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Inducción electromagnética. Ecuaciones de Maxwell
Física II
Grado en Ingeniería de Organización Industrial
Primer Curso
Joaquín Bernal Méndez/Ana Marco Ramírez Curso 2011-2012
Departamento de Física Aplicada III Universidad de Sevilla
Índice
IntroducciónFlujo magnéticoFem inducida: Ley de Faraday
Campo eléctrico creado por un campo magnético variable
Ley de LenzFem de movimientoFuerza sobre corrientes inducidasGeneradores y transformadores Inductancia: autoinducción e inductancia mutuaEnergía magnéticaEcuaciones de Maxwell
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Introducción (I)
Las partículas cargadas crean campos eléctricos y también sufren fuerzas debidas a campos eléctricos externos
Las corrientes eléctricas crean campos magnéticos y también sufren fuerzas debidas a campos magnéticos externos
Esto implica una “conexión” entre electricidad y magnetismo
Si las corrientes crean campos magnéticos ¿Crearán los campos magnéticos corrientes?
Esto fue investigado por Faraday y Henry en 1830
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Introducción (II)En 1830 Faraday y Henry descubrieron por separado que un campo magnético variable en el tiempopuede inducir una corriente en una espira:
Aparece una fuerza sobre las cargas eléctricas (campo eléctrico) que las impulsa a “circular”
Se tratará de un campo eléctrico no conservativo (no electrostático)
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Índice
IntroducciónFlujo magnéticoFem inducida: Ley de Faraday
Campo eléctrico creado por un campo magnético variable
Ley de LenzFem de movimientoFuerza sobre corrientes inducidasGeneradores y transformadores Inductancia: autoinducción e inductancia mutuaEnergía magnéticaEcuaciones de Maxwell
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Flujo magnéticoFlujo de un campo magnético a través de una superficie:
Unidades: T.m2 = Wb (weber)
Es proporcional al número de líneas de campo magnético que atraviesan la superficie
Para una bobina de N vueltas y un campo uniforme:
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ˆ m nS S SB n dA B dA B dA
ˆ cosm NB nA NBA A
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IntroducciónFlujo magnéticoFem inducida: Ley de Faraday
Campo eléctrico creado por un campo magnético variable
Ley de LenzFem de movimientoFuerza sobre corrientes inducidasGeneradores y transformadores Inductancia: autoinducción e inductancia mutuaEnergía magnéticaEcuaciones de Maxwell
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Fem inducida: Ley de Faraday
Cuando cambia la corriente en1 aparece una corrienteinducida en 2, como si existiera una fuente de fem
Se dice que hay una fuerza electromotriz (fem) inducida
La corriente inducida aumenta con:El área y número de vueltas del devanado 2
La velocidad de cambio del flujo magnético
Expresión matemática:
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md
dt
LEY DE FARADAY
1 2
Situaciones donde apareceuna fem inducida (I)
Campo magnético variable en el tiempo:La corriente que genera el campo magnético es variable
La espira que crea el campo magnético se mueve
El campo magnético vienecreado por un imán quese mueve
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Situaciones donde apareceuna fem inducida (II)
Campo magnético externo constante con el tiempo:Cambios de orientación y/ó forma en la espira en la que se induce la corriente
Desplazamiento de una espira en un campo magnético no uniforme
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Campo eléctrico creado porun flujo magnético variable
Cuando se induce una fem (trabajo por unidadde carga) debe existir una fuerza sobre lascargas que las haga “circular”
Las fuerzas magnéticas no realizan trabajo
Aparece una campo eléctrico cuya integralen un camino cerrado es igual a la fem:
Recordemos que la integral en un caminocerrado del campo electrostático es nula
Este campo inducido por la variación delcampo magnético es de otra naturaleza:campo no conservativo
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ncm
S
d dE dl B dA
dt dt
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IntroducciónFlujo magnéticoFem inducida: Ley de Faraday
Campo eléctrico creado por un campo magnético variable
Ley de LenzFem de movimientoFuerza sobre corrientes inducidasGeneradores y transformadores Inductancia: autoinducción e inductancia mutuaEnergía magnéticaEcuaciones de Maxwell
