pérdida de carga en tuberías y accesorios
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“PÉRDIDA DE CARGA EN TUBERÍAS Y ACCESORIOS”
CURSO : LABORATORIO DE INGENIERÍA DE ALIMENTOS I
ALUMNA : MARTÍNEZ SALDAÑA YURICO ELIZABETH
PROFESOR : M.SC. GUILLERMO A. LINARES LUJÁN
CICLO : VI
TRUJILLO-PERÚ
2011
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“PERDIDA DE CARGAS EN INSTALACIONES DE FLUJO DE FLUIDOS
I. OBJETIVOS
Aplicar el principio de Bernoulli en la determinación de la pérdida de carga de una instalación.
Aplicar la Ecuación de Daray-Weisbach para la instalación de las pérdidas de carga.
Relacionar el Efecto de la variación del caudal con las pérdidas de carga.
II. FUNDAMENTO TEÓRICO
Un cilindro se movería en un fluido ideal sin experimentar resistencia alguna. Ahora bien, fluido ideal es aquel que cuya viscosidad η=0. Pero nos encontramos en el hecho paradójico de que el agua y el aire (fluidos los más interesantes en la técnica) siendo muy poco viscosos ofrecen a un cilindro en movimiento una gran resistencia. Este hecho se conoce con el nombre de Paradoja de D´Alambert. La explicación de esta paradoja nos conduce lógicamente a dos conceptos de primordial importancia en Mecánica de Fluidos: la capa limite y el desplazamiento de la capa limite.
La pérdida de carga en una tubería o canal, es la pérdida de energía dinámica del fluido debida a la fricción de las partículas del fluido entre sí y contra las paredes de la tubería que las contiene.Pueden ser continuas, a lo largo de conductos regulares, o accidental o localizada, debido a circunstancias particulares, como un estrechamiento, un cambio de dirección, la presencia de una válvula.
El transporte por tubería, disciplina que estudia la conducción de fluidos. Las tuberías recorren grandes distancias en tramos que pueden ser superficiales, subterráneos o submarinos, y en su recorrido incorporan estaciones de distribución, impulsión o bombeo y otras llamadas ventosas, encargadas de eliminar el aire que se puede acumular en el interior del conducto entorpeciendo la circulación del fluido.
Muchos son los procesos industriales en los que es necesario transportar un alimento líquido desde un punto a otro dentro de las diferentes etapas de procesado que lo componen. Algunos ejemplos en los que se transportan líquidos alimentarios a través de tuberías se encuentran en la industria láctea en la que es preciso transportar la leche, por ejemplo, desde los depósitos de refrigeración hasta los intercambiadores de calor o equipo de pasteurización. También en industrias de elaboración de zumos entre diferentes puntos del proceso de elaboración, como en el caso del transporte del zumo concentrado desde la descarga del último evaporador a la bodega de almacenamiento, pasando a través de un último intercambiador en donde se le baje la temperatura.
Pérdida de carga en accesorios
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Se propusieron diversas fórmulas para el cálculo de diversas pérdidas de carga por frotamiento, cuando los fluidos circulan en curvas, accesorios, etc. Pero el método más sencillo es considerar cada accesorio o válvula como equivalente a una longitud determinada de tubo recto. Esto permite reducirlas pérdidas en los tubos, las válvulas o accesorios aun denominador común: la longitud equivalente del tubo de igual rugosidad relativa.
Para los accesorios soldados se encuentran análogas equivalencias de longitud de tubo, pero para las válvulas contracciones y expansiones se aplican las mismas longitudes equivalentes (Diagrama de Crane). Los codos soldados son de radios cortos o largos y sus equivalencias en tubo vienen expresados en diámetros de tubo en el siguiente cuadro:
Cuadro 1. Codos Soldados y equivalencias en Tubo
Codo SoldadoLongitud equivalente en diámetro de
Tubo
Radio Largo a 45º 5.6
Radios Cortos a 45º 8.0
Radio Largo a 90º 9.0
Radio Corto a 90º 12.5
Radio Largo a 180º 12.21
Radio Corto a 180º 16.9
La presencia de llaves de paso, ensanchamientos, codos, estrechamientos, tees, etc. Introduce pérdidas de carga suplementarias en toda instalación, por alterar la dirección del flujo o modificar la velocidad lineal de desplazamiento de algunos filetes de vena fluida.
