR

3

R p0R

R

0 r

3 senq dr dq = 3R

2p ⇡ 0.48 R .

Los momentos: I

x

= k

R p0R

R

0 r

4 sen2q dr dq = kpR

5

10 , I

y

= k

R p0R

R

0 r

4 cos2q dr dq = kpR

5

10 .

29

3.2. Integrales triples

Análogamente al caso n=2 se puede definirRRR

B

f para f (x,y,z) acotada en un paralelepípedoB = [a,b]⇥[c,d]⇥[p,q] , que representará un ‘volumen’ en un espacio de cuatro dimensiones,es decir, el ‘volumen’ de un ‘sólido’ de cuatro dimensiones con ‘base’ B y altura en cada puntola que le asigna f (x,y,z) . Esta integral se podrá de nuevo calcular mediante integrales iteradas:

f continua en B )ZZZ

B

f =Z

q

p

Zd

c

Zb

a

f (x,y)dxdydz

[o las otras 5 iteradasintercambiando los

papeles de x , y , z ].

Ej 1. Si f (x,y,z)=2yz�x y B = [0,1]⇥[0,2]⇥[0,3] es:ZZZ

B

f =Z 1

0

Z 2

0

Z 3

0(2yz�x)dzdydx =

Z 1

0

Z 2

0(9y�3x)dydx =

R 10 (18�6x)dx = 15 .

D

f(x,y)

a

b

y

x

y=c(x) y=d(x)

zz=q(x,y)

z=p(x,y)

V

También podemos integrar sobre recintos V ⇢R

3 más generales.

Si V =�(x,y,z) : axb, c(x)yd(x), p(x,y)z(x,y)

,

con cd continuas en [a,b] y pq continuasen D=

�(x,y) : axb , c(x)yd(x)

,

y f continua en V )ZZZ

V

f =Z

b

a

Zd(x)

c(x)

Zq(x,y)

p(x,y)f (x,y,z)dzdydx .

Análogas fórmulas se obtienen variando los papeles de x , y , z , y mu-chos recintos que aparecen estarán incluidos en algunos de esos tipos.

En el caso de que sea f ⌘1 ,RRR

V

dxdydz respresentará el volumen de V .

Lo más difícil de las integrales triples es dibujar las gráficas o al menos hacerse una idea de ellas parasaber cuáles de las funciones que definen los recintos son mayores o menores.

2

1

z=2–x–y

1

1

Ej 2. CalculemosZZZ

V

x dxdydz , con V región acotada por los planos:x=0 , y=0 , z=0 , x=1 , y=1 , x+y+z=2 .

En el cuadrado [0,1]⇥[0,1] del plano xy está z=2�x�y por encima de z=0 .ZZZ

V

x dxdydz =Z 1

0

Z 1

0

Z 2�x�y

0x dzdydx =

Z 1

0

Z 1

0(2x�x

2�xy)dydx

=Z 1

0

�2x�x

2�x

⇥y

2

2⇤1

0

�dx =

Z 1

0

� 3x

2 �x

2�dx = 3

4�13 =

512 .

O un poquito más corto si cambiamos el orden de dx y dy . El primer paso es igual, y luego:Z 1

0

Z 1

0(2x�x

2�xy)dxdy =Z 1

0

�1� 1

3�12 y

�dy = 2

3�14 =

512 .

y

x

z

y=1–x

z=1–x–y

Ej 3. HallemosZZZ

V

f con f (x,y,z)=xyz , y V el tetraedro de vértices(0,0,0) , (1,0,0) , (0,1,0) , (0,0,1) .

ZZZ

V

f =Z 1

0

Z 1�x

0

Z 1�x�y

0xyzdzdydx =

Z 1

0

Z 1�x

0

xy(1�x�y)2

2 dydx

=Z 1

0

⇥x(1�x)4

4 + x(1�x)4

8 � x(1�x)4

3⇤dx =

Z 1

0

x(1�x)4

12 dx = 1360 .

x

y

z

1

1

2

1

z=2–x2Ej 4. Calcular

ZZZ

V

ez

dxdydz , siendo V el sólido limitado por

x=0 , x=1 , y=0 , y=1 , z=0 y la superficie z=2�x

2 .En [0,1]⇥[0,1] es z=2�x

2 mayor que z=0 (no se necesita el dibujo).$

V

=Z 1

0

Z 1

0

Z 2�x

2

0xez

dzdydx =Z 1

0

Z 1

0x

⇥e2�x

2�1⇤

dydx

=Z 1

0

⇥xe2�x

2�x

⇤dx=� 1

2⇥e2�x

2+x

2⇤10=

12�e2� e�1

�.

30

Con hipótesis análogas a las del plano se tiene la fórmula para los cambios de variable:

Sea g :(u,v,w)!�x(u,v,w),y(u,v,w),z(u,v,w)

�de C

1, inyectiva en V

⇤, g(V ⇤)=V

y f integrable )ZZZ

V

f (x,y,z)dxdydz =ZZZ

V

⇤f

�g(u,v,w)

���� ∂ (x,y,z)∂ (u,v,w)

��� dudvdw .

[Vale aunque g no sea inyectiva un número finito de puntos, curvas o superficies].

En particular nos interesan los cambios a cilíndricas y esféricas. Definamos cada una de estascoordenadas y familiaricémonos con ellas antes de hacer integrales.

yx

z

θ

z

r

Cilíndricas:r�0 , 0q <2p

(x=r cosqy=r senqz = z

.O sea, polares del plano xy junto con la coordenada z .Dar las cilíndricas de un (x,y,z) es trivial para z ,y además es r=

px

2+y

2 , tanq = y

x

.

El jacobiano es: ∂ (x,y,z)∂ (r,q ,z) =

�������

r cosq r senq 0�r senq r cosq 0

0 0 1

�������= r

[localmente invertible si r>0 ,e inyectiva en r>0 , 0q <2p ].

Con lo que la fórmula del cambio de variable adopta la forma:

r

z

yx

z

r=cteθθ=cte

z=cteV V*

ZZZ

V

f (x,y,z)dxdydz =ZZZ

V

⇤r f (r cosq ,r senq ,z)dr dq dz

¿Qué conjuntos del espacio son sencillos en cilíndricas? Lospuntos r=C forman un cilindro, y los q =C y z=C planos(vertical y horizontal). Un paralelepípedo V

⇤ se convierte en un V como el de la derecha.⇥Podemos, como en polares, dar expresiones para el gradiente y el Laplaciano en cilíndricas:

—f = f

r

e

r

+1r

fq eq+ f

z

e

z

,e

r

=(cosq ,senq ,0)eq =(�senq ,cosq ,0)e

z

=(0,0,1)

[ortogonalesentre ellos] , D f = f

rr

+1r

f

r

+ 1r

2 fqq+ f

zz

⇤.

yx

z

ϕ

θ

ρEsféricas:r�0 , 0f p

0q <2p

(x=r senf cosqy=r senf senqz = r cosf

.Como r2=r

2+z

2 , es r =p

x

2+y

2+z

2 .Además: tanq = y

x

, tanf = r

z

[mirando cuadrantes].[Los físicos suelen cambiar los nombres de f y q ].

∂ (x,y,z)∂ (r,q ,f) =

�������

senf cosq �r senf senq r cosf cosqsenf senq r senf cosq r cosf senq

cosf 0 �r senf

�������= r2 cos2f senf

�����senq cosqcosq senq

�����r2 sen3f����

cosq senq�senq cosq

����

=�r2 senf . [Cambio no inyectivo en todo el eje z ].

La integrales en esféricas se calculan, pues, mediante:ZZZ

V

f (x,y,z)dxdydz =ZZZ

V

⇤r2 senf f (r senf cosq ,r senf senq ,r cosf)dr dq df

ϕ

yx

z

θ

θ=cte

ρ

ρ=cte

ϕ=cte

(esfera)

(cono)

(plano)En esféricas, r=C describe una superficie esférica,q =C es un plano y f =C una superficie cónica.Un recinto simple V en esféricas es, por tanto, eldibujado a la derecha.⇥Se ve que el gradiente y el Laplaciano son aquí:

—f = fr er+1

r senq fq eq+1r ff ef ,

er =(senf cosq ,senf senq ,cosf)eq =(�senq ,cosq ,0)ef =(cosf cosq ,cosf senq ,�senf)

[ortogonalesde nuevo] ,

D f = frr+2r fr+

1r2 fff+

cosfr2 senf ff+

1r2 sen2f fqq

⇤.

Ej 5. Escribamos el punto de coordenadas cartesianas��1,1,�

p6�

en los otros dos sistemas.

r=p

1+1 =p

2 . tanq =�1 y 2� cuadrante ! q = 3p4 . En cilíndricas:

�p2 , 3p

4 ,�p

6�

.

r =p

1+1+6 =2p

2 . tanf =p

2�p

6=� 1p

3, f = 5p

6 . (r,q ,f)=�2p

2 , 3p4 , 5p

6�

.

31

En los siguientes ejemplos se ve que muchos veces las cartesianas no son las coordenadas más adecuadas(si lo eran en los del principio de la sección). El primero pide cilíndricas (o polares), en el segundo lomás corto resultan ser las cilíndricas y en el tercero, integrando sobre esfera, lo son las esféricas.

Ej 6. Calcular la integral de la función f (x,y,z) = zex

2+y

2 sobre el cilindro x

2+y

24 , 2z3 .

3

2

2

ZZZ

V

zex

2+y

2dxdydz =

Z 3

2

Z 2p

0

Z 2

0r

"zer

2dr dq dz = 9�4

2 ·2p ·⇥ 1

2 er

2⇤20 =

5p2 (e4�1) .

jacobiano

Lo mismo que integrar en z y hacer luego el cambio a polares. En cartesianas se puedehacer porque aparecen primitivas no calculables:

Rex

2+y

2dx o

Rex

2+y

2dy .

y

x

z

R

Ej 7. Hallemos el volumen que encierran el cono z =p

x

2+y

2

y el plano z=0 sobre el cuadrado R = [0,1]⇥[0,1] .Podemos hallarlo mediante integrales dobles o triples, en lascoordenadas adecuadas en cada caso. Hacemos

RRRV

dxdydz .En cartesianas es fácil el recinto, pero difíciles las integrales:Z 1

0

Z 1

0

Z px

2+y

2

0dzdxdy =

Z 1

0

Z 1

0

qx

2+y

2dxdy =

htablas op

x

2+y

2 =x+u

i

12

Z 1

0

⇥p1+y

2 � y

2 lny+ y

2 ln�1+

p1+y

2�⇤

dy = · · ·

En cilíndricas (o polares en la segunda integral): x=1 ! r= 1cosq , cono y recinto simétricos,

2Z p/4

0

Z 1/cosq

0r

2dr dq = 2

3

Z p/4

0dq

cos3qu=senq= 2

3

Z 1/p

2

0du

(1�u

2)2 = 16⇥

log�� 1+u

1�u

��� 11+u

+ 11�u

⇤1/p

20

= 13⇥p

2 + ln�1+

p2�⇤

.

Esféricas: 2Z p/4

0

Z p/2

p/4

Z 1/cosq senf

0r2 senf dr df dq = 2

3

Z p/4

0

Z p/2

p/4

df dqsen2f cos3q = 2

3

Z p/4

0dq

cos3qcomoantes

Ej 8. Calculemos el volumen de la esfera unidad. En esféricas:

vol =Z 2p

0

Z 1

0

Z p

0r2 senf df dr dq = 2p

Z 1

02r2

dr = 4p3 .

r

z1

En cilíndricas por dos caminos (más largo):

vol =Z 2p

0

Z 1

�1

Z p1�z

2

0r dr dzdq = 2p

Z 1

�11�z

2

2 dz = 4p3 .

vol =Z 2p

0

Z 1

0

Z p1�r

2

�p

1�r

2r dzdr dq = 2p

Z 1

02r

p1� r

2dr = 4p

3 .

x=√1–y2

z=√1–x –y2 2

Las cartesianas son las coordenadas menos adecuadas aquí:

vol= 8Z 1

0

Z p1�y

2

0

Z p1�x

2�y

2

0dzdxdy = 8

Z 1

0

Z p1�y

2

0

q1�x

2�y

2dxdy

= · · ·⇥cambio x=

p1�y

2 sen t

⇤· · ·= 8

Z 1

0p4 (1�y

2)dy = 43 p .

Aplicaciones físicas similares a las vistas para las integrales dobles son:Masa de un sólido V es M =

RRRV

D(x,y,z)dxdydz , si D(x,y,z) es su densidad.

Centro de masa de V es (x,y,z) con x= 1M

RRRV

xD , y= 1M

RRRV

yD , z= 1M

RRRV

zD .

Momento de inercia respecto al eje z : I

z

=RRR

V

(x2+y

2)D (análogos los otros)⇤

.

R

Ej 9. Hallemos la posición del centro de masa de una semiesfera sólida homogénea.

