cl vibraciones
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VIBRACIONES
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ONDA
UNO DE LOS CONCEPTOS MASIMPORTANTES DE LA INGENIERIASISMICA, ES LA ONDA.
EL ESTUDIO DE LOS MOVIMIENTOSOSCILATORIOS SE BASA EN OTROS MASSENCILLOS Y FACILES DE DETERMINAR,EL MOVIMIENTO CIRCULAR Y ELMOVIMIENTO ARMONICO SIMPLE.
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PULSO DE ONDA
El movimiento de cualquier objetomaterial puede ser considerado comouna fuente de ondas.
Al moverse perturba el medio que lorodea y esta perturbación al propagarsegenera un pulso.
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TREN DE ONDA
Si las vibraciones del extremo sesuceden, se formará un tren de ondasque se transmite a lo largo de la cuerda.
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MOVIMIENTO OSCILATORIO OVIBRATORIO
LOS FENOMENOS VIBRATORIOS UOSCILATORIOS ESTAN PRESENTES ENLA NATURALEZA.
TODO CUERPO QUE POSEE MASA YELASTICIDAD SON CAPACES DE VIBRAR.
SON EJEMPLOS DE ESTE TIPO DEMOVIMIENTO, LOS PENDULOSFORMADOS POR OBJETOS QUE PENDENDE HILOS, LOS RESORTES QUE OSCILANSUJETOS A UN PUNTO FIJO,
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OSCILACION
LA OSCILACION ES UN MOVIMIENTO DEVAIVEN QUE ALCANSA UNA CIERTAAMPLITUD A AMBOS LADOS DE UNPUNTO FIJO.
ESTE PUNTO SE LLAMA POSICION DEEQUILIBRIO Y SE ELIGE COMO ORIGENDE REFERENCIA EN LA DESCRIPCIONDEL MOVIMIENTO.
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MOVIMIENTO OSCILATORIO PERIODICO
EN ESTE MOVIMIENTO LA PARTICULADESCRIBE UNA TRAYECTORIA QUE SEREPITE CADA CIERTO TIEMPO,DENOMINADO PERIODO Y SESIMBOLOZA POR T
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T=PERIODOTIEMPO EN QUE EL SISTEMA DEMORA EN COMPLETAR UN CICLOA=AMPLITUDELONGACION MAXIMA
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MOVIMIENTO CIRCULAR
ES UN MOVIMIENTO PERIODICO NOOSCILATORIO, QUE RECORRE UNACIRCUNFERENCIA DE MANERAPERIODICA.
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POSICIÓN DE UN PUNTO EN UN MOVIMIENTO CIRCULAR
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X=A*sen(wt)
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X=A*sen(wt+F)
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MOVIMIENTO ARMONICO SIMPLE
ES UN MOVIMIENTO QUE DESCRIBEUNA PARTICULA QUE SE DESPLAZA AAMBOS LADOS DE UN PUNTO DEEQUILIBRIO QUE SE TOMA COMOORIGEN.
LA POSICION QUE OCUPA LAPARTICULA EN UN MOMENTO DADO SEDENOMINA ELONGACION, Y SU MAXIMASEPARACION CON RESPECTO ALORIGEN SE DENOMINA AMPLITUD.
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X=A*sen(wt+F)
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CLASE DEVIBRACIONES
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VIBRACIONES LIBRENO AMORTIGUADA
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UNA ESTRUCTURA ESTA EN VIBRACIONLIBRE CUANDO ES PERTURBADA DE SUPOSICION ESTATICA DE EQUILIBRIO YCOMIENZA A VIBRAR SIN LAAPLICACIÓN DE UNA FUERZA EXTERNA.
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NEWTON:F=m
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EQUILIBRIO DINAMICOPRINCIPIO DE D’LAMBERT
m +kX=0
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m +kX=0
+( )X=0
ω² =
+ω²X=0
ECUACION DIFERENCIAL DESEGUNDO ORDEN
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SOLUCIONES PARTICULARES
X=A*Sen(ω*t)X=B*Cos(ω*t)
SOLUCION GENERAL
X=A*Sen(ω*t) + B*Cos(ω*t) 1Borrad
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DERIVANDO
=AωCos(ωt)-Bωsen(ωt) 2
= -Aω²Sen(ωt)-Bω²Cos(ωt) 3
CONDICIONES INICIALES t=oDe 1 B=x
De 2 A=ω
Remplazando en 1
X=ω
*Sen(ω*t) + x*Cos(ω*t)
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X= =ω
*Sen(ω*t) + x*Cos(ω*t)
ω= C*CosØ
= C*SenØ
X=C*Cos *Sen(ω*t)+C*SenØ*Sen(ω*t)
X=C*Sen(ω*t + Ø)
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T=PERIODO T=
f=FRECUENCIA f=
C=AMPLITUD (Es la Máxima elongación)
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VIBRACIONES LIBREAMORTIGUADA
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CUANDO UN SISTEMA OSCILATORIO, ESTA SOMETIDO AROSAMIENTO, LA DESCRIPCION DEL MOVIMIENTO ES MASCOMPLICADO.
EL ROSAMIENTO SE DESCRIBE COMO UNA FUERZA DEAMORTIGUAMIENTO, QUE ES PROPORCIONAL A LA VELOCIDAD.
POR LO QUE LA ECUACION DIFERENCIAL QUE GOBIERNADICHO MOVIMIENTO ES:,
m +c +kX=0 1
c=constante de amortiguamiento
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Ecuación diferencial lineal de segundo orden, lasolución tiene la forma:
x=C
derivando y remplazando en 1
mCλ² + cCλ + k C =0
Factorizando elementos comunes:
C (mλ² + cλ + k =0Borr
ador
no puede ser cero, por lo que para que cumpla
(mλ²+cλ +k =0
λ1 =- +
λ2 =- -
Por lo tanto, la solución general de la ecuación 1,esta dada por:
x=A + BBorr
ador
1.- SISTEMA CON AMORTIGUACION CRITICAEscogiendo la expresión bajo el radical:
= 0 ω =
Definimos el amortiguamiento critico.
ccr=2*
ccr=2*m*ω ccr=ω
λ1= λ2 =-ccr = ω
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+ + X=0 2
Al segundo termino de la ecuación 2, lomultiplicamos y dividimos por ccr.
+ccr
ccr+ X=0 3
βcccr
Factor de amortiguación
c= 2βmw
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ccr= 2mw
+2mwccr
+ X = 0
+ 2wccr
+ X=0
βc
ccr
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βc
ccr
β = factor de Amortiguación
+ 2βw + X = 0
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La solución para un sistema
amortiguacion critica C=Ccr,
βc
ccr= 1
LA SOLUCION
+ 2w + X = 0
X(t)=(A + B*t)*
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2.- SISTEMA SUB AMORTIGUADO C<Ccr, βcccr
< 1
en este caso : λ1 y λ2 son números complejos,la solución es:
Donde
ωD =
+ 2βw + X = 0
X(t)=A* sen(wDt+Ø)Borrad
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3.- SISTEMA SOBREAMORTIGUADO C>Ccr, β> 1
en este caso : λ1 y λ2 son números reales, lasolución es:
El movimiento no es vibratorio, elamortiguamiento es tan fuerte que cuando elbloque se desplaza y queda libre, regresa a suposición original sin oscilar.
x=A + B
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Borrad
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Borrad
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