1a ley de termodinámica
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termodinamicaTRANSCRIPT
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Tema 1
Primer Principio de Termodinámica
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CONTENIDOCONTENIDO
1.- Trabajo, Calor, Energía.
2.- El Primer Principio de la Termodinámica. Energía Interna (U)
3.- Entalpía (H)
4.- Capacidad Calorífica
5.- Cálculo de U y de H en procesos sencillos de
sistemas cerrados
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TermodinámicaLa termodinámica es la rama de la física que estudia la energía, la transformación entre sus distintas manifestaciones, como el calor, y su capacidad para producir un trabajo
Es una ciencia macroscópica que se enfoca en propiedades tales como presión, temperatura y volumen
Para estudiar la termodinámica no requerimos un modelo molecular especifico .
La termodinámica se ocupa de la energía y sus transformaciones en los sistemas desde un punto de vista macroscópico
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TRABAJO:W = f x d Trabajo = Fuerza por Distancia
Tipo de Trabajo Expresión Significado
Trabajo mecánicofdx
f = Fuerzadx = Distancia recorrida
Trabajo de superficie
= Tensión superficialdA = Cambio de área
Trabajo eléctricoEdQ
E = Diferencia de potencialdQ = Carga eléctrica
Trabajo gravitacional
mgdh
m = Masag = Aceleración de la gravedaddh = Cambio de altura
Trabajo de expansión
PdVP = PresióndV = Cambio de volumen
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PRIMER PRINCIPIO LA ENERGÍA DEL UNIVERSO SE CONSERVA
Es imposible realizar un trabajo sin consumir una energía
.uff, uff
W=F x
Trabajo realizado por el hombre
Fuerza aplicada
Distancia que se desplaza el objeto
Fuer
za
distanciaX1 X2
2
1
X
XW Fdx
Trabajo=área
[N.m=J]
Energía = Capacidad para realizar un trabajo
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PRIMER PRINCIPIO LA ENERGÍA DEL UNIVERSO SE CONSERVA
La energía potencial se transforma en energía cinética
La pérdida de energía potencial acelera el deslizamiento del objeto
cae
se acelera
energía química (carbón)energía interna (agua líquida vapor de agua)el vapor se expande Trabajoenergía cinética
212mgh mv cte
Reacción QuímicaCambio de Fase
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1.- TRABAJO. CALOR, ENERGÍA.1.- TRABAJO. CALOR, ENERGÍA.
TRABAJO (PV)TRABAJO (PV)
Pext
Pint
Equilibrio mecánico
x extF P A
Pext = Pint
/A V x
Pext > Pint
Pext
Pint
dx
sistema extw P dV
embolo extw P dV
. J / K.molat.l x . J
. at.l / Kmol8 3141 101 4
0 082
Unidades
xw F dx
Pext = Pint
Estado inicial
Estado final
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2 2 1( ) 0W P V V
TRABAJO (PV) Expansión-(Compresión)
Pext < Pint
Pext
Pint
dx
Estado Inicial1
P
V
1Pext
Pint
Pext = Pint
Estado Final2
2P’
1 2 2
'( ' ) ( ')W P V V P V V 2 etapas
• Frente a Pext=P2 constante
2
1
V
extVW P dV
V’
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2 2 1( ) 0W P V V
TRABAJO (PV) Expansión-(Compresión)
Pext < Pint
Pext
Pint
dx
Estado Inicial1
P
V
1
Pext
Pint
Pext = Pint
Estado Final2
2
V
1P
2
• Frente a Pext=P2 constante
2
1
V
extVW P dV
• Expansión Reversible etapas
2 2
1 1
V V
ext gasV VW P dV P dV • Gas Ideal
nRTW dV
V
• G I y T=ctedV
W nRTV
2
1
V
V
W nRT Ln
Irreversible
Reversible
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1.- TRABAJO. CALOR, ENERGÍA.1.- TRABAJO. CALOR, ENERGÍA.
CALORCALOR
Un sistema cede E en forma de Q si se transfiere como resultado de una diferencia de T entre el sistema y el entorno.
( , ) 2 1( )T PQ mC T T
la T sistema varía hasta igualar la Talrededores
Unidades : Julio
1 cal = 4.184 J
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PRIMER PRINCIPIO
T=20ºC
Estado Inicial
T=40ºC
Estado Final
1.- TRABAJO. CALOR, ENERGÍA.1.- TRABAJO. CALOR, ENERGÍA.
Q
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PRIMER PRINCIPIO LA ENERGÍA DEL UNIVERSO SE CONSERVA
El calor y el trabajo son formas equivalentes de variar la energía de un sistema Joule
Trabajo mecánico
calorTrabajo eléctrico
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1.- TRABAJO. CALOR, ENERGÍA.1.- TRABAJO. CALOR, ENERGÍA.
Calor y el trabajo se “distinguen” por su efecto sobre las moléculas del entorno
Q W
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1.- TRABAJO. CALOR, ENERGÍA.1.- TRABAJO. CALOR, ENERGÍA.
