química física avanzada ii
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Química Física Avanzada II. Tema 10. Espectroscopía de resonancia magnética nuclear. 10.1. Introducción. Fundamentos. La espectroscopía de RMN se basa en la interacción entre el momento magnético nuclear y el campo magnético de la radiación. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
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Química Física Avanzada II
Tema 10. Espectroscopía de resonancia
magnética nuclear
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La espectroscopía de RMN se basa en la interacción entreel momento magnético nuclear y el campo magnético dela radiación
El momento magnético nuclear es proporcional al momento angular de espín I
Son activas en RMN las moléculas que poseen núcleos con espín no nulo, 0
10.1. Introducción Fundamentos
N N I
Razón giromagnética
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Núcleos magnéticos
10.2. Momento angular de espín nuclear
( 1)I IJ
312 20 1 2Ι , , , , ,
Nº de protones Nº de neutrones Espín Ejemplos
Par Par Nulo 4He, 12C, 16O
Par Impar Semientero 13C, ( = ½)
Impar Par Semientero 1H, 15N ( = ½)
Impar Impar Entero 2H, 14N ( = 1)
Momento angular de espín nuclear
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Operadores de momento angular de espín
J I
2 2 2 2ˆ ˆ ˆ ˆx y zI I I I
2
2
2
ˆ ˆ, 0
ˆ ˆ, 0
ˆ ˆ, 0
x
y
z
Ι Ι
Ι Ι
Ι Ι
ˆ ˆ ˆ,
ˆ ˆ ˆ,
ˆ ˆ ˆ,
x y z
y z x
z x y
Ι Ι i Ι
Ι Ι i Ι
Ι Ι i Ι
10.2. Momento angular de espín nuclear
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Funciones propias y valores propios
ˆI Iz I,m I I,mΙ Φ m Φ
10.2. Momento angular de espín nuclear
ˆ 1I I
2I,m I,mΙ Φ I I+ Φ
1 2,1 2
m = , –1,, 0, , – +1, –
1 2,-1 2
Para un protón: I = ½ mI = ±½
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Interacción campo magnético / momento magnético nuclear
10.3. Transiciones de espín nuclear
0NU B
0N zH I B
0ˆ ˆ
N zH I B
La dirección del campo magnético define el eje Z
Operador hamiltoniano
Sus funciones propias son las de Iz
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Frecuencia de las transiciones de espín nuclear
10.3. Transiciones de espín nuclear
0 0Nh B
00 2
N B
Con un campo B0Sin campo
0
1
2 NE B
0
1
2 NE B
mI = + ½
mI = ½
Condición de resonancia
H = 26,7519 107 rad T-1 s-1
Si B0= 1,5 T 0 = 64106 s-1 (zona de radiofrecuencias)
Frecuencia de transición:
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Intensidad de la señal
10.3. Transiciones de espín nuclear
2-2 2 xxP B
* ˆxx d
ˆˆx N xI
22 2 ˆN x xP B I d
2 214 N xP B
Si x es la dirección de la radiación:
12
Magnitud de la interacción
Población de los niveles implicados
E kTne
n
1n E
n kT
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Propiedades magnéticas nucleares
10.3. Transiciones de espín nuclear
Núcleo Abundancia N/107 (T-1s-1)
0 (MHz) (B0 = 9,4 T)
1H 99,98 1/2 26,75 400,0 2H 0,02 1 4,11 61,4 13C 1,11 1/2 6,73 100,6 14N 99,63 1 1,93 28,9 15N 0,37 1/2 -2,71 40,5 17O 0,04 5/2 -3,63 54,3 19F 100,00 1/2 25,18 376,5 29Si 4,70 1/2 -5,32 79,6 31P 100,00 1/2 10,84 162,1
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Posición de las señales (B0 = 9,4 T)10.3. Transiciones de espín nuclear
400 200 0
1H 19F 31P 13C 14N
(MHz)
00 2
N B
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Interacción de cada núcleo con el campo magnético externo
NU B0
N NU
10.4. Interacción molécula/campo magnético
Interacción de los núcleos entre sí
Desplazamiento químico ()
Constante de acoplamiento espín-espín (J)
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Constante de pantalla
0ˆ ˆ
N zH B I
01
(1 )
2N B
10.5. Desplazamiento químico
10B B σ
ˆ ˆ1N 0 zH B Ι
0 1
0
0ˆ ˆ1N i zi
i
H B Ι
B0
00 2
N B
Constante de pantalla
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Desplazamiento químico
10.5. Desplazamiento químico
1 22 1
0
62 1 10 . . .p p m
La separación entre los dos tipos de protones depende de la radiofrecuencia utilizada (0 ).