Por simetría, será x = y = 0 . Volumen= 23 pR

3 .⇥Masa= 2

3 pR

3D , D constante

⇤.

z = 32pR

3

Z 2p

0

Z p/2

0

ZR

0r3 senf cosf dr df dq = 3

R

3

hr4

4

iR

0

hsen2f

2

ip/2

0= 3R

8 = 0.375R .

[El recinto pedía a gritos utilizar las coordenadas esféricas].

32

4. Integrales de línea

4.1 Integrales de campos escalares a lo largo de curvas

y

xc

(a)c

[ ]a bt

(b)c

(t)c

(t)c'Una función vectorial (también llamada trayectoria o camino)era una c : [a,b]⇢R ! R

n , cuya gráfica c(t)=(x1(t), . . . ,xn

(t))es una curva C en R

n y su derivada c

0(t) = (x01(t), . . . ,x0n

(t))describe el vector tangente a la curva (el vector velocidad, si c(t)está describiendo un movimiento en R

n ).⇥La recta tangente a C en c(t

o

) era: l(t)= c(to

)+(t�t

o

)c

0(to

)⇤.

c se dice C

1 si es continua y c

0 existe y es continua 8t2(a,b) . Es C

1a trozos si C es continua

y [a,b] se puede dividir en un número finito de subintervalos en cada uno de los cuales c es C

1

[su gráfica será entonces una curva continua sin recta tangente en un número finito de puntos].

y

x(0)c

(π/2)c

c*

Ej 1. c :⇥0, p

2⇤! R

2 con c(t)=(cos t,sen t) es una trayectoria C

1 puesc

0(t)=(�sen t,cos t) existe 8t2�0, p

2�

.c⇤ : [0,1]! R

2 con c⇤(t)=�t,p

1�t

2�

, c⇤0(t)=

�1,�t(1�t

2)�1/2�es otro camino C

1, que describe esa misma curva en sentido opuesto.Se dice que c y c⇤ son dos parametrizaciones de la misma curva C .

Sea c : [a,b]! R

n un camino C

1 y sea f un campo escalar en R

n tal que f

�c(t)

�es continua en [a,b] . La integral de f a lo largo de c se define:Z

c

f ds ⌘Z

b

a

f

�c(t)

�kc

0(t)kdt .

Si c(t) es solamente C

1 a trozos o si f (c(t)) es continua a trozos, definimosR

c

f ds

descomponiendo [a,b] en intervalos sobre los que f (c(t))kc

0(t)k sea continua ysumando las integrales sobre cada uno de ellos.

Ej 2. Si f (x,y)=xy

2 y c , c⇤ son los de arriba, las integrales a lo largo de las dos trayectorias son:Zc

f ds =Z p/2

0cos t sen2

t ·1 ·dt = 13 sen3

t

⇤p/20 = 1

3 .Zc⇤

f ds =Z 1

0t (1�t

2) · 1p1�t

2·dt =� 1

3 (1�t

2)3/2⇤10 =

13 .

No es casualidad que ambas integrales coincidan. Probaremos en 4.2 que:

Teor 1. Si c y c⇤ describen la misma curva C , entoncesR

c

f ds =R

c⇤f ds ⌘

RC

f ds .

Como la integral de línea de una f escalar no depende de la parametrización, sólo de la

curva, es lícita la notaciónR

C

f ds (integral de f sobre C ) donde c no aparece por ningún lado.

Interpretemos esta integral. Sea primero f ⌘1 . Si pensamos que c(t) describe una partícula, alser kc

0(t)k la velocidad escalar en el instante t , parece claro que ds=kc

0(t)kdt (‘diferencialde arco’) representa la distancia recorrida en un ‘diferencial de tiempo dt ’ y por tanto:

L =R

C

ds =R

b

a

kc

0(t)kdt representa la longitud de la curva C definida por c .

1y

x1

–1

Ej 3. Hallemos la longitud de la curva descrita por c(t)=�t

2, t

3� , t2 [�1,1] .

kc

0(t)k=p

4t

2+9t

4 ) L=Z 1

�1|t|p

4+9t

2dt= 2

27 (4+9t

2)3/2⇤1

0=2(133/2�8)

27 ⇡2.88 .

O con otra parametrización de la misma curva (y usando su simetría):

(x,x3/2) , x2 [0,1] ) L = 2Z 1

0

q1+ 9x

4 dx = 1627�1+ 9x

4�3/2⇤1

0 =1627⇥ 133/2

8 �1⇤

.

[Cuando c

0=0 pueden aparecer picos en las curvas, pues el vector tangente no tiene dirección definida].[Estas integrales de campos escalares, por incluir una raíz, muchas veces llevan a primitivas no calculables].

33

y

f (x(t),y(t))z

xc(t)=(x(t),y(t))

Si ahora f es cualquier campo con f (c(t))�0 8t2[a,b] ,Rc

f ds representa para n=2 el área de la valla de alturaf (x,y) en cada (x,y) de la curva C , pues un ‘diferencialde valla’ tiene área f (c(t))ds = f (c(t))kc

0(t)kdt .Tiene otra posible interpretación cuando n=2 o n=3 :Si c(t) describe un alambre de densidad variable dada por r(x) , la masa del alambre será

M=R

C

r ds (tanto en el plano como en el espacio).

El centro de gravedad (centroide si r constante) del alambre, tendrá por coordenadas:

x = 1M

RC

xr ds , y = 1M

RC

yr ds ; si n=3 , además z = 1M

RC

zr ds .

Estas integrales también sirven para hallar, el valor medio de una f sobre C : f = 1L

RC

f ds .

yx

z2π

Ej 4. Sea el alambre en forma de hélice: c : [0,2p]! R

3 , t ! (cos t,sen t, t)

y de densidad r(x,y,z)=x

2+y

2+z

2 . Como kc

0k=p

2 , se tiene que:

Su longitud es M =R 2p

0p

2 dt = 2pp

2 ⇡ 8.9 .

Su masa es M =R 2p

0 (cos2t+ sen2

t+t

2)dt =p

2�2p+ 8

3 p3� ⇡ 125.8⇥Su densidad media es, por tanto: 1+ 4

3 p2 ⇡ 14.2⇤.

Su centro de gravedad: x = 1M

R 2p0 cos t (1+t

2)p

2 dt = 63+4p2 ⇡ 0.014 ,

y = 1M

R 2p0 sen t (1+t

2)p

2dt =� 6p3+4p2 ⇡� 0.44 , z = 1

M

R 2p0 t (1+t

2)p

2dt =3p 1+2p2

3+4p2 ⇡ 4.60 .

Su centroide: x = 1L

R 2p0 cos t

p2 dt = 0 , y = 1

L

R 2p0 sen t

p2 dt = 0 , z = 1

L

R 2p0 t

p2 dt = p .

a b

dsOtra aplicación de este tipo de integrales. Si una curva C vienedada por x=x(t) , y=y(t)�0 , t2 [a,b] , el área de la superficie

de revolución obtenida al hacer girar C en torno al eje y=0 es:

A = 2pR

b

a

yds = 2pZ

b

a

y(t)q�

x

0(t)�2+�y

0(t)�2

dt⇥pues el área de la banda de anchura ds es ⇡ 2pyds

⇤.

En el caso particular de que C sea la gráfica de y=y(x) queda: A=2pZ

b

a

y

p1+(y0)2

dx .

y=√a –x22Ej 5. Hallemos el área de la superficie esférica de radio a .

Se puede ver como el giro de y=p

a

2�x

2 en torno a y=0 , y por tanto:

A = 2pZ

a

�a

pa

2�x

2q

1+ x

2

a

2�x

2 dx = 2pR

a

�a

adx = 4pa

2 .

O escribiendo c(t)=(acos t,asen t) , t2 [0,p] , y con la primera fórmula:

ds=adt , A = 2pZ p

0asen t a dt = 4pa

2 .

34

4.2. Integrales de línea de campos vectoriales

Sean c(t) : [a,b]! R

n de C

1 y f : R

n! R

n campo vectorial continuo sobre la gráfica de c .

La integral de línea del campo f a lo largo de c se defineZ

c

f ·ds =Z

b

a

f

�c(t)

�· c

0(t)dt .

Si f(c(t)) · c

0(t) es sólo continua a trozos, dividimos el intervalo y sumamos la integrales.

T(t)

f((c(t))Si c

0(t),0 8t y T(t)= c

0(t)kc

0(t)k es el vector tangente unitario:Rc

f ·ds =R

b

a

⇥f(c(t)) ·T(t)

⇤kc

0(t)kdt =R

c

f ·T ds ,

y se puede ver la integral de línea de f como la integral del campo escalarf ·T , componente tangencial de f en la dirección de c . Por tanto:Zc

f ·ds es el trabajo realizado por un campo de fuerzas f sobre la partícula que recorre c .

Se usa otra notación (la damos para el plano). Si c(t)=�x(t),y(t)

�, f(x,y)=

�f (x,y),g(x,y)

�:Z

c

f ·ds =Z

b

a

⇥f

�x(t),y(t)

�x

0(t)+g

�x(t),y(t)

�y

0(t)⇤

dt ⌘Z

c

f (x,y)dx+g(x,y)dy

[La notación es similar para n>2 ; ¡cuidado!, sigue siendo integral de línea].

Ej 1. Calculemos varias integrales del línea del campo f(x,y) = (x2,2y+x) :c

1

(t) = (t, t) , t2 [0,1] , c

2

(t) = (4t

2,4t

2) , t2⇥0, 1

2⇤

, c

3

(t) = (1�t,1�t) , t2 [0,1][describen la misma curva, la tercera en sentido contrario]. y

x1

1c

c c

c

1,2

3

45

Rc

1

f ·ds=R 1

0 (t2,3t) · (1,1)dt = 11

6 ,Rc

2

f ·ds=R 1/2

0 (16t

4,12t

2) · (8t,8t)dt = 116 ,R

c

3

f ·ds=R 1

0�(1�t)2,3(1�t)) · (�1,�1)dt =� 11

6 .

c

4

(t) =n(t,0) , t2 [0,1](1, t�1) , t2 [1,2] ,

Rc

4

f ·ds=R 1

0 (t2, t) · (1,0)dt +R 2

1 (t2,2t�1) · (0,1)dt = 73 .

c

5

(t) =n(0, t) , t2 [0,1](t�1,1) , t2 [1,2] ,

Rc

5

=R 1

0 (0,2t) · (0,1)dt +R 2

1�(t�1)2,2+t

�· (1,0)dt = 5

6 .

[La integral parece depender sólo de la curva y del sentido en que se recorre; para algunos campos nodependerá siquiera de la curva, sólo del punto inicial y del punto final].

Ej 2. Hallemos la integrales para los mismos c

k

de arriba, pero para el campo g(x,y) = (y,x�4y) :Rc

1

g ·ds=R 1

0 (t,�3t) · (1,1)dt =�R 1

0 2t dt =�1 ,Rc

2

g ·ds=R 1/2

0 (4t

2,�12t

2) · (8t,8t)dt =�R 1/2

0 16t

3dt =�1 ,R

c

3

g ·ds=R 1

0�(1�t),�3(1�t)) · (�1,�1)dt =

R 10 2(1�t)dt = 1 . [Única distinta].R

c

4

g ·ds=R 1

0 (0, t) · (1,0)dt +R 2

1 (t�1,5�4t) · (0,1)dt =R 2

1 (5�4t)dt =�1 .Rc

5

g ·ds=R 1

0 (t,�4t) · (0,1)dt +R 2

1 (1, t�5) · (1,0)dt =�R 1

0 4t dt +1 =�1 .

Ej 3. Si c(t)=(t, t2,1) , la integralZ

c

zx

2dx+ xydy+ y

3dz =

R 10 (t2 ·1+ t

3 ·2t + t

6 ·0)dt = 1115 .

Ej 4. Calculemos el trabajo realizado por una fuerza constante f = d al recorrer una partícula unatrayectoria r(t)=

�x(t),y(t),z(t)

�que une dos puntos del espacio a = r(a) y b = r(b) :

yx

z

f=d

a br(t)

Rr

d ·ds =R

b

a

(d1,d2,d3) ·�x

0(t),y0(t),z0(t)�

dt

= d1�x(b)�x(a)

�+d2

�y(b)�y(a)

�+d3

�z(b)�z(a)

�= d ·

�r(b)�r(a)

�= d · (b�a) , independiente de r .

Si consideramos c(t)= r(a+b�t) , t2 [a,b] , que recorre la misma curva en

sentido opuesto, el trabajo esR

c

d ·ds =R

b

a

(d1,d2,d3)·�� x

0(t),�y

0(t),�z

0(t)�

dt =�d ·(b�a) .

35

Veamos lo que sucede con la integral al hacer un cambio en el parámetro que describe la curva.Sea c : [a,b]!R

n y h : [a1,b1]![a,b] una biyección C

1. Si llamamos p= c�h : [a1,b1]!R

n ,

h

a b

h

a b

a ab b

1 1 1 1

las trayectorias p(u) , u2 [a1,b1] y c(t) , t2 [a,b] ,describen la misma curva, en el mismo sentido o ensentido opuesto según sea, respectivamente,

h(a1)=a y h(b1)=b o h(a1)=b y h(b1)=a

[se dice que la reparametrización conserva o invierte la orientación de la curva].