SISTEMA
TRABAJO
CALOR
• son formas de variar la E del sistema• no son funciones de estado• no es “algo” que posea el sistema
BANCO
efectivo
cheques
Transferencia electrónica
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1.- TRABAJO. CALOR, ENERGÍA.1.- TRABAJO. CALOR, ENERGÍA.
Criterio de signosCriterio de signos
SISTEMA
Q > 0
W > 0 W < 0
Q < 0
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La energía es la capacidad para hacer un trabajo
1.- TRABAJO. CALOR, ENERGÍA.1.- TRABAJO. CALOR, ENERGÍA.
ENERGÍA ENERGÍA
Esistema= U+ Eotras
E debida a la posición del sistema en un campo de fuerzas (gravitacional, eléctrico, magnético) y a su movimiento en conjunto:
Energía Interna, Ucaracterística del sistema (Et, Er, Ev de moléculas)depende del estado de agregación del sistema
Eotras
La energía es una función de estado La energía es una propiedad extensiva
Unidades: Julio (J)
( , , )U f T P V
/J molU
Un
Puedo definir una propiedad intensiva
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No es posible conocer la energía de un sistema,sólo conocemos su cambio en un proceso U=U2-U1
2.- PRIMER PRINCIPIO. ENERGÍA INTERNA.2.- PRIMER PRINCIPIO. ENERGÍA INTERNA.
ENERGÍA ENERGÍA
Energía interna (U)(Suma de energías a nivel molecular)
• Función de estado• Magnitud extensiva
¿Cómo podemos aumentar Ude un sistema cerrado?
1) Realizando un trabajo2) Calentándolo calor
U = Q + W1er Principio de laTermodinámica
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2.- PRIMER PRINCIPIO. ENERGÍA INTERNA.2.- PRIMER PRINCIPIO. ENERGÍA INTERNA.
U = Q + W1er Principio de laTermodinámica
P
V
A
B
0final inicial A AU U U U U
Proceso Cíclico A→A
W Q
Es imposible realizar un trabajo sin consumir una energía
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2.- PRIMER PRINCIPIO. ENERGÍA INTERNA.2.- PRIMER PRINCIPIO. ENERGÍA INTERNA.
U = Q + W1er Principio de laTermodinámica
P
V
A
B
0final inicial A AU U U U U
Proceso Cíclico A→A
W Q
Es imposible realizar un trabajo sin consumir una energía
BABAUU
( , , )U f T P V
V T
U UdU dT dV
T V
U función de estado
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Proceso a V = cte V2 = V1 dV=0
v
U = Q + 0 = Q
• Nuevo significado de U = QV
• Nos da una forma de determinar U
2.- PRIMER PRINCIPIO. ENERGÍA INTERNA.2.- PRIMER PRINCIPIO. ENERGÍA INTERNA.
2
1
V
extVW P dV
ENERGÍA INTERNAENERGÍA INTERNA
V
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Proceso a P = cte
v
3.- ENTALPÍA.3.- ENTALPÍA.
1º Principio U=Q+W
2
1
V
extVU Q W Q P dV
2
1
2 1( )
V
ext VP PQ P dV Q P V V P=cte
2 2 1 1( ) ( )
PQ U PV U PV
H2 H1
= HQP
U=U2-U1
H U + PV Entalpía(H)
• Función de estado Hf(T,P,V,U)• Propiedad extensiva• Unidades de energía (J)•
•Nos da una forma de determinar H
[ / ]H
H J moln
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3.- ENTALPÍA.3.- ENTALPÍA.
H U + PV
Relación entre H y U
H = U + (PV)Si P=cte
H = U + PV H Uprocesosól/líq
(PV) = PV+VP+PV = P2V2-P1V1
• Una forma de determinar U = QV
• Una forma de determinar H = QP
Q=I.V.t
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4.- CAPACIDAD CALORÍFICA.4.- CAPACIDAD CALORÍFICA.
( , , ) 2 1( )T P VQ mC T T
2 1
limT T
Q qC
T dT
El Q se definió como la energía trasferida
como consecuencia de una diferencia de T Capacidad Calorífica
Capacidad calorífica de una sustancia: cantidad infinitesimal de calor necesaria para elevar su T en una cantidad dT . [JK-1]
• Depende de la naturaleza de la propia sustancia
• Puesto que Q depende de la trayectoria del cambio de estado, para definir C hay que definir la trayectoria
•si no hay cambio de fase•ni reacción química
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p
vv
1 1
n n
1 1
n T n
P
P
V
q HC
dT T
q UC
d T
Capacidad calorífica molar a P cte
Capacidad calorífica molar a V cte
4.- CAPACIDAD CALORÍFICA.4.- CAPACIDAD CALORÍFICA.
Puesto que QV = U y QP = H
en un sistema cerrado, en equilibrio o proceso reversible y sólo W(P-V) es posible definir :
U,Hf(T,P,V)
Capacidad calorífica molar de una sustancia: cantidad de calor necesaria para elevar la T de un mol de dicha sustancia un grado.