Si la escala utilizada para representar el espectro está en Hz, los espectros serán diferentes, mientras que si la escala es en p.p.m. serán idénticos.
Desplazamientoquímico
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Características de la sustancia de referencia
10.5. Desplazamiento químico
H TMSTMS H
6 6
0
10 10
Un solo tipo de núcleos magnéticos con un único entorno electrónico una sola línea
Muchos núcleos del mismo tipo y entorno señal fuerte
Señal de absorción en una región del espectro alejada de las habituales
Químicamente inerte apolar y altamente simétrico.
Tetrametilsilano, TMS, Si(CH3)4
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Espectro 1H de cloroacetona
ClCH2COCH3
10.5. Desplazamiento químico
3.0 2.0 ppm
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Acoplamiento espín-espín
22I +1
10.6. Constante de acoplamiento espín-espín
1 2U J Ι Ι
Energía de interacción entre dos momentos magnéticos de espín:
Núcleo A ( I1 ) Núcleo B ( I2 )
A B
J…
A1 A2 A B1 B2 B
…J
12I +1
Constante de acoplamientoespín-espín
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Acoplamiento espín-espín
10.6. Constante de acoplamiento espín-espín
ij i ji<j
H J Ι Ιˆ ˆ ˆ
A B
J J
Si los núcleos A y B son protones ( = ½):
Molécula con n núcleos de espín no nulo
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Espectro de un sistema AX
CCl3CHClCHCl2
10.6. Constante de acoplamiento espín-espín
6.67 4.95 ppm
J J
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Método de acoplamientos sucesivos
10.6. Constante de acoplamiento espín-espín
Molécula con 3 núcleos A, M y X de espín = ½
A
JAM
JAX JAX
X
JAX
JMX JMX
M
JAM
JMX JMX
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Espectro de un sistema AMX
Acetato de vinilo
10.6. Constante de acoplamiento espín-espín
728 488 456 Hz
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Núcleos equivalentes
F
Cl
Cl
Cl
HH
F
Cl
F
H
ClH
Son aquellos que poseen idéntico entorno electrónico y, por tanto, el mismo desplazamiento químico
Equivalencia Magnética: Acoplamientos con un tercer núcleo idénticos Equivalencia Química: Acoplamientos con un tercer núcleo diferentes
10.7. Equivalencia magnética
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Consecuencias de la equivalencia magnética
10.7. Equivalencia magnética
Ej: Protón acoplado con otros dos protones magnéticamente equivalentes (AMM)
A
JAM
JAM JAM
El desdoblamiento de la señal de absorción de un protón acoplado con p núcleos magnéticamente equivalentes conduce a p+1 líneas. La distribución de intensidad de estas p+1 líneas es la de los coeficientes del binomio (a+b)p.