Salvo las pérdidas debidas en los ensanchamientos y estrechamientos, las de los codos, tees y llaves son complicadas de evaluar algebraicamente. El Diagrama de Crane es un nomograma que puede ser útil con tal objeto, se emplea así: supongamos que se quiera saber la pérdida de carga que produce un codo de 45°, de 10 pulg. de diámetro interior. Unimos el punto de estos codos (tercer punto de la escala izquierda, empezando por abajo) con la división 10 de la escala derecha. La recta así trazada corta a la escala central en la división 3,5, lo cual significa que la pérdida de carga producida por dicho codo es la misma que la producen 3,5 m. de la tubería recta de 10 pulg de diámetro interior. Dicha longitud se llama Longitud Equivalente.
Las pérdidas de carga debida a los estrechamientos y a los ensanchamientos se pueden conocer también por Crane o algebraicamente:
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Donde V2 es la velocidad lineal en la sección más estrecha, Kest. es una constante que depende de la relación de áreas (A2/A1) y que podría encontrarse en Gráficos de Coeficientes de pérdidas de carga o en Tablas de pérdidas adicionales por fricción en accesorios.
Los datos indican que la resistencia K tiende a disminuir al incrementarse el tamaño del aditamento o la válvula
También se pueden obtener valores aproximados de longitudes equivalentes diámetros multiplicando K por 45 en caso de líquidos similares al agua y por 55 en el caso de gases similares al aire. La mayoría de los valores dados son para aditamentos de rosca stándard y es probable que su precisión tenga un margen del ± 30%. La diferencia de la pérdida por fricción entre terminales de rosca, con reborde y soldadas son insignificantes. Los fabricantes y usuarios de válvulas, sobre todas las de control, han encontrado que es conveniente expresar la capacidad de la válvula mediante un coeficiente de flujo Cv, este coeficiente se relaciona con K por medio de la expresión:
En donde Cv es el coeficiente de flujo en la válvula en gal/mi. de agua a 60°F , que pasa por una caída de presión de válvula de 1 lbf/pulg2 y d es el diámetro interno de la válvula expresada en pulgadas
Perdida Cargas En Tuberías
En estructuras largas, la perdida por fricción es muy importante, por lo que es un objeto de constante estudio teórico experimental para obtener resultados técnicos aplicables.Es muy importante la diversidad actual de sistemas de transporte de fluidos se componen de tuberías y conductos tienen una extensa aplicación como ser las plantas químicas y refinerías parecen un laberinto en tuberías, lo mismo que pasa con las plantas de producción de energía que contienen múltiples tuberías y conductos para transportar los fluidos que intervienen en los procesos de conversión de energía. Los sistemas de suministro de agua a las ciudades y de saneamiento consisten en muchos kilómetros de tubería. Muchas maquinas están controladas por sistemas hidráulicos donde el fluido de control se transporta en mangueras o tubos.Para realizar el estudio se deberá tomar en cuenta la diferenciación entre los flujos laminares y los turbulentos para lo cual recurriremos al número de Reynolds, a medida que el fluido fluye por un conducto u otro dispositivo, ocurren perdidas de energía debido a la fricción, tales energías traen como resultado una disminución de la presión entre dos puntos del sistema de flujo, es ahí donde parten los cálculos del laboratorio ya que a partir de la diferencia de presión obtenida en el inicio y final de la tubería es que obtendremos el factor de fricción de la tubería, cabe destacar también la importancia de la determinación del
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liquido y su temperatura ya que la determinación del numero de Reynold variara de acuerdo a la viscosidad del fluido.
La importancia de esta radica en que es muy necesario tomar en cuenta las pérdidas de energía por la fricción que se produce entre las paredes de las tuberías o de los diferentes accesorios que conforman determinado equipo, ya que esto se traduce en costos adicionales, y esto debe ser tomado en cuenta, ya que forma una parte esencial de la labor
que cada uno de nosotros tendrá como futuros ingenieros de procesos, ya que la fricción ocasionada en la tubería puede dar como resultado daños en la misma, esto sucede por el flujo del fluido; cuando trae en su masa sedimentos que aparte de dañar todo un sistema de tubería de cualquier empresa por efectos de corrosión podría dañar equipos e instrumentos.