Teor 1.

Si c y p describen la misma curva C , entonces según c y p lo hagan en elmismo sentido o en el opuesto se tiene, respectivamente:Z

c

f ·ds =Z

p

f ·ds , o bienZ

c

f ·ds =�Z

p

f ·ds

Si C es C

1 (si no, dividimos y sumamos las integrales), como p

0(u)= c

0(h(u))h

0(u) es:Rp

f ·ds =R

b1a1

f

�c(h(u))

�· c0(h(u))h

0(u)du eR

c

f ·ds =R

b

a

f

�c(t)

�· c0(t)dt .

Haciendo en la integral de la izquierda h(u)= t , se tiene + o � la integral de la derecha,según se conserve o no la orientación, pues no cambian o sí los límites de integración.Si estuviésemos integrando un campo escalar f , se tendría siempre que:R

p

f ds =R

b1a1

f

�c(h(u))

�kc

0(h(u))k |h0(u)|du =R

b

a

f

�c(t)

�kc

0(t)kdt =R

c

f ds ,y con esto tenemos probado el teorema de la sección anterior.

La integral de línea de un campo vectorial sólo depende de la curva C y el sentido en que

se recorre (la un campo escalar sólo de C ). Podemos elegir las c más sencillas.

c

Ej 5. Tiene un sentido preciso hablar de la integral de f(x,y)=(y,0) a lo largode la circunferencia unidad recorrida en el sentido de las agujas del reloj.⇥Las integrales sobre curvas cerradas suelen representarse con el símbolo

H ⇤.

Eligiendo c(t)=(cos t,�sen t) , t2 [0,2p]�

o [�p,p] , o . . .�

,Ic

f ·ds =R 2p

0 (�sen t,0) · (�sen t,�cos t)dt = p .

Con cualquier parametrización que proporcione el mismo sentido se llega a lo mismo.

Ej 6. Calculemos la integral de línea del campo vectorial f(x,y,z)=�z , ey, xy

�desde (1,0,0) hasta

(1,2 ,3) a lo largo del segmento que une los puntos.

2

3

y

z

a

b

a+(b–a)t=c(t)

Hay muchas formas de parametrizar un segmento en el espacio. Para este,con x=1 constante, una c casi salta a la vista: c(t)=(1,2t,3t) , t2 [0,1] .⇥

O también, con el dibujo de la derecha: c⇤(y)=�1, y , 3

2 y

�, y2 [0,2]

⇤.

En general, vimos en 1.1 que c(t)= a+(b�a) t , t2 [0,1] da el segmentoque une a y b [es una recta, si t=0 estamos en a y si t=1 en b ].

Hallemos ya la integral pedida (con la primera de las parametrizaciones dadas):Zc

f ·ds =Z 1

0

�3t,e2t ,2t

�· (0,2,3)dt =

Z 1

0

�2e2t+6t

�dt = 2e2+2 .

Ej 7. Hallar el trabajo realizado por el campo de fuerzas f(x,y,z)=(y�z,z�x,x�y) a lo largo de lacurva C intersección de la esfera x

2+y

2+z

2=4 y el plano z=y , si C es recorrida de modoque, vista desde las z positivas, el sentido es contrario a las agujas del reloj.

yx

z z=y

c

Sobre C , como z=y , es x

2+2y

2=4 (elipse).

c(t)=�2cos t,

p2 sen t,

p2 sen t

�, t2 [0,2p] .

y

x2

√2

T=R 2p

0 (0,p

2 sen t�2cos t,2cos t�p

2 sen t) · (�2sen t,p

2 cos t,p

2 cos t)dt

=R 2p

0 0 dt = 0 (el campo es perpendicular a la trayectoria).

[Se verá más adelante que serán 0 las integrales sobre un camino cerrado de los campos que sean gradientesde un campo escalar; pero, a pesar de ser

HC

= 0 , este campo no lo será, pues rot f =(�2,�2,�2), 0 ].

36

4.3. Integrales de gradientes y teorema de Green

Generalizamos el 2� teorema fundamental del cálculo infinitesimalR

b

a

g

0(x)dx = g(b)�g(a) .

Teor 1.

Sea U : R

n! R un campo escalar C

1 y c : [a,b]! R

n un camino C

1 a trozos.Entonces:

Zc

—U ·ds =U

�c(b)

��U

�c(a)

�.

Si c2C

1 (si no, dividimos),R

b

a

—U(c(t))· c0(t)dt ="

Rb

a

�U� c)0(t)dt =U(c(b))�U(c(a)) .

regla de la cadena

a

bPor tanto, la integral de línea de un gradiente no depende del camino,

sólo del punto inicial y final. Si sabemos que un campo es un gradiente, suintegral es inmediata. Además, si c(a)= c(b) , la curva descrita por c escerrada e

Hc

—U ·ds=0 : la integral de línea de un gradiente sobre una curva cerrada es 0 .

Si un campo vectorial f es gradiente de alguna función U , a U se le llamafunción potencial para f , y el campo f se dice conservativo.

¿Cómo saber si f es conservativo? Una condición necesaria sencilla para n=2 y n=3 es:

Teor 2.

Si f(x,y) =�

f (x,y),g(x,y)�

de C

1 es conservativo ) f

y

⌘ g

x

.Si f(x,y,z) =

�f (x,y,z),g(x,y,z),h(x,y,z)

�de C

1 es conservativo ) rot f = 0 .

Si f =( f ,g)=(Ux

,Uy

)= —U , con U2C

2, por la igualdad de Schwartz de las derivadascruzadas [U

xy

=U

yx

] debe ser f

y

⌘ g

x

. Y el mismo argumento se aplica si n=3 .Si las derivadas cruzadas no coinciden, no puede f ser gradiente. Si son iguales, muchas veceses sencillo hallar una U tal que —U = f [aunque la implicación ( no sea cierta en general].

Ej 1. Sea f(x,y)=(y2,2xy) . Hallemos la integral entre (0,0) y (1,1) a lo largo de diferentes curvas:a) la recta que une los puntos, b) la parábola y=x

2 , c) la circunferencia x

2+y

2=2x .Posibles parametrizaciones: a) c

a

=(t, t) , b) c

b

=(t, t2) , c) c

c

=�t,p

2t�t

2�

, con t2 [0,1] todas.

y

x1

1 cccb

a

c

Las integrales en cada caso son:

a)R 1

0 (t2,2t

2) · (1,1)dt=R 1

0 3t

2dt=1 ,

b)R 1

0 (t4,2t

3) · (1,2t)dt=R 1

0 5t

4dt=1 ,

c)Z 1

0(2t�t

2,2t

p2t�t

2 ) ·⇣

1, 1�tp2t�t

2

⌘dt=

R 10 (4t�3t

2)dt=1 .

Como se cumple ∂∂y

(y2) = 2y = ∂∂x

(2xy) , esto nos hace sospechar que f es campo conservativo.Es fácil en este caso identificar una función potencial:

Si U

x

=y

2 , debe ser U = xy

2+p(y) para alguna función p

Si U

y

=2xy , debe ser U = xy

2+q(x) para alguna función q

) U(x,y)= xy

2 .⇥U =xy

2+C para cualquier constante C es también potencial, desde luego⇤.

Por tanto, las parametrizaciones y cálculos de integrales anteriores han sido inútiles, puesto que laintegral a lo largo de cualquier trayectoria debía valer U(1,1)�U(0,0) = 1�0 = 1 .Por no depender del camino, hay otras formas de calcular una U : eligiendo caminos sencillos queunan el origen con el punto (x,y) y evaluando la integral de línea. Por ejemplo, para el C

1 a trozos:

c(t)=n(t,0) , t2 [0,x](x, t) , t2 [0,y] ,

Zc

f ·ds =Z

x

0(0,0)·(1,0)dt+

Zy

0

�t

2,2xt

�·(0,1)dt = xy

2 .

Haciendo lo mismo para un f =( f ,g) general, obtendríamos:Z

x

0f (t,0)dt+

Zy

0g(x, t)dt =U(x,y) .

Veamos qué campos de los ejemplos de la sección anterior son conservativos. El (x2,2y+x) del 1no lo es por ser f

y

=0.1=g

x

. El (y,x�4y) del 2 sí lo es: 1⌘1 y U =xy�2y

2 es su potencial.No lo es el del 3, (zx

2,xy,y3) por no ser rot f ⌘ 0 . El f = d del 4 lo es⇥con U =(d1x,d2y,d3z)

⇤.

El (y,0) del 5 no: no podía serlo pues vimos que su integral sobre un camino cerrado era no nulay también lo asegura 1.0 . Para 6 y 7 el rot f es, respectivamente, (x,1�y,0) y (�2,�2,�2) conlo que no pueden derivar de una función potencial U .

37

Ej 2. Hallemos la integral de f(x,y)=� �y

x

2+y

2 ,x

x

2+y

2

�a lo largo de x

2+y

2=1 en sentido antihorario.

c

Si c(t)=(cos t,sen t) , t2 [0,2p] ,H

c

fds =R 2p

0 (�sen t,cos t) · (�sen t,cos t)dt=2p .

No puede haber un potencial C

1 que contenga la curva, pese a ser f

y

=g

x

= y

2�x

2

(x2+y

2)2 .

Según este ejemplo, no basta la igualdad de las derivadas cruzadas para ser conservativo.Pero hay que pedir poco más para que sí baste. [Los dos teoremas que siguen son más difícilesde demostrar y necesitan el teorema de Stokes de 5.2].

Teor 3. Si f es C

1 en todo R

2 ⇥R

3 ⇤ y f

y

⌘ g

x

⇥rot f = 0

⇤) f es conservativo.⇥

El campo f 2C

1 del ejemplo 1 sabemos ahora que es conservativo desde que vimos que f

y

⌘ g

x

.Para el 2, f no era C

1 en (0,0) , el teorema no dice que haya potencial, y no lo hay en todo R

2 ⇤.Ej 3. Calculemos la integral de línea del campo vectorial f(x,y,z)=(4x ,3z�2y ,3y) desde (1 ,0 ,0)

hasta (1 ,2 ,3) a lo largo del segmento que une los puntos.En el ejemplo 6 de 4.2 ya parametrizamos el segmento, y podemos hallar la integral directamente:

c(t)=(1,2t,3t) , t2 [0,1]!R

c

f ·ds =R 1

0�1,5t,6t

�· (0,2,3)dt =

R 10 28 t dt = 14 t

2⇤10 = 14 .

Pero para este campo es rot f=

������i j k

∂/∂x ∂/∂y ∂/∂ z

4x 3z�2y 3y

������= (3�3) i+(0�0) j+(0�0)k = 0 .

y además f es C

1 en R

3. Existe, por tanto, una función potencial U(x,y,z) para el campo f .Los cálculos de los potenciales en R

3 son similares a los de R

2 :

Debe serU

x

= 4x ! U = 2x

2 + p(y,z)U

y

= 3z�2y ! U = 3yz�y

2 +q(x,z)U

z

= 3y ! U = 3yz+ r(x,y), U = 2x

2+3yz�y

2 )Rc

f ·ds =U(1,2,3)�U(1,0,0) = 16�2 = 14 .Este es el valor de la integral sobre cualquier camino que una los puntos, por complicado que sea.Por ejemplo, hallemos la integral a lo largo de c⇤(t)=

�et�t

2, 2t

3, 3t

2� , t2 [0,1] :Zc

⇤f ·ds =

Z 1

0

�4et�t

2,9t

2�4t

3,6t

3�·�(1�2t)et�t

2,6t

2,6t

�dt =

Z 1

0

�2(2�4t)e2t�2t

2+90t

4�24t

5�dt

= 2e2t�2t

2+18t

5�4t

6⇤10 = 14 .

El teorema 3 se puede refinar exigiendo hipótesis menos fuertes. No es preciso que f sea C

1 en todo R

2

o R

3. Basta con que lo sea en lo que se llama un conjunto D ‘simplemente conexo’: toda curva cerradacontenida en el D conexo (‘de una sola pieza’) debe poder contraerse a un punto de forma continuadentro del conjunto (en el ejemplo 2 no se puede). En R

2 significa que D no tiene ‘agujeros’. En R

3,puntos sueltos de discontinuidad no molestan, pero sí, por ejemplo, no ser C

1 en toda una recta.

Ej 4. Sea f(x,y,z)=�x(x2+y

2+z

2)�3/2

i�y(x2+y

2+z

2)�3/2

j�z(x2+y

2+z

2)�3/2

k

(un campogravitatorio).

f es C

1 en R

3�{(0,0,0)} , que es simplemente conexo en el espacio. Debe existir U .

Se ve casi a ojo: U(x,y,z)=(x2+y

2+z

2)�1/2 .

⇥En esféricas es U = 1

r y f =� 1r2 er = fr er

⇤.

La integral a lo largo de cualquier camino c entre (0,0,1) y (1,2,2) seráR

c

f ·ds = 13�3=� 2

3 .⇥Por ejemplo siguiendo el segmento (t,2t,1+t) , t2[0,1]!