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Espectro 1H del cloroetano
ClCH2CH3
10.7. Equivalencia magnética
347 171 Hz
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Notación de los sistemas de espín
10.7. Equivalencia magnética
Se asigna a cada núcleo una letra mayúscula del alfabeto romano Si los núcleos i y j son de elementos diferentes o |i j| >> Jij
se utilizan letras muy separadas en el alfabetoSi |i j| Jij se utilizan letras próximas
AX
F
C
Br
H
C
Cl
AB
H
C
Br
H
C
Cl
A2X AA'XX '
F
Cl
Cl
Cl
HH
F
Cl
F
H
ClH
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Intercambio conformacional
10.7. Equivalencia magnética
H
H3 H2
H
Cl
H1
H
H2 H1
H
Cl
H3
A3X2
H
H1 H3
H
Cl
H2
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Satélites de 13C
12CHCl3
10.7. Equivalencia magnética
800 700 600 Hz
13CHCl3 J (13CH)
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Acoplamiento de núcleos magnéticamente equivalentes
10.7. Equivalencia magnética
172 Hz
Cl Cl
Cl
H
H
H
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Desacoplamiento espín-espín natural
CH3CH2OH
10.8. Desacoplamiento
CH3CH2OH anhidro
CH3CH2OH en medio ácido
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Desacoplamiento espín-espín provocado
10.8. Desacoplamiento
Espectro de 13C
Espectro de 13C desacoplado de 1H
30 20 ppm
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Hamiltoniano de espín nuclear total
1
0ˆ ˆ ˆ ˆ2 1i i zi ij i j
i i j
H B Ι J Ι Ι
10.9. Espectro de RMN
i zi ij i ji i j
H I J I Iˆ ˆ ˆ ˆ
i zi ij xi xj yi yj zi zji i j
H I J I I I I I Iˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ
1
02 1i i iB
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Efecto de la radiofrecuencia utilizada
10.9. Espectro de RMN
300 MHz
100 MHz
25 MHz
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Momento angular de espín nuclear total
ˆ ˆN
z zii
F I
1 2 ( )N
Funciones propias y valores propios de Fz
Ejemplo: Sistema de tres núcleos de espín 1/2
(1) (2) (3) 3 2 (1) (2) (3) 1 2
(1) (2) (3) 1 2 (1) (2) (3) 1 2
(1) (2) (3) 1 2 (1) (2) (3) 1 2
(1) (2) (3) 1 2 (1) (2) (3) 3 2
z z
z z
z z
z z
F F
F F
F F
F F
10.9. Espectro de RMN
N
ii
F I N
z zii
F I
i
N
z Ii
F m
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Aproximación X
Y las funciones propias de son funciones propias de
ˆ 1 2H cons N
i zi ij xi xj yi yj zi zji i j
H I J I I I I I Iˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ
ˆ ˆ ˆ ˆ 0xi xj yi yjJ
i zi ij zi zji i j
H I J I Iˆ ˆ ˆ ˆ
i ii
c
10.9. Espectro de RMN
1 2 ( )N
Las funciones propias de se obtienen aplicando el método devariaciones a la función:
H
Las funciones propias de ˆzF
no lo son de H
Si:
Aproximación X
ˆzF H
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Aplicación de la aproximación X a un sistema AX10.9. Espectro de RMN
AX z z z zH I I J I I1 1 2 2 12 1 2ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ
Nivel Función Fz Energía
4 1 J1 2 12
1 1 1
2 2 4
3 0 J1 2 12
1 1 1
2 2 4
2 0 J1 2 12
1 1 1
2 2 4
1 -1 J1 2 12
1 1 1
2 2 4
x xI I I d1 2ˆ ˆ
x xI I d I d1 2ˆ ˆ 1 zF 1
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Espectro de un sistema AX10.9. Espectro de RMN
Transición Frecuencia Intensidad
1 2 J2 12
1
2 1
1 3 J1 12
1
2 1
2 4 J1 12
1
2 1
3 4 J2 12
1
2 1
2 41 33 4
2 1
1 2
J12 J12
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Aplicación de la aproximación X a un sistema AMX10.9. Espectro de RMN
AMX z z z z z z z z zH I I I J I I J I I J I I1 1 2 2 3 3 12 1 2 13 1 3 23 2 3ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ
Nivel Función Fz Energía
8 32 J J J1 2 3 12 13 23
1 1 1 1 1 12 2 2 4 4 4
7 12 J J J1 2 3 12 13 23
1 1 1 1 1 12 2 2 4 4 4
6 12 J J J1 2 3 12 13 23
1 1 1 1 1 12 2 2 4 4 4
5 12 J J J1 2 3 12 13 23
1 1 1 1 1 12 2 2 4 4 4
4 12 J J J1 2 3 12 13 23
1 1 1 1 1 12 2 2 4 4 4
