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Entrelazamiento en mecánica cuántica
Hanne Van Den Bosch 1
8 de junio de 2014
1este trabajo cuenta con el apoyo de la Iniciativa Cienti�ca Milenio, ICM(Chile), a través del Núcleo Milenio RC120002 �Física Matemática�
Hanne Van Den Bosch Entrelazamiento en mecánica cuántica
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Resumen
• La paradoja EPR
• Variables �escondidas�
• Las desigualdades de Bell
• Tests experimentales
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La Paradoja EPR
A. Einstein, B. Podolsky, N. Rosen, Phys. Rev 47 (1935) CanQuantum-Mechanical Description of Physical Reality Be ConsideredComplete ?
• Función de onda = descripción completa de la realidad
• Observables que no conmutan no tienen realidad simultánea
• Ejemplo : partícula de spin 12
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La Paradoja EPR
A. Einstein, B. Podolsky, N. Rosen, Phys. Rev 47 (1935) CanQuantum-Mechanical Description of Physical Reality Be ConsideredComplete ?
• Función de onda = descripción completa de la realidad
• Observables que no conmutan no tienen realidad simultánea
• Ejemplo : partícula de spin 12
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La Paradoja EPR
↓↑Alice Bob
Ejemplo
Dos partículas con spin 12 en estado singlet (entrelazados)
|Ψ〉 =1√2
(|+〉 |−〉+ |−〉 |+〉)
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La Paradoja EPR
↓↑Alice Bob
Ejemplo
Dos partículas con spin 12 en estado singlet (entrelazados)
|Ψ〉 =1√2
(|+〉 |−〉+ |−〉 |+〉)
Argumento EPR :Medir spin 1 según z → conocemos spin 2 según z → ya existíaMedir spin 1 según x → conocemos spin 2 según x → ya existía
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La Paradoja EPR
↓↑Alice Bob
Ejemplo
Dos partículas con spin 12 en estado singlet (entrelazados)
|Ψ〉 =1√2
(|+〉 |−〉+ |−〉 |+〉)
Conclusión
Falta algo
variables escondidas
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La Paradoja EPR
↓↑Alice Bob
Ejemplo
Dos partículas con spin 12 en estado singlet (entrelazados)
|Ψ〉 =1√2
(|+〉 |−〉+ |−〉 |+〉)
Conclusión
Falta algo
variables escondidasO
Acción a la distanciacontradice relatividad
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Variables escondidas
↓↑Alice Bob
pos. D1 pos. D2 resultado prob.x x (+,+) 0
(+,−) 0.5(−,+) 0.5(−,−) 0
x z (+,+) 0.25(+,−) 0.25(−,+) 0.25(−,−) 0.25
pos. D1 pos. D2 resultado prob.x x (+,+) 0 ~λ · x > 0 y ~λ · x < 0
(+,−) 0,5 ~λ · x > 0 y ~λ · x > 0
(−,+) 0,5 ~λ · x < 0 y ~λ · x < 0
(−,−) 0 ~λ · x < 0 y ~λ · x > 0
x z (+,+) 0,25 ~λ · x > 0 y ~λ · z < 0
(+,−) 0,25 ~λ · x > 0 y ~λ · z > 0
(−,+) 0,25 ~λ · x < 0 y ~λ · z < 0
(−,−) 0,25 ~λ · x < 0 y ~λ · z > 0⟨Ψ, ~λ
∣∣∣~a·~σ1 ∣∣∣Ψ, ~λ⟩ = sign(~a·~λ),⟨
Ψ, ~λ∣∣∣~b·~σ2 ∣∣∣Ψ, ~λ⟩ = −sign(~b·~λ)
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Variables escondidas