La importancia del laboratorio implica un buen registro de datos y la determinación de todos los parámetros los cuales determinaran la veracidad de los resultados obtenidos.
Figura 1. Pérdidas en tuberías y Accesorios.
La Teoría De La Capa Limite
Esta teoría se aplica precisamente en los fluidos poco viscosos como el aire y el agua.
La figura 2.a representa un cuerpo solido sumergido en una corriente de fluido, por
ejemplo, un perfil de ala de avión en una corriente de aire. Estudiamos la distribución de
velocidades a lo largo de la normal a la superficie en un punto A. Aproximando un tubo
de Prant muy cerca al punto A, se mide una velocidad v. macroscópicamente v es la
velocidad en el punto A. sin embargo, sabemos que a causa de la viscosidad, la
velocidad del flujo en A es 0. Una observación microscópica, representa la figura 1.b,
nos revela según los casos, una de las distribuciones de velocidades siguientes, en una
película muy fina (capa limite):
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Figura 2. a) Perfil de ala de avión sumergido en una corriente de aire. b) Observación
Microscópica del punto A. en este entorno infinitesimal del punto A se sienten los efectos de
la capa limite.
Si el fluido fuera ideal la Hidrodinámica nos da una distribución de velocidades como al
de la curva a.
Si los efectos de la viscosidad son muy apreciables, la distribución de las velocidades es
parabólica y se representa en la curva b.
Si los efectos de la viscosidad son muy poco apreciables, la distribución de velocidades
es logarítmica y se representa por la curva. La curva c representa un caso intermedio.
La curva d solo diverge de la curva ideal a en una película muy fina (es decir, en un
entorno de radio muy pequeño, centésimas de mm) en la normal al contorno en un punto
cualquiera A, como en la Fig. 2.a, que agrandando puede verse en la fig 2.b) esta
película se denomina la capa limite. El aire y el agua realizan con frecuencia curvas de
este tipo.
Esta capa limite tiene un espesor muy pequeño, del orden de micras o mm, según el
caso; en ella se hacen intensamente los efectos de la viscosidad y razonamiento, aunque
η sea pequeño solo tiene importancia en una fina – capa limite – y es llamado rozamiento
pelicular o rozamiento de superficie.
Fuera de esta película prácticamente infinitesimal, un líquido poco viscoso, como el aire y
el agua. Se comporta como un fluido ideal; fuera de esta capa límite se pueden aplicar
todos los métodos matemáticos y experimentales.
Regímenes de circulación de los fluidos
a. Régimen laminar :
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Las capas de fluido se desplazan paralelamente a sí mismas. El movimiento en estere gimen es ordenado, estatificado; el flujo se mueve como clasificado en capas que no se mezclan entre sí, Así el fluido no se desplaza como un cilindro, que desliza en el interior de la tubería estacionaria de sección circular, sino, como se representa en la fig. 3, en forma de tubos concéntricos cilíndricos que deslizan unos con relación a los otros como los tubos de un telescopio. El tubo exterior de fluido queda adherido siempre a la tubería, su velocidad es cero. La velocidad de desplazamiento del filamento interior de sección circular infinitesimal es máxima.
Un ejemplo de régimen lamiar podría ser de un fluido my viscoso, por ejemplo aceite, moviéndose a velocidad no muy grande por una tubería de pequeño diámetro y de sección constante, en régimen permanente. El fluido no se desplaza con velocidad constate en toda la sección de la tubería, como hemos supuesto hasta ahora, sino que lo hace en forma de tubos concéntricos cilíndricos que deslizan unos con relación a otros como los tubos de una telescopio (figura 4.a). Si representamos mediante un gráfico la distribución de velocidades en régimen laminar en una tubería de sección circular, nos encontramos con una distribución parabólica, figura 4.b.
Figura 4. Régimen de flujo laminar
La velocidad es cero en los puntos de contacto con la tubería y va aumentando hasta el centro donde alcanza el valor máximo. La distribución es simétrica respecto al eje de la tubería. Si se representa la componente de velocidad en la dirección del eje de la tubería, en función del tiempo, en un flujo laminar estacionario, se obtiene una línea recta horizontal (figura 5).