R 10 �(6t+1)(6t

2+2t+1)�3/2dt=� 2

3⇤.

Ej 2*. En D={x>0} sí debe existir potencial U para f(x,y)=� �y

x

2+y

2 ,x

x

2+y

2

�. Lo es U =arctan y

x

.

Sobre cualquier curva cerrada contenida en D la integral sí debe ser nula. Por ejemplo, sobre lacircunferencia (2+cos t,sen t) , t2 [�p,p] . [Si se hace la integral, se comprueba que vale 0 ].

Acabemos nuestro estudio de los sistemas conservativos admitiendo este resultado general:

Teor 4.

Sea f continuo en D⇢R

n abierto. Entonces son equivalentes las afirmaciones:a) f es gradiente de una función potencial U en D .b) La integral de línea de f es independiente del camino en D .c) La integral de f a lo largo de todo camino cerrado contenido en D es nula.

38

Teoremas de Green y de la divergencia

Son teoremas que relacionan integrales dobles e integrales de línea sobre curvas cerradas

en el plano. Veremos otros sobre integrales de campos vectoriales en el espacio (estos se puedenconsiderar casos particulares de aquellos), tratando las integrales de superficie.

curva nosimple

curva simple

curva cerradasimple

Una curva simple es la imagen de un camino C

1 a trozos inyectivo.Una curva cerrada simple en R

2 será la imagen de un c : [a,b]!R

2,inyectivo en [a,b] y tal que c(a)= c(b) . Una curva de estas puederecorrerse en dos sentidos diferentes; para indicar que una integral serecorre en sentido antihorario escribiremos

⌦

.

Teorema de Green:Sea D⇢R

2 limitado por ∂D curva cerrada simple y el campo f =( f ,g)2C

1(D) . Entonces:"

D

[gx

� f

y

]dxdy =↵

∂D

f dx+gdy ⌘↵

∂D

f ·ds .⇥Obsérvese que si f es conservativo, el teorema de Green dice 0=

If ·ds como debía ser

⇤.

a

(x)

c(x)

b

y

x

d

D

El el caso de que D fuese del primer tipo de recintos que consideramos en lasintegrales dobles: D=

�(x,y) : axb, c(x)yd(x)

se tendría:

�!

D

f

y

dxdy =�R

b

a

Rd(x)c(x) f

y

(x,y)dydx =R

b

a

⇥f (x,c(x))� f (x,d(x))

⇤dx .

Parametrizando los cuatro tramos de la frontera:(x,c(x)) , x2 [a,b] ; (b,y) , y2 [c(b),d(b)] , (x,d(x)) , x2 [a,b] ; (a,y) ; y2 [c(a),d(a)] !

�

∂D

f dx =R

b

a

f (x,c(x))·1dx+R

d(b)c(b) f (y,b)·0dy�

Rb

a

f (x,d(x))·1dx�R

c(b)c(a) f (y,a)·0dy =�

"

D

f

y

.

Análogamente, para recintos D=�(x,y) : cyb, a(y)xb(y)

se ve que

⌦

∂D

gdy =!

D

g

x

.

Se cumplirá, pues⌦

∂D

f dx+gdy =!

D

[gx

� f

y

] en un recinto D que sea de los dos tipos anteriores.y

x

DDividiendo cualquier recinto general D en otros de estos últimos y teniendo encuenta que se cancelan las integrales de línea sobre segmentos comunes, por serrecorridos en sentido opuesto, se llega al resultado.

c

Ej 5. Encontremos, usando Green, el valor p de la integral de f(x,y)=(y,0)sobre la circunferencia unidad calculado ya en el ejemplo 5 de 4.2.

Como el sentido de recorrido es opuesto al que pide Green y g

x

� f

y

=�1 es:�

∂D

f ·ds =�"

D

(�1)dxdy ="

D

dxdy = área de D = p ·12 = p .

y

x2

π/2

(0,t) (2,t)

(t,π/2)

(t,0)

Ej 6. Hallemos�

∂D

ex senydx+ e2x cosydy siendo D el rectángulo [0,2]⇥[0, p2 ] .Z 2

0(0 ·1+0)dt+

Z p/2

0(0+e4 cos t ·1)dt�

Z 2

0(et ·1+0)dt�

Z p/2

0(0+cos t ·1)dt

Con Green:Z p/2

0

Z 2

0(2e2x cosy� ex cosy)dxdy = [seny]p/2

0⇥e2x� ex

⇤20=

||e4� e2 .

Normalmente utilizaremos Green para reducir integrales de línea a integrales dobles, que suelen ser mássencillas. Pero en el siguiente ejemplo procedemos al contrario.

Ej 7. Calculemos el área encerrada por la ‘hipocicloide’ x

2/3 + y

2/3 = a

2/3 .

a

a

–a

–a

Green dice que: A =!

D

dxdy = 12

⌦

∂D

xdy� ydx , pues g

x

� f

y

=2 .

c(q)=(acos3q ,asen3q) , q 2 [0,2p] es la mejor parametrización.

A = 12

Z 2p

0

⇥(acos3q)(3asen2q cosq)� (asen3q)(�3acos2q senq)

⇤dq

= 32 a

2R 2p0 sen2q cos2q dq = 3

16 a

2R 2p0 [1�cos4q ]dq = 3

8 pa

2 . [los picos de la curvaaparecen para c

0=0 ].

39

Del teorema de Green se obtiene fácilmente:Teorema de la divergencia en el plano:

Sean D⇢R

2 limitado por ∂D curva cerrada simple, f : D ! R

2 campo vectorial C

1,y n el vector normal unitario exterior a ∂D . Entonces

"

D

div f dxdy =I

∂D

f ·n ds .

n

(x', y')D

∂D

Si ∂D viene dada por c(t)=�x(t),y(t)

�, la normal es n=

(y0(t),�x

0(t))kc

0(t)k .

Si f=( f ,g) ,I

∂D

f ·nds =R

b

a

⇥f (x(t),y(t))y

0(t)�g(x(t),y(t))x

0(t)⇤dt

=⌦

∂D

f dy�gdx

Green=!

D

( f

x

+g

y

)dxdy .

D

C nFn F

[Imaginemos una curva cerrada C sobre la superficie de un fluido y seaF = f v , donde f es la densidad del fluido y v su velocidad. EntoncesI

C

F ·n ds mide el ritmo con el que el fluido entra o sale de D .

Si la cantidad de fluido en D disminuye (aumenta) seráH

C

<0� H

C

>0�. La integral coincide con

!

D

div F . Por tanto, la div F describe la tendencia del fluido a acumularse o dispersarse].

Ej 8. Comprobemos este teorema para f(x,y)=(7,y2�1) en el semicírculo r3 , 0q p :

C

C

D

div f =2y ,"

D

2y dxdy =Z p

0

Z 3

02r

2 senq dr dq = 36 .

Para C1 , si c(x)=(x,0) , x2 [�3,3] , n=(0,�1) ,Z

C1

(1�y

2)ds=R 3�3 dx=6 .

Para C2 , si c(t)=(3cos t,3sen t) , t2 [0,p] , kc

0(t)k=3 .

Como n=(cos t,sen t) ,Z

C2

f ·n ds = 3Z p

0

�7cos t+9sen3

t�sen t

�dt=30 . 36=6+30 .

Ej 9. Comprobemos los teoremas de Green y de la divergencia para el campo f(x,y)=(x

3, x

2y) y el

recinto D del primer cuadrante acotada por y=2x e y=x

2 .(1,2)y

x

y=2x

c1

c2

y=x2

n1

n2(1,2x)

Green:"

D

[gx

� f

y

] =Z 2

0

Z 2x

x

22xydydx =

Z 2

0(4x

3�x

5)dx =⇥x

4� x

6

6⇤2

0 =163 .

Posibles parametrizaciones de los dos tramos de ∂D :c1(x)=(x,x2) , x2 [0,2] , c

01=(1,2x) , f(c1)=(x3,x4)

c2(x)=(x,2x) , x2 [2,0] , c

02=(1,2) , f(c2)=(x3,2x

3)!

↵

∂D

f ·ds =Z 2

0(x3+2x

5)dx �Z 2

0(x3+4x

3)dx = 26

3 �24= 163 .

Divergencia: div f=4x

2 . n1=(2x ,�1)p

1+4x

2, n2=

(�2 ,1)p5

.Z 2

0

Z 2x

x

24x

2dydx =

Z 2

0(8x

3�4x

2)dx = 325 .I

∂D

f ·n ds =Z 2

0(x3,x4) · (2x ,�1)p

1+4x

2

p1+4x

2dx�

Z 2

0(x3,2x

3) · (2 ,�1)p5

p5 dx =

Z 2

0x

4dx = 32

5 .

40

5. Integrales de superficie

5.1. Definiciones y cálculo

Generalizamos las integrales de línea (de campos escalares y de campos vectoriales).Una superficie algunas veces viene dada por F(x,y,z) = 0 . Si se puede despejar la z , porz= f (x,y) . Pero lo más general es que se puede describir paramétricamente mediante:

r : D⇢R

2! R

3 , con r(u,v)=�x(u,v),y(u,v),z(u,v)

�, (u,v)2D

[2 grados de libertad frenteal único t de las curvas].

y

xr

pvfz

v

u

D

∂r/∂v

∂r/∂u

S

Suponemos que la superficie S=r(D) es C

1 [que lo es r ]. Entonces:

∂r

∂u

= ∂x

∂u

i + ∂y

∂u

j + ∂ z

∂u

k y ∂r

∂v

= ∂x

∂v

i + ∂y

∂v

j + ∂ z

∂v

k

serán vectores tangentes a las curvas contenidas en S obtenidastomando, respectivamente, v=k y u=k . Su producto vectorial

∂r

∂u

⇥ ∂r

∂v

=

�������

i j k

∂x

∂u

∂y

∂u

∂ z

∂u

∂x

∂v

∂y

∂v

∂ z

∂v

�������

será un vector normal a S .[Y al plano tangente, si es , 0 ].

producto vectorial

fundamental

y

x

z=f (x,y)

D

S

z Si la superfice está escrita en la forma z= f (x,y) una parametrizaciónposible de S es r(x,y)=

�x,y, f (x,y)

�, con (x,y)2D proyección de

S sobre z=0 . El producto vectorial fundamental queda en este caso:

r

x

⇥ r

y

=

������

i j k

1 0 f

x

0 1 f

y

������=�� f

x

,� f

y

,1�

.

Ej 1a. Parametricemos la semisuperficie esférica unidad superior. Una posibilidad:

yx

r

pvfz

v

u

S

π/2

2π

ru

rv

v

u

1

D

r

B

x(u,v)=senu cosv

y(u,v)=senusenv

z(u,v)=cosu

u2 [0 , p2 ]

v2 [0,2p] ,r

u

=cosu cosv i + cosu senv j�senu k

r

v

=�senu senv i+ senu cosv j

Entonces r

u

⇥ r

v

=

������

i j k

· · · · · · �senu

· · · · · · 0

������=sen2

ucosv i+ sen2usenv j+ senucosu k

=senu(senucosv,senusenv,cosu)= senu r(u,v) .

O podemos parametrizar:�x ,y ,

p1�x

2�y

2�

, con (x,y)2B círculo unidad,que nos proporciona este otro pvf: r

x

⇥ r

y

= xp1�x

2�y

2i+ yp

1�x

2�y

2j+k .

xy

z

B

S

uv

2

2

Ej 2.

x=u cosv

y=usenv

z=u

u2 [0,2p]v2 [0 ,2]

Por ser x

2+y

2=z

2 , describe esa superficiecónica comprendida entre z=0 y z=2 .[ u=k es una circunferencia y v=k una recta].

El pfv es aquí: r

u

⇥ r

v

=

������

i j k

c s 1�us uc 0

������=(�ucosv ,�usenv , u) .

[Para u=0 el pvf= 0 y en esepunto no hay plano tangente].

De otra forma: r(x,y)=�x ,y ,

px

2+y

2�

, con (x,y)2B círculo de radio 2 .Siendo ahora el producto vectorial fundamental: r

x

⇥ r

y

=�� x(x2+y

2)�1/2

,�y(x2+y

2)�1/2

,1�

.

yx

z

Spvf

u

Rv

hEj 3.

x = Rcosu

y = Rsenu

z = v

u2 [0,2p]v2 [0,h]

Describe una superficie cilínidrica de radio R�pues x

2+y

2=R

2 � y de altura h .

Como r

u

=(�Rsenu,Rcosu,0)r

v

= (0,0,1) es r

u

⇥ r

v

=R(cosu,senu,0) .

No se puede escribir como z= f (x,y)⇥si, por ejemplo, como y=±

pR

2�x

2⇤.

41

Integrales de superficie de campos escalares

Sea S la superficie C

1 dada por r : D⇢R

2! R

3 inyectiva y sea f : R

3! R tal quef

�r(u,v)

�es continua. Entonces:

"

S

f dS ⌘"

D

f

�r(u,v)

��� ∂r

∂u

⇥ ∂r

∂v

��dudv .