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Sentido de la corrienteinducida: Ley de Lenz
Permite determinar el sentido de la corriente inducida sin necesidad de hacer cálculos:
Sea un campo magnético externo cuyo flujo es variable en una superficie
En presencia de un medio conductor (espira, bobina, superficie metálica, etc) aparecerá una corriente inducida que, a su vez, genera un campo magnético
Tenemos entonces dos campos magnéticos: el externo y el asociado a la corriente inducida
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El sentido de la corriente inducida es tal que el campo magnético asociado a ella se opone a la variación del
flujo magnético del campo magnético externo
Ley de Lenz: ejemplos
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I
2I
I
Ejemplo de cálculo decorriente inducida
Espira de resistencia R que sale con velocidad v de una región con campo magnético uniforme
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extm SB dA B Lx
md
dt
ext
dxB L
dt
I
IR extB LvI
R
dA
hacia dentro del papel
;dx
vdt
El signo de la corriente se interpreta respecto al sentido positivo que se obtiene al aplicar la regla de la mano derecha al escogidodA
extB Lv
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Fem de movimientoEs la fem que aparece cuando un conductor se desplaza en el interior de un campo magnético
La fem de movimiento puede explicarse y calcularse a partir de las fuerzas que el campo magnético ejerce sobre las cargas en movimiento del conductor
Puede ser explicada sin necesidad de la Ley de Faraday
Para estos casos la Ley de Faraday simplemente proporciona una visión alternativa (en términos de cambio de flujo)
Sin embargo, en situaciones donde el campo magnético varía en el tiempo las corrientes inducidas solamente pueden explicarse y calcularse con la Ley de Faraday.
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Fem de movimiento: EjemploVarilla conductora que se desplaza sobre raíles conductores en un campo magnético externo
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m SB dA BS Blx
md
dt
dxBl Blv
dt
Solución usando la Ley de Faraday:
BlvI
R R
I
Fem de movimiento: EjemploVarilla conductora que se desplaza sobre raíles conductores en un campo magnético externo
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Solución usando la fuerza magnética:• La fuerza magnética provoca una separación de cargas en la varilla (como en una batería).
• La fem es el trabajo por unidad de carga:
• Si la varilla tuviera una resistencia r:
F F qvBdl l l Blv
q q q
V Ir
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Fuerza sobre corrientes inducidas (I)
La corriente inducida se encuentra inmersa en el propio campo magnético que la induce
Por lo tanto sobre la corriente inducida debe aparecer una fuerza debida al campo magnético:
Ejemplo: cuando acercamos un imán a una espira aparece una fuerza repulsiva entre imán y espira
¿Cómo es la fuerza si el imán se está alejando?21/46
F I dl B
Fuerza sobre corrientes inducidas (II)
¿Cuál es la fuerza sobre la varilla en el ejemplo anterior?
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F Il B
IF
BlvI
R
2 2B l vF IlB
R
• Esta fuerza se opone a que aumente el flujo magnético en el circuito • Para mantener la varilla con v constante debe aplicarse una fuerza igual y de sentido contrario: Fext
• La potencia suministrada por el agente externo en ese caso es:
extF
2 2 2
ext
B l vP F v
R 2I R
Coincide con la potencia que se disipa en la resistencia por
efecto Joule
Coincide con la potencia que se disipa en la resistencia por
efecto Joule
Resultado lógico desde el punto de
vista de conservación de la energía
Resultado lógico desde el punto de
vista de conservación de la energía
Fuerza sobre corrientes inducidas (III)
Lámina conductora no ferromagnéticaque oscila entre los polos de unelectroimán
Aparecen corrientes inducidas en lalámina: corrientes de Foucault
La fuerza magnética sobre estascorrientes frena las oscilaciones
Principio físico de los frenos magnéticos
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Corrientes de Foucault: aplicaciones
Detectores de metales:
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Aplicaciones de laLey de Faraday
Existen muchos dispositivos muy comunes cuyo funcionamiento se basa en la Ley de Faraday:
Generadores
Transformadores
Motores de inducción
Micrófonos
Escritura/lectura magnéticaBanda magnética en tarjetas de crédito
Sismógrafos
Interruptores diferenciales (GFCI)
etc…
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Generadores (I)
