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1
Choque → se conserva la cantidad de movimiento
Fext = 0 → Ptot = cte
m1 v1 + m2 v2 = m1 v´1 + m2 v´2
Choque central frontal (1D)
1 elástico
0 plástico o
perfectamente
inelásitco
<1 inelástico
Hay perdida de energía
Se conserva la energía cinética
Repaso
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Ecuación de Movimiento para el Centro
de Masa de un Sistema de partículas
El centro de masa se mueve como una partícula cuya masa es la totalidad
de la masa del sistema sometida a la influencia de las fuerzas externas que
actúan sobre el sistema
Resultante de las
fuerzas externas aceleración del c.m.
Sistemas de Partículas Repaso
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Resultante de las
fuerzas externas
SRCentroidal
Origen en el centro de masa
Se traslada con la velocidad del c. m.
Problema 2 (guía sistemas de partículas)
Defina la velocidad del centro de masa. ¿Bajo qué condiciones
permanece constante dicha magnitud?
Repaso
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Energía cinética de un
sistema de partículas
Término orbital: tiene en cuenta el
movimiento del c. m. respecto al SRF
Término intrínseco: tiene en cuenta el
movimiento de cada partícula respecto
al SRC
Repaso
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si bien las fuerzas internas no pueden modificar el estado de movimiento
del centro de masa de un sistema , sí pueden producir cambios en la energía
cinética del sistema (específicamente en el término intrínsico).
Problema 12 (guía sistemas de partículas)
Las fuerzas internas, ¿pueden modificar el movimiento del centro de
masa de un sistema de partículas? ¿Y a la energía cinética del sistema?
Problema 16 (sistemas de partículas)
Dado el teorema de las fuerzas vivas para un sistema de partículas:
Separar la ecuación en dos ecuaciones dando el significado de cada
término.
i
CiiC
i
Ciii
i
Ci vmmvrdfFrdF 2
/
2
/2
1
2
1..
Repaso
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Momento angular del sistema de partículas respecto al origen del SRF
componente orbital
componente intrínsecavelocidades
medidas en SRCvelocidades
medidas en SRF
Momento angular respecto de A
Repaso
![Page 7: Choque → se conserva la cantidad de movimiento Repaso](https://reader035.vdocuments.co/reader035/viewer/2022081700/62d2472da04727149443ad4c/html5/thumbnails/7.jpg)
Cuerpo rígido: cinemática plana
i)
j)2 ecuaciones escalares
i)
j)2 ecuaciones escalares
Centro instantáneo de rotación Q
vQ= 0 en cierto instanteNo es un punto fijo, en general aQ≠ 0
Repaso
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Condiciones de equilibrio para un cuerpo rígido
i)
j)2 ecuaciones escalares
Momento respecto a cualquier punto
1 ecuacion escalar en k
Repaso
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9
No!
Repaso
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10
Ejemplo 1 (problema 13 guía de cuerpo rígido)
Una escalera de 18.29 m de largo y que pesa 445 N descansa contra un muro
en un punto que está a 14.63 m sobre el suelo. El centro de masa de la
escalera está a la tercera parte de su longitud, a partir de su base. Un hombre
de 712 N sube hasta la mitad de la escalera. Suponiendo que la pared no
tiene fricción,
Condiciones de equilibrio
i) Σ Fx = 0
j) Σ Fy = 0
a) Hallar las fuerzas ejercidas sobre la escalera por el piso y la pared.
b) Si el coeficiente de fricción estática entre el suelo y la escalera es 0.40,
¿Hasta qué distancia d puede subir el hombre antes de que la escalera
comience a resbalar?
Repaso
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11
a)
No!
Entonces el cuerpo NO ESTÁ en equilibrio!!!!!
Repaso
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12
Sistemas en roto-traslaciónEjemplo 2
Una esfera maciza de masa M y radio R, baja rodando sin
deslizar por un plano inclinado de ángulo θ. Calcular la
aceleración angular y la aceleración del centro de masa.
θ
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θ
13
Sistemas en roto-traslación
a medida que baja ROTA
debe haber alguna fuerza que
genere MOMENTO
mgNFr
Fr es la única fuerza que puede producir MOMENTO
respecto al centro de masa
Si rueda sin deslizar → Fr es estática
![Page 14: Choque → se conserva la cantidad de movimiento Repaso](https://reader035.vdocuments.co/reader035/viewer/2022081700/62d2472da04727149443ad4c/html5/thumbnails/14.jpg)
θ
14
Sistemas en roto-traslación
mgNFr
i) Σ Fx = m axc
j) Σ Fy = m ayc
k) MC = ICα respecto al c.m.
ó
k) MQ = IQα punto fijo
Ecuación de movimiento
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15
Sistemas en roto-traslaciónEjemplo 3
![Page 16: Choque → se conserva la cantidad de movimiento Repaso](https://reader035.vdocuments.co/reader035/viewer/2022081700/62d2472da04727149443ad4c/html5/thumbnails/16.jpg)
16
Simplifico la notación, ri es la
posición con respecto al cm
Energía cinética
(P X Q) . R = P . (Q X R)
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17
Término orbital de la energía cinética
Para movimiento plano y en plano de simetría →
Tor=
T´= Término intrínseco o de spin
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18
Trabajo mecánico
ir
ird
c
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19
las fuerzas internas no realizan trabajo
1r
12f
2r
21f
![Page 20: Choque → se conserva la cantidad de movimiento Repaso](https://reader035.vdocuments.co/reader035/viewer/2022081700/62d2472da04727149443ad4c/html5/thumbnails/20.jpg)
20
Rodillo que rueda sin deslizar sobre una
superficie horizontal, sometido a una fuerza
constante aplicada en su centro de masa. Vamos
a obtener el trabajo mecánico realizado por las
fuerzas a que se encuentra sometido el cuerpo.
La fuerza de rozamiento no realiza trabajo mecánico
para el caso de objetos que ruedan sin deslizar
)(RfMC k
)(dd k
N
mg
![Page 21: Choque → se conserva la cantidad de movimiento Repaso](https://reader035.vdocuments.co/reader035/viewer/2022081700/62d2472da04727149443ad4c/html5/thumbnails/21.jpg)
21
Conservación de la energía mecánica
Si = 0, se conserva la energía mecánica E = cte
altura del centro de masa respecto
a un nivel de referencia arbitrario