⇥Si S está formada por varias superficies C

1 se suman las integrales⇤.

Como en las de línea, se prueba que la integral de una f escalar sólo depende de la superficie yno de cómo esté parametrizada. La notación

!

S

f dS es, pues inequívoca.

y

xr

z

v

u

D

S

dudv

r duu

r dvv Si f ⌘1 el valor de la integral representa el área de la superficie S :

Área de S : A=!

S

dS ="

D

kr

u

⇥r

v

kdudv .

[Pues un rectangulo dudv de D se convierte en un diferencial dS desuperficie aproximadamente igual al rectángulo dado por los vectoresr

u

du y r

v

dv , cuyo área es el módulo de su producto vectorial].

Para una superficie z= f (x,y) queda: A="

D

q( f

x

)2+( f

y

)2+1 dxdy .

Ej 1b. Hallemos la integral de f (x,y,z)=z

2 sobre la semisuperficie esférica S del ejemplo 1a.

Primero con r(u,v)=(senucosv,senusenv,cosu) . kr

u

⇥r

v

k= |senu|krk=senu

[ r es unitarioy senu�0 ].

Por tanto,"

S

z

2dS =

Z 2p

0

Z p/2

0cos2

u senu dudv = 2p3⇥� cos3

u

⇤p/20 = 2p

3 .

Con la otra parametrización, el módulo del producto vectorial fundamental resulta ser:

kr

x

⇥ r

y

k=⇥

x

2

1�x

2�y

2 +y

2

1�x

2�y

2 +1⇤1/2

= 1p1�x

2�y

2)

"

S

z

2dS =

"

B

p1�x

2�y

2dxdy =

"

Z 2p

0

Z 1

0r

p1�r

2dr dq = 2p

3⇥� (1�r

2)3/2⇤10=

2p3 .

polares

Veamos que la integral de superficie nos calcula bien el área de S :

A ="

S

1dS =Z 2p

0

Z p/2

0senu dudv = 2p

⇥� cosu

⇤p/20 = 2p [el de toda la superficie

esférica era 4p ·12 ].Como siempre, los cálculo se complican si se usan las cartesianas en vez de las esféricas:

A="

S

dS ="

B

dxdyp1�x

2�y

2=

Z 2p

0

Z 1

0r(1�r

2)�1/2dr dq = 2p

⇥� (1�r

2)1/2⇤10 = 2p .

[impropias convergentes]

Al margen de integrales, como el pvf es un vector n normal a la superficie, nos proporciona unatercera forma (además de las vistas en 2.2) de calcular el plano tangente a dicha superficie.

Por ejemplo, el plano tangente a S en el punto� 1

2 ,12 ,

1p2

� ⇥para u=v= p

4⇤

se puede hallar así:

(ru

⇥r

v

)�p

4 ,p4�= 1

2p

2

�1,1,

p2�!

�1,1,

p2�·�x� 1

2 ,y�12 ,z�

1p2

�=0 , z= 1p

2(2�x�y) .

D

S

Ej 4. Si S es la porción de la superficie z=x+y

2 sobre el triángulo D

dado por 0y1 y 0xy , hallemos su área e!

S

(z�x)dS .

r(x,y)=�x ,y ,x+y

2� ! r

x

⇥ r

y

=(� f

x

,� f

y

,1)=(�1,�2y,1)

kr

x

⇥ r

y

k=p

4y

2+2⇥=�( f

x

)2+( f

y

)2+1�1/2 ⇤ !

A ="

D

kr

x

⇥ r

y

kdxdy =Z 1

0

Zy

0

p4y

2+2 dxdy =Z 1

0y

p4y

2+2 dy

= 112�4y

2+2�3/2��1

0 =12

p6 � 1

6

p2 ⇡ 0.99 .

[La presencia de la raíz muchas veces, no aquí, conduce a integrales complicadas o no calculables].!

S

(z�x)dS ="

D

y

2kr

x

⇥ r

y

kdxdy =Z 1

0

Zy

0y

2p

4y

2+2 dxdy =Z 1

0y

2y

p4y

2+2 dy

4y

2+2=u

= 132

Z 6

2(u�2)

pu du = 1

32⇥ 2

5 u

5/2� 43 u

3/2⇤62 =

15

p6 + 1

30

p2 ⇡ 0.54 .

42

Integrales de superficie de campos vectoriales

Sea S la superficie de C

1 dada por r : D⇢R

2! R

3 inyectiva y sea f : R

3! R

3

continua sobre S . Entonces:"

S

f ·dS ⌘"

D

f

�r(u,v)

�·� ∂r

∂u

⇥ ∂r

∂v

�dudv .

Observemos que la integral anterior, si n es el vector unitario normal a la superficiecon el mismo sentido que el producto vectorial fundamental, se puede escribir así:

"

S

f ·dS ="

D

f

�r(u,v)

�·n(u,v)kr

u

⇥ r

v

kdudv ="

S

f ·n dS .

Esta expresión simplifica a veces algún cálculo y además clarifica el significado físicode este tipo de integrales: el flujo del campo vectorial f a través de la superficie S .

Como sucedía con las integrales de linea de campos vectoriales, se puede demostrar que, salvo

el signo, esta integral es independiente de la parametrización.

n

–n

Hay dos vectores unitarios normales a una superficie orientada: n y �n

(que conste que hay superficies no orientadas como la banda de Moebius).Parametrizaciones diferentes proporcionan pvf que pueden tener el sentidode uno u otro. Si nos dan el mismo, las integrales coinciden. Si no, tienenel signo opuesto. f , S y el sentido de la normal sí determinan la integral.

⇥Una notación más precisa sería, pues:

!

r

f ·dS , incluyendo explícitamente la parametrización].

Ej 1c. Integremos f(x,y,z)=(x,y,z) sobre la semisuperficie esférica S de 1a, con los r de siempre."

S

f ·dS ="

D

r(u,v) ·⇥

senu r(u,v)⇤

dudv ="

Z 2p

0

Z p/2

0senu dudv = 2p

⇥� cosu

⇤p/20 = 2p .

r unitario

Con la otra parametrización: f ·(rx

⇥ r

y

)=�x ,y ,

p1�x

2�y

2�⇣

xp1�x

2�y

2, yp

1�x

2�y

2,1⌘

)"

S

f ·dS ="

B

dxdyp1�x

2�y

2="

Z 2p

0

Z 1

0r(1�r

2)�1/2dr dq = 2p

⇥� (1�r

2)1/2⇤10 = 2p .

polaresLa integral nos ha salido igual con ambas parametrizaciones porque el pvf apuntaba en amboscasos en la misma dirección: hacia el exterior de la esfera. Y el valor ha sido positivo porque elcampo f tiene también esa dirección (y el flujo a través de S es positivo).

Ej 2*. Integremos el mismo f(x,y,z)=(x,y,z) de arriba, pero ahora sobre el cono S del ejemplo 2.Eran: r(u,v)=(ucosv,usenv,u) , r

u

⇥ r

v

=(�ucosv ,�usenv , u) , u2 [0,2p] , v2 [0,2] .

Por tanto: f

�r(u,v)

�· (r

u

⇥ r

v

) = (ucosv,usenv,u)·(�ucosv,�usenv,u) =�u

2+u

2 = 0 .

Así pues:!

S

f ·dS = 0 . [El campo es tangente al cono y el flujo debía ser nulo].

Ej 3*. Sobre el cilindro S del ejemplo 3, integremos el campo vectorial f(x,y,z)=�� x ,0 ,z3� .

Teníamos: r(u,v)=(Rcosu,Rsenu,v) , r

u

⇥ r

v

=(Rcosu,Rsenu,0) , u2 [0,2p] , v2 [0,h] .

x

ypvfLuego:

"

S

f ·dS =Z

h

0

Z 2p

0(�Rcosu,0,v3)·(Rcosu,Rsenu,0)dudv =�pR

2h .

⇥<0 pues f siempre apunta hacia el interior del cilindro y el pvf hacia fuera

⇤.

Ej 4*. Sobre la S del ejemplo 4, calculemos!

S

f ·dS para el campo f(x,y,z)=(2z,y,1) .

Como eran r(x,y)=�x ,y ,x+y

2� y r

x

⇥ r

y

=(�1,�2y ,1) , la integral resulta ser:"

D

�2x+2y

2,y ,1�·(�1,�2y,1)dxdy =

Z 1

0

Zy

0(1�2x)dxdy =

Z 1

0

�y�y

2�dy = 1

6 .

[Integrando campos vectoriales no aparecen las raíces que nos daban problemas con los campos escalares].

43

5.2. Teoremas de la divergencia y Stokes

Teorema de la divergencia en el espacio (o de Gauss-Ostrogradsky)

∂

n

n

VVSea V región acotada del espacio cuya frontera ∂V es una superficieconexa, n el vector normal unitario exterior a V y sea f de C

1 en V .

Entonces:$

V

div f dxdydz ="

∂V

f ·n dS .⇥La segunda integral es

!

∂V

f ·dS si el producto vectorial fundamental apunta hacia el exterior⇤.

Ni siquiera damos una idea de la demostración (ver el Marsden-Tromba u otros libros de cálculo en R

n ).

[Como la integral de superficie mide el flujo de un fluido sobre la frontera, es aplicable tambiénaquí lo que dijimos en el plano sobre el significado de la divergencia].[Observemos que para aplicar el teorema de la divergencia en el plano se necesitaba hallar elvector normal, pero en el espacio la parametrización nos da ya el pvf].

Ej 1. Comprobemos el teorema para f(x,y,z)=(x,y,z) y V la semiesfera de la sección anterior.

Por una parte:#

V

div f dxdydz = 3#

V

dxdydz = 3⇥ volumen de V = 3⇥ 12

43 p ·13 = 2p .

Por otra, la ∂V consta de dos partes, la S superior y el círculo B de la base:!

∂V

=!

S

+!

B

.

yx

z

Sf

B

n

f

Para la parte S de la frontera es n = f = r [ ) f ·n =1 ] ,

y para la B es n =�k

⇥) f ·n =(x,y,0)·(0,0,�1)=0

⇤.

Por tanto,!

∂V

f ·n dS =!

S

1dS+0 = área de S = 2p .

[Nos llevó más tiempo hacer la!

S

en 5.1 usando parametrizaciones].

Esto es excepcionalmente sencillo: no necesitamos parametrizar nada para comprobar el teorema.Compliquemos algo el campo vectorial (y las integrales), manteniendo el recinto:

Ahora sea g(x,y,z)=(xy ,z ,1) y sea V la misma semiesfera. La integral triple:

div g =y ,$

V

y ="

Z 2p

0

Z p/2

0

Z 1

0r3 senq sen2f dr df dq = 1

4⇥� cosq

⇤2p0

Z p/2

0sen2f df = 0

"esféricas [integramos función impar en volumen simétrico]

Hemos visto ya esta parametrización de S (le cambiamos el nombre a los parámetros):r(f ,q)=(senf cosq ,senf senq ,cosf) , q 2 [0,2p] , f 2 [0,p

2 ] , rf⇥ rq = senf r(f ,q) .

!"

S

g ·dS =Z 2p

0

Z p/2

0senf

�sen2f cosq senq ,cosf ,1

�·(senf cosq ,senf senq ,cosf)df dq

=Z 2p

0

Z p/2

0

�sen4f cos2q senq + sen2f cosf senq + senf cosf

�df dq

= 2p⇥ 1

2 sen2f⇤p/2

0 = p , puesR 2p

0 cos2q senq dq =0 eR 2p

0 senq dq =0 .⇥No sale mal con r =

�x ,y ,

p1�x

2�y

2�!!

B

⇥y+1�x

2y(1�x

2�y

2)�1/2⇤dydx = · · ·

⇤.

Sobre el círculo B de la base es g ·n =(xy,0,1)·(0,0,�1)=�1 , con lo que:"

B

g ·n dS =�"

B

1 dS =� área de S =�p . Por tanto,!

∂V

=!

S

+!

B

= p�p = 0 .

Ej 2. Volvamos a comprobar el teorema, ahora para el campo f(x,y,z)=�� x ,0 ,z3� y V el cilindro

yx

z

Spvf

u

Rv

hde los ejemplos 3 y 3* de 5.1 cuya superficie lateral estaba descrita por:r=(Rcosu,Rsenu,v) , r

u

⇥ r

v

=(Rcosu,Rsenu,0) , u2 [0,2p] , v2 [0,h] .

Debemos sumar a la!

S

f ·dS =�pR

2h calculada las integrales sobre las tapas.

En la tapa superior: f ·n =(�x,0,h3)·(0,0,1)=h

3 !!

B

R

h

3= pR

2h

3 .

Y en la inferior: f ·n =(�x,0,0)·(0,0,�1)=0 . Así pues,!

∂V

f ·dS = pR

2(h3�h) .

