teoría bcs
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Teoría BCS
Placa en la Universidad de Illinois, donde se conmemora el Premio Nobel recibido por John Bardeen gracias al
desarrollo de la teoría BCS.
La Teoría BCS (que recibe su nombre de las iniciales de quienes la idearon: John Bardeen, Leon
Cooper, y John Robert Schrieffer) fue propuesta en julio de 1957intentando explicar el fenómeno de
la superconductividad. En 1972 los tres recibieron el Premio Nobel de Física gracias a esta teoría.
Esta teoría está considerada como la teoría más importante en el campo de la superconductividad
desde el punto de vista microscópico (es decir, tratando de explicar las propiedades de los
superconductores a partir de primeros principios). Sin embargo, como se explica más abajo, gran parte
de los superconductores siguen sin contar con una explicación satisfactoria.
Índice
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1 Contexto histórico
2 Fundamentos
o 2.1 La atracción de los electrones
o 2.2 La banda prohibida superconductora
3 Resultados
o 3.1 Fenómenos previos que explica
o 3.2 Predicciones explicadas después experimentalmente
4 Teoría
o 4.1 Tratamiento mecano-cuántico
o 4.2 Superconductividad en el cero absoluto
o 4.3 La ecuación de la banda prohibida
5 Limitaciones
o 5.1 No logra explicar todos los superconductores
o 5.2 No logra predecir qué materiales serán superconductores
6 Véase también
7 Enlaces externos
8 Referencias
Contexto histórico[editar · editar código]
Previamente a la aparición de la teoría BCS, en 1950, Vitaly Ginzburg y Lev Landau presentaron
la teoría Ginzburg-Landau, que explicaba varios aspectos de la superconductividad. Sin embargo, las
condiciones de la Guerra fría y la poca comunicación que conllevaba entre los miembros de la
comunidad científica impidieron que esta teoría influyera sustancialmente el trabajo de Bardeen, Cooper
y Schrieffer.
Tras la publicación de la teoría, en 1958, Nikolái Bogoliúbov (en:Nikolay Bogolyubov) la reafirmó
mostrando que la función de onda BCS, que en un principio había sido calculada variacionalmente, se
podía obtener también mediante una transformación canónica delhamiltoniano electrónico. Un año más
tarde Lev Gor'kov relacionó la teoría BCS con la de Ginzburg-Landau demostrando que esta última es
un caso particular de la BCS para temperaturas próximas a la temperatura crítica. El artículo de Gor'kov,
publicado en inglés1y en ruso,2 fue a su vez una manera de conciliar ambas teorías a ambos lados
del Telón de Acero.
Se considera que en 1964, durante la Conferencia Internacional sobre la Ciencia de la
Superconductividad, se alcanzó cierto consenso entre los participantes acerca de la validez de la teoría
BCS.3
Fundamentos[editar · editar código]
La atracción de los electrones[editar · editar código]
Artículo principal: Par de Cooper.
La teoría se basa en el hecho de que los portadores de carga no son electrones sino parejas de
electrones (conocidas como pares de Cooper). Los electrones habitualmente se repelen debido a que
tienen igual carga. Sin embargo, cuando se hallan inmersos en una red cristalina (es decir, la
microestructura del material) es posible que la energía entre ellos sea negativa (atractiva) en lugar de
positiva (repulsiva), de manera que se creen parejas para minimizar la energía.
Es posible comprender el origen de la atracción entre los electrones gracias a un argumento cualitativo
simple. En un metal, los electrones, al tener carga negativa, ejercen una atracción sobre los iones
positivos que se encuentran en su vecindad. Estos iones al ser mucho más pesados que los electrones,
tienen una inercia mucho mayor. Por esta razón, mientras que un electrón pasa cerca de un conjunto de
iones positivos, estos iones no vuelven inmediatamente a su posición de equilibrio original. Ello resulta
en un exceso de cargas positivas en el lugar por el que el electrón ha pasado. Un segundo electrón
sentirá pues una fuerza atractiva resultado de este exceso de cargas positivas.
Formalmente se suele decir que los electrones interaccionan entre sí mediante fonones, siendo estos
una especie de partícula imaginaria que representa la vibración de la red cristalina (generada en este
caso por el paso de los electrones).
La banda prohibida superconductora[editar · editar código]
Ek es, en el marco de la teoría BCS, la diferencia de energía entre un sistema en que todos los electrones están en
estado superconductor formando pares de Cooper (que sería el estado fundamental), y ese mismo sistema con un
único electrón desapareado en el estado k (que es el primer estado excitado).