Calor específico de una sustancia: cantidad de calor necesaria para elevar la T de un gramo de dicha sustancia un grado. [Jg-1K-1]
/ .C J K mol
p. Intensivasf=(T,P,V)
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Differential Scanning Calorimetry (DSC)
CP
(J/g.K)
t (ºC)
300bar
500bar
1bar0
5
25
350650
(J/g.K)
150bar
CP
P (bar)
400ºC
0
5
30
0 1000500
500ºC350ºC
600ºC
H2O
CPf(T,P,V)
CP > 0
CV > 0CP ≠ CV
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¿Cuál es la relación entre CP y CV?
4.- CAPACIDAD CALORÍFICA.4.- CAPACIDAD CALORÍFICA.
P VP V
H UC C
T T
( , )U f T V
P P V
U V UP
T T T
H U PV
( , )V f T P
V T
U UdU dT dV
T V
P T
V VdV dT dP
T P
P VT P
U VC C P
V T
P V T P
U U U V
T T V T
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¿Cuál es la relación entre CP y CV?
4.- CAPACIDAD CALORÍFICA.4.- CAPACIDAD CALORÍFICA.
P VP V
H UC C
T T
P P V
U V UP
T T T
H U PV
P VT P
U VC C P
V T
Gas Ideal
PV nRT
0T
U
V
P
V nR
T P
CP-CV = nR
Gas Ideal
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4.- CÁLCULO DE 4.- CÁLCULO DE U y U y H en procesos sencillos H en procesos sencillos de sistemas cerradosde sistemas cerrados
( , )U f T V
( , )H f T P
V T
U UdU dT dV
T V
P T
H HdH dT dP
T P
VT
UC dT dV
V
PT
HC dT dP
P
De forma general
• En un proceso cíclico
0f iU U U
0f iH H H 0T P V
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4.- CÁLCULO DE 4.- CÁLCULO DE U y U y H en procesos sencillos H en procesos sencillos de sistemas cerradosde sistemas cerrados
• Cambio de Fase a T y P constante
T
tiempo
100ºC
H2O1at
P extU q w Q P dV
U H P V • El QP se emplea en V y en U, que depende del estado de agregación
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4.- CÁLCULO DE 4.- CÁLCULO DE U y U y H en procesos sencillos H en procesos sencillos de sistemas cerradosde sistemas cerrados
• Proceso Isobárico (Pcte) sin cambio de fase
P T
H HdH dT dP
T P
( )PH C T dT PC T P=cte
Si CP cte
dU q w
extW P dV P=cteU H P V
• Proceso Isocórico (Vcte)
V T
U UdU dT dV
T V
V=cte
( )VU C T dT VC T Si CV cte
( )H U PV U V P V=cte
T
tiempo
100ºC
H2O 1at
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4.- CÁLCULO DE 4.- CÁLCULO DE U y U y H en procesos sencillos H en procesos sencillos de sistemas cerradosde sistemas cerrados
• Cambio de estado de un Gas Ideal
P T
H HdH dT dP
T P
( )PH C T dT PC T G I
Si CP cte
0
V T
U UdU dT dV
T V
( )VU C T dT VC T G I
Si CV cte
0
• Proceso Isotérmico (T=cte) de un Gas Ideal
0dT U=0H=0 extW P dV
W P V P cte rev. o irrev.
2 2
1 1
V PW nRT Ln nRT Ln
V P
T ctegas
nRTP dV dV
V rev.
U Q W Q = -W
G I
![Page 32: 1a Ley de Termodinámica](https://reader033.vdocuments.co/reader033/viewer/2022061610/5695d27e1a28ab9b029aa5aa/html5/thumbnails/32.jpg)
4.- CÁLCULO DE 4.- CÁLCULO DE U y U y H en procesos sencillos H en procesos sencillos de sistemas cerradosde sistemas cerrados
• Proceso Adiabático (Q=0) de un Gas Ideal dU q w
( )VU C T dT W extP dV
0
• Proceso Adiabático (Q=0) Irreversible (P cte) de un G.I.
extW P V ( )VU C T dT VC T P V Si CV cte
P PH C dT C T Si CP cte
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4.- CÁLCULO DE 4.- CÁLCULO DE U y U y H en procesos sencillos H en procesos sencillos de sistemas cerradosde sistemas cerrados
• Proceso Adiabático (Q=0) de un Gas Ideal dU q w
( )VU C T dT W extP dV
0
• Proceso Adiabático (Q=0) Reversible de un Gas Ideal
VdU C dT w
P PH C dT C T Si CP cte
gas
nRTP dV dV
V
V
dT dVC nR
T V 2 2
1 1V
T VC Ln nRLn
T V
VU C T W
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4.- CÁLCULO DE 4.- CÁLCULO DE U y U y H en procesos sencillos H en procesos sencillos de sistemas cerradosde sistemas cerrados
• Proceso Adiabático (Q=0) Reversible de un Gas Ideal
2 2
1 1V
T VC Ln nRLn
T V P
V
/
2 1
1 2
VnR C
T V
T V
G I P VC C R
P
V
C
C
1
2 1
1 2
T V
T V
1TV cte
PV cte
PV cte
PV cte
Q = 0
T=cte