3 12 J J J1 2 3 12 13 23
1 1 1 1 1 12 2 2 4 4 4
2 12 J J J1 2 3 12 13 23
1 1 1 1 1 12 2 2 4 4 4
1 32 J J J1 2 3 12 13 23
1 1 1 1 1 12 2 2 4 4 4
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Espectro de un sistema AMX10.9. Espectro de RMN
Transición Frecuencia Intensidad Transición Frecuencia Intensidad
1 2 J J3 13 23
1 1
2 2 1 3 7 J J1 12 13
1 1
2 2 1
1 3 J J2 12 23
1 1
2 2 1 4 6 J J3 13 23
1 1
2 2 1
1 4 J J1 12 13
1 1
2 2 1 4 7 J J2 12 23
1 1
2 2 1
2 5 J J2 12 23
1 1
2 2 1 5 8 J J1 12 13
1 1
2 2 1
2 6 J J1 12 13
1 1
2 2 1 6 8 J J2 12 23
1 1
2 2 1
3 5 J J3 13 23
1 1
2 2 1 7 8 J J3 13 23
1 1
2 2 1
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Espectro de un sistema AMX10.9. Espectro de RMN
1 2 3
J12
J13 J13
J13
J23 J23
J12
J23 J23
14 5826 37 13 25 47 68 12 35 46 78
Si J12 > J13 > J23
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Constante de pantalla
B'
B0
B' = B0
Efecto diamagnético : La circulación de la nube de carga electrónica bajo la influencia de B0 produce un campo B' que se opone a B0
Efecto paramagnético : La presencia de otros núcleos restringe la rotación de la nube electrónica en el núcleo estudiado produciendo un campo B' que refuerza a B0
Para núcleos de 1H únicamente es necesario considerar efectos diamagnéticos
= dia + para
10.10. Relación parámetros magnéticos/estructura molecular
Orbital 1s
Corriente inducida
Momento magnéticoinducido en el núcleo
Efecto del entorno electrónico del núcleo sobre el campo magnético aplicado B0
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Efecto de los sustituyentes El incremento en la electronegatividad del sustituyente sobre el carbono en al H disminuye , en el efecto es opuesto
1
2
3
4
5
2 3 4 5
Des
plaz
amie
nto
quím
ico
resp
ecto
a C
H4
Electronegatividad de Pauling
CH3X
CH3CH2X
CH3CH2X
10.10. Relación parámetros magnéticos/estructura molecular
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Aditividad de los sustituyentes
H ii
S0,23 Contribuciones Si a H en compuestos
CHXYZ
X SiX Si
CH30.47 COR 1.70
CH2R 0.67 I 1.82
CF31.14 C6H5
1.85
C=C 1.32 Br 2.33
C=CR 1.44 OR 2.36
COOR 1.55 Cl 2.53
NR21.57 OH 2.56
CONR21.59 OCOR 3.13
SR 1.64 OC6H53.33
CN 1.70 F 3.60
10.10. Relación parámetros magnéticos/estructura molecular
Ej: En derivados del metano
H para el metano
Incremento para cada
sustituyente
El efecto de la electronegatividad sobre los desplazamientos químicos es aproximadamente aditivo:
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Acoplamiento espín-espín
Interacción entre momentos magnéticos nuclearestransmitida por los electrones que los unen:
AX A XE J Ι Ι
Clasificación de constantes de acoplamiento J:
10.10. Relación parámetros magnéticos/estructura molecular
Geminales 2J: H1C H2 (-23 a +42 Hz)
Vecinales 3J: H1C1 C2 H2 (+2 a +18 Hz)
De largo alcance 4J, 5J…: más de tres enlaces (pequeñas)
B0
A X
A X
Momento magnético del núcleo A (I=½)
Momento magnético del núcleo A (I=½)
Polarización magnética electrónica en A en X
Polarización magnética electrónica en A en X
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Acoplamientos geminales 2JHH
Efecto ángulo HCH,
Compuesto CH4 CH3Cl CH3OH CH3F CH2Cl2 2JHH -12’4 -10’8 -10’8 -9’6 -7’5
H2C=CHX Li H Cl OCH3 F 2JHH 7’1 2’3 -1’4 -2’0 -3’2
Efecto de sustituyentes
10.10. Relación parámetros magnéticos/estructura molecular
2JHH se incrementa con
Ej: 2JHH (CH4) = –12.4 Hz 2JHH(C2H4)= +2.5 Hz
2JHH aumenta con la electronegatividad en y disminuye en
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Acoplamientos vecinales 3JHH
Ecuación deKarplus
0
2
4
6
8
10
12
14
16
0 50 100 150 200 250 300 350
3 JH
,H
J A B C3 cos cos 2
J A B C D E3 cos cos 2 sin sin 2
kK K kE0
10.10. Relación parámetros magnéticos/estructura molecular
Efecto del ángulo H-C-C-H,
Efecto de los sustituyentes
Ecuación dePachler