Artículo principal: Banda prohibida superconductora.
Esta especie de "energía de enlace" entre los dos electrones se suele llamar banda prohibida
superconductora o, por contagio del inglés, gap superconductor, y se denota Δ. El concepto no está
relacionado con la banda prohibida de los semiconductores, salvo en que se comporta de forma
parecida.
En un conductor en estado normal (es decir, cuando no es superconductor), es posible excitar un
electrón añadiéndole cualquier energía que queramos. Simplemente aumentaremos su energía cinética
en igual proporción. Sin embargo, en el caso de un par de Cooper es distinto: si le aplicamos una
energía inferior a 2Δ (el doble, debido a que la banda prohibida se toma como energía por electrón), no
lograremos excitarlo dado que no romperemos el par. Si la energía es superior a 2Δ, entonces el par se
rompe y la energía que le sobre se convierte en energía cinética de los electrones.
Resultados[editar · editar código]
Fenómenos previos que explica[editar · editar código]
Algunos de los hechos que son explicados con éxito por esta teoría, y que eran bien conocidos antes de
1957, son los siguientes:
La existencia de una temperatura crítica, por debajo de la cual el material pasa al estado
superconductor.
La existencia de una discontinuidad en el calor específico al pasar al estado superconductor, con el
hecho notable de que, independientemente del material, en el estado superconductor es 2.43 veces
mayor que en el normal (para T = Tc).
El efecto Meissner, descubierto 24 años antes, y por el cual el campo magnético es expulsado del
interior del material superconductor, dando lugar a efectos muy populares, como la levitación de
imanes.
El efecto isotópico, descubierto 7 años antes, y según el cual , es decir, para
distintos isótopos de un elemento superconductor dado, la temperatura crítica es inversamente
proporcional a la raíz cuadrada del número másico: cuanto más pesados son los iones positivos,
más difícil es alcanzar el estado superconductor. Este efecto jugó un papel muy importante, porque
indicó que el estado superconductor tenía algo que ver con la red cristalina, y no tanto con
interacciones como elacoplamiento espín-órbita o el acoplamiento espín-espín.
Predicciones explicadas después experimentalmente[editar · editar
código]
En abril de 1957 (tan sólo algunos meses antes de que la teoría BCS saliera a la luz) Richard Feynman,
que por entonces se dedicaba al estudio de la superfluidez y la superconductividad, dijo:
No creo que nadie haya calculado nada en física del estado sólido antes de que apareciera el resultado
experimental, ¡así que lo único que hemos hecho hasta ahora ha sido predecir lo que ya habíamos observado!
Richard FeynmanSuperfluidity and Superconductivity4
Este pensamiento personal (olvidando la Teoría de la Relatividad General) revela la importancia
histórica que tuvo la famosa predicción de la teoría BCS:
La razón entre el valor de la banda prohibida en el cero absoluto y la temperatura crítica es
alrededor de 3.5kB, independientemente del material, siendo su valor teórico:
(donde γ es la constante de Euler-Mascheroni, aproximadamente 0.577).
Lo que dicho de otro modo, viene a significar que si un material tiene una temperatura crítica de 1
K, su banda prohibida será de alrededor de 0.0003 eV. Se realizaron varios experimentos para
poner a prueba esta predicción, y se vio que efectivamente en la mayoría de los casos este
cociente da un valor cercano a 3.5. La explicación de cómo se llega a este resultado se halla más
abajo, en la sección de teoría.
Teoría[editar · editar código]
Tratamiento mecano-cuántico[editar · editar código]
Evidentemente, este argumento cualitativo se justifica por cálculos más rigurosos pues el
comportamiento de los electrones y los iones deben describirse por medio de la mecánica cuántica.
El tratamiento teórico completo utiliza los métodos de la segunda cuantización, y se basan en
el hamiltoniano de Fröhlich:
donde es un operador de aniquilación para un electrón de espín , y de momento , es el
operador de aniquilación de un fonón de momento , y son los operadores de
creación correspondientes, y es el elemento de matriz de acoplamiento electrón-fonón.
Este término describe la emisión o la absorción de fonones por los electrones. Notar que en este
proceso, el momento se conserva.
