física moderna - 2012simon/docencia/fi3102/fi3102.pdf · 1900 radiacion de cuerpo negro...

Fısica Moderna2012

Simon Casassus Astronomıa, Universidad de Chilehttp:://www.das.uchile.cl/∼simonI Relatividad EspecialII Introduccion a la Mecanica Cuantica

El desarrollo de la Mecanica Cuantica

1900 Radiacion de cuerpo negro (Planck).1905 Efecto fotoelectrico y cuantas de energıa (Einstein).1905 Movimiento Browniano y tamano atomico (Einstein).1907 Calor especıfico de los solidos y cuantizacion de la

energıa termica (Einstein).1911 Nucleo atomico (Rutherford).1913 Modelo atomico (Bohr).1916 Emision estimulada y formacion de lıneas espectrales

(Einstein).1924 Dualidad onda-partıcula (de Broglie).1925 Principio de incerteza (Heinsenberg).1926 Mecanica ondulatoria (Schrodinger).1928 Spin del electron (Dirac).

El desarrollo delquantumRadiacion de cuerpo negro

Efecto fotoelectrico

Movimiento browniano

Calor especıfico de lossolidos

Teorıa atomicaRadioactividad natural

Experimento de Rutherford

Modelo de Bohr

Coeficientes de Einstein

Mecanica ondulatoriaDualidad onda-partıcula

Principio de superposicion

Incerteza (x, p), (t, E)

Ecuacion de Schrodinger

Soluciones de la ecuacionde Schrodinger

Parte II

Mecanica Cuantica

Modelo de Bohr

1 El desarrollo del quantumRadiacion de cuerpo negroEfecto fotoelectricoMovimiento brownianoCalor especıfico de los solidos

2 Teorıa atomicaRadioactividad naturalExperimento de RutherfordModelo de BohrCoeficientes de Einstein

3 Mecanica ondulatoriaDualidad onda-partıculaPrincipio de superposicionIncerteza (x , p), (t , E)Ecuacion de SchrodingerSoluciones de la ecuacion de Schrodinger

Modelo de Bohr

1.1-Radiacion de cuerpo negro

Modelo de Bohr

1.1-Radiacion de cuerpo negro

• Densidad de estados de modos normales (~E , ~B) en unvolumen V:

N(ν) =4πν2

• 2 grados de libertad de polarizacion por modo, cada unocon kT/2 ⇒ la densidad de energıa es:

ρ(ν) = kTN(ν) ⇒ catastrofe UV.

• Planck hip1: sacar promedio por modo cambiando∫→

〈U〉 =

∫P(U) UdU →

∑P(U) U, con U = nU .

• Planch hip2:U = hν.

• Experimento da h = 6,62 10−34 J s.

Bν =2hν3

c2[exp

( hνkT

)− 1

Modelo de Bohr

Propiedades de la funcion de Planck

• Ley de Wien:

∣∣∣∣νmax

= 0 ⇒ hν

kT≈ 4,965,

λmaxcm

TK = 0,29, con λmax = c/νmax. OJO: Bλdλ = Bνdν.

• Ley de Stefan-Boltzmann:

∫Bνdν = B(T ) =

π4/15︷︸︸︷∫ ∞0

ex − 1dx ,

B(T ) = aT 4, con σ = aπ = 5,67 10−8 W m−2 K−4. Notarque πB(T ) es el flujo por unidad de area.

• Ley de Rayleigh-Jeans:

lımhνkT

Bν =2ν2

c2 kT caso clasico, h → 0.

Modelo de Bohr

Ejemplo: radiacion de fondo

H︸︷︷︸Ωm

± 1a2R2H︸︷︷︸

H3︸︷︷︸ΩΛ

ΩΛ ∼ 0,7 ΩR = 0, Ωm ∼ 0,3,

solo 2 % de Ωm es contribuido por bariones.

Modelo de Bohr

1.2-Efecto fotoelectrico

Radiacion UV extraeelectrones. En el ca-so de un metal, sepuede usar la placaconductora iluminadacomo elemento de uncondensador

Modelo de Bohr

1.3-Movimiento browniano

Modelo de Bohr

1.4-Calor especıfico de los solidos

Modelo de Bohr

Ejemplo: datacion 14C

Modelo de Bohr

Ejemplo: irradiacion temprana del sistema solar.