Por otra parte: div f =3z

2�1 ,$

V

div f ="

Z 2p

0

ZR

0

Zh

0r(3z

2�1)dzdr dq =2p||

R

2

2 (h3�h) .cilíndricas

44

Si el teorema de la divergencia relacionaba una integral en un volumen con una de superficie en su borde,el de Stokes relaciona una de superficie con una de línea:

Teorema de Stokes

S

∂S

nnSea S una superficie en el espacio limitada por la curva ∂S y sea f2C

1

en S . Entonces:"

S

rot f ·n dS=I

∂S

f ·ds , con n vector unitario normal

a S y los sentidos de n y de recorrido de ∂S indicados en el dibujo.[Caminando por la ∂S , la superficie queda a nuestra izquierda y la normal apunta de los pies a la cabeza.Estamos suponiendo con esto que nuestra superficie es orientable para poderlo afirmar].[Podríamos alternativamente escribir

!

S

rot f ·dS si la r que utilizamos da el sentido de n adecuado].[Cuando S es una región del plano xy es n =(0,0,1) , con lo que rot f ·n =g

x

� f

y

, y f ·ds se reduce af dx+gdy : el teorema se Stokes pasa a convertirse en el de Green. Y como sucedía allí, para un campoconservativo las dos integrales son nulas, por anularse el rotacional y por ser camino cerrado].

Resumamos la demostración para una superficie de la forma�x,y,k(x,y)

�con k de C

2 en D .

Llamando f =( f ,g,h) , es"

S

rot f ·dS ="

D

⇥� k

x

(hy

�g

z

)� k

y

( f

z

�h

x

)+(gx

� f

y

)⇤

dxdydz .

Sea d(t)=�x(t),y(t))

�, t2 [a,b] , una parametrización (en sentido adcuado) de ∂D .

Entonces c(t)=�x(t),y(t),k(x(t),y(t))

�, t2 [a,b] será una parametrización de ∂S y se tiene:

I

∂S

f ·ds =Z

b

a

f(c)·(x0,y0,kx

x

0+k

y

y

0)dt =Z

b

a

⇥�f (c)+h(c)k

x

�x

0+�g(c)+h(c)k

y

�y

0⇤dt

=Z

∂D

( f+hk

x

)dx+(g+hk

y

)dy ="

"

D

(gx

+g

z

k

x

+h

x

k

x

� f

y

� f

z

k

y

�h

y

k

x

)dxdy

"

Green

Ej 1*. Comprobamos el teorema para i) f(x,y,z)=(x,y,z) y ii) g(x,y,z)=(0,0,y) , y la S habitual.

Para i) es rot f=0 )!

S

rot f ·n dS=0 . Además es C

1(R3) con lo que f deriva de un potencial⇥y casi a ojo se ve que U = 1

2 (x2+y

2+z

2) cumple —U = f

⇤. Por tanto,

I

∂S

f ·ds = 0 también.

Para ii) debemos echar alguna cuenta más pues rot g = i

⇥) rot g ·n =(1,0,0)·(x,y,z)=x

⇤.

Entonces:"

S

rot g ·n dS ="

S

x dS =Z 2p

0cosvdv

Z p/2

0sen2

u du = 0 [la primera integral lo es].

La integral también se puede hacer:"

B

x dxdyp1�x

2�y

2=

Z 2p

0

Z 1

0r

2(1�r

2)�1/2 cosq dr dq = 0 .

Una posible parametrización de ∂S es c(t)=(cos t,sen t,0) , t2 [0,2p] ) g(c(t))=(0,0,sen t) .

Así pues,I

∂S

g ·ds =Z 2p

0(0,0,sen t)·(�sen t,cos t,0)dt =

R 2p0 0 dt = 0 , como debía ser.

[La integral de línea a lo largo de la circunferencia se ha anulado, a pesar de no ser el campo conservativo.En este caso, g y c

0 eran ortogonales. Sobre otras curvas cerradas, la integral de g será distinta de 0.Dijimos que para que g fuese conservativo, su integral a lo largo de todo camino cerrado debía ser nula].

2

2

z

y

x 2 SD

Ej 3. Comprobemos otra vez Stokes, ahora para el campo f(x,y,z)=(z,1,y)y la superficie S descrita por y+z=0 y x

2+y

24 .

rot f =

������

i j k

∂x

∂y

∂z

z 1 y

������= (1,1,0) .

r(x,y)=(x,y,�y) con D=B2(0) ,

r

x

⇥r

y

=�� f

x

,� f

y

,1�=(0,1,1) .

!"

S

rot f ·dS ="

D

(�y,1,y)·(0,1,1)dxdy =Z 2p

0

Z 2

0(r�r

2 senq)dr dq =4p .

O bien, sin parametrizar: viendo el plano, es n =�0, 1p

2, 1p

2

�su normal unitaria.

Luego!

S

rot f ·n dS =!

S

1p2

dS = 1p2⇥ área de S = 1p

2p ·2

p2 ·2 . [El área de una elipse de

semiejes a y b es pab ].

La elipse ∂S (en sentido correcto) se puede parametrizar: c(t)=(2cos t,2sen t,�2sen t) , t2[0,2p] .

Por tanto,I

∂S

f ·ds = 2Z 2p

0(�2sen t,1,2sen t)·(�sen t,cos t,�cos t)dt

= 2Z 2p

0(1� cos2t + cos t �2sen t cos t)dt = 4p . [Se anulan todas menos la

integral de la constante].

45

Problemas de Cálculo (grupo C - 14/15) 1. Conceptos básicos

1. Sean x = 4 i+ 3 j , y = i� j . Hallar y dibujar x+ y , x� y y x+ 3y , y hallar el módulo de estos 3vectores. Comprobar la desigualdad triangular y la de Cauchy-Schwartz para x e y . ¿Forman x e y

un ángulo agudo u obtuso entre ellos? Hallar la distancia de x a y y el ángulo formado por y y x+3y .

2. Sean x =(2,0,�3) , y =(0,1,3) . Hallar x ·y , x⇥y e y⇥x . Encontrar dos vectores unitarios u y v

que no sean múltiplo uno del otro y que ambos sean ortogonales a x .

3. Si a =i+k , b =i+3j , c =2i� j+k , calcular (a+b)·c , a ·(b⇥c) , a⇥(b�c) , a⇥(b⇥c) , (a⇥b)⇥c .

4. a) Hallar la ecuación de la recta que pasa por (�2,7) y es perpendicular al vector 4i+ j .b) Dar tres expresiones paramétricas distintas del segmento que une los puntos (�1,0) y (1,1) .

5. Hallar la ecuación de los planos que cumplen las siguientes propiedades:a) Pasa por los puntos (1,3,2) , (4,�1,1) y (3,0,2) .b) Es perpendicular a la recta (3,0,2) t +(3,�1,1) y pasa por (5,�1,0) .c) Contiene a la recta (�1,1,2) t +(3,2,4) y es perpendicular al plano 2x+y�3z+4=0 .

6. Dibujar los siguientes subconjuntos de R2 , identificar su interior, su frontera y su cierre y precisar sison o no abiertos, cerrados, acotados y compactos:

A=�(x,y) : |x|<1, |y| x

2 B=

�x : 1<kxk<2 , x·(1,1)<0

C=

�x : kxk=q , q2Q ,q1

7. Si A es un abierto de Rn y x2A , probar que A�{x} es abierto.

8. Probar que si A y B son conjuntos abiertos en Rn entonces A[B y A\B son también abiertos. ¿Esabierto el conjunto unión de una sucesión infinita de conjuntos abiertos?, ¿lo es su intersección?

9. Con las curvas de nivel y algunas secciones dibujar las gráficas de los siguientes campos escalares:a) f (x,y)=4�2x�y b) f (x,y)= |y| c) f (x,y)=4x

2+y

2 d) f (x,y)= e�x

2�y

2

10. Dibujar en el espacio las siguientes superficies:a) z

2=4�x

2�4y

2 b) z

2=1+x

2+y

2 c) z

2=x

2+y

2�1 d) z

2=x

2

11. Obtener información sobre la gráfica de f y estudiar en qué puntos tiene límite si f (x,y) es:

a) x

2

x

2+y

2 b) x

2y

x

2+y

2 c) log(x2+y

2) d) arctan 1x

2+y

2 e) senxy

x

2+y

2 f) thx

6

y

2

12. Determinar los puntos en que son continuos los campos escalares:

a) f (x,y) =p

4�x

2�y

2 b)⇢

g(x,y) = e�1/xy

g(x,0)=g(0,y)=0c)

⇢h(x,y)= 1

xy

sen(xy)

h(x,0)=h(0,y)=1

13. ¿Es posible definir f (0,0) de modo que f (x,y)= x

2ye�y

x

4+4y

2 sea continua en R2 ?

14. Probar que f (x,y)!L si (x,y)!(a,b) ) lı́mx!a

�lı́my!b

f (x,y)�= lı́m

y!b

�lı́mx!a

f (x,y)�= L (límites iterados).

Sea f (x,y)= x�y

x+y

si x,�y . Demostrar que f no tiene límite en (0,0) calculando los límites iterados.

Sea f (x,y)= x

2y

2

x

2y

2+(x�y)2 . Probar que los límites iterados coinciden, pero que no tiene límite en (0,0) .

15. Hallar (si existen) los límites de a) f (x,y,z)=1� exyz

x

, b) g(x,y,z)= x

2�1y+z�1 , cuando (x,y,z) tiende a:

i) (0,0,0) , ii) (0,1,0) , iii) (1,1,1) , iv) (1,1,0) .

I

Problemas de Cálculo (grupo C - 14/15) 2. Cálculo diferencial en Rn

1. Hallar f

x

y f

y

en todos los puntos en que estén definidas para:

f (x,y)= e3x+x

4y

2g(x,y)= log

��y�x

2��

⇢h(x,y)= 1

xy

sen(xy)

h(x,0)=h(0,y)=1

⇢k(x,y)= xp

x

2+y

2

k(0,0)=0

2. Sea f (x,y) = x

2

y

, f (x,0)=0 . Dibujar sus curvas de nivel. Precisar el conjunto de puntos en que f escontinua. Calcular, si existen, el —f y la derivada según el vector

� 35 ,

45�

en i) (0,0) y en ii) (1,1) .

3. Hallar los puntos de la circunferencia x

2+y

2 =1 y las direcciones en las que f (x,y)=3x

2+y

2 varíamás rápidamente.

4. Sean: a) f (x,y) = xy ; b) g(x,y) = y

2 ; c) h(x,y) = (x2+y

2)�1 .Dibujar algunas curvas de nivel. Hallar su vector gradiente —f (x,y) y dibujarlo en algunos puntos.Hallar la expresión de la diferencial y la ecuación del plano tangente en el punto (1,1) .

5. Sea f (x,y)=p

|xy| . Comprobar que f

x

(0,0)= f

y

(0,0)=0 . ¿Tiene f plano tangente en el origen?

6. Sea f (x,y)=y sen 1x

2+y

2 , f (0,0)=0 . Estudiar en qué puntos: a) es continua, b) existen las parciales,c) es diferenciable. Hallar (si existe) la derivada de f según v =

� 35 ,

45�

en el punto (1,0) .

7. Sea f (x,y) = x

3

y�1 , f (x,1)=0 . Estudiar si f es continua y diferenciable en el punto (0 ,1) .Precisar en la dirección de qué vector unitario es mínima la derivada direccional en el punto (1,0) .Hallar la ecuación del plano tangente a la gráfica de f en el punto (1,0) .

8. Precisar si i) son continuos, ii) tienen derivadas parciales, iii) son diferenciables, en el punto (0,0):

f (x,y)=(y�x

3)1/3⇢

g(x,y)= x

2y

2

x

4+y

4

g(0,0)= 0

⇢h(x,y)= x

2px

2+y

2

h(0,0)= 0

⇢k(x,y)= 3x

2y

2�x

6

x

2+y

2

k(0,0)= 0

9. Sea f (x,y,z)=ye2x�z . Hallar — f (1,�1,2) y escribir uno de los infinitos vectores unitarios u para losque la derivada de f en (1,�1,2) en la dirección del vector u es 0 .

10. Hallar la diferencial de f (x,y,z)=arctan(xy)� zy en el punto (0,1,1) , y el valor de df(0,1,1)(2,1,1) .Calcular la derivada direccional de f en el mismo punto en la dirección del vector (3,0,4) .

11. Sea f (x,y,z)=ax

2y+by

2z+cz

2x . Hallar las constantes a , b y c para las que la derivada direccional

en el punto (1,1,1) es máxima en la dirección de u =(1,5,0)/p

26 y vale 13 .

12. Hallar los planos tangentes a laa superficies en los puntos que se indican:a) z= x

2+y

3 en (3,1,10) b) x

2+(y�2)2+2z

2=4 en (1,3,�1) c) yz= log(x+z) en (0,0,1)

13. Calcular las derivadas parciales de segundo orden:

f (x,y) = x

5y�x

2y

4g(x,y)= xex�y

h(x,y) =cos(xy)

x

k(x,y)= xpx

2+y

2

14. Sea f (x,y)=xy(x2�y

2)x

2+y

2 , f (0,0)=0 . Hallar f

x

y f

y

si (x,y),(0,0) . Probar que f

x

(0,0)= f

y

(0,0)=0 ,

f

xy

(0,0)=�1 , f

yx

(0,0)=1 . ¿Por qué las derivadas cruzadas no coinciden en (0,0) ?