Por medio de una transformación canónica, se puede eliminar la interacción electrón-fonón del
hamiltoniano de Fröhlich para obtener una interacción efectiva entre los electrones. Una
aproximación alternativa consiste en utilizar la teoría de perturbaciones de segundo orden en el
acoplamiento electrón fonón. En esta aproximación un electrón emite un fonón virtual que es
absorbido por otro electrón. Este proceso es la versión cuántica del argumento cualitativo semi-
clásico explicado antes. Se encuentra un elemento de matriz para la interacción entre los electrones
de la forma:
Este término matricial es en general positivo, lo que corresponde a una interacción repulsiva, pero
por el término se hace negativo lo que corresponde a una
interacción atractiva. Estas interacciones atractivas creadas por intercambio de bosones virtuales
no se limitan a la física de la materia condensada pues la interacción atractiva entre nucleones en
los núcleos atómicos se explica mediante el intercambio de mesones.
Superconductividad en el cero absoluto[editar · editar código]
Desde el punto de vista teórico, por sencillez, se suele estudiar en primer lugar cómo se comportan
los superconductores cuando estamos en el cero absoluto, y en segundo lugar el caso más general,
que es cómo se comporta el material a medida que aumentamos la temperatura hasta llegar a la
temperatura crítica (y su paso al estado normal).
Así, es posible explicar la relación entre la superconductividad y el efecto isotópico mediante un
desarrollo matemático por el cual se llega a:
donde Δ es la banda prohibida y ωD es la frecuencia de Debye. De esta forma, puesto
que V0N(0) es una constante que depende del material, vemos que la banda prohibida es
proporcional a la energía de excitación , y puesto que esta a su vez es proporcional
a , tenemos que la banda prohibida está relacionada con el efecto isotópico.
La ecuación de la banda prohibida[editar · editar código]
Para valores arbitrarios de la temperatura, siempre que esta esté entre 0 y la temperatura
crítica, es posible llegar a un importante resultado que se conoce como ecuación de la banda
prohibida:
Con esta ecuación, es posible explicar gran número de propiedades de los materiales
superconductores, como por ejemplo la ya mencionada relación entre la banda prohibida y
la temperatura crítica con un factor 3.53: para ello basta con tener en cuenta que según
nos acercamos a la temperatura crítica, el valor de la banda prohibida tiende a cero, de
modo que
de modo que
de esta forma, convirtiendo el sumatorio en una integral, nos quedará algo del
tipo:
y resolviendo la integral nos quedará que
de donde se puede llegar sin dificultad a la famosa relación ya
mencionada.
Limitaciones[editar · editar código]
Aunque la teoría es notable en cuanto que fue la primera en arrojar luz
en este campo, está lejos de ser la teoría definitiva. He aquí algunos
ejemplos de ello:
No logra explicar todos los superconductores[editar · editar código]
Esta teoría explicó bien el comportamiento de ciertos superconductores,
conocidos como superconductores convencionales (la mayoría de los
cuales son superconductores de tipo I, como el aluminio, el plomo o
el mercurio), pero fallaba a la hora de predecir resultados
experimentales para los llamados superconductores no
convencionales (que suelen ser sustancias más complejas, como
aleaciones, cerámicas o fulerenos).
No obstante, hay otra teoría, la teoría Ginzburg-Landau que es de gran
ayuda en el estudio de los superconductores no convencionales desde
el punto de vista macroscópico (es decir, renunciando a explicar las
propiedades rigurosamente a partir de la ecuación de Schrödinger).
Entre estos superconductores no convencionales se encuentran
los superconductores de alta temperatura (aquellos que pueden
encontrarse en estado superconductor por encima de 77 K), los cuales
son famosos porque a día de hoy aún no se ha encontrado una
explicación satisfactoria de sus propiedades.
No logra predecir qué materiales serán superconductores [editar · editar código]
Aun conociendo las propiedades de un material a temperaturas
elevadas, la teoría tampoco consigue predecir si éste alcanzará el
estado superconductor o no, puesto que se da por sentado que la
superconductividad está asociada a la interacción electrón-fonón.
Partiendo de esta idea, se supone que una sustancia debería tener más
probablididades de ser superconductora a temperaturas relativamente
elevadas en los siguientes casos:
interacción electrón-fonón elevada
densidad de estados electrónica elevada
iones de poca masa
Sin embargo, en la práctica, se ha visto que la correlación es muy débil
al medir estas propiedades frente al hecho de que la muestra sea
superconductora.5