↓↑Alice Bob
pos. D1 pos. D2 resultado prob.x x (+,+) 0 ~λ · x > 0 y ~λ · x < 0
(+,−) 0,5 ~λ · x > 0 y ~λ · x > 0
(−,+) 0,5 ~λ · x < 0 y ~λ · x < 0
(−,−) 0 ~λ · x < 0 y ~λ · x > 0
x z (+,+) 0,25 ~λ · x > 0 y ~λ · z < 0
(+,−) 0,25 ~λ · x > 0 y ~λ · z > 0
(−,+) 0,25 ~λ · x < 0 y ~λ · z < 0
(−,−) 0,25 ~λ · x < 0 y ~λ · z > 0⟨Ψ, ~λ
∣∣∣~a·~σ1 ∣∣∣Ψ, ~λ⟩ = sign(~a·~λ),⟨
Ψ, ~λ∣∣∣~b·~σ2 ∣∣∣Ψ, ~λ⟩ = −sign(~b·~λ)
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variables escondidas
• Causa común local de las correlaciones
• No lo podemos detectar
• Podemos utilizar mecánica cuántica como si no estuvieran allí
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Desigualdad de Bell (CHSH)
↓↑Alice Bob
En mecánica cuántica
Cqm(~a,~b) = 〈Ψ| (~a · ~σ1)(~b · ~σ2) |Ψ〉 = −~a ·~b
Buscamos A(λ,~a) = ±1, B(λ,~b) = ±1 tales que
C(~a,~b) =
∫A(λ,~a)B(λ,~b)d ρ(λ)
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Desigualdad de Bell (CHSH)
C(~a,~b)− C(~a′,~b) =
∫ (A(λ,~a)B(λ,~b)−A(λ,~a′)B(λ,~b)
)d ρ(λ)
=
∫ (A(λ,~a)B(λ,~b)(1±A(λ,~a′)B(λ,~b′)
)d ρ(λ)
−∫ (
A(λ,~a′)B(λ,~b)(1±A(λ,~a)B(λ,~b′))d ρ(λ)
|C(a, b)− C(a′, b)| ≤∫
1±A(λ,~a′)B(λ,~b′)d ρ(λ)
+
∫1±A(λ,~a)B(λ,~b′)d ρ(λ)
≤2±(C(a′, b′) + C(a, b′)
)
Desigualdad de Bell (Clauser, Holt, Shimony, Horne)
|C(a, b)− C(a′, b)|+ |C(a′, b′) + C(a, b′)| ≤ 2
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Desigualdad de Bell (CHSH)
C(~a,~b)− C(~a′,~b) =
∫ (A(λ,~a)B(λ,~b)−A(λ,~a′)B(λ,~b)
)d ρ(λ)
=
∫ (A(λ,~a)B(λ,~b)(1±A(λ,~a′)B(λ,~b′)
)d ρ(λ)
−∫ (
A(λ,~a′)B(λ,~b)(1±A(λ,~a)B(λ,~b′))d ρ(λ)
|C(a, b)− C(a′, b)| ≤∫
1±A(λ,~a′)B(λ,~b′)d ρ(λ)
+
∫1±A(λ,~a)B(λ,~b′)d ρ(λ)
≤2±(C(a′, b′) + C(a, b′)
)
Desigualdad de Bell (Clauser, Holt, Shimony, Horne)
|C(a, b)− C(a′, b)|+ |C(a′, b′) + C(a, b′)| ≤ 2
Hanne Van Den Bosch Entrelazamiento en mecánica cuántica
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Desigualdad de Bell (CHSH)
C(~a,~b)− C(~a′,~b) =
∫ (A(λ,~a)B(λ,~b)−A(λ,~a′)B(λ,~b)
)d ρ(λ)
=
∫ (A(λ,~a)B(λ,~b)(1±A(λ,~a′)B(λ,~b′)
)d ρ(λ)
−∫ (
A(λ,~a′)B(λ,~b)(1±A(λ,~a)B(λ,~b′))d ρ(λ)
|C(a, b)− C(a′, b)| ≤∫
1±A(λ,~a′)B(λ,~b′)d ρ(λ)
+
∫1±A(λ,~a)B(λ,~b′)d ρ(λ)
≤2±(C(a′, b′) + C(a, b′)
)
Desigualdad de Bell (Clauser, Holt, Shimony, Horne)
|C(a, b)− C(a′, b)|+ |C(a′, b′) + C(a, b′)| ≤ 2
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Desigualdad de Bell (CHSH)
Desigualdad de Bell
|C(a, b)− C(a′, b)|+ |C(a, b′) + C(a′, b′)| ≤ 2
Mecanica cuántica
a
a′
b′b|C(a, b)− C(a′, b)|+ |C(a, b′) + C(a′, b′)|
= | cos3π
4− cos
π
4|+ | cos
π
4+ cos
3π
4|
= 4
√2
2= 2√2
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Condición de localidad
Bob
↓↑
Alice
Espacio
Tiempo Alice decide
orientación
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Experimento
Creación de dos fotones entrelazados en cristal
BBOlaser pump 702 nm
351 nma �bra óptica
a �bra óptica
|Ψ〉 =1√2