15. Comprobar que las siguientes funciones u(x, t) satisfacen la ‘ecuación de ondas’ u

tt

�u

xx

=0 :

a) u(x, t)=sen(x�t) b) u(x, t)=sh2t ch2x c) u(x, t)=arctan(x+t) d) u(x, t)=Z

x+t

x�t

e�s

2ds

16. Hallar los desarrollos de Taylor de orden 2 en torno a los puntos que se indican:a) f (x,y)=(x�y)2 en (1,2) b) g(x,y)= 1

1+x

2+y

2 en (0,0) c) h(x,y)= exy cos(x+y) en (0,p)

II

17. Sea la curva descrita por c(t)=�et , t

2� , t 2 [�2,2] . Hallar: i) expresiones de la recta tangente en elpunto (e,1) , ii) un vector unitario normal a la curva en ese punto , iii) el vector aceleración para t=0 ,iv) el punto de corte y el ángulo de interseccion con la curva r(s)=(s,s�1) , s2 [0,5] .

18. Sean f(u,v) =�eu+2v,2u+v

�y g(x,y,z) =

�2x

2�y+3z

3,2y�x

2� . Calcular la matriz de la diferencialde f�g en (2,�1,1) , i) utilizando la regla de la cadena, ii) componiendo y diferenciando.

19. Una chinche viaja por el plano xy . La temperatura en (x,y) es de e�x�2y grados. Cuando la chincheestá en (0,0) se mueve hacia el este a velocidad 2 m/minuto y hacia el norte a velocidad 3 m/minuto.Desde el punto de vista de la chinche, ¿con qué rapidez está cambiando la temperatura del suelo?

20. Sean f (x,y)2C

2 y h(t)= f

�et,cos t

�. Utilizando la regla de la cadena hallar la expresión de h

00(t) enfunción de las derivadas de f . Comprobar la expresión anterior en el caso de que f (x,y)=xy .

21. Sea f (x,y)=9�x

2�y

2 . a) Dibujar las curvas de nivel f = 8,5,0,�7 , el corte con x=0 y su gráfica.b) Hallar un vector unitario u tal que la derivada de f en el punto (2,1) en la dirección de u sea 0 .c) Hallar la ecuación del plano tangente a la gráfica de f en el punto (2,1) . d) Si c(t)=

�2t, t3� , hallar

la derivada de la función h(t)= f (c(t)) en t=1 utilizando la regla de la cadena.

22. Sea f (x,y) = x+y

1+xy

. a) Hallar el plano tangente a la gráfica de f en el punto (0,2) y la recta tangentea la curva de nivel de f que pasa por dicho punto. b) Si h(u,v)= f (u3+v

2�1,ev+1) , hallar la derivadadireccional de h según el vector

�1/

p2 ,�1/

p2�

en el punto (u,v)=(1,0) .

23. Escribir, con la regla de la cadena, la ecuación en derivadas parciales (y�2)uy

�xu

x

=x

2y en las nuevas

variables s=xy�2x , t=x . Comprobar que es solución u(x,y)= f (xy�2x)+x

2�x

2y , 8 f 2C

1.

24. Escribir la ecuación en derivadas parciales y

2u

yy

� x

2u

xx

= 0 en las nuevas variables s= xy , t = x

y

.Comprobar que u(x,y)= f (xy)+xg

�x

y

�, con f ,g2C

2(R) , cumple la ecuación.

25. Las ecuaciones u= f (x,y,z) , x=s

2+t

2 , y=s

2�t

2 , z=2st definen u en función de s y t : u=F(s, t) .Expresar las derivadas segundas de F respecto a s y t en función de las derivadas de f

�es f 2C

2 �.

26. Sea w= f (x,y,z) , z= g(x,y) ; entonces w

x

= w

x

+w

z

z

x

y por tanto w

z

z

x

= 0 con lo que w

z

= 0 óz

x

=0 lo que no es cierto en general. ¿Dónde falla el razonamiento anterior?

27. Sean f(x,y)=(x2,1,y2) , g(x,y,z)=z . a) Hallar div f , rot f , —g , Dg , rot (—g) , div(rot f) , —(f ·—g) ,rot ( f⇥—g) , rot

�—(f ·—g)

�, div

�rot (f⇥—g)

�. b) Probar que en general es: rot (g f)=g rot f+—g⇥ f ,

div (g f)=gdiv f+—g· f , y comprobarlo con los campos anteriores.

28. Si F(x,y,z)=xy i+ y

2j+ xzk , hallar: div F , rot F , —(div F) , div(rot F) , rot(rot F) , —(F ·F) .

29. Comprobar que las siguientes funciones u(x,y) satisfacen la ‘ecuación de Laplace’ Du=0 :a) u(x,y)=x

3�3xy

2 b) u(x,y)=senxchy c) u(x,y)=arctan y

x

d) u(x,y)= x

2�y

2

(x2+y

2)2

30. Sea f (x,y) = x

x

2+y

2 . a] Dibujar las curvas de nivel f (x,y)= 0 ,1 , 12 ,

25 , y — f (2,1) . Hallar el vector

unitario u tal que la derivada D

u

f (2,1) sea máxima. Hallar div(—f ) en cartesianas y polares.

31. Sea f (x,y)=1�(x2+y

2)1/4 . Dibujar aproximadamente su gráfica. Hallar —f en cartesianas y polares.Estudiar en qué puntos es f diferenciable. Calcular D f (0,1) . Determinar en qué punto del segmentoque une (0,1) y (�2,0) y en la dirección de qué vector el campo f crece más rápidamente.

32. Sean r(x,y)=(x,y) , r=krk . Probar que: —� 1

r

�=� r

r

3 , —�

logr

�= r

r

2 , D� 1

r

�= 1

r

3 , D�

logr

�=0 .

33. Sea c : R ! R2 . Probar que en coordenadas polares c

00(t)= a(t)=�r

00�r(q 0)2�e

r

+(rq 00+2r

0q 0)eq .Sea c(t) definida por r(t)=2 , q(t)= log t , t2[1,e2p ] . Dibujar la curva. Calcular v(t) y a(t) si t=1 ,t= ep y t= e2p . Comprobar el resultado trabajando con la expresión cartesiana de c .

III

34. Sea f (x,y)= xsen2y . Hallar v unitario tal que D

v

f (1,0) sea: i) máxima, ii) mínima, iii) 0, iv) 1.Hallar su desarrollo de Taylor de orden 2 en (0,0) y precisar si tiene o no un extremo local en ese punto.

35. Localizar y clasificar los puntos críticos de:a) f (x,y)=3x�3y�x

2+xy�y

2 b) g(x,y)=x

4+y

4�(x+y)2 c) h(x,y,z)=x

4+2x

2+y

2+3z

2�2y

36. Determinar p sabiendo que f (x,y)=x

3+x

2y+y

2+2y+p tiene un mínimo local con valor 0 .

37. Hallar los extremos de f (x,y)=1�2x

2+xy�y

2 sobre: i) x

2+y

21 , ii) y+x

2=4 , iii) y

2�x

2+2x=1 .

38. Sea A la región interior a la elipse 5x

2+6xy+5y

2=8 . a) Hallar el punto de la elipse con coordenadax máxima. b) Calcular las distancias máxima y mínima de los puntos de ∂A al origen de coordenadas.c) Encontrar los extremos absolutos de f (x,y)=

px

2+y

2 sobre A .

39. Calcular los extremos absolutos de f (x,y,z)=x�y+2z en la región x

2+y

2+2z

22 .

40. La suma de tres reales positivos es 27 . Encontrar su producto máximo.

41. Hallar los puntos de la curva intersección de x

2+z

2 =2 e y+z=0 que hacen máximo y mínimo elvalor de f (x,y,z)=2x+3y+z .

42. Sean: a) 2x

2y�y

3�x

5= 0 , b) x�2logx+3y�6logy = 4 , c) y

2� xex�xy= 0 . i) En el punto (1,1) ,probar que definen a y como función de x , hallar la tangente a la curva en el punto y calcular y

00(1) .ii) Encontrar puntos de estas curvas en los que no se pueda aplicar el teorema de la función implícita.

43. Sea x

2�3y

2+2z

2�yz+y=0 . Precisar en qué puntos no define una función z(x,y) . Hallar z

x

y z

y

cuando estén definidas y la ecuación del plano tangente a la superficie en el punto (1,1,1) .

44. Utilizando el teorema general de la función implícita:a) Hallar la recta tangente a la curva intersección de z=x

2+y

2 y 4x

2+y

2+z

2= 9 en el punto (�1,1,2) .

b) Probar quen

y

2+2xzu+u

2=4yzu+ x�uv = 1 define u(x,y,z) y v(x,y,z) cerca de (1,1,1,1,1) y hallar v

y

(1,1,1) .

45. Precisar dónde el teorema de la función inversa asegura inversa local, estudiar si hay inversa global ydar una expresión para u

x

(si existe) derivando implícitamente:

a)n

x=ucosv

y=usenv

b)n

x = u

y=v+u

2 c)n

x=v

2�u

2

y = uv

d)⇢

x= u

2

u

2+v

2

y= v

2

u

2+v

2

e)⇢

x= ev+w

y=u�w

z=u�v

IV

Problemas de Cálculo (grupo C - 14/15) 3. Integrales múltiples

1. Calcular los valores de las siguientes integrales sobre el rectángulo R=[0,1]⇥[0,1] :

a)"

R

(x2+y

2)dxdy b)"

R

yexy

dxdy c)"

R

(xy)2 cosx

3dxdy

2. Calcular las integrales dobles"

D

f dxdy de las f que se dan en los recintos D⇢R2 que se indican:

a) f (x,y)= log(xy) , D rectángulo [1,2]⇥[1,2] .b) f (x,y)=x

3y , D región acotada por el eje y y x=4�y

2 .c) f (x,y)=xy , D región encerrada entre y=x e y=x

2 .d) f (x,y)= ex�y , D cuadrilátero de vértices (0,0) , (2,2) , (0,2) y (�1,0) .e) f (x,y)=senx , D triángulo limitado por las rectas y=0 , y=x e y=p�x .f) f (x,y)=x , D triángulo de vértices (0,0) , (2,5) y (�3,7) .g) f (x,y)=x

3, D círculo unidad.

3. Sea R=[0,1]⇥[0,2] . Calcular"

R

|x�y|dxdy

4. Evaluar la integralZ 2

0

Z 2

y

ex

2dxdy cambiando el orden de integración.

5. Calcular la integral de la función f (x,y)=x

2+2xy

2+2 sobre la región del plano acotada por la gráficade y=x�x

2 , el eje x y las rectas x=0 y x=2 .

6. Trabajando en coordenadas i) cartesianas y ii) polares, hallar las siguientes integrales dobles!

D

f :

a) f (x,y)=x

2y , D parte del círculo x

2+y

21 , con x,y�0 .b) f (x,y)=x , D región definida por x

2+y

22 , x�1 , y�0 .c) f (x,y)=x(x2+y

2)�1/2 , D región del primer cuadrante limitada por x

2+y

2=1 y x

2+y

2=4 .

7. Calcular mediante el cambio de variable u=y�x , v=y+x , la integral"

D

e(y�x)/(y+x)dxdy , con D

región acotada por los ejes y la recta x+y=2 .

8. Calcular el área de la región D limitada en x�0 por y=x , y=x�6 , y=�x

2 , y=2�(x�2)2 ,i) integrando directamente en cartesianas, ii) haciendo el cambio: x=u+v , y=v�u

2 .

9. Hallar"

D

(x2+y

2)dxdy con D región del primer cuadrante acotada por las curvas xy=1 , x

2�y

2=1xy=2 , x

2�y

2=4 .

10. Sean: i) f (x,y)= y

x+1 , ii) f (x,y)= y

x

2 . a) Para ambas, dibujar las curvas de nivel f (x,y)=0,1,�1 ,hallar —f (0,1) , D f (x,y) y la derivada de f en el punto (0,1) en la dirección de v=

� 35 ,

45�

.

b) Calcular la integral"

D

f dxdy , siendo D :la región acotada por x=0 , y=1 y x=y

2 para i),el triángulo de vértices (1,0) , (2,0) y (1,1) para ii).

11. Calcular la integral impropia"

M

dxdy

(x2+y

2)1/2 , siendo M=[�1,1]⇥[�1,1] .

12. Calcular el volumen del sólido acotado por la superficie z=x

2+y sobre el rectángulo [0,1]⇥[1,2] .

13. Determinar el centroide de las regiones:a)

�0ysen2

x, 0xp

b)�p

x +p

y 1, x�0, y�0

14. Hallar el centro de masas de una lámina de densidad r(r,q)=cosq que ocupa la región rcosq .

15. a) Hallar la distancia media de los puntos del círculo al centro del círculo.b) Hacer el mismo cálculo para la distancia: d

�(x,y),(x0,y0)

�= |x�x

0|+ |y�y

0| .

