torres empacadas
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TORRES EMPACADAS
Características:
1. Ser químicamente inerte
2. Ser estructuralmente fuerte
3. Tener bajo costo
4. Dp = Diámetro de partícula
D p=6a p
Para una mezcla de partículas de diferente tamaño, se toma el diámetro superficial promedio
Dp=1
∑ x iDpi
5. ap = Superficie específica del empaque grande, que permita un área interfacial extensa
a p=Area Superficial
Volumen= aV
Para una esfera
a p=6D p
Dp = diámetro de partículaPara una mezcla de partículas
a p=∑ x iapi
6. Φs = Factor de forma
ϕs=( superficie deunaesferaSuperficie de la partícula )igual volumen
ϕs=6
apD p
ϕs=6aD p
(1−ε )
a = Área superficial(1-ε) = fracción de volumen de las partículas del lecho
Factores de forma (esfericidad) de algunos materialesMaterial Factor de forma Φs
Esferas 1,0
Cubos 0,81
Cilindros Dp = h (longitud) 0,87
Sillas Berl 0,3
Anillos Rasching 0,3
Carbón en polvo 0,73
Arena, promedio 0,75
Vidrio triturado 0,65
7. ε = Fracción de espacio vacío grande
ε= Volumendehuecos enel lechoVolumen total del lecho (huecosmás sólidos )
Fracciones de vacío para empaques al azarDp / Dt ε para esferas ε para cilindros
0 0,34 0,34
0,1 0,38 0,35
0,2 0,42 0,39
0,3 0,46 0,45
0,4 0,50 0,53
0,5 0,55 0,60
8. Diámetro efectivo o equivalente de la columna, a utilizar como diámetro hidráulico
Def=4 ( volumende vacio )
Area superficial mojada
Def=23ϕSD p
ε1−ε
Volumende vacio= ε1−ε
Npπ ϕsD p
3
6
Area superficialmojada=Npπ ϕsD p2
9. rH = Radio hidráulico
rH=ε
6 (1−ε )ϕsD p
LECHO FIJO
10. NRep = Número de Reynolds de Partícula
N Rep=ϕsDp v
' ρ
(1−ε )μ=ϕsD pG
'
(1−ε ) μ
G'=v ' ρv' = Velocidad Superficial [Q/AT] (flujo volumétrico del fluido / Área transversal)
ρ = densidad del FLUÍDO [kg/m3]
Velocidad Superficial
v '= QAT
= flujo volumetricodel fluidoAreatransversal dellecho
Velocidad Intersticial (efectiva)
v i=v '
ε=Velocidad superficial
Porosidad
Factor de fricción, es un término utilizado en tuberías análogo al coeficiente de arrastre.
f p=∆ PL
ϕsD p
ρ v '2 ( ε3
1−ε )ρ = densidad del FLUÍDO [kg/m3]
Ecuación de Ergún:
Se utiliza para números de Reynolds bajos, intermedios y altos, se ha verificado experimentalmente
∆ PL
=150 v' μ
ϕsD p2
(1−ε )2
ε3+ 1,75 ρ v '
2
ϕsD p
(1−ε )ε3
Para NRep < 1 la ecuación se puede truncar al término de la izquierda (ecuación de Blake-Kozeny)
∆ PL
=150 v' μ
ϕsD p2
(1−ε )2
ε3
Para NRep > 1 000 la ecuación se puede truncar al término de la derecha (ecuación de Burke-Plummer)
∆ PL
=1,75 ρ v '2
ϕsD p
(1−ε )ε3