(|H1〉 |V2〉 − |V1〉 |H2〉)
Distancia entre Alice y Bob : 400 mTiempo para de�nir dirección detector : 1, 3 µs
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Experimento
Creación de dos fotones entrelazados en cristal
BBOlaser pump 702 nm
351 nma �bra óptica
a �bra óptica
|Ψ〉 =1√2
(|H1〉 |V2〉 − |V1〉 |H2〉)
Distancia entre Alice y Bob : 400 mTiempo para de�nir dirección detector : 1, 3 µs
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Experimento
En cada detector : medición de polarización lineal con respecto aeje aleatoria
modulador
interruptor aleatorio
/
prisma
detector |H〉
detector |V 〉
Ángulo de Alice = α, Ángulo Bob = β
C(α, β) = fHH(α, β) + fV V (α, β)− fHV (α, β)− fV H(α, β)
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Experimento
Predicción mecanica cuántica
fH,H(α, β) = fV,V (α, β)
=1
2sin2(α− β)
fH,V (α, β) = fV,H(α, β)
=1
2cos2(α− β)
C(α, β) = cos(2α− 2β)
α
α′
β′
β
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Experimento
G. Weihs et al. Phys. Rev. Lett. 81 (1999) Violation of Bell'sinequality under strict Einstein locality conditions
|C(α, β)− C(α′, β)|+ |C(α, β′) + C(α′, β′)| = 2, 73± 0,02
• Acción que contradice relatividad
• pero no sirve para pasar información a velocidad > c
• y puede servir para otras cosas
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Experimento
G. Weihs et al. Phys. Rev. Lett. 81 (1999) Violation of Bell'sinequality under strict Einstein locality conditions
|C(α, β)− C(α′, β)|+ |C(α, β′) + C(α′, β′)| = 2, 73± 0,02
• Acción que contradice relatividad
• pero no sirve para pasar información a velocidad > c
• y puede servir para otras cosas
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Experimento
G. Weihs et al. Phys. Rev. Lett. 81 (1999) Violation of Bell'sinequality under strict Einstein locality conditions
|C(α, β)− C(α′, β)|+ |C(α, β′) + C(α′, β′)| = 2, 73± 0,02
• Acción que contradice relatividad
• pero no sirve para pasar información a velocidad > c
• y puede servir para otras cosas
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Applicación : cryptografía
↓↑Alice Bob
t α spin1 0 +2 90 -3 0 -4 0 +5 90 -6 90 +...
......
t β spin1 90 -2 90 +3 90 -4 0 +5 0 -6 90 -...
......
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Bibliogra�a
A. Einstein, B. Podolsky, N. Rosen. Can Quantum-MechanicalDescription of Physical Reality Be Considered Complete ?Phys. Rev 47 (1935).
G. Weihs et al. Violation of Bell's inequality under strictEinstein locality conditions. Phys. Rev. Lett. 81 (1999).
J. S. Bell. Speakable and Unspeakable in Quantum Mechanics,2nd ed. Cambridge University Press, 2004
N. Gisin et al. Quantum Cryptography. Rev. Mod. Phys. 74
(2002)
P. Kwiat et al. New High-intensity source of Entangled PhotonPairs. Phys. Rev. Lett. 75 (1995).
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