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Figura 5. Componente de velocidad en la dirección del eje de la tubería.
b. Régimen Turbulento
Las capas de fluido se desplazan entremezclándose. Es el tipo de derrame que se da prácticamente en la totalidad de los casos de circulación de agua en las instalaciones de calefacción y A.C.S. Es caótico; es así que las partículas se mueven desordenadamente y las trayectorias de las partículas se entrecruzan formando pequeños remolinos aperiódicos. La fig. 6. a representa pequeños trozos de trayectoria de muchos partículas correspondientes a un mismo espacio breve de tiempo, y la fig. 6.b representa la trayectoria de de una sola partícula durante un periodo más largo de tiempo. Como se ve la velocidad fluctúa continuamente en cada punto.
Por el contrario, en régimen turbulento el movimiento de las partículas fluidas es caótico. Por ejemplo, supongamos un fluido poco viscoso, como el agua, moviéndose a gran velocidad en una tubería de gran diámetro y de sección constante, en régimen permanente. Las partículas se mueven desordenadamente y las trayectorias de las partículas se entrecruzan formando pequeños remolinos.Si representamos segmentos de trayectorias de muchas partículas correspondientes a un
mismo espacio breve de tiempo, se puede observar los movimientos caóticos (Figura 7).
Figura 7. Régimen de flujo turbulento
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El numero de Reynolds
Es un parámetro adimensional. Se sabe que un número de Reynolds
grande implica un influjo de la viscosidad pequeño y viceversa. Con un número de Reynolds pequeño la corriente es laminar; con números de Reynolds
grandes la corriente es turbulenta. Cuando el numero de Reynolds es mayor que 12000 la corriente era necesariamente
turbulenta: 12000 seria el numero critico de Reynolds superior; pero tomando precauciones delicadas de laboratorio (eliminación de transmisibilidad de vibraciones al aparato) posteriormente se ha conseguido correspondiente laminar con número igual a 40 000. No es posible probar la imposibilidad de conseguir corriente laminar con números de Reynolds aun más elevados. El numero critico de Reynolds superior es, pues, indeterminado.
Cuando el número de Reynolds menor o igual a 2000 la corriente era necesariamente laminar. Es decir, si se producía alguna perturbación la turbulencia inicial quedaba en seguida amortiguada por la viscosidad y no se desarrollaba jamás un flujo turbulento: Re=2000 es el número critico inferior de Reynolds.
Re se calcula con la siguiente ecuación:
ℜ= 4. ρ. v̇π . D .μ
Perdidas primarias y secundarias en conductos cerrados o tuberías
El término de pérdidas de carga en las tuberías pertenece a la práctica diaria del ingeniero instalador y proyectista, en los sistemas de flujo de gasolina, fuel, aceites lubricantes, etc.; en los sistemas de refrigeración y aire acondicionado, redes de suministro de agua, etc.; en los sistemas de aspiración e impulsión de las bombas, etc.
Re 2.000 Régimen Laminar 2.000<Re<3.000 Régimen de transición 3.000 Re Régimen turbulento
Figura4.
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Las pérdidas de carga en las tuberías son de dos clases:
A. Las perdidas primarias, son las pérdidas de superficie en el contacto del fluido con la tubería (capa limite), rozamiento de unas capas de fluido con otras (régimen laminar) o de las partículas de fluido entre si (régimen turbulento). Tiene lugar en flujo uniforme, por tanto principalmente en los tramos de tubería de sección constante (fig. 9).
Suponiendo una tubería horizontal de diámetro constante D (fig. 9) por la que circula un fluido cualquiera, cuya velocidad media en la tubería es v.La energía en el punto (sección) 2 será igual a la energía en el punto 1 menso la energía perdida (perdida de carga) entre los puntos 1 y 2, es decir se cumple la Ec. De Bernoulli con pérdidas, que expresada en alturas equivalentes será:
En el caso particular del ejemplo:
Z1= Z2 (tubería horizontal) y v1 = v2 (sección transversal constante). Luego
Donde Hrp1 – 2 – perdidas primarias entre 1 y 2.
Figura 8.
Figura 9.
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Ecuación genera de las perdidas primarias:
Ecuación de Darcy- Weisbach:
Esta fórmula es de uso universal en el mundo entero en los libros y formularios de hidráulica. Las tablas, curvas, ábacos y monogramas sirven solo para obtener el coeficiente λ, que llevado a la ecuación de Darcy- Weisbach nos da la carga de la perdida primaria.