Modelo de Bohr

2.2-Experimento de Rutherford

Modelo de Bohr

Modelo planetario

Decaimento radiativo en ∼ 1010 s.

Modelo de Bohr

Espectroscopıa

(1n2 −

), m > n, (m, n) ∈ N,

RH = 109677,576 cm−1.

Modelo de Bohr

1 Existen estados estacionarios para electrones enequilibrio dinamico, segun mecanica clasica pero sinirradiar.

2 Si electron pasa de estado En a Em emite/absorbehνnm = Em − En.

3 Niveles de energıa:

1: Las frecuencias de transicion estan dadas por laformula de Balmer

2: solo son permitidas orbitas con L = mvr = nh/2π.4 Principio de correspondencia, si n →∞ se recupera fısica

clasica.

Tarea: demostrar que los Postulados 3.2 y 3.1 sonequivalentes.Tarea: comparar frecuencia clasica con frecuencia cuantica(en funcion del radio de la orbita).

Modelo de Bohr

Regla de cuantizacion de Sommerfeld-Wilson

• ¿ Que relacion existe entre cuantizacion de Planck(En = nhν) y Bohr (Ln = n~)?

• Problema de Bohr: falla para atomos grandes.

Extension del modelo de Bohr por Sommerfeld-Wilson:∮pdq = nh para variable cıclicas.

• Orbitas ciculares: L ↔ θ ⇒∮Ldθ = 2πL = nh

Modelo de Bohr

Ejemplo cuantizacion de S.-W.: Oscilador armonico

mω2q2, es constante de movimiento,

⇔ q2

2E/(mω2)+

2mE= 1.

Familias de elipses con a2 = 2E/(mω2) y b2 = 2mE ,

S.-W. ⇒∮

pdq = πab = nh, ⇒ En = nhν Planck-Einstein.

Modelo de Bohr

Bohr, S.-W., y atomos grandes

Consideremos Lagrangiano de Coulomb en esfericas:

mr2 +12

mr2θ2 +e2

r= L(r , r , θ.

θ cıclica →∮

pθdθ = nθh → pθ = nθ~. En r ,

pr =∂L∂ r

= mr →∮

pr dr = nr h.

nθ, nr son enteros independientes, i.e. existen DOS numeroscuanticos para orbitas elıpticas.Tarea:

E(n) = − me2

2~2n2 , con n = nθ + nr #numero cuantico principal,

a = (nr + nθ)2 ~2

me2 =n2K 2

me2 , b = nθ(nr + nθ)~2

me2 = nθnK 2

Modelo de Bohr

Parches de parches....

• Pb. nuevo: se observan menos lıneas en espectro que lopredecido por En − Em = hν. Hay transiciones que noexisten para atomos con Z > 1. Se parcha teorıa conreglas de seleccion.

• E(nθ, nr ) → pueden haber varios valores de nr , nθ dato E→ estados cuanticos degenerados.

• Si se introduce ~B externo, se levanta degeneracion:• Nivel degenerado conduce a un numero impar de niveles →

0 ≤ l < n y Lz = m~ con m = −l ,−l + 1, ..., l − 1, l (yresulta que |L|2 = l(l + 1)~2).

• Nivel no degenerado igual se divide en DOS, conm ∼ sz = (− 1

2 , 12 )~.

Modelo de Bohr

2.4-Coeficientes de Einstein

Modelo de Bohr

3.1-Dualidad onda-partıcula

Modelo de Bohr

3.2-Principio de superposicion

Modelo de Bohr

Difraccion de electrones

Modelo de Bohr

Paquetes de ondas

Modelo de Bohr

3.4-Ecuacion de Schrodinger

Modelo de Bohr

Corriente de probabilidad

Modelo de Bohr

Ecuacion de Klein-Gordon

Modelo de Bohr

Efecto tunel

Modelo de Bohr

Atomo de hidrogeno

Modelo de Bohr

Pozo de potencial infinito

Modelo de Bohr

Oscilador armonico

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