V

16. Calcular$

B

(2x+3y+z)dxdydz , donde B=[1,2]⇥[�1,1]⇥ [0,1] .

17. Calcular$

V

x

2 coszdxdydz , con V región acotada por los planos z=0 , z=p , y=0 , x=0 , x+y=1 .

18. Calcular$

V

ey

dxdydz , con V sólido limitado por los planos x=0 , x=2 , y=1 , z=0 , y+z=0 .

19. Calcular$

V

xy

2z

3dxdydz , siendo V el sólido limitado en x�0 , y�0 , z�0 por la superficie z=xy

y los planos y=x y x=1 .

20. Dados los puntos P=(0,2,�4) en rectangulares, Q=�4, 4p

3 ,3�

en cilíndricas y R=�p

2 , p4 ,

p4�

enesféricas, escribir cada uno de ellos en los dos sistemas de coordenadas restantes.

21. Dibujar los siguientes conjuntos y expresarlos en los otros dos sistemas de coordenadas:A=

�(x,y,z) : x=0, z=�2y

B=

�(r,q ,z) : r=1

C=

�(r,q ,f) : f p

4 , r 1

22. Calcular el volumen de las siguientes regiones ulizando más de un sistema de coordenadas:a) región limitada por el cilindro x

2+y

2=1 y los planos z=0 y z=y+2 .b) región acotada por el cilindro x

2+y

2=1 , el plano z=0 y la superficie z+x

2=1 .c) región encerrada entre las superficies z = x

2+y

2 y x

2+y

2+z

2=2 .

23. Calcular$

V

zdxdydz , siendo V el sólido limitado por las superficies z=p

x

2+y

2 y x

2+y

2+z

2=4 .

24. Calcular la integral de f (x,y,z) = (x2+y

2+z

2)�3/2 sobre el sólido acotado por las superficies esféricasx

2+y

2+z

2=a

2 y x

2+y

2+z

2=b

2 , con 0<b<a .

25. Calcular el momento de inercia de una esfera de densidad constante respecto de su diámetro.

VI

Problemas de Cálculo (grupo C - 14/15) 4. Integrales de línea

1. Deducir fórmulas para la longitud de una curva dada por: i) y= f (x) , x2[a,b] ; ii) r= f (q) , q2[a,b ] .

2. Hallar la longitud de las curvas:a) x= |t| , y=

��t� 1

2

�� , t2 [�1,1] ; b) x=2cos t�cos2t , y=2sen t�sen2t , t2 [0,2p] (cardioide);c) y= logx , x2 [1,e] ; d) y=x

2/3, x2 [1,8] ; e) r=aq , q 2 [0,2p] , a>0 (espiral de Arquímedes).

3. Sea R la región del primer cuadrante acotada por los ejes coordenados y la curva r = 2(cosq +senq) .a) Calcular el área de R . b) Hallar la longitud del perímetro de R .

4. HallarZ

c

f ds para la f y las curvas que se indican:a) f (x,y,z) = yz , c(t)=(t,3t,2t) , t2 [1,3] .b) f (x,y,z)=x+z , c(t)=

�t, t2, 2

3 t

3� , t2 [0,1] .

5. Un alambre está sobre el tramo de espiral r= eq , q 2 [0,2p] . En cada punto (r,q) la temperatura es r .Calcular la temperatura media del alambre.

6. Hallar la masa de un alambre que sigue la intersección de la esfera x

2+y

2+z

2=1 y el plano x+y+z=0 ,si la densidad en (x,y,z) es x

2 por unidad de longitud.

7. Hallar el área de la superficie generada por el giro de a) x = y

2 , y2 [1,2]b) r=1+cosq , q 2

⇥0, p

2⇤ alrededor del eje x .

8. HallarZ

C

(x2+y

2)dx+dy siendo C : a) y=x

2 , 0x1 , b) y= 12 , 1x2 , c) x=2 , 0y 1

2 .

9. Hallar el trabajo realizado por la fuerza f(x,y)=(3y

2+2,16x) al mover una partícula de (�1,0) a (1,0)siguiendo la mitad superior de la elipse b

2x

2+y

2=b

2 . ¿Para qué valor de b es mínimo el trabajo?

10. Calcular la integral de línea del campo f(x,y)=(xy,0) entre (�1,0) y (1,0) a lo largo de: a) el eje x ,b) y=1�x

2 , c) y= |x|�1 , d) la parte inferior de la circunferencia x

2+y

2=1 . ¿Es f conservativo?

11. a) Sea f (x,y)=x

2�y

2 . Dibujar las curvas de nivel f (x,y)=0 y el vector —f (1,1) . Hallar la derivadade f en el punto (1,1) según el vector v=(�1,�1) . Hallar D f (x,y) . b) Hallar la integral de línea deg(x,y)=(2x,�2y) desde (1,0) hasta (0,1) sobre el tramo de circunferencia x

2+y

2=1 con x,y�0 .

12. Sea D el cuadrilátero de vértices (0,0) , (2,0) , (4,�1) , (2,�1) . a) Hallar!

D

(x+2y)dxdy . b) Hallarla integral de línea de f(x,y)=(1,cosy) a lo largo de la frontera de D , en sentido de las agujas del reloj.

13. Hallar la integral de f(x,y)=�� y

(y+x)2 ,x

(y+x)2

�entre (0,1) y (1,0) a lo largo de la parábola x=1�y

2 .

14. Sea f(x,y)=�5� x

x

2+y

2

�i� y

x

2+y

2 j . ¿Existe función potencial para f ? Calcular la integral de línea def entre (�1,1) y (1,1) a lo largo de la circunferencia x

2+y

2= 2 .

15. Calcular la integral de F(x,y,z) = x i+ y j+ zk a lo largo de:a) c(t) = (t, t, t) , t2 [0,1] .b) c(t) = (cos t,sen t,0) , t2[0,2p] .

16. Sea g(x,y,z)=ye2x�z . a) Hallar#

V

g , siendo V el sólido limitado por los planos x=0 , x=1 , y=0 ,y=2 , z=0 y z=2�x . b) Hallar el valor de la integral de línea de i) g , ii) —g desde (0,0,0) hasta(1,2,2) a lo largo del segmento que une los puntos.

17. Calcular la integral de línea del campo F(x,y,z)= i+2yz j+y

2k entre (1,0,2) y (0,3,0) a lo largo

del segmento que une esos puntos. ¿Para alguna curva que una ambos puntos la integral es 0 ?

18. Sea f(x,y,z)=�z

2,2y,cxz

�, c constante. a) Hallar div f y rot f . b) Precisar para qué valor de c deriva

f de un potencial U y calcularlo. c) Para este c , ¿cuánto vale la integral de línea de f entre (0,0,0) y(1,0,1) a lo largo del segmento que une los puntos?

19. Sea f(x,y,z)= y

2i+ 2xy j�2zk . a) Hallar div f , rot f , —(div f) y D( f ·f) . ¿Deriva f de un potencial?

b) Hallar#

V

div f dxdydz , siendo V el sólido acotado por z=4�y

2 y los planos x=0 , x=3 y z=0 .c) Hallar la integral de línea de f de (3,0,4) a (0,2,0) sobre la curva c(t)=

�3� 3t

2 , t ,4�t

2�, t2 [0,2] .

VII

20. Sea f(x,y)=�1,xy

2� . ¿Deriva f de un potencial? Hallar el valor de la integral de línea de f a lo largode la circunferencia x

2+y

2=4 , recorrida en sentido opuesto a las agujas del reloj: i) directamente, trasdar una parametrización, ii) mediante el teorema de Green (integrando en polares).

21. Comprobar el teorema de Green para:a) f(x,y)=

�y

2,2x

�y D la región del plano encerrada entre la parábola x=4�y

2 y la recta y=x�2 .b) f(x,y)=

�y

2,xy

�y D semicírculo girado dada por x

2+y

22 e y�x .

22. Sea D la región comprendida entre las gráficas de y= e�x, y= ex�2 y el eje y . a) Hallar"

D

xex

dxdy .b) ¿Cuánto vale la integral de línea de f(x,y)=(xyex,1) a lo largo de ∂D , en sentido horario?

23. Hallar el área encerrada por el eje x y un arco de la cicloide x=q�senq , y=1�cosq , 0q 2p .

24. Comprobar los teoremas de Green y la divergencia para el campo vectorial g(x,y)=�x

2,�2xy

�en el

triángulo D cuyos vértices son los puntos (0,0) , (2,0) y (0,4) .

25. Verificar el teorema de la divergencia para:i) f(x,y)=(x,y) y D el disco unidad x

2+y

2 1,ii) f(x,y)=(2xy,�y

2) y D el cuadrado unidad.

VIII

Problemas de Cálculo (grupo C - 14/15) 5. Integrales de superficie

1. a) Hallar la ecuación del plano tangente a la superficie r(u,v)=(2u,u2+v,v2) en el punto (0,1,1) apartir del producto vectorial fundamental. b) Escribir la superficie en la forma z= f (x,y) y calcular eseplano utilizando la fórmula del capítulo 2.

2. Comprobar que r(u,v)= (chucosv,chusenv,shu) , v2R , u2 [0,2p] parametriza el hiperboloide deuna hoja x

2+y

2�z

2=1 . Hallar de dos formas su plano tangente en el punto con u=0 y v= p4 .

3. Hallar el área del toro dado por r(q ,f)=�(2+cosf)cosq ,(2+cosf)senq ,senf

�, q ,f 2 [0,2p] .

4. Calcular!

S

(x2+y

2)dS , siendo S la superficie esférica x

2+y

2+z

2=4 .

5. Sea S la superficie cilíndrica x

2+y

2 = 4 comprendida entre los planos z=0 y z=3 . a) Hallar el área deS utilizando integrales de superficie. b) Calcular la integral de superficie sobre S de: i) f (x,y,z)=x

2 ,ii) f(x,y,z)=(xz,yz,2) (respecto de la normal exterior).

6. Sea S la parte de la superficie cónica z

2 = x

2+y

2 comprendida entre los planos z=1 y z=2 , y seael campo vectorial f(x,y,z)=(x,y,1) . a) Calcular el área de S y la integral de superficie de f sobre S

respecto de la normal exterior al cono. b) Calcular el rot f . ¿Cuánto vale la integral de línea de f a lolargo de la circunferencia que limita superiormente la superficie?

7. Sea V el cubo unidad 0x1 , 0y1 , 0z1 , S su superficie, y sea f(x,y,z)=(x2,y2,z2) .Comprobar el teorema de la divergencia calculando:

RRRV

div f dxdydz eRR

S

f ·n dS .

8. Comprobar el teorema de Gauss para f(x,y,z)=4x i+4y j+z

2k en el volumen x

2+y

225 , 0z2 .

9. Sean las superficies S=�

x

2+y

2+z

2=R

2, z�0

y B=�

x

2+y

2R

2, z=0

. Comprobar que se verificael teorema de la divergencia sobre S[B para el campo vectorial f(x,y,z)=(y ,�x ,1) .

10. Hallar el flujo del campo vectorial f(x,y,z)= 3yz i+2xz j+(z+xy)k , hacia el exterior de la superficiede la esfera x

2�6x+y

2+z

2=0 .

11. Sea S el triángulo determinado por los puntos (0,0,0) , (0,1,0) y (�1,1,1) y f(x,y,z)=(yz,ey,1) .Calcular la integral de superficie de rot f sobre S directamente y utilizando el teorema de Stokes.

12. Sea S la parte del paraboloide elíptico z=4�4x

2�y

2 con z�0 y x�0 , y sea g(x,y,z)=(3,x2,y) .Comprobar el teorema de Stokes calculando la integral de superficie de rot g sobre S y la integral delínea de g a lo largo del contorno cerrado que limita dicha superficie.

13. Comprobar el teorema de Stokes, calculando las integrales correspondientes, para el campo vectorialF(x,y,z)=�y i+2x j+(x+z)k en la parte de la superficie x

2+y

2+z

2=9 con z�0 .

14. Sean V el sólido limitado por el paraboloide z= 1�x

2�y

2 y el plano z= 0 , S la parte de dichoparaboloide con z�0 , C la intersección del paraboloide con el plano z=0 , S

⇤ la superficie de V yf(x,y,z)=(x,xy,2z) . Comprobar que se cumplen los teoremas de Stokes y de la divergencia calculando:

I

C

f ·ds ,ZZ

S

rot f ·n dS ,ZZ

S

⇤f ·n dS e

ZZZ

V

div f dxdydz .

15. a) Comprobar que si u : R2! R es de C

2 se satisface uDu = div�u—u

��k—uk2 .

b) Deducir, con el teorema de la divergencia en el plano, que u2C

2(D) cumple la ‘fórmula de Greeen’:"

D

uDudxdy =I

∂D

u

∂u

∂n

ds �"

D

k—uk2dxdy , con ∂u

∂n

derivada según la normal unitaria exterior.

c) Escribir y probar la fórmula para R3. d) ¿Qué resultado de R generalizan estas fórmulas?(se utilizan demostrando la unicidad de las soluciones de algunas ecuaciones en derivadas parciales).

IX