Factor λ
Se sabe que si el Re es menor a 2100, es decir de régimen laminar este se calcula:
ECUACION DE POUSEUILLE
λ=64ℜ
[Coeficiente λ, flujo laminar, tubería lisa y rugosa]
Y si el caso es que Re es mayor a 2100, es decir de régimen turbulento, va a depender de de Re y además de la Rugosidad relativa: K,
K= εD
Donde: ε :es un factor que dependede cadamaterialD: es el diámetro de la tubería
Una vez determinados estos factores (Re y K) se emplea el diagrama de Moody (Figura 16) para poder determinar este factor λ.
B. Las perdidas secundarias
Son las pérdidas de forma, que tienen lugar en las transiciones (estrechamientos o expansiones de la corriente), codos, válvulas, y en toda clase de accesorios de
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tubería (fig. 8).Se definen como las pérdidas de forma, que tienen lugar en las transiciones (estrechamientos o expansiones de la corriente), codos, válvulas y en toda clase de accesorios de tubería. Se conocen también como pérdidas menores (hl), las pérdidas de cabeza de un sistema ocasionadas por cambios de dirección del flujo, juntas, codos, válvulas y en general todo tipo de accesorios que acompañan la tubería. Sin embargo en ocasiones pueden alcanzar valores más altos que las pérdidas por fricción, sobre todo en tramos cortos con gran cantidad de accesorios.Las pérdidas menores se calculan experimentalmente y son directamente proporcionales al cuadrado de la velocidad del fluido, dependiendo además de un factor de corrección K propio de cada accesorio; y que está dado experimentalmente por el fabricante del mismo y depende, básicamente de las dimensiones. Otra forma común de expresar las pérdidas menores, es hacerlo mediante longitudes equivalentes de tubería, para lo cual se recurre al uso de nomogramas; teniendo como datos de entrada el diámetro interior de tubería y el factor k. La longitud equivalente se suma a la longitud del ducto y se utiliza la ecuación de Darcy – Weisbach.
En este caso se aplica la ecuación de Bernoulli entre dos puntos entre los cuales existen distintos accesorios de tubería.
El factor ∆h se dividirá entonces en dos: hf (pérdidas primarias) y he (pérdidas secundarias), ocasionadas por los accesorios de las tuberías.
Cálculo de he: Aplicamos la ecuación:
he = K (v2/2g)
Donde v es la velocidad antes del accesorio y K es un coeficiente determinado experimentalmente.
Este coeficiente es necesario excepto en el caso debido a una expansión brusca de la tubería.
En este caso:
he = v2/2g
Siempre que el diámetro de la tubería sea despreciable frente al ensanchamiento de la misma.
Las pérdidas menores también pueden expresarse en términos de longitud equivalente, que es la longitud de tubo que haría falta para ocasionar una pérdida de carga similar a la que ocasiona el accesorio de la tubería.
Cálculo de la longitud equivalente.
f(Le/D).(v2/2_g)=Kv2/2g
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Donde K puede referirse a una sola pérdida o a la suma de varias pérdidas. Al despejar llegamos a la expresión definitiva de la longitud equivalente:
Le =K D / f
En el caso general, la perdida de cargas secundarias la calcularemos con la siguiente fórmula:
Donde:H r : Suma total de pérdidas primarias y secundarias
: Coeficiente de pérdidas del diagrama de Moody
L : Longitud Total de los tramos rectos de Tuberías
∑ Le : Suma de todas las longitudes equivalentes a los accesorios diversos
v : Velocidad media en la tubería. Si la tubería cambia de posición se aplicará la
ecuación de continuidad como ya se ha advertido.
Como podemos observar es casi la misma fórmula que se emplea para las perdidas primarias la diferencia son las longitudes equivalentes. Estas se determinaran, con la ayuda de un monograma.
III. MATERIALES Y MÉTODOS
A. Material:
Equipo:
Estante de flujo de fluidos
Tramo específico que será dado a conocer durante el desarrollo de la práctica
Accesorios como tubos (donde se conocerá el diámetro de los tubos, su tipo de material – PVC)
Medidor de caudal
Bomba centrífuga
Tanques
Manómetro
Agua
Cronómetro
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Baldes
Válvulas
B. Métodos:
El método a utilizarse consistirá en recolectar mediciones experimentales en un
tramo definido, bajo os diferentes regímenes de flujo, que permita, aplicando la
ecuación característica para el caso considerado, calcular ya sea el factor de
fricción o el coeficiente de pérdida de carga.