Transforman energía mecánica (habitualmente energía de rotación de una turbina) en energía eléctrica, que puede ser transportada
Se utilizan en todo tipo de centrales generadoras: hidroeléctricas, térmicas, nucleares…
Esquema simple:una espira giratoria en uncampo magnético uniforme
En virtud de la Ley de Faradayse induce una corrientealterna en la espira
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Generadores (II)
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Flujo magnético a través de la bobina:
Si la bobina gira con velocidadangular constante:
Según la Ley de Faraday:
Los generadores reales tienenuna construcción más compleja
t cosm NBA t
senmdNBA t
dt
Se produce una fem
sinusoidalSe produce una fem
sinusoidal
cosm NBA
Transformadores (I)
Se usan para elevar o disminuir el voltaje (en alterna)
La corriente variableen la bobina 1(primario) induceuna corriente en labobina 2 (secundario)
El núcleo de hierromagnifica el campo magnético de 1 y lo guía a 2
Prácticamente todo el campo que crea 1 atraviesa 2:
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1 1 v 2 2 v ; N N v;( : Flujo por vuelta)
Transformadores (II)
Despreciando la resistencia de la bobina y de la fuente:
En el secundario (en abierto) tenemos:
Dividiendo ambas ecuaciones:
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v11 1
ddV N
dt dt
v22 2
ddV N
dt dt
22 1
1
NV V
N
1 1 v
2 2 v
N
N
+
-2V
Transformadores (III)
La relación entre voltajes solo depende de N2/N1
Si N2>N1: transformador elevador o de alta
Si N2<N1: transformador reductor o de baja
Si se conecta una carga: relación entre intensidades (transformador ideal)
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22 1
1
NV V
N+
-2V
1 1 1 2 2 2P I V P I V 12 1
2
NI I
N
Transformadores (IV)Funcionan solamente en AC (corriente alterna)
Fundamentales para transmitir energía eléctrica:Importante transmitir en alta tensión para reducir pérdidas en los cables conductores por efecto Joule: P=I2R
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La posibilidad de usar transformadores para elevar o disminuir el voltaje constituye la gran ventaja de AC frente a DC (corriente continua)
Transformadores (V)En el interior del núcleo ferromagnético, que es conductor, aparecen corrientes de Foucault
Se produce un calentamiento del núcleo del transformador
Se traduce en pérdida de potencia transmitida
Para limitar este efecto se usan núcleos laminados
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Núcleo de hierro laminado
Devanados primario y secundario (cubiertos)
Ejemplo: transformador del cargador de un móvil
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Autoinducción (I)Sea una bobina que transporta unacorriente variable
Existe un flujo magnético por el interior dela bobina debido al campo magnético queella misma crea
Si I es variable tendremos flujo magnéticovariable con el tiempo: según la Ley deFaraday dará lugar a una fem autoinducida
Esta fem se sumará a la fem externa que crea la corriente variable I
Este fenómeno se denomina autoinducción y aparece en cualquier circuito por el que circule una corriente variable
Puede definirse un parámetro que caracteriza la susceptibilidad de un circuito o dispositivo a sufrir este fenómeno: autoinducción del dispositivo
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Autoinducción (II)
Sea una bobina de N vueltas y longitud l que transporta una corriente variable (n=N/l)
El flujo del campo magnético en su interior es:
El flujo es proporcional a la corriente I
La constante de proporcionalidad se denomina autoinducción:
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0B nI 20m NBA n IAl
mLI
Depende de la forma geométrica de la bobina
Unidades: henrios (H) 1 H=1 Wb/A=1 T·m2/A
Se puede definir para cualquier circuito. Para la bobina: 2
0L n Al
Fem autoinducida en una bobina
Una bobina con alta autoinducción se suele denominar inductor
Cuando se coloca un inductor en un circuitola autoinducción del circuito suele serdespreciable frente a la del propio inductor
Según la Ley de Faraday la femautoinducida en la bobina es:
Entonces la caída de tensión entre sus extremos es:
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md dIL
dt dt
V Ir ; Donde: r = resistencia interna del inductor(r=0 para un inductor ideal)
Inductancia mutua
El flujo magnético que atraviesa un circuito depende de la corriente propia y de la de los circuitos próximos
El flujo a través de 2 debido al campo magnético de 1 puede escribirse:
M12: inductancia mutua de los dos circuitos
Se cumple: M12=M21 suele escribirse M38/46
12 12 1m M I
1 2B B B
2 12 22m m m
22 2 2m L I
Ejemplo: recarga de cepillosde dientes eléctricos
Los cepillos de dientes eléctricos tienenuna batería interna que es precisorecargar
Como es inevitable que el cepillo y la base entren en contacto con el agua deben estarsellados: no puede usarse el sistematradicional con contactos metálicos
Se aprovecha entonces la inducciónmutua entre dos bobinas que no se tocan
El cepillo y la base pueden verse como los dosdevanados de un transformador
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IntroducciónFlujo magnéticoFem inducida: Ley de Faraday
Campo eléctrico creado por un campo magnético variable
Ley de LenzFem de movimientoFuerza sobre corrientes inducidasGeneradores y transformadores Inductancia: autoinducción e inductancia mutuaEnergía magnéticaEcuaciones de Maxwell
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Energía magnéticaalmacenada en un inductor (I)
Un inductor almacena energía magnética como un condensador almacena energía eléctrica
Puede obtenerse una expresión a partirdel análisis un circuito sencillo:
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0 0dI
IR Ldt
20 0
dII I R LI
dt
Potencia suministrada por la bateríaPotencia suministrada por la batería
Potencia disipada en la resistenciaPotencia disipada en la resistencia
Variación de la energía magnética almacenada en el inductor:
Variación de la energía magnética almacenada en el inductor:
mdU dILI
dt dt
Energía magnéticaalmacenada en un inductor (II)
Partimos de la variación de energía magnética almacenada en el inductor:
Si integramos:
La constante C se anula si escogemos Um=0 para I=0:
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mdU dILI
dt dt mdU LIdI
21
2mU LI C
21
2mU LI ENERGÍA ALMACENADAEN UN INDUCTOR
Puede considerarse una energía almacenada en el campo magnético que crea la corriente que circula por la bobina
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Ley de LenzFem de movimientoFuerza sobre corrientes inducidasGeneradores y transformadores Inductancia: autoinducción e inductancia mutuaEnergía magnéticaEcuaciones de Maxwell
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Ecuaciones de Maxwell Las ecuaciones de Maxwell, que ya han ido apareciendo, son:
Ley de Gauss
⋅ 4
Ley de Gauss para el magnetismo
⋅ 0
Ley de Faraday (forma de la ley sin incluir movimiento)
⋅ ⋅
Ley de Ampère generalizada
⋅
donde a la ley de Ampère que vimos en el tema anterior (válida para corriente estacionaria) se le añade el término de la corriente de desplazamiento de Maxwell, para que incluya todas las situaciones. 44/46
Ecuación de ondas para las ondas electromagnéticas
En el tema de Movimiento Ondulatorio, vimos que las ondas en una cuerda obedecían la llamada ecuación de onda:
Las ecuaciones de Maxwell implican que tanto como obedecen a ecuaciones de onda semejantes. En el vacío, se cumple:
con , velocidad de la luz en el vacío, 2.99792458 ⋅ 10 m/s
, y ambos
al eje (dirección
de propagación, la
misma de ) 45/46
2 2
2 2 2
( , ) 1 ( , )y x t y x t
x v t
2 2
2 2 2
( , ) 1 ( , )B x t B x t
x c t
2 2
2 2 2
( , ) 1 ( , )E x t E x t
x c t
Resumen
La Ley de Faraday establece que un campo magnético variable en el tiempo provoca la aparición de un campo eléctrico no conservativo
En presencia de un medio conductor este campo eléctrico da lugar a corrientes inducidas La fem inducida es proporcional al ritmo de cambio del flujo del campo magnético
La Ley de Faraday puede usarse también para calcular corrientes inducidas en conductores que se desplazan en el seno de campos magnéticos estáticos: fem de movimientoLa Ley de Lenz permite predecir el sentido de las corrientes inducidas sin realizar cálculosSobre las corrientes inducidas aparecen fuerzas debidas al propio campo magnético que las crea
Estas fuerzas se oponen al cambio de flujo magnético
La autoinducción de un dispositivo o un circuito es proporcional a la femautoinducida que aparece cuando lo atraviesa una corriente variableLa inductancia mutua entre dos circuitos permite cuantificar la fem inducida en uno de ellos cuando el otro es atravesado por una corriente variableUn inductor o bobina almacena energía magnéticaLas leyes de electricidad y magnetismo se resumen mediante las ecuaciones de Maxwell, que implican que y en el vacío obedecen una ecuación de onda
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