IV. RESULTADOS Y DISCUSIONES
ARREGLO 1: CODOS Y TUBERÍAS
TABLA 1. CARACTERÍSTICAS DE LA TUBERÍA Y CODOS
TABLA 2. DATOS GENERALES PARA CODOS Y TUBERÍAS
TABLA 3. DATOS DE LOS CODOS Y TUBERÍAS
CODOS Y TUBERÍAS
v (ml) 269 356 465 412 461 519 688 608 690
t (s) 5 5 5 3 3 3 3 2 2
∆H (m) 0,005 0,009 0,013 0,017 0,020 0,029 0,043 0,063 0,07
Q (m3/s) 0,00005 0,00007 0,00009 0,00014 0,00015 0,00017 0,00023 0,00030 0,00035
D (m) 0,0508
codos 8
L (m)
A (m2)
2,53
0.002027
µ (Pa.s) 0,001
ρ (kg/m3) 1000
g (m/s2) 9,81
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V (m/s) 0,0265 0,0351 0,0459 0,0678 0,0758 0,0854 0,1131 0,1500 0,1702
Re 1348,43 1784,54 2330,93 3442,09 3851,47 4336,04 5747,96 7619,39 8647,01
λ 0,495 0,367 0,273 0,408 0,397 0,381 0,354 0,338 0,319
∑Leq (m) 14,2888 19,8067 22,5430 9,0455 8,7353 10,4130 9,4564 8,2580 7,5486
Hroz (m) 0,005 0,009 0,013 0,017 0,020 0,029 0,043 0,063 0,070
Hroz/∑Leq 0,00035 0,00045 0,00058 0,00188 0,00229 0,00278 0,00455 0,00763 0,00927
0.00000 0.00005 0.00010 0.00015 0.00020 0.00025 0.00030 0.00035 0.000400.00000
0.00100
0.00200
0.00300
0.00400
0.00500
0.00600
0.00700
0.00800
0.00900
0.01000
Hroz/∑Leq
Q
FIGURA 10. Hroz / ∑ Leq vs Q (caudal) de los codos y las tuberías.
ARREGLO 2: VÁLVULA DE BOLA O GLOBO TOTALMENTE ABIERTA
TABLA 4. CARACTERÍSTICAS DE LA VÁLVULA DE BOLA O GLOBO TOTALMENTE ABIERTA
µ (Pa.s) 0,001
ρ (kg/m3) 1000
g (m/s2) 9,81
D (m) 0,0508
L (m) 0,655
A (m2) 0,002027
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TABLA 5. DATOS GENERALES DE VÁLVULA DE BOLA O GLOBO TOTALMENTE ABIERTA
TABLA 6. CARACTERÍSTICAS DE LA VÁLVULA DE BOLA O GLOBO (TOTALMENTE ABIERTA).
VÁLVULA DE BOLA O GLOBO (TOTALMENTE ABIERTA)
v (ml) 600 664 454 537 569 609
t (s) 5 5 3 3 3 3
∆H (m) 0,0070 0,0040 0,0030 0,0020 0,0010 0,0005
Q (m3/s) 0,00012 0,00013 0,00015 0,00018 0,00019 0,00020
V (m/s) 0,0592 0,0655 0,0747 0,0883 0,0936 0,1002
Re 3007,66 3328,47 3792,99 4486,42 4753,77 5087,95
λ 0,428 0,417 0,411 0,386 0,382 0,358
∑Leq (m) 4,6504 2,2270 1,3050 0,6621 0,2980 0,1388
Hroz (m) 0,0070 0,0040 0,0030 0,0020 0,0010 0,0005
Hroz/∑Leq 0,0015 0,0018 0,0023 0,0030 0,0034 0,0036
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0.00011 0.00012 0.00013 0.00014 0.00015 0.00016 0.00017 0.00018 0.00019 0.00020 0.000210.00000.00050.00100.00150.00200.00250.00300.00350.0040
Hroz/∑Leq
Q
FIGURA 11. Hroz / ∑ Leq vs Q (caudal) en válvula de bola o globo (totalmente abierta)
Según Robert Mott (1996), El coeficiente de rozamiento en accesorios de una válvula
depende del tipo, del diseño particular y del grado de apertura de la llave de la válvula, si
la apertura es mínima, el coeficiente es pequeño y si la apertura es mayor, el
coeficiente será mayor. En la práctica de laboratorio, tabla 3 y tabla 6 respectivamente,
se pudo observar que coincide.
Según Hugón A. (1983), al pasar un fluido por tuberías unidas por codos, el régimen es
turbulento, pues el numero de Reynodls es mayor a 4000. En la tabla 3, podemos
confirmarlo.
Según Fox, et al (1990), la velocidad es función de las alturas de caída y de la
aceleración de la gravedad, es decir, de la altura piezométrica. Esta considerablemente
frenada por los rozamientos en los codos en las tuberías, así como otros tipos de
accesorios. La velocidad varía con las pérdidas de carga y el diámetro; directamente en
la primera e inversamente en la segunda. Así, para un mismo gasto, la velocidad crece si
la perdida aumenta y mengua si el diámetro es el que aumenta. En la práctica realizada
no podemos comprobar que la velocidad varía según el aumento del radio, pues no se
vario este. Pero para el caso de la pérdida de carga aumenta cuando la velocidad
aumenta, tal y como vemos en la tabla 10. Como vemos el volumen recogido (gasto) en
ambos es muy similar en la válvula, pero en el caso con los codos este varia ligeramente
puede ser a que el tiempo tomado fue el adecuado porque debería ser próximo debido a
que ambos sistemas e trabajaron con el mismo material y el mismo diámetro de tuberías.
Podemos decir que lo que hemos hecho es aumentar la perdida de carga a la tubería
colocándole codos, y como vemos la velocidad se ve afectada con un ligero pero
significativo aumento.
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Según Mataix, (1986), nos habla sobre una corriente de un fluido poco viscoso, por
ejemplo el agua, a gran velocidad por una tubería de gran diámetro y de sección
constante; asegura que este tipo de movimientos permanente y uniforme, es un
movimiento turbulento. Como sabemos nuestra tubería con la que trabajos no era de
gran diámetro, pero podemos observar que al regular el volumen de descarga, al inicio
esta llave (que no se encontraba en el tramo analizado) la mantuvimos abierta, de modo
que el caudal fue muy pequeño, como vemos en el Tabla 6, y como prácticamente en el
tramo analizado el agua se encontraba en reposo el Re en esas condiciones fue muy
pequeño (menos de 2100), es decir laminar y la figura 11 tambien lo demuestra.
V. CONCLUSIONES
Se aplicó el principio de Bernoulli en la determinación de la pérdida de carga de una
instalación mediante tuberías y accesorios. El cual este método es sencillo para la
determinación e carga de un sistema.
Se aplicó la ecuación de Daray-Weisbach para la instalación de las pérdidas de
carga. Observando la importancia que resulta ser la ecuación de Darcy-Weisbach
para determinar las perdidas primarias, e incluso las secundarias.
Se relacionó el efecto de la variación del caudal con las pérdidas de carga.
VI. REFERENCIAS BIBLIOGRÁFICAS
FOX R. y DONALD A. (1990). “INTRODUCCIÓN A LA MECÁNICA DE LOS FLUIDOS”.
2ª Edición. Editorial Mac Graw Hill. México.
HUGÓN A. (1983). “CÁLCULOS Y ENSAYOS-ESTUDIO PARA LOS PROYECTOS”. 1ª
Edición. Editorial Técnicos Asociados SA. Barcelona-España.
MATAIX C. (1986). “MECÁNICA DE FLUIDOS Y MAQUINAS HIDRÁULICAS”. 2ª Edición
Editorial del Castillo SA, Madrid-España.
MOTT R. (1996). “MECÁNICA DE FLUIDOS APLICADA”. 4ª Edición. Editorial Prentice
Hall Latinoamericana. México.
VII. ANEXOS
ABACO MOODY
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Es el más empleado desde aproximadamente 1940. Resuelve todos los problemas de pérdidas de carga primarias en tuberías con cualquier
diámetro, cualquier materia de tubería y cualquier caudal. Se usa para determinar el coeficiente λ, el cual luego se lleva a la ecuación de Darcy-
Weisbach.
Figura 12. El Diagrama de Moody.
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Figura 13. Monograma de pérdidas de cargas secundarias de la firma de Gould Pumps por accesorios de tubería para agua.